Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

MatAnDetInt2

.pdf
Скачиваний:
5
Добавлен:
21.03.2015
Размер:
459.53 Кб
Скачать

21

пределам соответствующих интегральных сумм. Таким образом получаем окончательно

 

 

b

 

 

 

b

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

b

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Ra x ds

=

 

Ra xp

 

 

 

 

dx

=

 

Ra

xp

 

 

 

dx

 

 

 

xc =

1 + f02(x)

1 + f02(x)

;

 

 

b

b

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

bRa

 

 

Ra

pb

 

 

 

dx

 

 

 

 

S

 

 

 

 

 

ds

1 + f02(x)

 

 

 

b

 

 

(29)

 

Ra

 

=

Ra

f(x)p

 

 

dx

=

Ra

f(x)p

 

dx

 

yc =

f(x) ds

1 + f02(x)

1 + f02(x)

,

 

b

 

b

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

R ds

 

 

 

R p

 

dx

 

 

 

 

 

 

S

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1 + f02(x)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

aa

где S длина кривой AB.

 

 

 

 

b

 

 

a

 

p

 

 

 

 

 

Из формулы для yc получаем, что S · yc = Z

f(x) 1 + f02(x) dx или,

умножая обе части последнего равенства на 2π,

 

 

 

 

 

2πyc · S = 2π Z

b

 

 

 

 

 

f(x)

 

 

 

1 + f02

(x) dx,

a

p

 

 

 

 

 

где правая часть есть площадь поверхности, полученной при вращении кривой AB вокруг оси Ox, а 2πyc есть длина окружности радиуса yc.

Таким образом, имеет место

Теорема 7.14 (Первая теорема Гульдена). Площадь поверхности тела, полученного при вращении плоской кривой вокруг некоторой не пересекающей ее оси, расположенной в той же плоскости, равна длине окружности, описанной центром тяжести кривой, умноженной на длину этой кривой.

Пример. Найти координаты центра тяжести полуокружности x2 + y2 = a2, y > 0.

22

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Решение. Имеем y = a

 

− x

, y0 =

−√

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

, dS =

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

dx. Тогда

 

a

2

− x

2

 

 

 

 

2

− x

2

 

 

 

 

 

 

a

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x dx

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a2

 

 

 

 

 

x2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a

 

a2

 

 

x2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

xc =

 

R

 

 

 

 

 

=

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a−a

 

=

 

 

 

 

= 0;

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a

 

 

dx

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

arcsin

 

 

 

 

 

 

 

πa

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a

−a

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

−a

 

 

a

−x

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

R

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a dx

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

yc =

Ra

 

a

 

 

− x

 

 

 

 

 

 

 

 

2a2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a2−x2

 

 

 

=

=

 

 

2a

.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

πa

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

πa

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

πa

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

3) Центр тяжести криволинейной трапеции.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Как

обычно,

разобьем

криво-

 

 

 

 

 

 

 

 

 

y

 

6

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

линейную трапецию

на

элемен-

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

y = f(x)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

тарные

трапеции

с

 

основанием

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

rPk

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

xk = xk − xk−1 и заменим каждую

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

такую трапецию прямоугольником с

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

-

x

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

тем же основанием и высотой f(ξk),

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a= x0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

xk−1 ξk

 

xk b= xn

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

где ξk средняя точка [xk−1, xk]. Масса прямоугольника равна ρ · f(ξk)Δxk

(ρ есть поверхностная плотность, т. е. масса, приходящаяся на единицу площади). Из механики известно, что центр тяжести прямоугольника лежит в точке пересечения его диагоналей и, следовательно, координаты центра тяжести k-го прямоугольника равны ξk, 12f(ξk). Будем считать, что масса этого прямоугольника находится в точке Pkk, 12f(ξk)). Таким образом, трапецию можно приближенно заменить системой материальных точек P1, P2, . . . , Pn с массами ρf(ξ1)Δx1, ρf(ξ2)Δx2,. . . , ρf(ξn)Δxn, и, следовательно, используя равенства (28), получим приближенные равенства

 

n

=

n

,

xc kPn

Pn

 

ξkρf(ξk)Δxk

 

ξkf(ξk)Δxk

 

=1

 

k=1

 

 

kP

 

P

 

 

ρf(ξk)Δxk

 

f(ξk)Δxk

 

=1

 

k=1

 

23

 

1

n

1

n

2

 

 

Pn

P

 

 

2

f (ξk)Δxk

 

2

f(ξk)ρf(ξk)Δxk

k=1

yc

 

 

k=1

=

 

 

.

 

 

kP

 

n

 

 

 

 

 

 

P

f(ξk)Δxk

 

 

 

ρf(ξk)Δxk

 

 

 

 

 

 

=1

 

 

k=1

 

 

Переходя к пределу в последних равенствах при λ → 0, получаем окончательно

 

b

 

 

b

 

 

 

 

b

 

 

 

b

 

 

 

 

xf(x) dx

= Ra

xf(x) dx

21

Rb

f2(x) dx

21

Ra

f2(x) dx

xc = Ra b

 

; yc =

 

 

 

=

 

, (30)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a

 

 

 

 

 

 

 

Ra

f(x) dx

 

 

S

 

 

Ra

f(x) dx

 

 

 

S

где S площадь всей трапеции.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Как и в предыдущем случае, из второго равенства (30) имеем равен-

ство

 

 

 

 

b

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2πyc · S = π Z

f2(x) dx,

 

 

 

 

 

a

которое формулируется так

Теорема 7.15 (Вторая теорема Гульдена). Объем тела вращения криволинейной трапеции вокруг не пересекающей ее оси, расположенной в той же плоскости, равен площади этой трапеции, умноженной на длину окружности, описанной центром тяжести трапеции при этом вращении.

4) Центр тяжести неоднородного стержня.

Разбивая, как всегда, сегмент [a, b] на части (см. I), массу mk части стержня [xk−1, xk] найдем по формуле (27)

xk

Z

mk = ρ(x) dx = ρ(ξk)(xk − xk−1) = ρ(ξk)Δxk

xk−1

(здесь мы воспользовались теоремой о среднем, ξk некоторая точка сегмента [xk−1, xk]). Будем считать, что эта масса сосредоточена именно в точке Pkk). Таким образом мы вновь получаем систему точек на стержне

24

P1, P2, . . . , Pn с массами ρ(ξ1)Δx1, ρ(ξ2)Δx2, . . . , ρ(ξn)Δxn. Рассуждая как в предыдущих пунктах, можем записать

n

P

ρ(ξkk xk

xc k=1n

P

ρ(ξk)Δxk

k=1

или, окончательно, переходя к пределу при λ → 0, получим

b

R

xρ(x) dx

xc = a b

R

ρ(x) dx

a

(xc координаты центра тяжести неоднородного стержня).

III. Работа переменной силы.

Пусть материальная точка M движется по некоторой прямой OS под действием силы F , направление которой совпадает с направлением движения. Определить работу, произведенную силой, при перемещении точки из положения s = a в положение s = b.

Если F постоянна, то, как известно, работа A находится по формуле

A = F (b − a).

Предположим, что F зависит от положения точки, т. е. F = F (s), где F (s)

непрерывна на [a, b]. Разобьем [a, b] на n произвольных частей [sk−1, sk], выберем произвольно точку ξk [sk−1, sk] и будем считать, что на [sk−1, sk]

F (s) постоянна и равна F (ξk). Тогда работа A будет приближенно равна

n

X

A ≈ F (ξk)Δsk, sk = sk − sk−1.

k=1

Отсюда при λ = max sk → 0 (учитывая, что F (s) непрерывна на [a, b])

16k6n

находим

b

Z

A = F (s) ds.

a

25

Литература

[1]Ильин В. А., Поздняк Э. П. Основы математического анализа. М.: Наука, 1967.

[2]Щипачев В. С. Высшая математика. М.: Высшая школа, 1990.

[3]Демидович Б. П. Задачи и упражнения по математическому анализу (для втузов). М.: Астрель-АСТ, 2002.

[4]Гаврилова Р. М., Говорухина А. А., Карташева Л. В., Костецкая Г. С., Радченко Т. Н. Приложения определенного интеграла. Методические указания и индивидуальные задания для студентов 1 курса физического факультета. Ростов н/Д: УПЛ РГУ, 1994.

Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]