kont_rus

Подставив значения величин π, r, σ и τ в это выражение и вычислив,

получим

α = arctg (3,14 × 0,1 × 4 ×10 −7 ) = 51O3' . 10 − 7

Ответ: α=51°3 ′.

Пример 3.5. Положительные заряды Q1=3 мкКл и Q2=20 нКл

находятся в вакууме на расстоянии r1=l,5 м друг от друга. Определить работу A, которую надо совершить, чтобы сблизить заряды до расстояния

r2=1 м.

Решение. Положим, что первый заряд Q1 остается неподвижным, а

второй Q2 под действием внешних сил перемещается в поле, созданном зарядом Q1, приближаясь к нему с расстояния r1=1,5 м до r2=1 м.

Работа А' внешней силы по перемещению заряда Q из одной точки поля с потенциалом ϕ1 в другую, потенциал которой ϕ2, равна по модулю и противоположна по знаку работе А сил поля по перемещению заряда между теми же точками:

А'= – А.

Работа А сил поля по перемещению заряда определяется по формуле

A = Q(ϕ1 −ϕ2 ) .

Тогда работа А' внешних сил равна

81

где r — радиус-вектор, направленный от элемента dl к той точке, в

которой вычисляется напряженность.

Выразим вектор dE через проекции dEx c и dEy на оси координат:

dE = i dEx + jdEy ,

где i и j — единичные векторы направлений (орты).

Напряженность dE найдем интегрированием:

R R R

E = ∫ dE = i ∫ dEx + j ∫ dEy .

l l l

Интегрирование ведется вдоль дуги длиной l. В силу симметрии

интеграл ∫ dEx равен нулю.

l

Тогда

Подставим найденное выражение dEy в формулу (50) и, приняв во внимание симметричное расположение дуги относительно оси Оу, пределы интегрирования возьмем от 0 до π/3, а результат удвоим:

83

R

Вектор E совпадает с положительным направлением оси Оу.

Подставив значения τ и l в полученную формулу, произведем вычисления:

Определим потенциал электрического поля в точке О. Потенциал dϕ,

создаваемый точечным зарядом dQ в точке О, определяется по формуле

Заменим r на R и произведем интегрирование:

Так как l=2πR/3, то

ϕ=τ/(6ε0).

Произведя вычисления по этой формуле, получим

ϕ=188 В.

84

Ответ: E=2,18 кВ/м, ϕ=188 В.

Пример 3.7. Электрическое поле создано длинным цилиндром радиусом R=1 см, равномерно заряженным с линейной плотностью

τ=20 нКл/м. Определить разность потенциалов двух точек этого поля,

находящихся на расстояниях a1=0,5 см и а2=2 см от поверхности цилиндра, в средней его части.

Решение. Для определения разности потенциалов воспользуемся соотношением между напряженностью поля и изменением потенциала:

Е= — grad ϕ.

Для поля с осевой симметрией, каким является поле цилиндра, это соотношение можно записать в виде

Е= — (d ϕ/dr), или dϕ= — Еdr.

Интегрируя последнее выражение, найдем разность потенциалов двух точек, отстоящих на r1 и r2 от оси цилиндра:

Так как цилиндр длинный и точки взяты вблизи его средней части, то для выражения напряженности поля можно воспользоваться формулой

Подставив это выражение Е в равенство (51), получим

85

или

Так как величины r2 и r1 входят в формулу в виде отношения, то их можно выразить в любых, но только одинаковых единицах:

r1=R+a1=1,5 см; r2=R+a2=3 см.

Подставив значения величия τ, ε0, r1 и r2 в формулу (52) и вычислив,

получим

ϕ1 — ϕ2 = 250 В.

Ответ: ϕ1 – ϕ2 = 250 В.

Пример 3.8. Электрическое поле создано тонким стержнем,

несущим равномерно распределенный по длине заряд τ=0,1 мкКл/м.

Определить потенциал ϕ поля в точке, удаленной от концов стержня на расстояние, равное длине стержня.

Решение. Заряд, находящийся на стержне, нельзя считать точечным,

поэтому для вычисления потенциала стержня нельзя применить формулу потенциала точечного заряда:

Рисунок 7

86

Если разбить стержень на элементарные отрезки dl, то заряд τdl,

находящийся на каждом из них, можно рассматривать как точечный

(рис. 7), и тогда формула (53) будет справедлива. Применив эту формулу,

получим

где r — расстояние от точки, в которой определяется потенциал, до элемента стержня.

Из рис.7 следует, что dl=(rdα/cosα). Подставив это выражение dl в

формулу (54), получим:

Интегрируя полученное выражение в пределах от α1 да α2, получим потенциал, создаваемый всем зарядом, распределенным на стержне:

α2 τ α τ α 2 α

ϕ= α∫1 4πε 0 cosα = 4πε 0 α∫1 cosα .

Всилу симметрии расположения точки А относительно концов стержня имеем α2=α1, и поэтому dd

87

Подставляя пределы интегрирования, получим

Сделав вычисления по этой формуле, найдем:

ϕ=990 В.

Ответ: ϕ=990 В.

Пример 3.9. Электрон без начальной скорости прошел разность потенциалов U0=10 кВ и влетел в пространство между пластинами плоского конденсатора, заряженного до разности потенциалов Ul=100 В,

по линии АВ, параллельной пластинам. Расстояние d между пластинами равно 2 см. Длина l1 пластин конденсатора в направлении полета электрона равна 20 cм. Определить расстояние ВС на экране Р, отстоящем от конденсатора на l2=1 м.

Решение. Движение электрона внутри конденсатора можно представить как сумму двух движений: 1) по инерции вдоль линии АВ с

постоянной скоростью υ0,

приобретенной под действием разности потенциалов U0, и 2)

равномерно ускоренного движения в вертикальном направлении к положительно заряженной пластине под

Рисунок 8 действием постоянной электрической силы поля конденсатора. После выхода из конденсатора электрон будет двигаться

равномерно со скоростью υ, которую он имел в точке М.

88

Из рис. 8 видно, что искомое расстояние

|BC|=h1+h2,

где h1 — расстояние, на которое сместится электрон в вертикальном направлении во время движения в конденсаторе; h2 — расстояние между точкой D на экране, в которую электрон попал бы, двигаясь по выходе из конденсатора по направлению начальной скорости υ0, и точкой С, в

которую электрон попадет в действительности.

Выразим отдельно h1 и h2. Пользуясь формулой длины пути равномерно ускоренного движения, найдем:

где а — ускорение, полученное электроном под действием поля конденсатора;

t — время полета электрона внутри конденсатора.

По второму закону Ньютона ускорение, приобретаемое электроном,

равно:

a=F/m,

где F – сила, с которой поле действует на электрон;

т – масса электрона.

В свою очередь, величина силы, которая действует на электрон со стороны электрического поля, равна

F = eE = eU1/d,

где е — заряд электрона;

U1 — разность потенциалов между пластинами конденсатора; d — расстояние между ними.

Время полета электрона внутри конденсатора найдем из формулы пути равномерного движения:

89

l1 = υ 0 t ,

откуда

t = l1 υ0 ,

где l1 — длина конденсатора в направлении полета электрона.

Выражение скорости найдем из условия равенства работы,

совершенной полем при перемещении электрона, и приобретенной им кинетической энергии:

mυ02 2 = eU0 .

Отсюда

Подставляя в формулу (55) последовательно значения а, F, t и υ02 из соответствующих выражений, получим

h1 = U1l12 .

4dU0

Длину отрезка h2 найдем из подобия треугольников MDC и

векторного:

где υ1 — скорость электрона в вертикальном направлении в точке М; l2 — расстояние от конденсатора до экрана.

Скорость υ1 найдем по формуле υ1=at, которая, с учетом выражений для а, F и t, примет вид

υ = eU1l1 .

1 dmυ0

90