- •Теория напряжений
- •Виды внешних сил
- •Три способа представления вектора
- •Метод сечений. Вектор полного напряжения. Тензор напряжений.
- •Три способа представления вектора
- •Уравнение равновесия элементарного тетраэдра
- •Уравнение равновесия элементарного параллелепипеда или уравнение равновесия второго рода.
- •Свойства тензора напряжений
- •Эллипсоид Ламе
Три способа представления вектора
Модулем или длиной и направляющими косинусами.
Проекциями или составляющими на координатной оси.
,
Нормальными и касательными составляющими или напряжениями, причем: ;.
Из рисунка видно, что .
Рассмотрим три взаимно перпендикулярные площадки в произвольной точке, причем внешние нормали к ней параллельны координатным осям:
Напряженное состояние в любой точке ДТТ известно, если известен тензор напряжений или совокупность нормальных и касательных напряжений действующих в площадках элементарного параллелепипеда выделенного в
окрестностях этой точки.
;
; - нормальное напряжение, действующее перпендикулярно
площадке в рассматриваемой точке или действующее в площадке внешняя
нормаль которой совпадает с направлением координатной оси.
;; - касательное напряжение, действующее в плоскости площадки с внешней нормалью.
, если направление напряжения и внешней нормали к площадке
одновременно или совпадает, или не совпадает с направлением координатных осей.
Уравнение равновесия элементарного тетраэдра
= 0
Преобразуем представленное выражение с учетом свойств симметрии тензора сопротивлений.
;;
Тогда:
= 0;
= 0;
= 0 ;
Или компактно:
;
Замечание: уравнение равновесия элементарного тетраэдра выделенного в окрестностях произвольной точки лежащей на поверхности ДТТ может быть получено аналогичным образом, они носят название – уравнения равновесия первого рода.
;
- i-я компонента вектора интенсивности внешних поверхностных сил.
Если в произвольной точке, лежащей на поверхности ДТТ, известны компоненты тензора напряжений, то в этой точке могут быть определены компоненты вектора интенсивности внешних поверхностных сил – смысл значения уравнения первого рода.
Уравнение равновесия элементарного параллелепипеда или уравнение равновесия второго рода.
Любое ДТТ представляет собой совокупность элементарных параллелепипедов и элементарных тетраэдров.
Для простоты изображения все виды напряжений покажем только центры тяжести площадок, причем учтем, что в объеме элементарного параллелепипеда по нарастающим координатам происходит увеличение напряжения на бесконечно малую величину.
Так как ДТТ под действием внешнего нагружения находится в равновесии, то и элементарный параллелепипед находится в равновесии.
Если мы представленное выражение преобразуем с учетом свойств симметрии тензора напряжений, то получим:
;
Или подробно:
= 0;
= 0;
= 0;
Замечания:
Уравнение равновесия второго рода позволяет по известным компонентам тензора напряжений в рассматриваемой точке лежащей внутри ДТТ компоненты ,вектор интенсивности внешних объемных сил в рассматриваемой точке.
Свойства тензора напряжений
Является тензором второго ранга, то есть содержит 32 = 9 компонентов.
Является симметричным, то есть ; ; .
Замечания:
Поскольку элементарные площадки малы, то нагрузки равномерно распределены по этим площадкам.
Моменты равнодействующих напряжений параллельные оси или ее пересекающие равны нулю.
Пренебрежем компонентами четвертого порядка: ; ;
.
Эти свойства известны, как закон парности касательных напряжений.
Если в любой точке ДТТ известны компоненты тензора напряжений, то в любой площадке с центром тяжести в этой точке и внешней нормалью к неймогут быть найдены:и.
;
;
Состояние внешних поверхностных сил в рассматриваемой точке ДТТ:
Тензор напряжений всегда может быть приведен к диаграммному виду.
, где - экспериментальные нормальные напряжения.
Главные площадки – взаимно перпендикулярные площадки в которых касательные напряжения равны нулю, а нормальные напряжения экстремальны.
Внешние нормали к главным площадкам называются главными нормалями или направляющими (главными осями).
, ;
;
- контактная форма представления характеристической системы уравнений для определения величины главных напряжений и величин направляющих косинусов главных нормалей.
Поскольку направляющие косинусы не могут одновременно равняться нулю, следовательно в характеристической системе определитель равен нулю.
или
Характеристическое уравнение для определения величин главных напряжений .
Для каждого главного напряжения определяются величины направляющих косинусов главных площадок.
Характеристическое уравнение может быть переписано в виде характеристического кубического уравнения, так как тензор напряжений имеет три инварианта (три характеристики зависящие от поворота системы координат):
- характеристическое кубическое уравнение, где:
-третий (кубический) инвариант тензора напряжений.
-
второй (кубический) инвариант тензора напряжений.
- первый (линейный) инвариант тензора напряжений.