2012_phys_lp
.pdfФизические основы механики, физика колебаний и волн, термодинамика: лабораторный практикум / под ред. Богданова В.И.
131
Порядок выполнения работы
1.Включите установку тумблером "Сеть".
2.С помощью регулятора "Воздух" установите по показаниям реометра выбранное значение объемного расхода воздуха Q .
3. Измерьте разность уровней воды h в коленах манометра. Значения Q и h
занесите в табл.17.1.
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 17.1 |
|
№ |
Q , |
h , |
P , |
η , |
ηср. , |
ηi , |
|
η , |
|
10-5 м3/с |
м |
Па |
кг/(м×с) |
кг/(м с) |
кг/(м×с) |
|
кг/(м×с) |
|
|
|
|
|
× |
|
|
|
1 |
0.2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
0.47 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
0.82 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4 |
1.13 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5 |
1.42 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4.Повторите измерения ещё для 4 значений объемного расхода воздуха.
5.Установите регулятор расхода воздуха на минимум, после чего выключите установку тумблером "Сеть".
6.Для каждого режима определите по формуле (17.8) коэффициент вязкости воздуха.
7.Найдите среднее значение коэффициента вязкости ηñð.
8.Оцените погрешность результатов измерения (см. предыдущую работу,
формула (16.15)).
Контрольные вопросы
1.Напишите и объясните формулу Ньютона для внутреннего трения.
2.Каков физический смысл коэффициента вязкости? В каких единицах измеряется эта величина?
3.Напишите формулу для коэффициента вязкости идеального газа.
4.В чем заключается капиллярный метод определения коэффициента вязкости газов?
5.Выведите формулу Пуазейля. При каких условиях ее применяют?
6.Как изменяется скорость движения газа по радиусу канала при ламинарном режиме течения?
Вологодский государственный технический университет
Физические основы механики, физика колебаний и волн, термодинамика: лабораторный практикум / под ред. Богданова В.И.
132
7.Почему при строительстве магистральных газопроводов используют трубы большого диаметра, а не увеличивают давление газа при его транспортировании?
Используемая литература
[1] §72-78; [3] §10.6-10.8; [10] §16.1; [11] §28.
Лабораторная работа 1-18 Определение коэффициента вязкости жидкости по методу Пуазейля
Цель работы: определение динамического и кинематического коэффициентов вязкости воды при комнатной температуре и числа Рейнольдса
Теоретическое введение
В данной работе изучаются физические величины, характеризующие течение реальной жидкости. Реальная жидкость отличается от идеальной тем, что она обладает внутренним трением, или вязкостью.
Если различные частицы жидкости движутся с одинаковыми скоростями, направленными одинаково, то это означает, что жидкость находится в равновесном состоянии. Однако, если скорость течения жидкости различна в разных местах, то такое состояние жидкости не является равновесным, и в ней возникают самопроизвольные процессы перехода в состояние равновесия. Эти процессы обуславливают появление особого свойства жидкости, которое называет-
ся вязкостью, или внутренним трением. |
|
|
|
Рассмотрим плоскопараллельный поток |
|
|
жидкости, то есть такое ее течение, при ко- |
|
|
тором векторы скорости vi частиц жидкости |
|
|
всюду направлены одинаково. Пусть также |
|
|
модуль скорости v меняется (уменьшается) |
|
|
лишь вдоль положительной оси x (рис. |
|
|
18.1), перпендикулярной потоку |
жидкости |
|
( v = v(x) ). Опыт показывает, что |
соприка- |
|
сающиеся слои жидкости, двигающиеся в |
|
Рис. 18.1 |
одном и том же направлении, но с разными |
|
Вологодский государственный технический университет
Физические основы механики, физика колебаний и волн, термодинамика: лабораторный практикум / под ред. Богданова В.И.
133
скоростями, воздействуют друг на друга. Сила взаимодействия ускоряет медленно движущийся элемент жидкости и замедляет более быстрый. Конечно, в сплошной среде никаких элементов жидкости нет и это понятие используется лишь для наглядности, а скорость жидкости распределена непрерывно. Если жидкость течет, соприкасаясь с твердой поверхностью (рис 18.1), то непосредственно прилегающий к твердой стенке слой жидкости “ прилипает” к поверхности – скорость течения обращается в нуль на стенке. По мере удаления от стенки скорость жидкости увеличивается.
Из опыта следует, что сила внутреннего трения F пропорциональна изменению скорости жидкости v в направлении, перпендикулярном движению, и зависит от площади S соприкосновения элементов жидкости. Быстрота изме-
нения скорости v вдоль оси x характеризуется производной dv . Окончатель- dx
ный результат можно записать в виде:
F =η |
dv |
S . |
(18.1) |
|
|||
|
dx |
|
|
Это – закон вязкого трения Ньютона. Здесь F – |
величина силы, действую- |
||
щей со стороны одного слоя на другой, η – коэффициент пропорциональности, получивший название коэффициента вязкости жидкости (динамическая вяз-
кость). Он численно равен силе вязкого трения между слоями единичной площади при единичном градиенте скорости направленного движения слоёв. Его размерность вытекает из формулы (18.1). Единицу измерения принято выражать как 1 Па×с. Направление силы F (вправо или влево на рис. 18.1) зависит от того, быстрее или медленнее движутся слои относительно друг друга.
Коэффициент вязкости η имеет разные значения для различных жидкостей, а для определенной жидкости зависит от внешних условий, в первую очередь от температуры. По своей природе силы трения в жидкости являются силами межмолекулярного взаимодействия, т.е электромагнитными силами, как и силы трения между твердыми телами.
Процесс выравнивания скоростей между соседними слоями жидкости сопровождается переносом импульса p от слоя к слою. Механизм этого переноса имеет молекулярный характер. Коэффициент вязкости и определяет быстроту передачи импульса из одного места в другое при течении жидкости. В соответ-
ствии со вторым законом Ньютона взаимодействие слоев жидкости с силой F можно рассматривать как процесс передачи импульса из одного слоя в другой;
сила равна быстроте переноса импульса p :
|
= |
d p |
|
|
F |
|
. |
(18.2) |
|
|
||||
dt
Вологодский государственный технический университет
Физические основы механики, физика колебаний и волн, термодинамика: лабораторный практикум / под ред. Богданова В.И.
134
Благодаря вязкости жидкости возникает поток импульса П , равный по определению импульсу, переносимому за единицу времени через единичную площадку:
|
d p |
. |
(18.3) |
|
П = |
|
|||
S × dt |
||||
|
|
|
Из (18.1), (18.2) и (18.3) величина потока импульса равна
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dp |
|
|
F |
=η |
dv |
, |
|
П = |
|
= |
||||||
|
S × dt |
|
|
|||||
|
|
|
|
S |
dx |
|||
или в проекциях |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
П = -η |
dv |
. |
(18.4) |
||||
|
|
|||||||
|
|
|
|
dx |
|
|
||
Знак «–» показывает, что импульс переносится из быстрого слоя в более медленный, то есть противоположно направлению градиента скорости слоёв.
Кроме динамической вязкости η вводится также кинематическая вязкость
ν , которая характеризует быстроту выравнивания скорости течения жидкости. Импульс p – динамическая характеристика движения. Он входит в основное уравнение динамики (18.2), а скорость – кинематическая характеристика и она равна импульсу, деленному на массу. Поэтому ν вводят таким образом
ν = |
η |
, |
(18.5) |
|
ρ |
|
|
где ρ – плотность жидкости.
Представленные соотношения позволяют рассмотреть задачу о вычислении расхода несжимаемой жидкости, текущей в горизонтальной круглой прямолинейной трубе с постоянной площадью поперечного сечения при заданном перепаде давлений p .
Эта задача имеет большое практическое значение: организация работы нефтепроводов, обычного водопровода, безусловно, требует ее решения. Будем полагать, что нам заданы длина трубы l , ее радиус R , давление на концах трубы p1 и p2 ( p1 > p2 ), а также плотность жидкости ρ и ее вязкость η .
Из решения этой задачи следует (см. лабораторную работу 1-17), что текущая в трубе жидкость имеет параболический профиль скоростей: скорость меняется в зависимости от расстояния r до оси трубы по квадратичному закону
v(r ) = |
|
p |
(R2 - r 2 ), |
(18.6) |
|
|
|||
4 |
×η × l |
|
||
Вологодский государственный технический университет
Физические основы механики, физика колебаний и волн, термодинамика: лабораторный практикум / под ред. Богданова В.И.
135
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Dp × R |
2 |
|
|
||
равна нулю |
на |
стенке и максимальна |
|
v |
|
= |
|
|
в центре трубы |
|||||
|
max |
4 |
×η × l |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(рис.18.2). Здесь |
p = p1 − p2 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Объёмным расходом жидкости Q называется |
|
|
|
|
||||||||||
объём жидкости, протекающей по трубе за единицу |
|
|
|
|
||||||||||
времени. Он равен |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Q = |
|
V |
. |
|
|
|
(18.7) |
|
|
|
|
|||
|
Dt |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
По формуле Пуазейля, вывод которой дан в ла- |
|
|
|
|
||||||||||
бораторной работе 1-17, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 18.2 |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
Q = |
Dpπ × R4 |
|
|
|
|
|
|
(18.8) |
|||
|
|
|
8η × l |
|
. |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Отличительной чертой (18.8) является сильная зависимость от радиуса трубы: Q ~ R 4 .
Рассмотренное течение жидкости по трубе характерно своей упорядоченностью и плавностью: каждая частица жидкости движется по определенной прямолинейной траектории, и вся картина течения представляет собой как бы движение различных слоев жидкости с различными скоростями друг относительно друга. Такое правильное, стационарное течение жидкости называют ламинарным (слоистым). Формула Пуазейля применима только для ламинарного течения жидкости.
При достаточно больших скоростях ламинарное течение становится неустойчивым, хаотичным и переходит в так называемое турбулентное течение (от латинских lamina – “ пластина”, turbulentus – “ бурный”, “ беспорядочный”). Представление о турбулентном течении можно получить, если постепенно открывать водопроводный кран: тонкая струйка течет сначала плавно, но с увеличением скорости плавность течения нарушается, частицы жидкости перемещаются уже беспорядочно, и движение сопровождается сильным перемешиванием.
Для того, чтобы оценить характер течения жидкости, вводится безразмерная величина Re , называемая числом Рейнольдса.
Re = |
v × D |
= |
ρ × v × D |
(18.9) |
|
ν |
η |
|
|||
Здесь v – средняя скорость потока, ν – |
кинематическая вязкость, D – |
харак- |
|||
терный размер (в случае течения |
жидкости в трубе это диаметр |
трубы |
|||
D = d = 2R ). Опытные данные показывают, что существует критическое число
Вологодский государственный технический университет
Физические основы механики, физика колебаний и волн, термодинамика: лабораторный практикум / под ред. Богданова В.И.
136
Рейнольдса, при превышении которого происходит переход из ламинарного режима в турбулентный. Но сама величина не универсальна – она зависит от геометрии системы. Для случая течения жидкости в трубе Reкр.
Экспериментальная установка и методика измерений
Метод определения коэффициента вязкости в данной работе основан на использовании формулы Пуазейля (18.8) для объёмного расхода Q при лами-
нарном протекании жидкости через трубу. Из нее и (18.7) выразим η :
|
|
η = |
D p ×π × r 4 |
= |
D p ×π × r |
4 × Dt |
(18.10) |
||
|
|
8 × Q × l |
8 |
|
, |
||||
|
|
|
|
×V × l |
|
|
|||
|
где |
p – разность давлений на концах капилляра; |
|||||||
|
r – |
радиус капилляра; l |
– |
длина |
капилляра; |
||||
|
Q – |
расход жидкости объемом V за время |
t . |
||||||
|
|
Установка (рис. 18.3) |
состоит из |
герметич- |
|||||
|
ного сосуда 1, разделенного на две равные поло- |
||||||||
|
вины пробкой 2. В нижней половине сосуда |
рас- |
|||||||
Рис. 18.3 |
положен измерительный капилляр 3, конец кото- |
||||||||
|
рого выходит через пробку в верхнюю часть. В |
||||||||
верхней половине сосуда находится более толстая (по сравнению с капилляром) трубка 4 (воздуховод), также соединяющая через пробку нижнюю и верхнюю части сосуда. Исследуемая жидкость 5 в процессе измерения перетекает через капилляр 3 из верхней части сосуда в нижнюю. Воздух при этом через воздуховод переходит из нижней части в верхнюю. Уровни жидкости в верхней и ниж-
ней половинах сосуда измеряются по шкале 6, имеющей нуль в средней части.
Обратное перемещение жидкости (для проведения повторного измерения) осуществ-
ляется поворотом сосуда на 180° на горизонтальной оси 7, вращающейся во втулке 8. Для предотвращения произвольного переворачивания сосуда ось имеет прямоугольное основание 9, которое перемещением оси вдоль втулки вводится в прямоугольный паз втулки.
Разность давлений p на концах капилля-
Рис.18.4
ра 3 создается за счет разности h между уров-
Вологодский государственный технический университет
Физические основы механики, физика колебаний и волн, термодинамика: лабораторный практикум / под ред. Богданова В.И.
137
нями жидкости в верхней и нижней половинах сосуда (рис.18.4). Это – гидростатическое давление, оно равно:
Dp = ρ × g × h . |
(18.11) |
Высота h определяется суммой высот столбов в верхней hâ |
и нижней hí |
частях сосуда. Так как установка выполнена симметрично относительно центра, то hв = hн , и
h = hв + hн = 2hв . |
(18.12) |
Таким образом, из (18.12) видно, что разность давлений на концах капилляра определяется уровнем жидкости и будет меняться. В то же время формула Пуазейля требует постоянного давления. Поэтому необходимо брать возможно меньший объем вытекающей жидкости V и для расчетов брать среднее значение между начальным и конечным уровнями в каждом опыте. Например, для
верхнего уровня hв = Hнач. + Hкон. ; и
2
h = Hнач. + Hкон. . |
(18.13) |
Чем меньший объем взят для вычисления результата, тем точнее будет формула Пуазейля. Однако при этом возникает погрешность измерения Dh , т.е. разности начального и конечного уровней при истечении объёма V :
Dh = Hнач. - Hкон. . |
(18.14) |
Оптимальным для данной установки будет разность уровней |
h = 3 ÷ 5 см . |
Если R – внутренний радиус сосуда (см.рис.18.4), то |
|
V = Dh ×π × R2 = ( Hнач. - Hкон. ) ×π × R2 , |
(18.15) |
так как объем V вытекающей жидкости равен произведению изменения уров-
ня Dh жидкости в сосуде на площадь поперечного сечения сосуда S = π × R2 . Таким образом, расчетная формула приобретет вид:
η = |
D p ×π × r4 |
× Dt |
= |
ρ × g × h ×π ×r 4 × Dt |
= |
ρ × g ×( Hнач. + Hкон. ) ×π × r 4 |
×D t |
; |
||||||
8 |
×V ×l |
|
|
|
8 ×V |
×l |
8 ×( Hнач. |
- Hкон. )×π × R2 |
×l |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
η = |
r 4 |
× ρ × g ×( Hнач. |
+ Hкон. ) ×D t |
|
|
|
(18.16) |
|||
|
|
|
|
|
8 × R2 |
×l ×( Hнач. - Hкон. ) |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
В начальную часть формулы (18.16) входят постоянные величины, их следует вычислить и объединить в одну постоянную (для данной установки) величину Cη :
C = |
r 4 × ρ × g |
. |
(18.17) |
|
|
||||
η |
× l × R 2 |
|
||
8 |
|
|||
Вологодский государственный технический университет
Физические основы механики, физика колебаний и волн, термодинамика: лабораторный практикум / под ред. Богданова В.И.
138
Переменные величины также объединим:
K (n) = |
( H |
нач. + Hкон. ) × D t |
= |
( Hn−1 + Hn ) ×(tn - tn−1 ) |
, |
(18.18) |
|
(Hнач. - Hкон. ) |
|
(Hn−1 - Hn ) |
|
|
|
где n – номер опыта. Тогда |
|
|
|
|
|
|
|
|
η = Cη × K(n). |
|
|
(18.19) |
|
Порядок выполнения работы
1.Аккуратным движением сосуда "на себя" освободите ось от фиксации. Осторожно поверните сосуд капилляром вверх. При этом жидкость быстро (за 2-3 минуты) перетечет вниз. Дождитесь полного перетекания жидкости.
2.Поверните сосуд снова, капилляром вниз.
3.В течение времени, пока жидкость будет перетекать из верхней половины в нижнюю (20-25 мин.), отмечайте моменты времени (t1, t2, t3 и т.д.), в которые верхний уровень будет проходить отметки, отстоящие одна от другой на 3-5 см (H1, H2, H3 и т.д.). Например, 25; 20; 15; 10; 5 см. Время отсчитывайте с точностью до 1 с, уровень воды – до 1 мм. Отсчеты заносите в строки tn и H n таблицы 18.1.
Обработка результатов
1.Вычитая из каждого последующего момента времени предыдущий, найдите t в каждом опыте.
2. Вычитая из каждого предыдущего уровня последующий, определите h .
3.Прибавляя к каждому предыдущему уровню последующий, вычислите
(Hn−1 + Hn ).
4.Вычислите для каждого интервала величину K(n)по (18.18).
5.Вычислите по формуле (18.17) постоянную установки Cη . Радиус капил-
ляра r = (0.60 ± 0.01) мм , длина капилляра l = 0.320 ± 0.001 , внутренний радиус
сосуда R = (2.4 ± 0.05) см .
6.Вычислите и занесите в таблицу коэффициент вязкости η для каждого интервала по формуле (18.19).
7.Найдите среднее значение ηср. .
8.По формуле (18.5) и среднему коэффициенту вязкости ηср. вычислите ки-
нематическую вязкость ν.
9.По формуле (18.9) вычислите число Рейнольдса для наибольшей в опыте средней скорости (по первому интервалу).
Вологодский государственный технический университет
Физические основы механики, физика колебаний и волн, термодинамика: лабораторный практикум / под ред. Богданова В.И.
|
|
|
|
|
|
139 |
|
|
|
|
|
|
||
|
Re = |
v × |
D |
= |
v × 2 × r |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
(18.9) |
||
|
|
ν |
|
|
|
ν |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 18.1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
n |
|
|
0 |
|
|
1 |
|
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
tn , с |
|
|
t0 |
|
|
t1 |
|
t2 |
t3 |
t4 |
t5 |
t6 |
||
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t = tn − tn−1, с |
|
|
- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
H n , м |
|
|
H0 |
|
H1 |
|
H 2 |
H3 |
H 4 |
H5 |
H6 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
h = H n−1 − H n , м |
|
|
- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
H n + H n−1, м |
|
|
- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
K(n) |
|
|
- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Cη |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
η , Па×с |
|
|
- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ηср. , Па×с |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
η , Па×с |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ν |
, м2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
с |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
v, |
м/с |
|
|
- |
|
|
|
|
|
- |
- |
- |
- |
- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Re |
|
|
- |
|
|
|
|
|
- |
- |
- |
- |
- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Замечание: Необходимую для расчёта среднюю скорость v жидкости в капилляре можно найти по формуле:
|
V |
π × R 2 Dh R 2 (H 0 - H1 ) |
|||||||||
v = |
|
= |
|
|
Dt = |
|
|
(t - t |
|
) , |
|
S × Dt |
π × r |
2 |
r |
2 |
0 |
||||||
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|||
где V = Dh ×π × R2 - объем жидкости, |
прошедшей через капилляр за время t ; |
||||||||||
S = π × r 2 – площадь сечения капилляра. |
|
|
|
|
|
|
|||||
10. Оцените погрешность динамической вязкости |
η для одного из опытов. |
||||||||||
11. Сделайте выводы: определите характер течения жидкости (турбулентный,
ламинарный), считая критическим значением Re=2000; сравните hср с табличным значением для воды.
Вологодский государственный технический университет
Физические основы механики, физика колебаний и волн, термодинамика: лабораторный практикум / под ред. Богданова В.И.
140
Замечание: η находится по стандартной методике расчёта погрешностей
при косвенных измерениях, исходя из (18.16):
Dη = |
|
(Dηr )2 + (DηR )2 + (Dηl )2 + (Dη t )2 + (Dη |
)2 + (Dη |
)2 |
.(18.20) |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Hнач. |
Hкон. |
|
|
|
|
|
|
Здесь Dη |
|
= |
∂η × Dr ; Dη |
|
= |
∂η × DR ; Dη |
= |
∂η × Dl ; Dη |
|
= |
∂η |
|
×δ (Dt ); |
|||
r |
|
|
¶(Dt ) |
|||||||||||||
|
|
¶r |
R |
|
¶R |
l |
¶l |
|
t |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
Dη |
= |
∂η |
×DHнач. ; Dη |
|
= |
∂η |
×DHкон. . |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
Hкон. |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
Hнач. |
|
¶Hнач. |
|
¶Hкон. |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Можно показать, что (18.20) сводится к более простой формуле, если на-
ходить относительную погрешность E(η ) = ηη :
E(η) = |
|
4×Dr 2 |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
r |
|
+2×DR 2R
+Dl 2l
δ (Dt) 2 |
(DHнач. )2 +(DHкон. )2 |
(DHнач. )2 +(DHкон. )2 |
||||||
+ |
|
|
+ |
|
|
+ |
|
|
Dt |
(Hнач. + Hкон. ) |
2 |
(Hнач. -Hкон. ) |
2 |
||||
|
|
|
|
|
|
|||
Контрольные вопросы
1.Напишите и объясните формулу Ньютона для внутреннего трения.
2.Каков физический смысл днамического коэффициента вязкости? В каких единицах измеряется эта величина?
3.Что такое кинематический коэффициент вязкости?
4.Как изменяется скорость движения газа по радиусу канала при ламинарном режиме течения?
5.Запишите формулу Пуазейля. При каких условиях ее применяют?
6.В чем состоит метод Пуазейля определения вязкости?
7.Что такое число Рейнольдса? Что оно характеризует?
8.Какое течение жидкости называют ламинарным?
9.Какое течение жидкости называют турбулентным?
10.Объясните механизм внутреннего трения жидкости.
11.От каких факторов зависит вязкость жидкости?
12.Как и почему меняется вязкость жидкости с изменением температуры?
Используемая литература
[1] §72-78; [2] §39-43; [3] 10.6-10.8; [7] §28-33; [4] §45; [10] §16.1; [11]
§28.
Вологодский государственный технический университет