(физика, решенные) / Билеты 5-8
.docБилет 5
А1: На экране наблюдается интерференционная картина от двух когерентных источников света (λ=0,8 мкм). Когда на пути одного из лучей ┴ ему поместили тонкую стекл. Плавтинку (n=1,5), интер-ционная картинка сменилась на противоположную. Толщ пластинки равна …(мкм)
Решение: Скор-ть света в пл-ке:. До добав пластинки путь от S2 был l2, стал ,
А2: К плоскополяризованному свету относяться:
-вектор Е колеблеться в одной и той же плоскости
-Вектор n колеблется в одной и той же плоскости
А3: Фотон, соотв. Первой линии серии Лаймана иона Не+, выбивает электрон из покоящегося атома водорода, кинетич энергия вылетевшего Эл-на=?
А4: уменьшиться в 25 раз
А5: ;
ответ: увеличится в 1,58 раз
А6: У дна зоны проводимости
В1: самым распространенным источником рентгеновского излучения яв-ся рентгеновская трубка, в которой сильно ускоренные эл. полем электроны бомбардируют анод. При достаточно большой энергии бомбардирующих анод электронов на фоне сплошного спектра появляются отдельные резкие линии - линейчатый спектр, определяемый материалом анода и называемый характеристическим рентгеновским спектром
-з-н Мозли,v-частота, соотв. данной линии хар-ого рентген излучения;R-постоянная ридберга;σ - постоянная экранирования;m=1,2,3,…
В2:
В3: ;
Билет 6
А1: При интерференции когерентных лучей максимальное ослабление наблюдается при выполнении условия: (отв 2)
А2: В Ур-нии Эйнштейна ()hv-это…
Ответ: энергия фотона
А3: Мощность излуч абс черн тела 34кВт. Если его пов-ть 0,6м2, то тем-ра тела равна:
А4:
А5: Ответ: проводником
А6:
В1: Хз, чет нет ниче путного, короч надо прост тупо построить вольт-амперную хар-ку, на лабах делали такую хрень
В2: ;
В3: рисунок, хуй нарисуешь:
;
;м
Билет 7
А1: интерференционный min второго порядка для фиолетовых лучей(λ=400нм) возникает при разности хода (нм):
А2:Зависимость длины волны, соотв-щей мах спектральной плотности энергетической светимости абс черн тела от тем-ры, представлена на графике:
ответ: где гипербола в первой четверти, потому как
А3: если импульс фотона , то его энергия равна:
А4:нм
А5:
А6:
В1: Пусть поток эл-нов проходит ч/з узкую щель шириной ΔХ, расположенную пер-но направлению движения. так как эти эл-ны обладают волновыми св-вами, то при их прохождении ч/з щель, размер которой сравним с длиной волны де Бройля λ эл-на, наблюдается дифракция. Дифр картина хар-ся гл максимумом, расположенным симметрично оси у, и побочными максимумами по обе стороны от главного. До прохождения ч/з щель эл-ны двигались по оси у, поэтому рх=0, так что дельта (большая)рх=0, а координата х частицы яв-ся совершенно неопределенной. В следствие дифракции эл-ны отклоняются от первонач направления и будут двигаться в пределах угла 2фи. След-но, появится неопред-сть в значении импульса вдоль оси Х:. Из теории дифракции известно, что первый минимум соотв. углу φ, удовлетвор. усл-ю:, в итоге получаем:, где учтено, что для некоторой части эл-нов, попадающих за пределы гл мах, величинаотсюда:(для скорости:-дальше должны догадаться как делать)
В2:
В3:
Билет 8
А1: При интерференции двух одинаково поляризованных волн с одинаковыми амплитудами и разностью фаз, равной π, амплитуда результирующей волны равна:
Рис:
А2: Дифракционная решетка содержит 200 щелей на 1мм. На решетку падает нормально свет с длиной волны 600нм. Эта решетка дает число гл мах, равное:
А3: Если при прохождении через два поляроида интенсивность естественного света уменьшается в 8 раз, то угол м/у плоскостями пропускания поляроида равен:
-з-н Малюса
А4:См. рис
А5:пм
А6: Ответ:6α и 3β
В1: Согласно принципу Гюйгенса-Фринеля, заменим действие источника S действием воображаемых ист-ков, расп-женных на вспом. пов-ти Ф, яв-щейся пов-тью фронта волны, идущей из S. Фринель предложил разбить волн. пов-ть Ф на кольцевые заны такого размера, чтобы расст-я от краев зоны до М отличались на λ/2.Амплитуда колебания Аm от некоторой m-ой зоны Фринеля равна:
В2:
В3:
м