резкости колец в нашей установке ожидать нельзя, т.к. спектральная трубка находится в поле остаточного намагниченного железа магнита и даже при выключенном токе приводит к некоторому неразрешенному расщеплению.
Включение тока в обмотку электромагнита приводит к заметному расщеплению колец.
Так как плоскость поляризации отщепленных линий перпендикулярна плоскости поляризации основной частоты, то вводя в систему поляроид можно погасить в интерференционной картина либо кольца, соответствующие отщепленным частотам, либо кольца, соответствующие основной частоте.
Поляроид вводится в оптическую систему непосредственно перед входной щелью. При введении поляроида, интерференционная картина расфокусируется и надо вновь сфокусировать ее окуляром или вращением барабанчика объектива.
Измерения рекомендуется производить в следующем порядке: установив поляроид в положение, когда основные кольца будут погашены (это делается так: сначала надо погасить отщепленные кольца, (картина не меняется при включении поля), а затем повернуть поляроид на 90 градусов), увеличивать магнитное поле до тех пор, пока не произойдет слияние наружного спутника P-го кольца с внутренним спутником (P + 1)-го кольца. При этом интерференционная картина будет состоять из того же числа колец, что и исходная картина (без поля), и кольца будут максимально резкими (установка на совпадение – установка на максимальную резкость).
При соответствующей величине dλ определить величину напряженности поля H.
Определение Н следует произвести для трех последовательных совпадений колец спутников.
3.7.4.Требования, предъявляемые к отчету
1)Дать оптическую схему установки с изображением не только оптических деталей, но и световых пучков.
2)Привести таблицу наблюдений и найденные величины расщепления dλ.
3)Привести расчет напряженности магнитного поля Н с оценкой погрешности.
67
3.7.4.1.Условные обозначения:
Н — напряженность магнитного поля; v — оптическая частота;
e/m— удельный заряд электрона (CGSM); λ — длина волны;
t — толщина пластинки Фабри-Перо; D — разность хода для двух волн;
n — показатель преломления пластинки Фабри-Перо; k— целое число (порядок интерференции);
а — угол падения луча;
F — фокусное расстояние линзы; G — угловой диаметр;
β— угол преломления; Δλ — постоянная эталона Фабри-Перо.
68
ЛИТЕРАТУРА
1Фриш С.Э. Оптические спектры атомов. М.−Л., Физматгиз, 1963.
2Дорфман Я.Г. Всемирная история физики с древнейших времен до конца
XVIII века. М., Наука, 1974.
3Льоцци М. История физики. М., Мир. 1970.
4Храмов Ю.А. Физики. Библиографический справочник. М., Наука, 1983.
5Джеммер М. Эволюция понятий квантовой механики. М., Наука, 1985.
6Борн М. Атомная физика. М., Мир. 1965.
7Борн М. Размышления и воспоминания физика. М., Наука, 1977.
8Иоффе А.Ф. О физике и физиках. Л., Наука. 1977.
9Голин Г.М. Классики физической науки. Минск, Вышейшая школа, 1981.
10Дирак П.А.М. Развитие физических представлений о природе.
Всб. Дирак П.А.М. Воспоминания о необычайной эпохе. М., Наука, 1990.
11Ландау Л.Д., Лифшиц Квантовая механика (Нерелятивистская теория), изд. 2-е. М., Физматгиз, 1963.
12Минкин В.И., Симкин Б.Я., Миняев Р.М. Теория строения молекул. М., Высшая школа, 1979.
13Физические величины. Справочник. Под ред. Григорьева И.С., Мейлихова Е.З.// М. Энергоатомиздат, 1991. 1232 с.
14Фриш С. Э., Техника спектроскопии Изд-во ЛГУ, 1936.
69