Материал презентаций по физике / Часть 2 / Лекция 5 / Лекция 5
.docЛекция 5
Проводники в электрическом поле
Вопросы
-
Проводники в электростатическом поле.
-
Электроемкость заряженного проводника. Конденсаторы.
-
Энергия заряженного проводника, конденсатора и электростатического поля.
1. Проводники в электростатическом поле
Проводником называется среда, в которой имеется достаточное число свободных электрических зарядов. Например, в металлах в 1 см3 содержится около 1023 свободных электронов. В диэлектриках свободных электронов менее 106 в 1 см3, а в хороших диэлектриках менее 103 в 1 см3.
Хорошими проводниками электрического тока являются не только металлы, но еще растворы электролитов и ионизованные газы.
Металлы имеют кристаллическую структуру. В узлах кристаллических решеток металлов находятся положительно заряженные ионы, а валентные электроны могут свободно передвигаться между ними в различных направлениях по всему объему. Совокупность свободных электронов в металле называют электронным газом.
, т.к. , то , (1)
т.е. электростатическое поле внутри проводника отсутствует, а потенциал проводника является постоянным (проводник эквипотенциален).
У криволинейной поверхности проводника силовая линия напряженности электростатического поля должна быть направлена по нормали к этой поверхности, иначе под действием тангенциальной составляющей поля заряды перемещались бы по проводнику, что противоречит условию (1).
В заряженном проводнике избыточный заряд располагается только на поверхности, т.к. согласно теореме Гаусса для замкнутой области S внутри проводника заряд отсутствует.
. (2)
Пример. Точечный заряд у поверхности Земли. Поскольку силовые линии перпендикулярны эквипотенциальным поверхностям, электрическое поле вблизи проводника должно быть нормально к его поверхности. (Это понятно, так как если бы поле имело касательную составляющую, то электроны двигались бы вдоль поверхности проводника). В качестве примера на рис. 3 показано электрическое поле точечного заряда вблизи поверхности Земли (Земля – проводник).
Электростатическая индукция
При внесении незаряженного проводника в электростатическое поле носители зарядов приходят в движение. Перераспределение идет до тех пор, пока внутри проводника не будет Е=0, а на поверхности Е=Еn.
Явление, состоящее в электризации незаряженного проводника во внешнем электростатическом поле путем разделения в этом проводнике уже имеющихся в нем в равных количествах положительных и отрицательных зарядов, называется электризацией через влияние или электростатической индукцией.
Индуцированные заряды появляются на проводнике вследствие смещения их под действием поля. При замыкании концов проводника с разноименными зарядами может появиться ток смещения, поэтому вектор на поверхности проводника называется вектором электрического смещения .
. (2)
Электростатическая защита
Электростатическая защита объектов (например, приборов) от влияния внешних электростатических полей основана на том, что заряды располагаются на поверхности, а полость в замкнутом проводнике не заряжена (экранирована от внешнего поля). Для электростатической защиты можно использовать не сплошной проводник, а металлическую сетку, которую заземляют, т.е. соединяют с нулевым потенциалом Земли.
Свойство зарядов располагаться на внешней поверхности используется в электростатических генераторах, применяемых в высоковольтных ускорителях заряженных частиц, а также в слаботочной высоковольтной технике.
2. Электроемкость заряженного проводника. Конденсаторы
Электроемкостью заряженного проводника называется скалярная физическая величина С, характеризующая способность проводника накапливать заряды и численно равная заряду, изменяющему потенциал проводника на один Вольт.
, 1 Фарад = 1 Кулон / 1 Вольт . (3)
Так как заряды в проводнике располагаются только на поверхности, то электроемкость не зависит от материала проводника, его агрегатного состояния, но зависит от формы и размеров.
Фарад – большая единица. Например, используя потенциал проводящей поверхностно заряженной сферы и формулу (3), получим
,
что в 1400 раз больше радиуса Земли. Электроемкость Земли - 711 мкФ.
Единицы измерения в технике:
1 мФ = 10-3Ф; 1 мкФ = 10-6Ф; 1 нФ = 10-9Ф; 1 пФ = 10-12Ф.
Конденсатором называется система из двух изолированных друг от друга проводников. Эти проводники обычно называют пластинами, хотя они могут иметь любую форму. На практике конденсаторы используются как «накопители зарядов» или «резервуары», в которых содержится энергия электрического поля. Если на пластины поместить одинаковые по величине, но противоположные по знаку заряды и , то между пластинами возникнет разность потенциалов . Емкостью конденсатора называется величина:
. (4)
; ;
, (5)
т.е. ёмкость конденсатора зависит только от его геометрических характеристик, вида диэлектрика между пластинами, и не зависит от сообщаемых ему зарядов.
Для того чтобы получить заданную емкость, можно использовать не один, а несколько конденсаторов. Систему из нескольких конденсаторов называют батареей конденсаторов. Емкостью батареи конденсаторов называется величина
,
где - полный заряд батареи, полученный от источника, а - напряжение, поданное на батарею конденсаторов.
Параллельное соединение конденсаторов
При параллельном соединении конденсаторов между собой соединены все положительные и отрицательные обкладки. В этом случае все конденсаторы заряжаются до одной и той же разности потенциалов , общий заряд такой батареи:
и, следовательно, емкость всей системы:
. (6)
Ёмкость группы параллельно соединенных конденсаторов равна сумме емкостей отдельных конденсаторов. При С1 = С2 = С3 = 1 С0 = 3.
При последовательном соединении конденсаторов отрицательная обкладка первого конденсатора соединена с положительной обкладкой второго и т. д. В этом случае на всех конденсаторах заряды одинаковы:
,
а выделенная часть цепи нейтральна, так как она не соединена с источником напряжения.
Общее напряжение на батарее конденсаторов складывается из напряжений на каждом конденсаторе:
.
Из-за равенства зарядов
. (7)
При С1 = С2 = С3 = 1 С0 = 1/3, т.е. ёмкость группы последовательно соединенных конденсаторов всегда меньше емкости каждого из этих конденсаторов в отдельности.
3. Энергия заряженного проводника, конденсатора
и электростатического поля
Для зарядки проводника нужно совершить работу против сил кулоновского отталкивания одноименных зарядов.
Если незаряженному проводнику сообщать заряд малыми порциями dq, переносимыми из бесконечности, где 0=0. По мере зарядки проводника ёмкостью его потенциал возрастает
.
Энергия заряженного проводника равна совершенной работе
. (8)
При зарядке конденсатора малыми порциями по аналогии с зарядкой проводника имеем энергию заряженного конденсатора
. (9)
Используя формулу (9), можно найти механическую (пондеромоторную) силу, с которой пластины конденсатора притягиваются друг к другу. При изменении расстояния x между пластинами эта сила совершает работу
.
Выразим энергию (9) через характеристики электростатического поля
, ,
- объём между обкладками конденсатора.
. (10)
Объёмная плотность энергии
.
Используя связь (2) между напряженностью электрического поля и вектором электрического смещения полученный результат можно записать так:
. (11)
Объемная плотность энергии конденсатора уже не зависит от каких-либо его геометрических характеристик. Она выражается лишь через характеристики электрического поля конденсатора. Таким образом, энергия конденсатора – это энергия электрического поля, заключенного между его обкладками.
Выражение (11) для плотности электрического поля в какой-либо точке пространства, доказанное нами в случае электрического поля конденсатора, является универсальным. В общем случае энергия неоднородного электрического поля, заключенная в некотором объеме V, рассчитывается через объемный интеграл:
, (12)
т.е. носителем энергии является электростатическое поле.