![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Рабочая программа
- •1.1. Электричество и магнетизм
- •1.2. Колебания и волны
- •2. Примеры решения задач
- •3. Контрольная работа 2
- •Принцип суперпозиции электрических полей
- •Закон сохранения электрического заряда. Электроемкость
- •Законы постоянного тока
- •Принцип суперпозиции магнитных полей
- •Сила лоренца и сила ампера
- •Явление электромагнитной индукции
- •Гармонические колебания
- •Затухающие колебания
- •Библиографический список
- •644046, Г. Омск, пр. Маркса, 35
1.2. Колебания и волны
Периодическое движение. Гармонические колебания. Дифференциальное уравнение гармонических колебаний и его решение Гармонический осциллятор: пружинный, физический и математический маятники, идеальный электрический колебательный контур. Обобщенная координата, амплитуда, циклическая частота, период и фаза колебаний. Кинематические, динамические и энергетические характеристики гармонических колебаний.
Векторная диаграмма. Сложение однонаправленных гармонических колебаний. Биения. Сложение взаимно перпендикулярных гармонических колебаний. Фигуры Лиссажу.
Затухающие колебания. Дифференциальное уравнение затухающих колебаний и его решение. Коэффициент затухания, логарифмический декремент, добротность. Апериодический процесс.
Вынужденные колебания. Дифференциальное уравнение вынужденных колебаний и его решение. Зависимость амплитуды вынужденных колебаний от частоты вынуждающей силы. Резонансная кривая. Резонанс. Вынужденные колебания в электрических цепях. Переменный ток. Активное и реактивное сопротивление.
Образование волн. Продольные и поперечные волны. Волновое уравнение и его решение. Частота. Период. Длина волны. Волновое число. Уравнение бегущей волны.
Электромагнитные волны, их свойства. Скорость распространения электромагнитных волн. Волновой вектор. Энергия волны. Вектор Умова-Пойнтинга. Интенсивность волны.
Интерференция волн. Стоячая волна. Дифракция волн. Поляризация волн.
2. Примеры решения задач
З а д а ч а 1. Бесконечная заряженная плоскость с поверхностной плот-ностью заряда 6,00 нКл/м2 расположена перпендикулярно бесконечно длинной заряженной нити с линейной плотностью заряда 5,00 нКл/м. На биссектрисе угла между плоскостью и нитью на расстоянии 500 мм от вершины угла находится точечный заряд 10,0 нКл. Найти величину и направление напряжен-ности электрического поля в точке, лежащей на биссектрисе этого угла и отстоящей от его вершины на расстоянии 100 мм; разность потенциалов электрического поля между двумя точками, расположенными на биссектрисе угла на расстоянии 100 и 300 мм от вершины.
Дано: |
СИ |
Решение. |
σ = 6,00 нКл/м2 |
| |
τ =
|
| |
q
=
|
| |
a = 100 мм |
0,1 м | |
b = 300 мм |
0,3 м | |
c = 500 мм |
0,5 м | |
α = 45º |
| |
(φ1 – φ2) ? |
|
Электрическое
поле создается тремя заряженными телами:
бесконечной плоскостью, бесконечно
длинной нитью и точечным зарядом. В
точке 1 (рис. 1),
лежащей на биссектрисе угла на расстоянии
а, равном 10 см, от вершины, определяем
направление векторов напряженности
,
,
электрического поля, созданного
плоскостью (
),
заряженной нитью (
)
и точечным зарядом (
).
Результирующую напряженность
в этой точке найдем по принципу
суперпозиции электрических полей:
2
(1)
Для записи векторного уравнения (1) в скалярной форме выбираем инерциальную систему отсчета и находим проекции всех векторов на координатные оси:
(2)
Значение напряженности полей, создаваемых каждым электрическим зарядом, вычислим по формуле:
для бесконечной заряженной плоскости
, (3)
где
электрическая постоянная (см. приложение);
для бесконечно длинной заряженной нити –
, (4)
где
кратчайшее расстояние от нити до точки
1;
для точечного электрического заряда –
. (5)
С учетом формул (3) (5) получим:
(6)
Проверяем единицы измерения:
Производим вычисления:
Величину напряженности в точке 1 найдем по формуле:
(7)
Для вычисления разности потенциалов между точками 1 и 2 электри-ческого поля воспользуемся связью между разностью потенциалов поля и напряженностью этого поля
(8)
и принципом суперпозиции электрических полей (потенциал результирующего электрического поля в точке равен алгебраической сумме потенциалов полей, создаваемых в этой точке отдельными зарядами).
Разность потенциалов между точками 1 и 2, создаваемая заряженной плоскостью, можно вычислить по формуле:
(9)
где x1 и x2 – кратчайшее расстояние от плоскости до точек 1 и 2;
Разность потенциалов между точками 1 и 2, создаваемая заряженной нитью, рассчитывается по уравнению:
(10)
где by и ay – кратчайшее расстояние от нити до точек 1 и 2; by = b sinα; ay = a sinα.
Разность потенциалов в точках 1 и 2, создаваемая точечным зарядом, вычисляется по выражению:
(11)
где r1 и r2 – кратчайшее расстояние от точечного заряда до точек 1 и 2; r1 = c – a = = 0,4 (м); r2 = c – b = 0,2 (м).
Результирующая
разность потенциалов электрического поля между точками 1 и
2 в соответствии с принципом суперпозиции
вычисляется по формуле:
(12)
Из-за громоздкости формулы (12) проведем вычисления слагаемых по отдельности:
Окончательный результат:
Ответ:
Задача 2. Два металлических шарика радиусом 10,0 и 50,0 мм заряжены: первый – до потенциала 600 В, а второй имеет заряд 3,00 нКл. Определить, на сколько изменятся потенциалы шариков после их соединения.
Дано: |
СИ |
Решение.
|
R1 = 10 мм |
| |
R2 = 50 мм |
| |
φ1 = 600 В |
| |
q2 = 3,00 нКл |
| |
∆φ1 – ? ∆φ2 – ? |
|
Потенциал второго шарика до их соединения вычисляют по формуле:
(1)
Так как потенциалы шариков разные, то после их соединения начнется перезарядка, которая будет продолжаться до тех пор, пока потенциалы шариков не уравняются:
(2)
Используя условие (2) и применяя закон сохранения электрического заряда, запишем:
(3)
Решая систему (3), получим:
(4)
Тогда,
учитывая, что
,
запишем:
(5)
(6)
Проверяем единицу измерения:
Производим вычисления:
Ответ: потенциал первого шарика уменьшится на 50 В, а второго – возрастет на 10 В.
Задача3. В схеме (рис. 3) ЭДС E1 = 2,00 В; E2 = 1,50 В; E3 = 3,00 В; E 4 = 4,50 В. Внутренние сопротивления всех источников одинаковы и равны 0,5 Ом. Сопротивления резисторов: R1 = 1,00 Ом; R2 = 2,00 Ом; R3 = 3,00 Ом. Найти силу тока во всех участках цепи. Какое количество тепла выделяется в резисторе R2 за одну минуту?
Дано: |
Решение.
|
E 1 = 2,00 В | |
E 2 = 1,50 В | |
E 3 = 3,00 В | |
E 4 = 4,50 В | |
r1 = r2 = r3 = r4 = 0,5 Ом | |
R1 = 1,00 Ом | |
R2 = 2,00 Ом | |
R3 = 3,00 Ом | |
t = 60 с | |
I1 ? I2 ? I3 ? Q2 ? |
Так как электрическая цепь, приведенная на рис. 3, разветвленная, то для решения задачи нельзя использовать закон Ома для замкнутой цепи. Решаем задачу с помощью правил Кирхгофа.
Выбираем узел А, произвольно расставляем направление токов в подходящих к узлу проводах и записываем для него первое правило Кирхгофа: алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле, равна нулю (токи, подходящие к узлу, берем со знаком «плюс», отходящие – со знаком «минус»):
(1)
Выбираем в цепи замкнутый контур – АВСА, указываем произвольно направление обхода контура стрелкой внутри контура и расставляем на источниках ЭДС маленькие стрелки, указывающие направление переноса заряда сторонними силами внутри источников (от «минуса» к «плюсу»). Записываем для этого контура второе правило Кирхгофа: алгебраическая сумма падений напряжений в замкнутом контуре равна алгебраической сумме ЭДС, действующих в этом контуре (если направление тока на сопротивлении совпадает с направлением обхода в контуре, то падение напряжения на этом сопротивлении имеет знак «плюс», если не совпадает – знак «минус»; если направление маленькой стрелки у ЭДС совпадает с направлением обхода контура, то перед ЭДС ставим знак «плюс», если противоположно – знак «минус»):
(2)
Выбираем другой замкнутый контур – ACDA – и аналогично записываем для него второе правило Кирхгофа:
(3)
Для нахождения силы тока в участках цепи необходимо решить систему трех линейных уравнений:
Решаем систему методом Крамера:
Проверка по первому закону Кирхгофа:
Количество тепла, выделяемого при прохождении тока по проводнику R2, вычислим по закону Джоуля-Ленца:
(4)
Ответ: I1 = 0,165 A; I2 = 0,101 A; I3 = 0,064 A; Q2 = 1,23 Дж.
Задача4. По контуру в виде равностороннего треугольника со стороной 200 мм течет ток силой 15,0 А. Перпендикулярно плоскости контура проходят два бесконечно длинных прямых изолированных проводника, в которых протекают токи силой в 30,0 А в противоположных направлениях. Проводники проходят через две вершины треугольника. Найти величину и направление индукции магнитного поля в точке пересечения высот треугольника.
Дано: |
СИ |
Решение.
|
a = 200 мм |
0,2 м | |
I1 = 15,0 A |
| |
I2 = I3 = 30,0 A |
| |
|
|
r3
r2
Магнитное поле создается замкнутым контуром, состоящим из трех проводников конечной длины, и двумя бесконечно длинными проводниками. Определяем с помощью «правила буравчика» направление индукции магнитного поля, создаваемого каждым проводником в центре треугольника (рис. 4) и на основании принципа суперпозиции магнитных полей записываем:
(1)
где
,
и
магнитная индукция поля проводников
конечной длины замкнутого контура с
током I1;
и
магнитная индукция полей бесконечно
длинных проводников с токами I2 и
I3.
Для записи векторного уравнения (1) в скалярной форме выбираем удобную инерциальную систему отсчета (см. рис. 4, ось OZ – на нас) и находим проекции всех векторов на координатные оси:
(2)
Магнитную индукцию поля, создаваемого каждой стороной треугольного контура, вычислим по формуле:
(3)
где
кратчайшее расстояние от проводника с
током I1
до центра треугольника;
Тогда
(4)
Магнитную индукцию поля, создаваемого бесконечно длинными проводниками, вычислим по формулам:
(5)
(6)
где r2 = r3 – радиус описанной окружности.
С учетом формул (5), (6) получим:
(7)
(8)
(так как I2 = I3 ).
Проверяем единицы измерения:
Производим вычисления:
Значение результирующей магнитной индукции поля в центре рассчитаем по формуле:
(8)
Ответ:
Задача 5. В однородном горизонтальном магнитном поле находится прямолинейный медный проводник с током 20,0 А, расположенный горизонтально перпендикулярно полю. Какова должна быть магнитная индукция поля, чтобы проводник, имеющий поперечное сечение 2,00 мм2, находился в равновесии?
Дано: |
СИ |
Решение.
|
I = 20,0 A |
| |
S = 2,00 мм2 |
| |
ρ = 8900 кг/м3 |
| |
В – ? |
|
На
проводник с током (рис. 5) действует сила
тяжести
(со
стороны Земли) и сила Ампера
(со стороны магнитного поля). Чтобы
проводник находился в равновесии, сила
должна быть направлена против
и
равна ей по величине:
(1)
В проекции на ось ОУ имеем:
(2)
где
ρ плотность материала проводника (медь);
V = Sl объем проводника, находящегося в магнитном поле;
α = 90º угол между направлением магнитной индукции и направлением тока в проводнике.
С учетом изложенного выше получим:
(3)
Проверяем единицу измерения:
Производим вычисления:
Ответ: В = 8,7 мТл.
Задача 6. Рамка площадью 60,0 см2, имеющая 200 витков, равномерно вращается с частотой 5,00 об/с в однородном магнитном поле с индукцией 0,50 Тл. Ось вращения лежит в плоскости рамки и перпендикулярна линиям магнитной индукции. Сопротивление витков рамки равно 12 Ом. Определить мгновенное значение ЭДС индукции, соответствующее углу поворота рамки в 30º, и максимальный ток, индуцируемый в рамке. В начальный момент времени плоскость рамки перпендикулярна магнитному полю.
Дано: |
СИ |
Решение.
|
N = 200 |
| |
S = 60,0 см2 |
| |
ν = 5,00 об/с |
| |
B = 0,5 Тл |
| |
R = 12,0 Ом |
| |
α1 = 30º |
| |
Ei ? Ii max ? |
|
При вращении рамки в магнитном поле (рис. 6) меняется потокосцепление с рамкой, вследствие чего в рамке согласно явлению электромагнитной индукции индуцируется ЭДС индукции, мгновенное значение которой определяется по основному закону электромагнитной индукции (закону Фарадея-Ленца):
(1)
где N – число витков в рамке.
Магнитный поток через рамку
(2)
При равномерном вращении рамки угол поворота рамки изменяется по закону:
(3)
где
циклическая (круговая) частота вращения,
с-1;
линейная
частота вращения, об/с.
С учетом уравнений (2) и (3) получим выражение для ЭДС индукции:
(4)
Проверяем единицу измерения:
Вычисляем мгновенное значение ЭДС индукции, соответствующее углу поворота рамки α1 = 30º:
Величину индукционного тока в рамке можно найти, воспользовавшись
законом Ома:
(5)
Максимальное
значение Ii
max
будет соответствовать максимальному
значению синуса:
,
тогда
(6)
Производим вычисления:
Ответ: Ei = 9,42 В; Ii max = 1,57 А.
Задача 7. В идеальном колебательном контуре индуктивность катушки равна 100 мГн, а амплитуда колебаний силы тока в цепи – 20 А. Найти энергию электрического поля конденсатора и магнитного поля катушки в тот момент времени, когда мгновенное значение силы тока в два раза меньше амплитудного значения.
Дано: |
СИ |
Решение. Полная энергия идеального колебательного контура складывается из энергии электрического и магнитного полей:
|
L = 100 мГн |
0,1 Гн | |
I0 = 20 мА |
0,2 A | |
i = I0/2 |
| |
We – ? Wm – ? |
|
В идеальном колебательном контуре отсутствует диссипация энергии, поэтому полную энергию можно вычислить через максимальные значения энергии электрического или магнитного поля:
(2)
Энергия магнитного поля для момента времени, когда i = I0/2,
(3)
Тогда энергия электрического поля конденсатора
(4)
Производим вычисления:
Ответ: We = 15 мкДж; Wm = 5 мкДж.
З а д а ч а 8. Амплитуда затухающих колебаний математического маятника длиной 800 мм уменьшилась в два раза за 3 мин. Чему равна добротность этого осциллятора?
Дано: |
СИ |
Решение. Добротностью осциллятора называется увеличенное в 2π раз отношение энергии, первоначально запасенной осциллятором, к потерям энергии за один период:
|
l = 800 мм |
0,8 м | |
t1 = 3 мин |
180 с | |
A0/A = 2 |
| |
t2 = T |
| |
Q – ? |
|
При затухающих колебаниях амплитуда и энергия убывают по законам:
(2)
(3)
где β – коэффициент затухания осциллятора, который можно найти из соотно-шения:
(4)
Тогда потеря энергии осциллятором за один период:
(5)
Период затухающих колебаний математического маятника
(6)
а
так как
<<
,
то это случай слабозатухающих колебаний.
Тогда окончательно имеем:
(7)
Производим вычисления:
Ответ: Q = 458.