![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Вопрос 1
- •Вопрос 2
- •Вопрос 3
- •Вопрос 4
- •Вопрос 5
- •Вопрос 10
- •Вопрос 11
- •Вопрос 6
- •Вопрос 7
- •Вопрос 8
- •Вопрос 9
- •Вопрос 12
- •Вопрос 13
- •Вопрос 14
- •Вопрос 15
- •Вопрос 16
- •Вопрос 17
- •Вопрос 18
- •Вопрос 19
- •Вопрос 20
- •Вопрос 21
- •Вопрос 22
- •Вопрос 23
- •Вопрос 24
- •Вопрос 25
- •Вопрос 26
- •Вопрос 27
- •Вопрос 28
- •Вопрос 29
- •Вопрос 30
- •Вопрос 31
- •Вопрос 32
- •Вопрос 33
- •Вопрос 34
- •Вопрос 35
Вопрос 15
I=U/R,где R — электрическое сопротивление проводника. УравнениеI=U/R выражает закон Ома для участка цепи (не содержащего источника тока): сила тока в проводнике прямо пропорциональна приложенному напряжению и обратно пропорциональна сопротивлению проводника.
Величина
называется электрической проводимостью
проводника. Единица проводимости —
сименс (См): 1 См — проводимость участка
электрической цепи сопротивлением 1
Ом.Сопротивление
проводников зависит от его размеров и
формы, а также от материала, из которого
проводник изготовлен. Для однородного
линейного проводника сопротивление R
прямо пропорционально его длине l и
обратно пропорционально площади его
поперечного сечения S:
где
— коэффициент пропорциональности,
характеризующий материал проводника
и называемый удельным электрическим
сопротивлением.
Закон Ома можно
представить в дифференциальной форме.
Подставив выражение для сопротивления
(98.2) в закон Ома (98.1), получимгде величина,
обратная удельному сопротивлению,
называется
удельной электрической проводимостью
вещества проводника. Ее единица — сименс
на метр (См/м). Учитывая, что U/l = E—
напряженность электрического поля в
проводнике, I/S = j — плотность тока,
формулу (98.3) можно записать в виде
Так как в изотропном
проводнике носители тока в каждой точке
движутся в направлении вектора Е, то
направления j и Е совпадают. Поэтому
ЗАКОН ОМА ДЛЯ НЕОДНОРОДНОГО УЧАСТКА ЦЕПИ
Если ток проходит
по неподвижным проводникам, образующим
участок 1—2, то работа A12 всех сил
(сторонних и электростатических),
совершаемая над носителями тока, по
закону сохранения и превращения энергии
равна теплоте, выделяющейся на участке.
Работа сил, совершаемая при перемещении
заряда Q0 на участке 1—2Эти выражения
представляют собой закон Ома для
неоднородного участка цени в интегральной
форме, который является обобщенным
законом Ома.Если
на данном участке цепи источник тока
отсутствует, то из нижнего выражения
приходим к закону Ома для однородного
участка цепи
закон Ома для
замкнутой цепи:
Для того чтобы
найти э.д.с. источника тока, надо измерить
разность потенциалов на его клеммах
при разомкнутой цепи.
Вопрос 16
Закон Джоуля
— Ленца. К
концу свободного пробега электрон под
действием поля приобретает дополнительную
кинетическую энергию
При соударении
электрона с ионом эта энергия полностью
передается решетке и идет на увеличение
внутренней энергии металла, т. е. на его
нагревание.За единицу времени электрон
испытывает с узлами решетки в среднем
ázñ
столкновений
Если n
— концентрация электронов, то в единицу
времени происходит názñ
столкновений и решетке передается
энергия ,которая идет на нагревание
проводника. Подставив (103.3) и (103.4) в
(103.5), получим таким образом энергию,
передаваемую решетке в единице объема
проводника за единицу времени,
Величина
w
является удельной тепловой мощностью
тока. Коэффициент пропорциональности
между w
и Е2
есть удельная проводимость ;
следовательно,последнее выражение—
закон Джоуля
— Ленца в дифференциальной форме
Закон Видемана — Франца. Металлы обладают как большой электропроводностью, так и высокой теплопроводностью. Это объясняется тем, что носителями тока и теплоты в металлах являются одни и те же частицы — свободные электроны, которые, перемещаясь в металле, переносят не только электрический заряд, но и присущую им энергию хаотического (теплового) движения, т. е. осуществляют перенос теплоты. закон, согласно которому отношение теплопроводности (А) к удельной проводимости (у) для всех металлов при одной и той же температуре одинаково и увеличивается пропорционально термодинамической температуре:
где
— постоянная,
не зависящая от рода металла.трудности при
объяснении различных опытных данных:
Температурная зависимость сопротивления,оценка средней длины свободного пробега электронов в металлах,теплоемкость металлов.