шпоры 1 семестр Термодинамическая система

1.ТДС. Основные параметры. Термодинамическая система – тело или группа тел, находящихся во взаимодействии, мысленно или реально обособленные от окружающей среды. Гомогенная система – система, внутри которой нет поверхностей, разделяющих отличающиеся по свойствам части системы. Гетерогенная система – система, внутри которой присутствуют поверхности, разделяющие отличающиеся по свойствам части системы. Изолированная система – система, которая не обменивается с окружающей средой ни веществом, ни энергией. Закрытая система – система, которая обменивается с окружающей средой энергией, но не обменивается веществом. Открытая система – система, которая обменивается с окружающей средой и веществом, и энергией. Адиабатная – не обменивается теплотой с окружающим средой. Совокупность всех физических и химических свойств системы характеризует её термодинамическое состояние. Все величины, характеризующие какое-либо макроскопическое свойство рассматриваемой системы – параметры состояния. Опытным путем установлено, что для однозначной характеристики данной системы необходимо использовать некоторое число параметров, называемых независимыми; все остальные параметры рассматриваются как функции независимых параметров. В качестве независимых параметров состояния обычно выбирают параметры, поддающиеся непосредственному измерению, например температуру, давление и т.д.

2. Способы обмена энергией системы с окружающей средой. Тела, участвующие в процессе, обмениваются между собой энергией. Энергия одних тел увеличивается, других - уменьшается. Передача энергии от одного тела к другому происходит 2-мя способами:  Первый способ передачи энергии при непосредственном контакте тел, имеющих различную температуру, путем обмена кинетической энергии между молекулами соприкасающихся тел (или лучистым переносом при помощи электромагнитных волн). Энергия передается от более нагретого тела к менее нагретому. Энергия кинетического движения молекул называется тепловой, поэтому такой способ передачи энергии называется передача энергии в форме теплоты. Количество энергии, полученной телом в форме теплоты называется подведенной теплотой (сообщенной), а количество энергии, отданное телом в форме теплоты - отведенной теплотой (отнятой). Обычное обозначение теплоты Q, размерность Дж. В практических расчетах важное значение приобретает отношение теплоты к массе – удельная теплота обозначается q размерность Дж/кг. Подведенная теплота - положительна, отведенная - отрицательна.  Второй способ передачи энергии связан с наличием силовых полей или внешнего давления. Для передачи энергии этим способом тело должно либо передвигаться в силовом поле, либо изменять свой объем под действием внешнего давления. Этот способ называется передачей энергии в форме работы. Если в качестве примера тела рассматривать газ в сосуде с поршнем то в случае приложения внешней силы к поршню п роисходит сжатие газа – работа совершается над телом, а в случае расширения газа в сосуде работу, перемещение поршня, с овершает само тело (газ). Количество энергии, полученное телом в форме работы называется совершенной над телом работой, а отданная - затраченной телом работой. Количество энергии в форме работы обычно обозначается L размерность Дж. Удельная работа - отношение работы к массе тела обозначается l размерность – Дж/кг. Рабочие тело - определенное количество вещества, которое участвуя в термодинамическом цикле совершает полезную работу.

3. Интенсивные и экстенсивные параметры системы. Термодинамическое состояние — это состояние вещества с точки зрения его давления, температуры, внутренней энергии, плотности, удельного объема, энтальпии и энтропии. Любые два параметра вещества определяют его термодинамическое состояние. Существует две категории термодинамических параметров: интенсивные и экстенсивные. Интенсивный параметр — это свойство, которое не зависит от количества или размера системы. Температура и давление — интенсивные параметры веществ и систем. Экстенсивные параметры зависят от количества или размера вещества или системы. Масса и объем — экстенсивные параметры.

4. Понятие ТДП, обратимость, равновесные и неравновесные системы. Всякое изменение термодинамического состояния системы (изменения хотя бы одного параметра состояния) есть термодинамический процесс. Обратимый процесс – процесс, допускающий возможность возвращения системы в исходное состояние без того, чтобы в окружающей среде остались какие-либо изменения. Равновесный процесс – процесс, при котором система проходит через непрерывный ряд равновесных состояний. Неравновесные процессы - физические процессы, включающие неравновесные состояния. Примеры: процесс установления равновесия (термодинамического или статистического) в системе, находившейся ранее в неравновесном состоянии; переход системы из равновесного состояния в неравновесное или из одного неравновесного состояния в другое под влиянием внешних возмущений. В неизолированных системах Неравновесные процессы могут протекать стационарно (без изменения физического состояния системы, пример - теплопередача теплопроводностью при постоянной разности температур). Неравновесные процессы являются необратимыми процессами, связанными с производством энтропии.

5. Уравнение состояния ТДС. Уравнение состояния — уравнение, связывающее между собой термодинамические (макроскопические) параметры системы, такие, как температура, давление, объём, химический потенциал и др. Термическое уравнение состояния связывает макроскопические параметры системы. Для системы с постоянным числом частиц его общий вид можно записать так: Калорическое уравнение состояния показывает, как внутренняя энергия выражается через давление, объем и температуру. Для системы с постоянным числом частиц оно выглядит так: . Каноническое уравнение представляет собой выражение для одного из термодинамических потенциалов (внутренней энергии, энтальпии, свободной энергии или потенциала Гиббса) через независимые переменные, относительно которых записывается его полный дифференциал. (для внутренней энергии),(для энтальпии),(для энергии Гельмгольца),(для потенциала Гиббса).

6. Газовая постоянная. Физ. смысл. Газовая постоянная, универсальная физическая постоянная R, входящая в уравнение состояния 1 моля идеального газа: pv = RT , где р — давление, v — объём, Т — абсолютная температура. Газовая постоянная имеет физический смысл работы расширения 1 моля идеального газа под постоянным давлением при нагревании на 1°. С другой стороны, разность молярных теплоёмкостей при постоянном давлении и постоянном объёме.

7. Понятие уд. теплоемкости вещества. Удельная теплоёмкость (обозначается как c) вещества определяется как количество тепловой энергии, необходимой для повышения температуры одного килограмма вещества на один градус по Цельсию. Единицей СИ для удельной теплоёмкости является Джоуль на килограмм-Кельвин. Следовательно, удельную теплоёмкость можно рассматривать как теплоёмкость единицы массы вещества. На значение удельной теплоёмкости влияет температура вещества. К примеру, измерение удельной теплоёмкости воды даст разные результаты при 20 °C и 60 °C. Формула расчёта удельной теплоёмкости: , где  — удельная теплоёмкость,  — количество теплоты, полученное веществом при нагреве (или выделившееся при охлаждении),  — масса нагреваемого (охлаждающегося) вещества,  — разность температур, на которую нагрели вещество.

8. Водяной пар, его состояния. Газообразное состояние воды. Образуется молекулами воды при ее испарении. При поступлении В.п. в воздух он, как и все другие газы, создает определенное давление, называемое парциальным. Оно выражается в единицах давления — паскалях. Водяной пар может переходить непосредственно в твердую фазу — в кристаллы льда. Так как теплоёмкость пара, вернее теплота его конденсации достаточно велика, он часто используется в качестве эффект. теплоносителя. Если при давлении, равном 760 мм рт. ст., воду нагреть до 100 °С, то она закипает - начинает обр. пар, имеющий ту же температуру, но существенно больший V. До тех пор пока остаётся некоторое количество воды, температура системы, несмотря на непрекращ. подвод теплоты, постоянна. Состояние, при котором вода и пар находятся в равновесии, называется состоянием насыщения, характеризующегося давлением насыщения и температурой насыщения. Только после превращения всей воды в пар, объём которого при 100 °С в 1673 раза больше объёма воды при 4 °С, температура может начать вновь повышаться. При этом пар из насыщенного переходит в перегретое состояние. Если процесс испарения проводить при различных давлениях, то температура испарения меняется в зависимости от давления.

9. Энтальпия и степень сухости водяного пара. В прошлом столетии Гиббс ввел в практику тепловых расчетов новую функцию – энтальпию - это сумма внутренней энергии тела и произведения давления на объем.; I = U + PV; где: I – энтальпия; U –внутренней энергия; P – давление; V -объем. Удельная энтальпия i это отношение энтальпии тела к его массе. Удельная энтальпия это параметр состояния. Значение удельной энтальпии пара и воды при определенном давлении и температуре можно найти в справочнике. Пользуясь этими данными, можно определить количество теплоты участвующее в процессе или работу процесса.

12. Основные параметры влажного воздуха. Влажным воздухом называется смесь сухого воздуха с водяным паром. Основными параметрами состояния влажного воздуха, характеризующими его тепловые и влажностные свойства, являются: t (физическая величина, примерно характеризующая приходящуюся на одну степень свободы среднюю кинетическую энергию частиц макроскопической системы, находящейся в состоянии тд равновесия), d (отношение количества водяного пара в кг, содержащегося в сухом воздухе к количеству воздуха), теплосодержание l (термодинамический потенциал, характеризующий состояние системы в термодинамическом равновесии при выборе в качестве независимых переменных давления, энтропии и числа частиц), относительная влажность φ (отношение парциального давления паров воды в газе (в первую очередь, в воздухе) к равновесному давлению насыщенных паров при данной температуре), точка росы t_p (при данном давлении называется температура, до которой должен охладиться воздух, чтобы содержащийся в нём водяной пар достиг состояния насыщения и начал конденсироваться в росу_), температура мокрого термометра t_{м (}температура, которую принимает насыщенная воздушно- паровая смесь в процессе испарения при условии сохранения постоянного теплосодержания воздуха, равного начальному), парциальное давление водяного пара pп (давление, которое имел бы газ, входящий в состав газовой смеси, если бы он один занимал объём, равный объёму смеси при той же температуре), причем параметры t и d могут изменяться произвольно, независимо друг от друга, а каждому конкретному их сочетанию соответствуют определенные числовые значения всех остальных параметров.

13. i-d диаграмма влажного воздуха. Точка на диаграмме отражает некое состояние воздуха, а линия – процесс изменения состояния. Определение параметров воздуха, имеющего некое состояние, отображаемое точкой А, показано на рисунке .

14. Основные виды переноса теплоты. Теплопередача — физический процесс передачи тепловой энергии от более горячего тела к более холодному либо непосредственно (при контакте), либо через разделяющую (тела или среды) перегородку из какого-либо материала. Всего существует три простых (элементарных) вида передачи тепла: Теплопроводность— это перенос теплоты структурными частицами вещества (молекулами, атомами, электронами) в процессе их теплового движения. Кинетическая энергия атомов и молекул, которая определяет температуру тела, передаётся другому телу при их взаимодействии или передаётся из более нагретых областей тела к менее нагретым областям. Конве́кция— явление переноса теплоты в жидкостях или газах путем перемешивания самого вещества (как вынужденно, так и самопроизвольно). Существует т. н. естественная конвекция, которая возникает в веществе самопроизвольно при его неравномерном нагревании в поле тяготения. При такой конвекции нижние слои вещества нагреваются, становятся легче и всплывают, а верхние слои, наоборот, остывают, становятся тяжелее и погружаются вниз, после чего процесс повторяется снова и снова. При вынужденной (принудительной) конвекции перемещение вещества обусловлено действием каких-то внешних сил (насос, лопасти вентилятора и т. п.). Тепловое излучение — электромагнитное излучение со сплошным спектром, испускаемое веществом и возникающее за счёт его внутренней энергии (в отличие, например, от люминесценции, возникающей за счёт внешних источников энергии). Тепловое излучение — один из трёх элементарных видов переноса тепла (теплопроводность, конвекция, излучение), которое осуществляется при помощи электромагнитных волн. Существуют также различные виды сложного переноса тепла, которые являются сочетанием элементарных видов. Основные из них: теплоотдача (конвективный теплообмен между потоками жидкости или газа и поверхностью твёрдого тела); теплопередача (теплообмен от горячей жидкости к холодной через разделяющую их стенку); конвективно-лучистый перенос тепла (совместный перенос тепла излучением и конвекцией).

15. Температурное поле, градиент. ТП - совокупность значений температуры во всех точках какой-либо пространственной области в данный момент времени. Различают нестационарное температурное поле (изменяется во времени) и стационарное. Поверхность, во всех точках которой температура одинакова – изотермная. ТГ – вектор, численно равный производной от температуры по направлению нормали к изотермной поверхности.

16. Процесс теплопроводности. Уравнение Фурье. Теплопроводность— это перенос теплоты структурными частицами вещества (молекулами, атомами, электронами) в процессе их теплового движения. Кинетическая энергия атомов и молекул, которая определяет температуру тела, передаётся другому телу при их взаимодействии или передаётся из более нагретых областей тела к менее нагретым областям. Уравнение: dQ = - l(dT / dn)dsdt, количество теплоты dQ, переносимое за время dt через площадку ds в направлении нормали к этой площадке в сторону убывания температуры, пропорционально градиенту температуры  δT (теплота течет в направлении, противоположном градиенту температуры, т.е. от горячей области к холодной). Коэффициент пропорциональности называется коэффициентом теплопроводности и характеризует способность тела проводить тепло. Иначе закон Фурье можно записать так: q = -λ δT , вектор плотности теплового потока через единичное сечение пропорционален градиенту температуры вдоль нормали к этому сечению.

17. Коэфф. теплопроводности различных веществ. Термическое сопротивление. Численная характеристика теплопроводности материала, равная количеству теплоты, проходящей через материал толщиной 1 м и площадью 1 кв.м за час при разности температур на двух противоположных поверхностях в 1 град.C. Чем меньше коэффициент, тем больше подходит материал для утепления. С другой стороны, теплопроводность можно увеличить, увеличивая толщину выбранного материала. Термическое сопротивление - способность тела (его поверхности или какого-либо слоя) препятствовать распространению теплового движения молекул. Различают полное термическое сопротивление — величину, обратную коэффициенту теплопередачи, поверхностное термическое сопротивление — величину, обратную коэффициенту теплоотдачи, и термическое сопротивление слоя, равное отношению толщины слоя к его коэффициенту теплопроводности. Термическое сопротивление сложной системы (например, многослойной тепловой изоляции) равно сумме термических сопротивлений её частей. Общая формула: где: R_t — тепловое сопротивление на участке тепловой цепи, K / Вт; T₂ — температура начала участка, K; T₁ — температура конца участка, K; P — тепловой поток, протекающий через участок цепи, Вт.

22. Лучистый теплообмен, физсмысл, определение. Закон С-Б для плоских параллельных пластин. Перенос теплоты с поверхности (на поверхность) конструкции за счет электромагнитного излучения. Закон Стефана — Больцмана — закон излучения абсолютно чёрного тела. Определяет зависимость мощности излучения абсолютно чёрного тела от его температуры. Формулировка закона: Мощность излучения абсолютно чёрного тела прямо пропорциональна площади поверхности и четвёртой степени температуры тела: P = SεσT⁴, где ε - степень черноты (для всех веществ ε < 1, для абсолютно черного тела ε = 1). При помощи закона Планка для излучения, постоянную σ можно определить как где h — постоянная Планка, k — постоянная Больцмана, c — скорость света. Численное значение Дж · с^-1 · м^-2 · К^-4. Е=

20. Методы определения ТП в плоской стенке при нестационарных условиях. Нестационарным процессом теплопроводности называют процесс, при котором температурное поле тела изменяется с течением времени, т.е.: t=f(xyzτ), где - температура; t; x - текущие координаты; τ - текущее время. Большинство инженерных задач решается для процесса одномерной теплопроводности при условии, что толщина стенки δ значительно меньше остальных геометрических размеров. При инженерных расчетах определяются: - температура поверхностей стенки в заданный момент времени; - предельно допустимое время нагревания стенки. При нагревании плоской стенки поток теплоносителя принимается стационарным одномерным. Число, или критерий Фурье (Fo) — один из критериев подобия нестационарных тепловых процессов. Характеризует соотношение между скоростью изменения тепловых условий в окружающей среде и скоростью перестройки поля температуры внутри рассматриваемой системы (тела), который зависит от размеров тела и коэффициента его температуропроводности: где  — коэффициент температуропроводности, t — характерное время изменения внешних условий, d — характерный размер тела. Число Фурье является критерием гомохронности тепловых процессов, то есть связывает времена различных эффектов. Критерий Фурье вместе с критерием Био являются определяющими при решении задач нестационарной теплопроводности, описываемых уравнением теплопроводности. Определяемым критерием в таких задачах является безразмерная температура: где T — текущая температура тела, К; T_f — температура среды; T₀ — начальная температура тела. Тогда безразмерная температура в точке выражается как функция от чисел Био и Фурье и безразмерной координаты точки: Число Био́ (Bi) — один из критериев подобия стационарного теплообмена между нагретым или охлажденным телом и окружающей средой. Классическое определение числа Био: где α — коэффициент теплоотдачи от поверхности тела к окружающей среде, λ — коэффициент теплопроводности материала тела. Число Био характеризует соотношение между перепадом температуры δT = T₂ − T₁, где T₁, T₂ — температуры в двух точках тела, находящихся на характерном расстоянии L друг от друга, и температурным напором ΔT = T_ω − T_a (T_ω — температура поверхности тела, T_a — температура окружающей среды).

23. Интенсивность лучистого теплообмена. Максимумы кривых с повышением температуры смещаются в сторону более коротких волн. Длина волны l_ms, отвечающая максимальному значению I_sl, определяется законом смещения Вина: l_ms = 2,9 / T. С увеличением температуры l_ms уменьшается, что и следует из закона. Пользуясь законом смещения Вина, можно измерять высокие температуры тел на расстоянии, например, расплавленных металлов, космических тел и др. Закон Ламберта устанавливает, что количество лучистой энергии, излучаемое элементом поверхности dF₁ в направлении элемента dF₂, пропорционально произведению количества энергии, излучаемой по нормали dQ_n, на величину пространственного угла ω и cosφ, составленного направлением излучения с нормалью: d²Q_n = dQ_n*d*cos. Интенсивностью излучения называется количество лучистой энергии, испускаемое в направлении угла ϕ в единицу времени элементарной площадкой в пределах единичного элементарного телесного угла, отнесенное к проекции этой площадки на плоскость, перпендикулярную направлению излучения. Интенсивность излучения определяется природой тела, его температурой и состоянием поверхностей, а спектральная интенсивность еще и длиной волны. Для интенсификации лучистого теплообмена необходимо по­высить температуру излучающего тела и увеличить степень чер­ноты системы, для уменьшения теплообмена — наоборот.

24. Степень черноты тел, системы тел. Степень черноты тела – это отношение излучательных способностей серого и абсолютно черного тел при одинаковой температуре. Степень черноты тела зависит от его физических свойств, температуры и состояния поверхности (ε_шер>ε_гл). ε=0 – абсолютно белое (зеркальное) тело; ε=1 – абсолютно черное тело. Если поглощательная способность тела равна 1, а следовательно, его отражательная способность равна 0, то есть тело поглощает всю падающую на него энергию, то оно называется абсолютно чёрным телом. СЕРОЕ тело - тело, коэффициент поглощения которого меньше 1 и не зависит от длины волны излучения.

18. ТП в плоской многосл. стенке при стационарных условиях переноса теплоты.

Рассмотрим 3-х слойную стенку. Температура наружных поверхностей стенокt_ст1 и t_ст2, коэффициенты теплопроводности слоевλ₁, λ₂, λ₃, толщина слоевδ₁, δ₂, δ₃. Плотности тепловых потоков через каждый слой стенки: q = λ₁/δ₁∙(t_ст1 – t_сл1), q = λ₂/δ₂∙(t_сл1 – t_сл2) , q = λ₃/δ₃∙(t_сл2 – t_ст2) , (9.20). Решая эти уравнения, относительно разности температур и складывая, получаем:q = (t₁ – t₄)/(δ₁/λ₁ + δ₂/λ₂ + δ₃/λ₃) = (t_ст1 – t_ст4)/R_o , где: R_o = (δ₁/λ₁ + δ₂/λ₂ + δ₃/λ₃) – общее термическое сопротивление теплопроводности многослойной стенки. Температура слоев определяется по следующим формулам: t_сл1 = t_ст1 – q∙(δ₁/λ₁). t_сл2 = t_сл1 – q·δ₂/λ₂).

25. Конвективный теплообмен, физсмысл. Критериальные уравнения конвективного теплообмена. Конвективный теплообмен — это сложный процесс переноса теплоты в неравномерно нагретой жидкости, газообразной или сыпучей среде, обусловленный как конвективным движением среды, так и ее теплопроводностью. Под конвективным движением (конвекцией) понимают перемещение микроскопических частей среды (газа, жидкости), которое приводит к переносу теплоты, массы и других физических величин. Поскольку при этом происходит непосредственный контакт между частицами текущей среды, то конвективный перенос теплоты обязательно сопровождается теплопроводностью. Следовательно, конвективный теплообмен возможен только в текучих средах и осуществляется одновременным действием двух процессов — теплопроводности и конвекции. Однако механизм переноса тепловой энергии в этих двух элементарных процессах различен. Конвекция обязательно связана с перемещением среды, тогда как теплопроводность возможна и в твердых телах при относительной неподвижности их макрочастиц. В технической теплофизике в основном интересуются конвективным теплообменом между потоками жидкости или газа и поверхностью твердого тела. Такой процесс называют конвективной теплоотдачей или просто теплоотдачей. Интенсивность конвективной теплоотдачи зависит от большого числа факторов: 1) физических свойств среды (X, Ср, р, а, ц); 2) природы возникновения движения среды; 3) режима движения; 4) формы и размеров поверхности теплообмена. Используя теорию подобия из системы дифференциальных уравнений получить уравнение теплоотдачи для конвективного теплообмена в случае отсутствия внутренних источников тепла в следующей критериальной форме: Nu = f₂(Х; Ф; X₀; Y₀; Z₀; Re; Gr; Pr) ,  где: X₀; Y₀; Z₀ – безразмерные координаты; Nu = α ·l₀/λ - критерий Нуссельта (безразмерный коэффициент теплоотдачи), характеризует теплообмен между поверхностью стенки и жидкостью (газом);Re = w·l₀/ν - критерий Рейнольдса, характеризует соотношение сил инерции и вязкости и определяет характер течения жидкости (газа); Gr = (β·g·l₀³·Δt)/ν² - критерий Грасгофа, характеризует подъемную силу, возникающую в жидкости (газе) вследствие разности плотностей; Pr = ν/а = (μ·c_p)/λ - критерий Прандтля, характеризует физические свойства жидкости (газа); l₀ – определяющий размер (длина, высота, диаметр).

26. Свободная и вынужденная конвекция. В зависимости от причин возникновения движения среды различают своб. и вынужд. К.. Свободная конвекция возникает в среде с неоднородным температурным полем. При этом среда обязательно должна находиться в поле массовых сил, например, в гравитационном. Вследствие различной плотности холодных и горячих частиц возникает подъемная сила, которая и приводит к перемешиванию среды. Интенсивность свободной конвекции зависит от физических свойств среды, напряженности поля массовых сил, объема пространства, в котором протекает процесс, и определяется разностью температур частиц среды. Чем больше эта разность, тем интенсивнее конвекция. Вынужденная конвекция осуществляется за счет перепада давления в потоке среды. Разность давлений создается с помощью постороннего возбудителя (насоса, вентилятора и т. д.). В общем случае имеет место одновременно и свободная и вынужденная конвекция. Соотношение между этими видами движения среды определяется конкретными условиям, интенсивность теплообмена при вынужденной конвекции всегда выше, чем при свободной. Конвективная теплоотдача существенно зависит от режима движения среды. Как известно, существует два режима движения среды: ламинарный и турбулентный. При ламинарном режиме наблюдается упорядоченное движение частиц среды. Траектории перемещения частиц эквидистанты между собой. Направление движения частиц совпадает с направлением движения потока. Поперечное движение частиц (пульсация) отсутствует. Поток состоит как бы из отдельных струй, форма которых следует, например, очертаниям канала, по которому перемещается среда. При ламин. движении передача теплоты от среды к поверхности твердого тела осуществляется только теплопроводностью. Поэтому интенсивность теплообмена при ламинарном движении почти не зависит от скорости, а определяется свойствами среды, размерами и формой канала. Однако при ламинарном движении может возникнуть и конвективный перенос теплоты, вызванный свободной конвекцией. Этот процесс будет тем интенсивнее, чем больше температурный напор. При турбулентном режиме частицы среды движутся неупорядоченно. В движущейся среде постоянно образуются завихрения. Причем чем с большей частотой возникают вихри, тем больше турбулентность потока. Скорость в каждой точке потока непрерывно изменяется как по величине, так и по направлению. Имеют место значительные пульсации скорости, поперечные общему направлению движения потока. В связи с этим поток представляет собой массу беспорядочно движущихся частиц. Перенос тепловой энергии при этом наряду с теплопроводностью осуществляется и конвекцией. Интенсивность теплообмена значительно выше, чем при ламинарном движении среды. О режиме течения жидкости в трубах судят по величине числа (Re). Если Re « 2000, то течение является ламинарным. Развитое турбулентное течение в трубах устанавливается при Re = 10*. Течение при Re = 2 • 10s... 104 называется переходным. При конвективном теплообмене существенное значение приобретает слой среды, непосредственно прилегающий к поверхности твердого тела.