9_Gidrodinamika
.pdf257
ставляющем не более 15% обогреваемой высоты трубы, определяется по формуле
Sз = (hоб + hпо ) × jз × (g'- g") , |
(9.53) |
где hоб – сумма высот паросодержащих элементов, м; hпо – высота участка после обогрева, м; jз – среднее истинное напорное паросодержание застоя в трубе, Па ; γ' , γ '' – удельный вес воды и пара в пароводяной смеси, Н/м3.
Истинное паросодержание застоя ϕ определяется для наименее обогре-
ваемой трубы с учетом коэффициентов неравномерности тепловосприятия трубы hт и конструктивной нетождественности hк для минимальной приве-
денной скорости пара
wот = hт ×hк × w''о.эл/ n , |
(9.54) |
где w''о.эл – средняя приведенная скорость пара в обогреваемом элементе, м/с,
определяемая по формуле (9.2); n – общее число ходов в элементе. По условиям безопасности вводится запас и принимается
Sзаст / Sпол >1,1(1,2). |
(9.55) |
Коэффициент 1,2 принимается в тех случаях, когда имеются основания ожидать отклонении условий работы от расчетных.
Проверка появления свободного уровня производится по формуле
(Sзаст - Dpв.у )/ Sпол >1,1(1,2) , |
(9.56) |
где Dpв.у – потеря давления на подъем пароводяной смеси выше уровня воды в барабане, Па, определяемая по формуле
Dpв.у = hв.у × (1 - jзаст ) × (g '- g '') , |
(9.57) |
здесь hв.у – высота трубы над средним уровнем воды в барабане, м ; jзаст –
паросодержание застоя, определяемое для конечной скорости пара и трубе. Опрокидывания циркуляции не произойдет, если Sпол < Sопр , где Sопр –
давление при опрокидывании циркуляции, определенное при минимальной скорости пароводяной смеси в слабо обогреваемой трубе, Па ,
S |
опр |
= S уд |
× (h - h ) , |
(9.58) |
|
опр |
по |
|
258
здесь Sопруд – удельное давление опрокидывания, определяемое по средней приведенной скорости пара в слабо обогреваемой трубе, Па. Значения Sопруд
для труб с различными коэффициентами сопротивления приведены в [5]. Вводя коэффициент запаса, получаем выражение для проверки недопу-
щения опрокидывания:
Sопр / Sпол >1,1(1,2) . |
(9.59) |
При вводе пароводяной смеси в паровое пространство барабана опрокидывание циркуляции невозможно и проверка необходима только на застой и образование свободного уровня воды в испарительной трубе. Когда пароводяная смесь подведена под уровень воды в барабане, возможны застой, образование свободного уровня и опрокидывание циркуляции.
Надежность движения потока в опускных трубах. Нормальное посту-
пление воды в опускные трубы может нарушиться при захвате вместе с водой пара из барабана, появлении в трубах пара вследствие образования вихревых воронок над их входными сечениями, а также при закипании воды в обогреваемых опускных трубах. Наличие пара в опускной системе уменьшает массу среды в ней и может рассматриваться как дополнительное сопротивление циркуляционного контура. Уменьшение давления среды в опускных трубах, Па , при наличии в ней пара определяется по формуле
DSпив = |
j |
оп × h × (g'- g'') , |
(9.60) |
где jоп – среднее напорное паросодержание в опускных трубах; h – высота
опускных труб, м .
Определяющим фактором захвата пара из барабана является скорость воды. При наличии в барабане перегородок, разделяющих подъемные и опускные трубы, если скорость воды в барабане составляет 0,2 м/с при давлении
10 МПа, захват пара имеет место при jоп » 0,05. Захват пара в опускные тру-
бы при присоединении их к нижним барабанам котла, а также к верхним барабанам многобарабанных котлов, в которые пароводяная смесь вводится в
небольшом количестве, практически не имеет места.
На входе воды из барабана в опускную трубу при большой скорости может образоваться воронка, глубина которой сравняется с уровнем воды в барабане, в результате чего пар будет захватываться в опускные трубы. Для предотвращении образования такой воронки скорость воды на входе в опускные трубы должна удовлетворять условию ωоп < 0,4 м/с.
Нагретая в экономайзере питательная вода имеет энтальпию, близкую к энтальпии насыщения при данном давлении в барабане, поэтому возможно
259
вскипание (кавитация) в месте ввода воды в трубы. Кавитация наступает, когда давление во входном сечении опускной трубы pвх становится меньше,
чем давление пара в барабане. Для предотвращения кавитации необходимо, чтобы соблюдалось условие pвх < pб ; это будет иметь место при давлении,
создаваемом уровнем воды над опускной трубой, большем, чем потеря давления на сопротивлении входа воды в трубу при данной скорости.
Давление на входе воды в опускные трубы, МПа,
p |
= p |
+ h × g'×10−6 |
- x× r'× wоп2 |
×10−6 . |
(9.61) |
вх |
б |
оп |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
Коэффициент сопротивления входа можно принять ξ =1,5. Тогда из
формулы (9.61) следует, что для предотвращения кавитации должно быть соблюдено условие
h ³1,5× r'× wоп2 . |
(9.62) |
||
оп |
2 |
× g' |
|
|
|
Надежность циркуляции при нестационарных режимах. В эксплуата-
ции котлов при редких изменениях нагрузки, расхода топлива, давления и уровня воды в барабане котла возникают нестационарные режимы, влияющие на надежность циркуляции. При этом могут возникать застои и опрокидывание циркуляции в наименее обогреваемых трубах. При падении давления возникает парообразование в опускных трубах, увеличивающее их сопротивление. Резкое падение давления возможно, например, при увеличении расхода пара и недостаточном тепловыделении в топке. Падение давления в системе вызывает выделение дополнительной теплоты за счет теплоты, аккумулированной трубами, и теплоты перегрева воды. В подъемной трубе эта теплота расходуется на испарение воды и составляет
|
é |
|
æ |
¶t ' |
ö |
|
æ |
¶h |
öù |
|
¶p |
|
|
|
Qэкр |
= êGм |
× см |
× ç |
÷ |
+ Vв |
× r'× ç |
÷ú |
× |
, |
(9.63) |
||||
¶p |
¶p |
¶t |
||||||||||||
|
ë |
|
è |
ø |
|
è |
øû |
|
|
|
||||
где Gм и см – масса и теплоемкость металла трубы; |
∂t '/ ∂p и ∂h / ∂p – измене- |
ния температуры и энтальпии воды на линии насыщения понижением давления; ∂p / ∂τ – изменение давления среды во времени; Vв – объем воды.
В опускной трубе также выделяется дополнительная теплота, часть которой пойдет на нагрев воды до кипения при давлении в нижней части трубы, а оставшаяся теплота – на парообразование. Расход теплоты на нагрев воды до кипения определяется по формуле
260
Q = G × ¶h |
× |
æ h |
- |
Dpоп |
ö |
× g ' , |
(9.64) |
||
|
÷ |
||||||||
дог |
¶p |
|
ç |
оп |
|
g ' |
|
|
|
|
|
è |
|
|
ø |
|
|
где hоп , pоп – высота и сопротивление опускных труб.
При повышении давления вследствие аккумуляции теплоты в пароводяной смеси уменьшается парообразование, увеличивается его неравномерность в подъемных трубах. Резкое повышение нагрузки при неизменном тепловыделении в топке потребует для повышения температуры металла и энтальпии пароводяной смеси затраты дополнительной теплоты, вследствие чего уменьшится парообразование в подъемной трубе и снизится давление циркуляции. Снижение парообразования в контуре циркуляции определится исходя из затраты этой дополнительной теплоты, определяемой по формуле
|
Q |
= éG |
× с |
× (¶t / ¶p) + V |
× r |
см |
(¶h |
/ ¶p)ù × (¶p / ¶t), |
(9.65) |
|
акк |
ë м |
м |
см |
|
см |
û |
|
|
где ∂t / ∂p |
– изменение температура пароводяной смеси при повышении дав- |
||||||||
ления; Vсм |
и ρсм |
– объем и плотность пароводяной смеси; ∂hсм / ∂p – измене- |
ние энтальпии пароводяной смеси при повышении давления.
Скорость изменения давления может быть определена совместным решением уравнений материального и теплового балансов.
Уравнение материального баланса:
|
|
D |
- D = |
d |
× |
(V ×r''-V × r'), |
|
|
|
|
(9.66) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
п.в |
|
|
dt |
|
п |
в |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
где Dп.в и D – расход питательной воды и пара, кг/с; Vп |
и Vв |
– объемы пара и |
||||||||||||
воды в испарительных трубах, м3. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Уравнение теплового баланса: |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
D |
× h |
+ Q - D × h '' = |
d |
(V × r''× h ''+ V × r'× h '+ G |
× c |
× t |
|
), (9.67) |
||||||
|
|
|||||||||||||
п.в |
п.в |
т |
|
dt |
п |
|
в |
м |
м |
|
м |
|
где Qт – количество теплоты, подведенной к испарительным поверхностям нагрева; tм = ts (Pб ) – температура металла, принимаемая равной температуре
кипения (насыщения).
Максимально возможная скорость изменения давления в котле, МПа/с, при номинальной производительности, соответствующая мгновенному прекращению отбора пара при неизменном расходе топлива или прекращении подачи топлива при неизменном отборе пара, определяется из выражения
261
¶p |
= |
1 |
× |
|
¶t |
3,6 ×103 |
|||
|
|
|
æ r × g '' |
ö |
|
r × g ' |
|
|
|
|
||
Qт + Dп.в |
× ç |
|
- Dhэк ÷ - |
|
|
|
|
D |
|
|
|
g ''- g |
' |
|
|||||||
|
è g '- g '' |
ø |
|
, |
(9.68) |
|||||
V × A + V × B + G × c × |
|
¶tм |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|||||
|
¶p |
|
|
|
|
|||||
в |
|
п |
м м |
|
|
|
|
|
где Qт – тепловосприятие испарительных поверхностей котла, кВт; Dп.в – расход питательной воды в котле, кг/с; Vв , Vп – объемы воды и пара в котле, м3; Gм – активная масса металла кипятильных труб, коллекторов и барабана, кг; hэк – недогрев воды, поступающей в барабан, кДж/кг; cм – теплоемкость
металла, кДж/(кг·К); A и B – симплексы, зависящие от давления, принимаемые по [5]. Выражение (9.67) получается при совместном решении (9.66) и (9.67).
Числитель выражения (9.68) показывает разницу между количеством теплоты, поступившей в котел и отданной с паром, а знаменатель характеризует количество теплоты, воспринимаемой или отдаваемой рабочим телом и металлом при изменении давления.
При падении давления кипение в опускных трубах не допускается при скоростях в них 0,8 м/с, а во всасывающих трубопроводах котлов с много- кратно-принудительной циркуляцией – при любых значениях скоростей.
Наибольшая возможная скорость изменения давления в первую минуту после нанесения возмущения при давлении в котле 2–10 МПа составит примерно 0,008–0,03 МПа/с. Через 5 мин после нанесения возмущения скорость падения давления снижается в 2 раза, а через 10 мин – в 4 раза по отношению к скорости в первую минуту. При значительной скорости потока (больше 0,8 м/с) в опускных трубах возникающие при падении давления пузырьки пара увлекаются из опускных в подъемные трубы и нарушения нормальной циркуляции в контуре не происходит. При малых скоростях потока закипание воды в опускных трубах недопустимо, так как может привести к застою и опрокидыванию циркуляции. Допустимая скорость падения давления, МПа/c , при которой отсутствует парообразование в опускных трубах, определяется по формуле
|
|
|
¶h' |
× |
æ h - Dpоп |
ö |
×10−4 - Dh - |
|
Qоп |
× |
1 |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
÷ |
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
||||||||||
¶p |
|
|
¶p |
ç |
оп |
g' |
|
|
|
сн |
wоп × Fоп × g' |
|
3,6 ×10 |
|
|
|
|||||||
= |
|
è |
|
|
ø |
|
|
|
|
|
|
, |
(9.69) |
||||||||||
¶t |
|
|
|
|
|
¶h' |
× |
hоп |
+ |
Gм |
|
× c |
× |
¶t |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
¶p |
|
w |
|
w × F × g' |
м |
|
¶p |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
оп |
|
оп оп |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где pоп – сопротивление опускной системы при исходном режиме, Па; Qоп – тепловосприятие опускных труб, кВт; Gм – масса металла опускной системы, кг; Fоп – площадь сечения опускных труб, м2.
262
В числителе выражения (9.69) указана разница между количествами теплоты, поступившей в котел и отданной паром, в знаменателе – количество теплоты, воспринятой или отданной рабочим телом и металлом при изменении давления.
Максимальная скорость подъема давления должна быть не больше 0,01–0,03 МПа/с для среднего и 0,04–0,08 МПа/с для высокого и сверхвысокого давления.
9.3. Гидродинамика прямоточных котлов
Движение потока волы, пароводяной снеси и пара в трубах прямоточного котла (рис. 9.12) описывается общими уравнениями гидродинамики. Перепад давления в трубах вертикальных панелей или в витке можно представить как сумму потерь давлении на трение, местные сопротивления, ускорение и подъем жидкости:
а) |
б) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
в) |
|
|
|
|
|
|
|
г) |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
д) |
е) |
Рис. 9.12. Схемы гидравлических контуров поверхностей нагрева с принудительным движением рабочего тела: а – горизонтальная навивка экранов; б – вертикальные панели; в – U -образная панель; г – N -образная панель; д – многоходовая вертикальная панель; е – многоходовая горизонтальная панель
263
pэл = Dpтр + åDpм + Dpуск + Dpнив . |
(9.70) |
При рассмотрении гидродинамики труб потери нивелирные и на ускорение можно не учитывать вследствие малого их значения относительно потерь напора на трение и местные сопротивления, МПа; тогда
Dpэл = Dpтр + åDpм . |
(9.71) |
Потерю давления на трение и местные сопротивления, Па, можно выразить формулой
Dp |
эл |
= l |
об |
× |
l |
× |
r |
см × wсм2 |
, |
(9.72) |
|
d |
|||||||||||
|
|
|
2 |
|
|
где lоб = y × l + åxсм × d / l – обобщенный коэффициент трения и местных
сопротивлений.
В выражении (9.71) скорость пароводяной смеси выразим через ее расход, а площадь проходного сечения трубы – через ее внутренний диаметр, тогда
|
|
|
|
|
|
||
|
|
Dpэл = a ×G2 ×u |
см ×l , |
(9.73) |
|||
где a = lоб × |
16 |
. |
|
|
|
|
|
2p2 × d3 |
|
|
|
|
|
||
При равномерном обогреве витка часть его, занятая водой, определяет- |
|||||||
ся по формуле |
|
|
|
|
|
||
|
|
l = h'- h'0 |
×G ×l , |
(9.74) |
|||
|
|
вод |
Q |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где h' и h'0 – энтальпии воды в точке насыщения и воды, поступающей в ви-
ток, кДж/кг; |
Q – тепловой поток, кВт; G – массовый расход пароводяной |
|||
смеси, кг/с; l |
– длина витка, м . |
|
|
|
Часть витка, занятая пароводяной смесью, определяется по формуле |
||||
|
l = |
xвых × r |
×G ×l , |
(9.75) |
|
|
|||
|
см |
Q |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
264 |
|
|
|
|
|
|
где x |
|
= Q |
- h'− h'0 |
– массовое паросодержание смеси на выходе из витка; |
|||||||||
вых |
|
Gr |
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
r — теплота парообразования, кДж/кг. |
|
|
|
|
|
||||||||
|
Сопротивление трубы, Па, складывается из сопротивлений участка с |
||||||||||||
водой и с пароводяной смесью: |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
pэл = |
pпод + |
pсм . |
|
|
(9.76) |
||
|
Из выражений (9.73–9.75) получаем |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
Dp |
= a × G3 × (h '- h '0 ) uвод × l ; |
|
|
(9.77) |
||||
|
|
|
|
|
вод |
|
|
Q |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Dp |
= a × G3 |
× xвых |
× r uсм × l . |
|
|
(9.78) |
||
|
|
|
|
|
см |
|
|
Q |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Подставляя в формулу (9.76) значения входящих в нее величин, после |
||||||||||||
приведения подобных членов получаем известное уравнение гидродинамиче- |
|||||||||||||
ской характеристики трубы – зависимость перепада давления в трубе от рас- |
|||||||||||||
хода протекающей в ней среды: |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
Dpэл |
= A × G3 |
- B × G2 |
+ C × G , |
|
|
(9.79) |
||
где A, B , |
C = f (u,uсм ,h',h'0 ,r,Q,a). |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
Гидродинамическая характеристика движения потока среды в трубе |
||||||||||||
прямоточного котла показана на рис. 9.13. |
|
|
|
|
|
||||||||
|
При некотором перепаде давления между коллекторами, объединяю- |
||||||||||||
щими трубы котла, равном |
pк , |
кривая |
p = f (G) пересекается с прямой |
||||||||||
р |
|
|
|
|
|
рс |
|
|
|
pк = const |
в |
трех |
точках. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Соответственно расходы сре- |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
рз |
|
|
ды через разные трубы будут |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
равны G1 , G2 , G3 . Разные |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
расходы рабочего тела при |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
одном и том же перепаде дав- |
|||
к |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
лений в трубах |
pк возможны |
||
р |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
рш |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
только при различных удель- |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
G1 |
G2 |
G3 |
G |
|
|
ных объемах рабочего тела u |
|||
Рис. 9.13. Гидравлическая характеристика змеевика |
в этих трубах. |
Наименьший |
|||||||||||
прямоточного котла |
|
|
|
|
|
расход G1 |
соответствует наи- |
265
большему удельному объему uпар . Наибольший расход G3 соответствует протеканию среды с наименьшим удельным объемом uвод . Расходу G2 соответст-
вует пароводяная смесь при докритическом давлении. Гидродинамическая характеристика, при которой через отдельную трубу может протекать пар, пароводяная смесь или вода, является неустойчивой. При небольшом расходе пара и малой его скорости стенки трубы перегреты, что может вызвать выход ее из строя. Для обеспечения надежной работы котла гидродинамическая характеристика должна быть выровнена так, чтобы каждому значению p со-
ответствовало только одно значение G .
Устойчивость гидродинамической характеристики. Выравнивание гидродинамической характеристики может быть достигнуто путем установки дроссельных шайб на входе воды в трубы. Сопротивление дроссельной шай-
бы, Па , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x × r |
вод |
× w2 |
|
|||
|
|
Dp = |
|
0 |
. |
(9.80) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
ш |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Выражая скорость воды на входе в шайбу w0вод |
через расход, получаем |
|||||||||
|
|
|
Dp |
= y |
ш |
G2 , |
(9.81) |
|||
|
|
|
ш |
|
|
|
|
|
|
|
где y |
ш |
= 0,81× (x× u )/ d 4 |
; здесь υ |
|
|
|
– удельный объем воды при входе |
|||
|
вод |
|
вод |
|
|
|
|
в трубы.
Складывая перепады в трубе и дроссельной шайбе, получаем суммарную кривую pс = p + pш . При этом можно выбрать такое сопротивление
шайбы, при котором характеристика движения потока среды в трубе будет устойчивой (рис. 9.13).
В общее сопротивление трубы входят, потеря давления на ускорение потока пароводяной смеси и нивелирная составляющая. Потерю давления на ускорение потока можно определить по уравнению
Dp |
уск |
= (r×w2 ) × (x |
- x ) ×(u''- u') , |
(9.82) |
|
кон |
нач |
|
где xкон и xн а ч – массовые паросодержания смеси в конце и начале участка (в начале участка испарения xнач = 0 ); υ' и υ'' – удельные объемы смеси в нача-
ле и конце участка. Нивелирная составляющая потери давления, Па, определяется отдельно для экономайзерных, испарительных и пароперегревательных участков витка, а затем суммируется:
266
Dpнив = å(hi × |
|
i ), |
(9.83) |
g |
где hi – высота отдельного участка, м ; gi – средний удельный вес воды, па-
роводяной смеси или пара, Н/м3.
Нивелирный перепад давлений принимается со знаком плюс для участков с подъемным движением и со знаком минус – с опускным движением.
В прямоточных котлах применяют вертикальные экранные трубы с подъемно-опускным движением потока при подводе воды снизу и с выходом пароводяной смеси сверху. Для обеспечения устойчивой, однозначной характеристики движения потока среды при двух- и трехходовом подъемноопускном движении необходимы большие скорости потока пароводяной смеси. При докритическом давлении массовая скорость потока должна быть r×w >1500 кг/(м2·с). При закритическом давлении характеристика устойчива
только на участках при r×w > 2300 кг/(м2·с).
Прямоточные котлы имеют большое число параллельно включенных витков и выполняются с двумя и более независимыми потоками рабочей среды, количество которой на каждый поток составляет 120 кг/с и более. При этом ширина витков в каждом потоке становится значительной и возможен различный обогрев отдельных труб.
Тепловая неравномерность труб оценивается коэффициентом
h = Qмакс /Qср , |
(9.84) |
где Qмакс = G1 × Dhмакс и Qср = Gср × Dhср – максимально допустимое и среднее тепловосприятие витков; G1 и Gср – расходы в витках с максимальным и сред-
ним тепловосприятием; Dhмакс и Dhср – максимальное и среднее тепловосприя-
тие рабочей среды в витках.
При равных перепадах давлений между коллекторами для труб максимальным передним тепловосприятием расходы G1 и Gср пропорциональны
удельным объемам пароводяной смеси, тогда
h = |
Dhмакс |
× |
u |
ср , |
(9.85) |
|
|
||||
|
Dh |
u' |
|
||
|
ср |
|
|
|
где uср , u' – средние по длине удельные объемы пароводяной смеси для вит-
ков со средним и максимальным тепловосприятием.
Для радиационных поверхностей нагрева η ≈ 1,1–1,25, для конвектив-
ных η = 1,3.