Лабораторная работа №О-6 (оптика)
.pdfМИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ
ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ
«ДОНСКОЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ»
КАФЕДРА ФИЗИКИ
Эффект Зеемана
Методические указания к лабораторной работе № О-6
Ростов-на-Дону 2012
1
УДК 530.1
Составители: И.В. Мардасова, Н.В. Пруцакова, А.П. Сафронов, И.В. Шкиль
Эффект Зеемана: метод. указания.– Ростов-на-Дону: Издательский центр ДГТУ, 2012. – 15 с
Методические указания предназначены для организации самостоятельной работы студентов при подготовке к лабораторному практикуму на оборудовании и фирмы «PHYWE» и рейтинговому контролю.
Печатается по решению методической комиссии факультета «Нанотехнологии и композиционные материалы»
Научный редактор д-р техн. наук, проф. В.С. Кунаков
© Издательский центр ДГТУ, 2012
2
ЛЭФ
ЭФФЕКТ ЗЕЕМАНА 5.1.10
-05
Цель работы. Изучение эффекта Зеемана с помощью спектральной лампы с кадмием, определение значения магнетона Бора.
Оборудование. 1. Электромагнит ЭМ, установленный на враща-ющемся столе, между полюсами которого находится спек- траль-ная лампа с кадмием. 2. Оптическая скамья, на которой ус- танов-лены: ирисовая диафрагма Д; линза Л1 (F1=+50 мм), ин- терфе-рометр Фабри-Перо И; линза Л2 (F2 =+300 мм); поляризатор П; линза Л3 (F3 = +50 мм); видеокамера ВК для персонального компьютера. 3. Источники питания ИП для электромагнита и спектральной лампы. 4. Цифровой мультиметр М. 5. ПК с программным обеспечением.
Рис.1. Экспериментальная установка
3
Краткая теория
Эффект Зеемана – расщепление спектральных линий под действием магнитного поля. Открыт в 1896 г. П. Зееманом при исследовании свечения паров натрия в магнитном поле.
Эффект обусловлен расщеплением энергетических уровней атома на подуровни во внешнем магнитном поле. Соответственно в спектре атома наблюдается расщепление спектральных линий. Различают нормальный и аномальный (cложный) эффекты Зеемана. Нормальный эффект возникает при расщеплении одиночной (синглетной) линии. При этом линия расщепляется на три компоненты (триплет): две - компоненты и одна - компонента.
Большинство спектральных линий представляют собой мультиплеты (состоят из двух или нескольких тесно расположенных линий). Расщепление таких мультиплетов в магнитном поле дает гораздо более сложную картину и называется аномальным (сложным) эффектом Зеемана.
В данной работе рассматривается нормальный эффект Зеемана; используется спектральная лампа с кадмием.
Атом кадмия – система с нулевым полным спином, s 0. В отсутствии магнитного поля при B 0 энергетические уровни не расщеплены и возможен только один переход (рис. 2,а) между
d (l 2) и |
p(l 1) |
– состояниями, |
что |
дает |
в |
спектре |
излучения |
одну спектральную линию |
с |
длиной |
волны |
||
0 643,8нм. Энергия |
испущенного фотона |
Е0 |
h 0 , где |
h6.626 10 34 Дж c- постоянная Планка.
Вмагнитном поле каждый уровень разделяется на 2l 1 подуровней (l - орбитальное квантовое число), соответствующих
возможным значениям магнитного квантового числа ml : ml 0, 1, 2,..., l. Соответственно p- уровень расщепляется на 3, а d - уровень - на 5 подуровней (рис. 2,б).
Величина расщепления Е между соседними подуровнями одинакова и пропорциональна индукции внешнего
магнитного поля B: Е BB,
где B 9.273 10 24 Дж / Тл - магнетон Бора.
4
Магнетон Бора – проекция собственного магнитного момента (спина) электрона на направление вектора B внешнего
e
магнитного поля ,
B 2m
где e 1.6 10 19 Кл - заряд электрона,
m 9.1 10 31 кг |
|
- масса электрона, |
h |
. |
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
||||||
|
B 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
B 0 |
|
|
|
|
|
|
|
l |
ml |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
d состояние |
|
|
|
B B |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
2 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
1 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
0 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
1 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
2 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
h 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
p состояние |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
1 |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
0 |
|
||||||||||||||
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
б |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Правила отбора разрешают только такие переходы между |
|||||||||||||||||||||||||||
подуровнями,при которых l 1, |
|
ml 0, 1. |
|
||||||||||||||||||||||||
Следовательно, в данном случае возможны девять |
|||||||||||||||||||||||||||
переходов, которые можно распределить в три группы. |
|
||||||||||||||||||||||||||
В |
первой |
|
группе, |
соответствующей |
правилу |
||||||||||||||||||||||
l 1, |
ml 1, каждый переход сопровождается излучением |
||||||||||||||||||||||||||
фотона с одинаковой энергией: |
h h 0 |
BВ . |
|
5
Частота соответствующей спектральной линии:
|
0 |
|
BВ |
, |
|
0 |
, |
|
(1) |
|||||
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
h |
|
|
|
|
|
|||||
где Δν |
ΔE |
|
|
|
μBB |
. |
|
|
|
|
|
|
||
h |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
h |
|
|
|
|
|
|
|||
Во второй группе ( l 1, |
ml |
0) |
каждый переход |
сопровождается излучением энергии h 0 , частота соответствую-
щей спектральной линии равна 0 , т.е. имеет такое же значение,
как и в случае, когда B = 0.
В третьей группе |
( l 1, ml |
1) |
излучается фотон с |
||
энергией h h 0 B |
В, 0 |
|
BВ |
, |
0 . (2) |
|
|||||
|
|
|
h |
|
Следовательно, первоначальная спектральная линия 0
в магнитном поле расщепляется на три компоненты:
0 , |
0 , |
0 ,которые называются соответственно |
-, - и |
- |
компонен-тами. Эти компоненты оказываются по |
разному поляризованы, то есть поляризатором света является само магнитное поле.
Эффект расщепления спектральной линии 0 (рис.3)
можно наблюдать поочередно в двух взаимно перпендикулярных направлениях: перпендикулярно магнитному полю и вдоль поля. Вследствие различной поляризации компонент наблюдаемая картина будет различной.
При наблюдении перпендикулярно полю (поперечный
эффект |
Зеемана) |
обнаруживается |
триплет |
(три линии): |
0 , |
0 , 0 ; крайние линии ( -компоненты) |
|||
поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны |
||||
вектору |
индукции |
магнитного поля |
B , а в |
средней ( - |
компоненте) – параллельны B (рис.3, а).
При наблюдении вдоль поля (продольный эффект Зеемана) виден дублет (две линии): 0 и 0 : первая
6
линия циркулярно поляризована по правому кругу, вторая – левополяризованная (рис.3,б).
По интенсивности - компонента в два раза больше, чем каждая из - компонент, интенсивности которых равны между собой; циркулярно-поляризованные компоненты при продольном эффекте по интенсивности совпадают с - компонентой при поперечном эффекте (рис.3).
Рис.3
Методика эксперимента
Для наблюдения эффекта Зеемана источник света - спектральная лампа, испускающая линейчатый спектр, располагается между полюсами мощного электромагнита (рис.1). Расщепление спектральных линий в магнитном поле весьма
незначительно (для магнитных полей ~ 2 106 А/ м составляет
несколько десятых Å), поэтому используются спектральные приборы с высокой разрешающей способностью.
Для количественного измерения расщепления используется интерферометр Фабри-Перо, который имеет разрешение 300000. Это позволяет определить изменение длины волны в 0,002 нм.
Интерферометр состоит из двух стеклянных пластинок, расположенных на расстоянии d друг от друга. На обращенные друг к другу плоскости нанесены высокоотражающие покрытия. Плоская волна, падающая на интерферометр, в результате
7
многократных отражений от пластинок и частичного выхода после каждого отражения разбивается на большое число плоских когерентных волн, отличающихся по амплитуде и по фазе (рис.4).
d
1 |
|
rm |
rm |
r |
m |
1 |
f
Рис.4.
Амплитуда когерентных волн с ростом числа отражений убывает по закону геометрической прогрессии, поэтому при интерференции можно учитывать вклад только соседних волн, идущих в данном направлении. Разность хода между каждой соседней парой когерентных волн, идущих в данном направлении,
постоянна и равна
а условие наблюдения максимума |
2dncos k , |
|
|||
где |
d 3 10 3 м, |
n 1 - показатель преломления среды между |
|||
|
пластинками (воздуха), |
- угол преломления, k - номер |
|||
|
максимума. |
Пройдя |
через |
объектив |
выходного |
коллиматора, когерентные волны интерферируют в его фокальной плоскости и образуют пространственную интерференционную картину в виде колец равного наклона const (рис. 5).
Можно показать, что радиус кольца определяется выражением
rm f |
|
m |
f |
|
2 1 |
|
|
||
|
||||
|
|
2d |
|
|
mc |
|
|
|
2 1 |
|
|
, |
(3) |
|
2d
где f – фокусное расстояние линзы объектива выходного коллиматора, c 3 108 м / с – скорость света в вакууме,
m - номер кольца, c – частота излучения.
8
Кольцо с радиусом rm после включения магнитного поля при наблюдении поперечного эффекта Зеемана разбивается на
три |
кольца |
с радиусами |
|
rm,a , |
rm |
и rm,b (рис. 7), |
|||||||||||||||
соответствующими |
|
трем |
|
компонентам |
|
расщепленной |
|||||||||||||||
спектральной |
линии |
|
0 : |
a 0 |
, |
0 , b 0 |
|||||||||||||||
(рис. 3,а). Согласно (1) и (2), |
|
|
|
|
|
|
h a b |
|
|||||||||||||
|
a |
|
b |
|
0 |
|
B B |
|
0 |
|
BB |
|
2 BB |
, т.е. |
B |
|
. (4) |
||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
h |
|
h |
|
h |
|
|
2B |
|||||||||
|
|
|
|
Таким |
образом, |
для |
определения |
значения магнетона |
Бора B по формуле (4), необходимо выразить разность частотa b через наблюдаемые экспериментально радиусы колец ra и rb , используя соотношение (3).
Можно показать, что |
a b |
c abm |
|
|
, |
(5) |
|||||||||
|
m 1,m |
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2d |
|
|
|
|
||
где m |
r2 |
r2 |
- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(6) |
ab |
m,a |
m,b |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
разность квадратов радиусов компонент a и b |
для одного кольца; |
||||||||||||||
|
|
m 1,m |
|
ma 1,m mb |
1,m |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
(7) |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
||||
|
|
m 1,m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
r2 |
|
r2 |
|
- |
|
|
|
|
(8) |
||||
|
|
a |
|
|
m,a |
|
m 1,a |
|
|
|
|
|
|
||
разность квадратов радиусов компоненты a |
для соседних колец; |
||||||||||||||
|
|
|
m 1,m |
r |
2 |
r2 |
- |
|
|
(9) |
|||||
|
|
|
|
b |
|
m,b |
m 1,b |
|
|
|
|
разность квадратов радиусов компоненты b для соседних колец. После соответствующих подстановок формула для расчета
магнетона Бора приобретает вид:
Á |
|
hc |
|
abm |
|
. |
(10) |
|
4Bd |
m 1,m |
|||||||
|
|
|
9
Выполнение работы
Внимание! Включение и настройка установки осуществляется обслуживающим персоналом!
На оптической скамье расположены следующие элементы (рис.6): ирисовая диафрагма Д; линза Л1, формирующая параллельный пучок света от кадмиевой лампы; интерферометр ФабриПеро И со сменным светофильтром, через который проходит свет с длиной волны 643,8 нм; линза Л2, анализатор А и линза Л3, формирующая интерференционную картину, которая поступает в видеокамеру ВК. Радиусы колец измеряются при помощи программного обеспечения видеокамеры ВК.
|
|
Кадмиевая |
|
А Л2 И |
спектральная лампа |
Л3 |
Л1 Д |
ВК
*
Полюсные
наконечники
Рис.6. Расположение приборов на оптической скамье
Включите компьютер и войдите в программу «Motic Educator». Для получения изображения зайдите в меню «File»(«Файл») и выберите опцию «Capture Window» («Фотогра-фия окна»).
Установки контраста, яркости и насыщения изображения регулируются в «Video Capture Filter» («Фильтр изображения») в меню
«Options» («Опции»).
Задание 1. Изучение поперечного эффекта Зеемана.
1. Наконечники электромагнита установить перпендикулярно направлению оптической оси установки.
10