- •Министерство образования рф
- •1.2. Уравнение гармонической бегущей волны
- •1.3.Фронт волны, волновые поверхности, фазовая скорость
- •1.4. Волновое уравнение
- •1.5. Принцип суперпозиции волн. Групповая скорость
- •1.6. Энергия бегущей волны. Вектор плотности потока энергии
- •1.7. Стоячие волны
- •Лекция 2. Электромагнитные волны
- •2.1. Волновые уравнения
- •2.2. Уравнение плоской гармонической волны
- •2.3. Энергия электромагнитной волны
- •Среднее значение объемной плотности энергии волны
- •2.4.Излучение электрического диполя
- •2.5. Шкала электромагнитных волн
- •Лекция 3. Интерференция света
- •3.1. Монохроматичность и когерентность волн
- •3.4. Интерференция света в тонких пленках. Просветление оптики
- •3.5. Интерферометры и их применение
- •Лекции 4,5 Дифракция света
- •4.1. Принцип Гюйгенса-Френеля
- •4.2. Метод зон Френеля
- •4.3. Дифракция Френеля на круглом отверстии и диске
- •Перепишем теперь (1) в виде
- •4.4. Дифракция Фраунгофера на одной щели
- •4.5. Дифракционная решетка
- •4.6. Дифракция на пространственной решетке. Формула Вульфа-Брэгга
- •4.7. Разрешающая способность оптических приборов
- •4.8. Понятие о голографии
- •Лекция 6. Распространение света в веществе
- •6.1. Взаимодействие света с веществом
- •6.2. Поглощение света. Закон Бугера
- •6.3.Рассеяние света. Закон Релея
- •6.4. Дисперсия света
- •6.5. Поляризация света. Естественный и поляризованный свет. Закон Малюса
- •6.6. Поляризация света при отражении и преломлении. Закон Брюстера
- •6.7. Двойное лучепреломление
- •6.8. Искусственная оптическая анизотропия. Вращение плоскости поляризации.
- •II. Квантовые свойства электромагнитного излучения Лекция 7. Тепловое излучение и его характеристики
- •7.1. Равновесное тепловое излучение
- •7.3. Закон Кирхгофа
- •7.4. Распределение энергии в спектре абсолютно черного тела
- •7.5. Закон Стефана-Больцмана
- •7.6. Закон смещения Вина
- •7.7. Формула Релея-Джинса. Гипотеза Планка. Формула Планка
- •7.8. Оптическая пирометрия
- •Лекция 8. Квантовые свойства электромагнитного излучения
- •1. Фотоны, энергия, масса и импульс фотона
- •8.2. Давление света
- •8.3.Внешний фотоэффект и его законы. Уравнение Эйнштейна для внешнего фотоэффекта
- •8.4. Эффект Комптона
- •8.5. Корпускулярно- волновой дуализм электромагнитного излучения
- •III. Элементы квантовой механики и атомной физики Лекции 9,10. Элементы квантовой механики
- •9.1. Гипотеза де Бройля. Опытное обоснование корпускулярно-волнового дуализма материи. Опыт Девиссона-Джермера
- •9.2. Соотношение неопределенностей Гейзенберга
- •9.3. Волновая функция и ее статистический смысл
- •9.4. Уравнение Шредингера для стационарных состояний
- •9.5. Собственные функции и собственные значения. Свободная частица
- •9.6. Частица в одномерной прямоугольной «потенциальной яме»
- •9.7. Квантовый осциллятор
- •Лекция 11. Физика атомов и молекул
- •11.1. Модель атома Резерфорда
- •11.2. Постулаты Бора
- •11.3. Линейчатый спектр атома водорода
- •11.5. Принцип Паули
- •Лекция 12. Элементы квантовой электроники
- •12.1. Поглощение, спонтанное и вынужденное излучение
- •12.2 . Принцип работы лазеров
9.2. Соотношение неопределенностей Гейзенберга
Попытаемся определить значение координаты х свободно летящей микрочастицы, поставив на ее пути щель шириной х, расположенную перпендикулярно к направлению движения частицы. До прохождения частицы через щель рх имеет точное значение, равное 0, так что неопределенность импульса рх= 0, зато координата х частицы является совершенно неопределенной. В момент прохождения частицы через щель положение меняется. Вместо полной неопределенности координаты х появляется неопределенность х, но это достигается ценой утраты определенности значения рх. Действительно, вследствии дифракции имеется некоторая вероятность того, что частица будет двигаться в пределах некоторого угла 2, где – угол, соответствующий первому дифракционному минимуму. Таким образом, появляется неопределенность импульса
рх=рsin . (8)
Краю центрального дифракционного максимума (первому минимуму), получающемуся от щели шириной х соответствует угол , для которого [cм. (4.8) при b=х и m=1]
sin=/ х. (9)
Следовательно,
рх=р/ х. (10)
Отсюда с учетом (1) получается соотношение
хрх =р=h (11)
В общем случае соотношение
хрх h, yрy h, zрz h (12)
называют соотношением неопределенностей Гейзенберга.
Из него следует, что чем точнее определена координата (х мало, т.е. узкая щель), тем больше неопределенность в импульсе частицы рх h/х. Точность определения импульса будет возрастать с увеличением ширины щели х [cм. (9), (8)] и при х не будет наблюдаться дифракционная картина, и поэтому неопределенность импульса рх будет такой же, как и до прохождения частицы через щель, т.е. рх=0. Но в этом случае не определена координата х частицы, т.е. х.
Невозможность одновременно точно определить координату и импульс (скорость) не связана с несовершенством методов измерения или измерительных приборов. Соотношение неопределенности является квантовым ограничением применимости классической механики к микрообъектам.
Выразим (11) в виде
хvх h/m. (13)
Из (13) следует, что чем больше масса частицы, тем меньше неопределенности ее координаты и скорости. Для пылинки массой 10-12 кг и линейными размерами 10-6 м, координата которой определена с точностью до 0.01 от ее размеров (т.е. х=10-8 м) неопределенность скорости согласно (13) vх=6.6210-31/(10-810-12)=6.6210-14 м/c, т.е. будет ничтожно малой. Т. о. для макроскопических тел их волновые свойства не играют никакой роли, координата и скорость макротел могут быть измерены достаточно точно.
В квантовой механике рассматривается также соотношение неопределенностей между энергией частицы Е и временем t нахождения частицы в данном энергетическом состоянии (или времени наблюдения за состоянием частицы). Оно аналогично (11) и имеет вид
Еth. (14)
Из (14) следует, что частота излучения фотона также должна иметь неопределенность
v Е/h, (15)
т.е. линии спектра должны характеризоваться частотой vv. Действительно, опыт показывает, что все спектральные линии размыты.