Связанные состояния электрона в АтомЕ водорода Характеристики атома протия

1. Тяжелый протон с зарядом +е. Легкий электрон с массой μ и с зарядом –е. Движение электрона описываем в сферических координатах, в центре – протон.

2. Потенциальная энергия электрона в СГС

, .

3. Кинетическая энергия радиального движения

,

–радиальный импульс.

4. Кинетическая энергия углового движения

,

L – орбитальный момент;

–момент инерции электрона;

–орбитальное квантовое число.

5. Полная энергия электрона

.

Для связанного состояния .

6. Выражаем квадрат радиального импульса

.

Уравнение Шредингера для радиальной части волновой функции электрона

.

В сферических координатах

,

тогда

. (6.84)

Упрощаем уравнение

Вводим боровский радиус

.

Заменяем – безразмерная величина:

,

тогда

.

Будет доказано, что n квантуется – , тогда получаем дискретный спектр

–основное состояние,

,

.

Исходное уравнение

(6.84)

получает вид

, .

Переходим к безразмерной x

, ,,.

Уравнение умножаем на и получаем

, (6.85)

, .

Решение уравнения методом факторизации

1. Уравнение обобщенного гипергеометрического типа

, (5.5)

2. , ,,,

,

, ,

, ,

:

;

:

;

;

,

,

3. С учетом иполучаем

, ,:

,

,

,

,

.

4. Из (5.8)

.

5. Если –целое не отрицательное число, то применима формула Родрига (5.7)

,

,

,

, .

дает

,

где

– обобщенный полином Лагерра.

В результате

, (6.85а)

,

.

Если – не целое, то нормировкане существует и физическое состояние отсутствует.

6. Условие ортонормированности (5.11)

,

,

,

, ,

,

,

, ,

.

Выбираем изусловия ортонормированности в виде

. (6.86)

тогда

.

Из

(6.85а)

получаем

, (6.87)

где

, ,.

Физический смысл параметров

– радиальное квантовое число, равное числу нулей радиальной части волновой функции;

– главное квантовое число определяет энергию электрона

;

– орбитальное квантовое число определяет модуль момента импульса электрона

;

– число проекций на ось z орбитального момента с числом l.

Решения низших порядков:

;

,

.

Нормировка плотности вероятности

В сферических координатах требуем

, ,.

Для переменной r

,

для переменной x

, . (6.88)

Нормировка определяет выбор постоянной .

Доказательство (6.88):

Используем

(6.76)

при

,

находим

.

Подстановка

(6.87)

дает

,

и получаем (6.88).

Рекуррентные соотношения

1. Равенство для полиномов Лагерра с одинаковыми порядками α

(6.58)

умножаем на и с учетом

, ,

(6.87)

получаем соотношение между функциями с одинаковыми l

– . (6.89)

2. Дважды используем

, (6.59)

находим

,

.

В результате

.

Заменяем

, ,

получаем

.

Умножаем равенство на

,

и сравниваем с

, (6.87)

приходим к соотношению, где индекс l у функции, стоящей слева, на единицу меньше, чем у функций, стоящих справа:

–. (6.90)

3. Используя (6.57) и (6.61), находим

.

Выражая с помощью (6.58) и заменяя, получаем

.

Полагая ,и умножая на , находим соотношение, где индекс l у функции, стоящей слева, на единицу больше, чем у функций, стоящих справа:

. (6.91)

4. Дифференцируем

, (6.87)

используем

, (6.54)

получаем

.

Используем рекуррентные соотношения (6.58) и (6.61), которые выравнивают верхний индекс и убирают множитель x из круглой скобки:

.

В результате

– . (6.92)

Вычисление матричных элементов

, (1)

.

1. Среднее расстояние до ядра электрона в состояниив атоме водорода.

С учетом оператора радиуса и радиального объема , находим

,

где сделана замена . Вычисляем интеграл с помощью условия ортонормированности и рекуррентного соотношения, устраняющегоx под интегралом:

(6.86)

– . (6.89)

При возведении в квадрат рекуррентного соотношения условие ортогональности зануляет перекрестные произведения, остается сумма квадратов слагаемых

.

С учетом нормировок

,

,

,

находим

.

В результате

. (П.5.8)

2. Рекуррентное соотношение Крамерса

, (П.5.10)

где

; .

Доказательство:

• Интегрируем

по частям, где

, .

Свободное слагаемое обращается в нуль, получаем

.

В результате

.

• Аналогично находим

,

,

где

.

• Используем уравнение Шредингера для радиальной функции

. (П.5.11)

Умножая уравнение на , интегрируем и получаем

.

Умножаем (П.5.11) на , интегрируем и находим

.

• Исключая S из уравнений, получаем (П.5.10).