Министерство образования и науки Российской федерации
ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ
гОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ
ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ
«Ростовский государственный строительный университет»
Утверждено
на заседании кафедры физики
23 ноября 2006 г.
методические указания
к лабораторной работе № 9
«ИЗУЧЕНИЕ ОСНОВНОГО ЗАКОНА ДИНАМИКИ
ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ С ПОМОЩЬЮ ПРИБОРА
ОБЕРБЕКА»
Ростов-на-Дону
2006
УДК 531.383
Методические указания к лабораторной работе № 9 «Изучение основного закона динамики вращательного движения с помощью прибора Обербека». – Ростов н/Д: Рост. гос. строит. ун-т, 2006. – 10 с.
Содержат необходимый теоретический материал, сведения о порядке выполнения работы и оформления ее результатов.
Предназначены для выполнения лабораторной работы по программе курса общей физики для студентов всех специальностей.
Составители: проф. Н.Н.Харабаев,
проф. А.Н.Павлов
Рецензент: доц. Ю.И.Гольцов
Редактор Т.М.Климчук
Темплан 2006, поз.
Подписано в печать
Формат 60х84 1/16. Бумага писчая. Ризограф. Уч.-изд.л. 0,6.
Тираж 50 экз. Заказ
___________________________________________________________
Редакционно-издательский центр
Ростовского государственного строительного университета
334022, Ростов-на-Дону, ул. Социалистическая, 162.
© Ростовский государственный
строительный университет, 2006
Лабораторная работа № 9
ИЗУЧЕНИЕ ОСНОВНОГО ЗАКОНА ДИНАМИКИ С ПОМОЩЬЮ ПРИБОРА ОБЕРБЕКА
Цель работы: на опыте изучить действие основного закона динамики вращательного движения.
Приборы и принадлежности: прибор Обербека, секундомер, набор грузов, штангенциркуль, метровая линейка.
Краткая теория эксперимента
Основной закон динамики вращательного движения твердого тела:
, где
- момент количества движения твердого тела,
- момент внешних сил, действующих на тело.
Для однородного тела, вращающегося относительно оси симметрии этого тела,
, где
- угловая скорость. Вектор направлен по оси вращения в соответствии с правилом правого винта.
В этом случае
, или
Отсюда , где
- момент внешней силы относительно данной оси вращения, то есть проекция вектора момента внешней силы на данную ось вращения (направление вектора коллинеарно оси вращения);
- угловое ускорение (направление вектора коллинеарно оси вращения и совпадает с направлением вектора ).
Таким образом, в рассматриваемом случае основной закон динамики вращательного движения твердого тела относительно неподвижной оси:
Если на тело, имеющее ось вращения (совпадающую с осью симметрии данного тела), действует сила, то это тело приобретает угловое ускорение , величина которого прямо пропорциональна моменту действующей силы относительно данной оси вращения и обратно пропорциональна моменту инерции этого тела относительно той же оси вращения.
Согласно этому закону для какого-либо тела с неизменным моментом инерции относительно выбранной оси вращения (оси симметрии данного тела) величина углового ускорения линейно зависит от величины момента действующей силы относительно данной оси вращения, то есть . Линейная зависимость углового ускорения от величины может быть проверена экспериментально с помощью «прибора Обербека».
Рис. 1. Принципиальная схема «прибора Обербека »
Прибор Обербека состоит их металлического «креста», способного вращаться вокруг неподвижной оси под действием силы натяжения Т разматывающейся нити, на которой подвешен груз массой m.
Используя набор грузов с разными массами m1 , m2 , m3 …, с помощью прибора Обербека можно определить в результате косвенных измерений моменты сил натяжения нити: и соответствующие им величины углового ускорения
По точкам можно построить экспериментальную графическую зависимость и проверить ее соответствие линейной зависимости.
Момент силы натяжения нити Т можно получить из второго закона Ньютона для поступательного движения груза m:
, где
a – ускорение, с которым движется груз,
F – сила, вызывающая это ускорение.
Отсюда , а момент этой силы относительно оси вращения , где
r - плечо силы Т (радиус шкива).
Так как угловое ускорение , то экспериментальная часть данной работы состоит в определении радиуса шкива r и линейного ускорения движения груза m. Радиус шкива r определяется с помощью штангенциркуля. Все ускорения a можно определить опытным путем с использованием формулы , получаемой из , где
h – путь, пройденный грузом за время t после начала движения с ускорением a.
Таким образом, для определения величины ускорения a необходимо провести измерения пути h и времени t движения груза m.