Добавил:
ivanov666
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз:
Предмет:
Файл:патенты / Сборник патентов_12494
.pdf
Защелка, не показанная на рисунке, предотвращает вращение прилипшего цилиндра 32 назад. Не описав
подробно и не установив природу моего изобретения и способ его осуществления, я заявляю, что то, что я
заявляю, является 130 344.381
=== НАЧАЛО ФАЙЛА: patent_344382.txt ===
ССЫЛКА: https://translationportal.epo.org/emtp/translate/?ACTION=description-retrieval&COUNTRY=GB&ENGINE=
google&FORMAT=docdb&KIND=A&LOCALE=sq_AL&NUMBER=344382&SRCLANG=EN&OPS=ops.epo.org/3.2&T
RGLANG=ru
========================================
ОПИСАНИЕ ИЗОБРЕТЕНИЯ GB344382A
[]
ПАТЕНТНАЯ СПЕЦИФИКАЦИЯ
Дата подачи заявки: ноябрь. 22, 1929. Нет, 35,5771/29.
344,9382 если 11 марта 3 1930 г. № 6881130; Один полный левый:. Август. 14, 1930, ____ Завершено. Принято
к публикации: 23 марта 1931 г.
ПРЕДВАРИТЕЛЬНАЯ СПЕЦИФИКАЦИЯ.
Усовершенствование осветительных приборов для пилотов и других летательных аппаратов, а также для
других целей.
1,
AARoiD 1)ENINIS TAYLOR, 01 btanCi-C An V'illas, ork a Blritish bubject, do do imy say, tile nature of this invenion is
as following.
Изобретение предназначено для создания устройств, которые позволят уменьшить размер и вес
автомобильных фар, используемых для освещения объектов на дороге и вдоль нее перед автомобилями,
мотоциклами или другими транспортными средствами.
Эти лампы также могут использоваться для других целей.
На фиг. 1 прилагаемого чертежа показано сечение вдоль оси фары с отверстием диаметром 7 дюймов.
Параболический отражатель P-P расположен на фокусном расстоянии 551 дюйм, так что лучи света,
расходящиеся от точки F, расположенной в центре лампочки и фокусе параболического отражателя P,
отражаются указанным отражателем в виде более или менее параллельного пучка влево, то есть когда свет F
расположен на оси и находится на расстоянии одного дюйма от вершины f параболы.
Усовершенствованные 36-ваттные электрические лампы для таких светильников имеют диаметр 38
миллиметров или 1,51 дюйма, и можно показать, что наименьшее фокусное расстояние параболического
отражателя, с которым можно использовать такую лампу, при условии, что центр нитей накаливания лампы
находится в параболическом фокусе, составляет около 0,70 дюйма. Цель моего изобретения — сделать
возможным использование такой электрической лампочки с ещё меньшим параболическим отражателем с
фокусным расстоянием всего 0,50 дюйма или даже 0,40 дюйма.
Это достигается путем вытягивания узкого конца параболического отражателя, как показано на рис.
2,
где L — электрическая лампочка, а внутри и за отверстием расположен посеребренный стеклянный
полусферический отражатель (см. рис. 4 и 5), центр C его внутренней кривизны расположен таким образом,
чтобы совпадать с фокусом параболического отражателя P-P.
Этот дополнительный отражатель может иметь одну из двух форм: простой полусферический отражатель, как
показано на рис.
4,
две сферические поверхности [Цена Если1-I ударить из одного и того же центра C, при этом uiie(r 5 burl ace
посеребрена для внутреннего отражения, или, как показано на рис. 5, где задняя поверхность, по диаметру
примерно равным или меньшим диаметра зазора в укороченном параболическом отражателе, 55 изогнута
вокруг центра C1 на радиус больше радиуса внутренней поверхности, с целью образования между точками
AMl и M1 Fbig. 20 (где встречаются две разные кривые) того, что приблизительно представляет собой зеркало
или отражатель Miangin.
Он установлен за укороченным параболическим отражателем P-P, как показано на рис.
2. Цель состоит в том, чтобы принимать лучи, исходящие назад из центра кривизны C вогнутой поверхности, и
отражать их вперед в виде приблизительно параллельного пучка света; в то время как свет, исходящий назад
из того же центра кривизны, но падающий на концентрическую сферическую полосу MI-S, окружающую часть
зеркала Манжена, отражается и сходится обратно в фокусную точку CQ, из которой он исходил, а затем снова
рассеивается на параболическое зеркало P-P, следуя таким образом тому же пути, что и соответствующая
зона лучей, первоначально исходящих на расстоянии от фокусной точки C и падающих на ту же зону
параболического зеркала P, которое отражает их вперед в виде приблизительно параллельных лучей.
Таким образом, зона параболы P-P, из которой исходит зона параллельных лучей.
d-d (рис. 2) действительно отражает набор лучей практически удвоенной интенсивности, лучей, которые
первоначально излучались вперед от фокуса C, а также назад.
Две зоны параллельных лучей n-n и n-fln (рис. 2) излучаются и отражаются поодиночке вперед и параллельно
внешним и внутренним концами параболического отражателя обычным образом.
Параллельные лучи, составляющие зону Tri-7R, отражаются приблизительно параллельно зеркалом
Мангрина M-M. 95, в то время как центральный цилиндр b пуст от отраженных лучей из-за того, что центр
зеркала Мангрина имеет отверстие, вмещающее трубчатый патрон лампы и стержень.
Этот зазор в центре проецируемого пучка параллельных лучей, возникающий из-за крепления стойки лампы,
неизбежен и, конечно же, присутствует во всех подобных проекторах. Можно показать, что последующая
потеря света составляет от 4 до 1% от общего количества света, излучаемого электрической лампочкой.
Если чисто концентрический отражатель (рис.
4) Если зеркало установлено за параболическим отражателем, то лучи, отражающиеся параллельно
стеклянному зеркалу, вместо того, чтобы отражаться в нем, будут просто отражаться обратно в фокус C, а
затем снова расходиться вперед через переднее отверстие лампы.
В результате этого наблюдатель, находящийся на том же расстоянии на окраине проецируемого луча,
воспринимает саму светящуюся нить как имеющую примерно вдвое большую яркость. Такой дополнительный
свет будет отбрасываться на объекты, расположенные значительно правее и левее направления
распространения, вместо того чтобы отражаться прямо вперед в виде полого пучка параллельных лучей.
На рис. 3 представлено несколько увеличенное изображение двойной нити накаливания лампочки в форме,
возможно, наиболее подходящей для использования в моих усовершенствованных лампах. Здесь ax
представляет собой открытую тонкую нить накаливания спиральной, конической или цилиндрической формы,
образующую источник света мощностью от 30 до 48 Вт, а нить накаливания w мощностью 6 Вт представляет
собой открытую спиральную проволочную катушку, расположенную полукруглым образом вокруг центральной
спирали. Предположим, что нить накаливания w лежит в общей фокальной плоскости полусферического
зеркала (рис. 4) и параболического отражателя (или полусферических частей M-S на рис. 5). Тогда
формируется воздушное изображение раскаленной нити накаливания w, как показано пунктиром (v, w плюс v),
образуя раскаленное кольцо вокруг фокуса, которое формирует удвоенный источник света, отражающийся от
зоны d-d параболического отражателя. Кроме того, полусферическое зеркало формирует воздушное
изображение центральной нити xr, которая переплетена с исходной. Разумеется, важно, чтобы нити были
тонкими и хорошо раскрытыми, иначе значительная часть отраженного обратно в фокус света может быть
заслонена самими нитями.
На рис. 2 показано, как полусферическое зеркало и параболическое зеркало совместно центрируются и
прижимаются друг к другу пружиной Q-Q, а также как параболическое зеркало прижимается вперед той же
пружиной Q-Q к переднему стеклу G обычным способом — более подробные сведения я приведу в своем
полном изложении. Технические характеристики.
—Дата: 20 ноября 1929 года.
Х. ДЕННИС ТЕЙЛОР.
ПРЕДВАРИТЕЛЬНАЯ СПЕЦИФИКАЦИЯ.
№ 6881, A.iD. 1930.
Усовершенствование ламп для автомобилей и других транспортных средств; а) и для других целей.
- YI HnoiLD DEhsws TAYLoR, of Stan-- или менее параллельный луч влево.
Утес, Маунт, Йорк, британский суб- 36 gor 65- ject._ -настоящим заявляю, что природа этого изобретения Watt'
Electwic-bulbs для коротких ламп заключается в следующем: - - - 38 миллиметров или 1155 ilches диаметр, -- В
этой моей спецификации описывается, что такое лампа, и можно показать, что наименьшее -альтернативный
эквивалент конструкции - фокусное расстояние параболического отражателя, описанного в моей
предварительной заявке, 95 cation,2 № 35571 от 21 ноября 1929 г., в соответствии с центром нити
накаливания лампы, находящейся в параболическом фокусе, составляет около 0,70 дюйма. Главная цель
представленного изобретения -
Цель состоит в том, чтобы также уменьшить размер и вес автомобильных ламп, используемых для освещения
объектов на параболическом отражателе или рядом с ним, как показано на рис. 2, перед автомобилями,
мотоциклами и другими транспортными средствами. Эти лампы также устанавливаются внутри и за
отверстием, пригодным для использования в других целях. На рис. 1 дополнительного полированного
металлического отражателя, изображенного на сопроводительном чертеже, показан разрез, выполненный из
центрифугированного металла, приблизительно 105° вдоль оси параболической полусферической и
концентрической формы, в его отражателе 7-дюймовой апертурной лампы. Внешние части, по меньшей мере,
(см. рис. 4, 5 и 6).
Параболический отражатель -1--P- этого дополнительного отражателя имеет фокусное расстояние в один
дюйм, измеренное за параболическим зеркалом. Зеркало P-P от вершины параболы достаточно большое,
чтобы вместить лампу с фокусным расстоянием 38 дюймов/дюйм и лучами света, расходящимися от точки F,
даже когда фокусное расстояние нити накаливания лампы и отражателя P-P составляет всего 0,45 дюйма или
меньше. "
Фокусные расстояния параболического отражателя P-P показаны на рис. 2. Основной параболический
отражатель имеет фокусное расстояние всего 0,45 дюйма, а его угол обзора составляет 40°.
344,382 344,382 Вершина находится в пределах электрической лампочки.
Эта часть параболического отражателя показана на рисунке FvIgs. 1 4 G, который лежит слева от
вертикальной линии 11, проведенной через iOCUS, — это то, что я называю маленьким концом этого
маленького отражателя. Этот 0-прикладной отражатель может быть выполнен в различных формах; либо в
виде простого джоулева линейного отражателя, как показано на рис. 4. Эта сферическая поверхность имеет
радиус около s, равный фокусному расстоянию параболического отражателя P-P, с которым он соединен, и
имеет свою концентрическую поверхность 15;i rk от фокусной точки F параболы P-1, как показано на рис. 4,
тогда как в случае других форм рис. На рисунках 5 и 6 задняя поверхность, диаметр которой примерно равен
или меньше диаметра зазора в укороченном параболическом отражателе, изогнута вокруг центра C на
радиус, больший радиуса концентрической поверхности IV.-S, с целью образования между точками 25. На
рисунке 2 показано, что в точке пересечения двух различных кривых (рис. 5 и 5) сходящий отражатель имеет
главный фокус в фокусе F параболического отражателя P-P или очень близко к нему, когда дополнительное
зеркало (рис. 5 и 6) установлено за укороченным параболическим отражателем P-P, как показано на рис. 2,
так что оно принимает лучи, излучаемые назад из общего фокуса F вогнутой поверхности Бюрфа M-31 и
параболы P-P, и отражает их вперед в виде приблизительно параллельного пучка света; в то время как свет,
излучаемый назад и в стороны из того же фокуса F, но падающий на концентрическую сферическую полосу
M-S, окружающую вогнутую часть зеркала M-M, отражается и сходится обратно.
Фокусная точка F, из которой началось излучение, затем снова распространяется на 45-градусное
параболическое зеркало P-P, где отражается параллельно, при этом лучи следуют тому же пути, что и
соответствующая зона лучей, первоначально исходящих вперед.
Фокусная точка F и падающие на ту же зону параболического зеркала P-P, которое отражает их вперед в виде
приблизительно параллельных лучей. Таким образом, зона параболы P-P, из которой исходит зона
параллельных лучей d-dZ (рис. 2), действительно отражает набор лучей практически удвоенной
интенсивности, лучей, которые первоначально излучались вперед от фокусной точки F, а также назад. Зона
параллельных лучей n,--m1 (рис. 2) показана одиночно излучаемой и отражаемой вперед и параллельно
внутренним концом параболического отражателя обычным способом, при условии, что последний -
продолжается, согласно схеме B, как будет указано ниже, j3 за вертикальной линией H-11, как показано
пунктирной линией.
Параллельные лучи, составляющие зону rn-n, отражаются приблизительно параллельно y вогнутым зеркалом
AM-Ai, в то время как центральный цилиндр b пуст от отраженных лучей, поскольку центр вогнутого зеркала
имеет отверстие для размещения трубчатого цоколя лампы и стержня. Этот зазор в центре проекции
параллельного пучка лучей, возникающий из-за крепления лампы, неизбежен и, конечно же, присутствует во
всех подобных проекторах. Можно показать, что потери света из-за этого центрального зазора составляют от
4 до 5 процентов от общего количества света, излучаемого электрической лампочкой.
Если чисто консенсорный отражатель (рис.
41) Если он установлен за параболическим отражателем, то лучи rn -intii вместо того, чтобы отражаться
параллельно центральному зеркалу le-A, будут просто отражаться на 85 ibaek к th c f ocus F, а затем снова
расходиться вперед через переднее отверстие лампы. В результате этого, для наблюдателя, находящегося
на некотором расстоянии на окраине проецируемого объекта, светящаяся нить, видимая непосредственно,
кажется примерно вдвое длиннее и (следовательно) светящейся синим.
Такой дополнительный свет будет отбрасываться на объекты, расположенные значительно правее и левее
направления распространения, вместо того чтобы отражаться приблизительно прямо вперед в виде полого
пучка параллельных лучей. Однако, поскольку лучи, отраженные от центральной области M M вогнутого
зеркала (рис. 2 и 5), могут составлять до 16 процентов от всего света, излучаемого из фокусной точки F,
видно, что в случае автомобильных фар дополнительное составное зеркало на рис. 2, 5 и 6 будет
проецировать вперед более концентрированный и, следовательно, более эффективный световой луч, чем
тот, который был бы проецирован при использовании простого концентрического зеркала, подобного
показанному на рис. 4. На рис. 6 показано, как еще больше пространства для размещения электрической
лампочки достигается за счет придания детали M-M формы двух ремней или ступеней с F для общего фокуса.
На рис. 3 представлен несколько увеличенный рисунок 115 двойной нити накаливания лампочки в форме,
возможно, наиболее подходящей для использования в моих усовершенствованных лампах. Здесь ai
представляет собой открытую тонкую нить накаливания спиральной, конической или цилиндрической формы,
образующую источник света мощностью от 36 до 120–48 Вт, тогда как нить накаливания мощностью 6 Вт
может представлять собой открытую спиральную проволочную катушку, расположенную в полукруглой форме
вокруг центральной спирали. Предположим, что нить накаливания находится в общем центре
полусферического зеркала (рис. 4) и фокусе параболического отражателя (или в центре полусферических
частей M-S на рис. 5). Тогда воздушное изображение раскаленной нити накаливания формируется, как
показано пунктиром (i30Q) в точках V, W и v, образуя раскаленное кольцо вокруг фокуса, которое является
одним из удвоенных источников света, отражающегося от зон d-ct параболического отражателя.
Кроме того, полусферическое зеркало образует воздушное изображение центральной винтовой нити xv,
которое переплетено и перекрещено (винтовым) с оригиналом. Разумеется, важно, чтобы нити были тонкими
и хорошо раскрытыми, иначе значительная часть света, отраженного обратно в фокус, будет заслонена
самими нитями. На рис. 2 показано, как составное полусферическое зеркало (рис. 5) и параболическое
зеркало совместно центрируются и прижимаются друг к другу пружиной Q-Q, 20, в то время как основное
параболическое зеркало прижимается вперед той же пружиной Q-_ к переднему стеклу G обычным способом.
Взаимодействие между параболическим зеркалом P-P и дополнительным зеркалом MV-S осуществляется
только за счет раздвинутого фланца P'. Кроме того, дополнительное зеркало может быть изготовлено из двух
или более секций штампованного металла, соответствующим образом соединенных между собой.
Что касается более плоской изогнутой части Tv1-M составного зеркала на рис.
2 & '5, она может быть сформирована либо в виде сферической огеркулярной формы &r, предпочтительно в
параболической форме, но две кривые, если они дают одинаковую локальную длину и имеют одинаковые
конечные точки M' и M, не будут расходиться друг от друга в вершине (на оси) более чем на 0,0112 дюйма. То
есть в осевой вершине параболическая кривая на рис. 2 будет примерно на 0,012 дюйма правее и впереди
сферической кривой.
На рис. 2 показан малый конец параболического отражателя, заканчивающийся на линии деления H-J,
проведенной вертикально через фокус F, причем край заканчивается примерно на одном уровне со
сферической концентрической поверхностью iM-S. Это можно назвать схемой А. Но также возможно продлить
основной параболический отражатель назад, как показано пунктирными линиями, почти до уровня
внутреннего конца электрической нити накала. Последний вариант можно назвать Схемой B, преимущество
которой заключается в исключении последовательных или двойных отражений света, излучаемого передней
(правой) половиной (или Джесс) электрической нити, от полусферического отражателя Mf-S до того, как этот
свет достигнет внутреннего конца параболического отражателя P-iP и отразится от него.
Согласно Схеме B, такие двойные отражения будут преобразованы в одиночные отражения от внутреннего
конца параболического отражателя ---P, который показан пунктирной линией, что позволяет немного
сэкономить свет; однако ежегодное углубление между отражателем M-S и внутренним удлиненным концом
(пунктирной линией) укороченного параболического отражателя может представлять большую сложность при
очистке полированных поверхностей дополнительного отражателя M-S без его извлечения. Проецируемые
лучи, показанные на рис. 2, соответствуют схеме R, частично выполненной, в то время как пунктирные 7 лучей
показывают лучи, отклонившиеся по отдельности, если схема B выполняется полностью.
Более подробная информация будет приведена в моем полном техническом задании.
Дата: 1 марта 1930 года.
11' ДЕННИС ТЕЙЛОР.
ПОЛНАЯ СПЕЦИФИКАЦИЯ III.
При переключении передач в люменах для двигателя или другого оборудования. Велхилсиес и для.
Другие Пуипбсы.
Я, А-ксотнДи Тейлон, из Стан- "рат преимущество и цель моего изобретения, завершенного британским
сублиматором, - Маунт-Виллаг, Й6'рк-, не были бы достаточно обоснованы, настоящим заявляю о характере
этого изобретения, разработанного и полностью реализованного на момент его осуществления и в связи с
подачей моего предварительного специального предложения, которое должно быть предоставлено, чтобы
быть особенно частичным. Второе преимущество и ohje'ct85'des 'i'bd'dud установленные sini 'and--by the имеет
практическое значение и 'econ-following Stateeneit:1-' '" '' -sists' в -очень" существенном сокращении -A -tdted -in
- my -two Pro'visional то, что известно как -the. "- распространение" 105Speciflations; Главная цель этого моего
луча света, проецируемого лампой, заключается в том, чтобы сделать возможным его использование, как
описано ниже. Эти лампы накаливания с небольшим количеством света, исходящего из лампы-прожектора,
чем улучшенные лампы, сконцентрированы в пределах, которые были возможны ранее, и таким образом
обеспечивают 2-R3arr'oWef'-con:6 роет, и таким образом 1110 маленьких «кругов» примерно до 4.
I inches - ill -minatd dbet' -witin'the 'cone of Pro-s apertui prj bis --reat aTb6tal '-volume - 1jedtionx 'iiiu'h - -more
intensely;-. Это 95-дюймовый свет. Более крупные размеры — до 10 дюймов — это ценное свойство моей
новой лампы. Это будет первым из 6, и это будет особенно заметно, подробнее объяснено позже.
объем.iiht thlati the latthiF Еще одна «Моя первая предварительная спецификация -NTo.- 15» 4 344,382 344,382
a 35,5771129 и ее чертеж объяснены и показаны здесь слева и позади описанного одного из моих новых
rThmp-S Рис. 2 вертикальная линия, проходящая через -th o f ocus F — это то, что с малым концом или задней
частью его Я называю i n mr cl'ims «задней частью». В главном параболическом отражателе P, который был
вырезан, и в этом случае вместо него использовался полый пучок лучей n и n, составное зеркало отражало
лучи по отдельности от красного посеребренного стекла, как показано на рис. S. На рисунках 2 и 5 изображен
отражатель P, как показано на рисунке, тогда как если центральная часть M-M, выполняющая функцию
отражателя Манжена или вертикальную линию I-Hl, проведенную через параболический металлический
отражатель, фокус которого совпадает с фокусом спецификации (см. рис. 2 моего второго предварительного
варианта), то однократно отраженный луч сужается до нуля, а сферическая часть M1-S, центр которой имеет
кривизну также в фокусе основной параболы P-P, отражая, как и основная часть параболы P-P, дважды,
принимая отраженный луч открытой электрической нити накаливания, пригодной для использования, обратно
противоположным внешним краем, около 80° с моей лампой. точка S концентрического зеркала M-S. Мое
второе предварительное техническое задание, а также лучи, исходящие непосредственно из фокуса F.
_Yo. 6881/30 и его чертежи, описанные на фиг. 2 и 4 этой моей полной лампы, изготовленной из
штампованного металла. Спецификация показывает параболу P-P с дополнительными зеркалами,
заменяющими заднюю половину основной параболы, расположенную примерно на 0,01 дюйма позади задней
половины основной параболы, вместе с вертикальной S-S, проведенной через фокус.
с тремя f Ormls- -6f-1 EripplemEnt7ty7 Thiecut- off никогда не должен происходить с правыми зеркалами, как
показано на рисунках 4, 5 и 6. Как показано на рис. 2, новая лампа имеет апертуру 4,5 дюйма, в то время как
ее основной параболический отражатель имеет фокусное расстояние 0,45 дюйма. Для достижения
максимальной эффективности необходимо, чтобы эффективная апертура была равна фокусному расстоянию
основной параболы, как показано на рис. 2 моего второго руководства. Таким образом, эффективная апертура
должна быть больше фокусного расстояния основной параболы, как показано на рис. 2 моего второго
руководства. 90° Предварительная спецификация и рис. 2 бесконечности. Таким образом, свет никогда не
покидает лампу.
Это моя полная спецификация. Рис. 1 в обоих моих предварительных спецификациях.
Чертеж, прилагаемый к этому моему описанию, показывает разрезы лампы с апертурой 7 дюймов обычной
конструкции, точно нарисованные (в два раза длиннее и вмещающие электрическую лампу диаметром 2
дюйма в масштабе 00), в то время как на рис. 2 с уменьшенным основным уменьшением рассеивания лучей,
излучаемых с двух концов электрического филаментного светильника длиной 0,40 дюйма и проецируемых
обычной параболической лампой с отражателем диаметром 0,45 дюйма и 1,5 дюйма, если бы не фокусное
расстояние 100 мм и эффективная апертура 3,15 дюйма или в 7 раз больше ее фокусного расстояния, как
показано на рис. На рисунках 1 и 3, по сравнению с пространством внутри дополнительных зеркал,
наблюдается значительно меньшее распространение лучей, проецируемых за ними.
с помощью одной из моих усовершенствованных ламп, также имеющих секции лампы на обоих рисунках 110,
ее главный параболический отражатель диаметром 0,45 дюйма. 2 из моих предварительных спецификаций
показывают фокусное расстояние, но с апертурой 4,5 дюйма или в 10 раз больше фокусного расстояния, как,
например, при удержании дополнительных зеркал (рис. 2 и 4) плотно прижатыми к заднему концу главного
зеркала. Рисунок 5 иллюстрирует эффект параболы, в то время как последнее прижимается с помощью
электрического блока, при этом переднее опаловое стекло или стекло с матовой, травленой или оконной
поверхностью. Внутренняя трубка вставляется в матовую поверхность, а не в прозрачное стекло, куда
вставляется электрическая лампочка. К ней также крепится дополнительное зеркало (рис. 2) на первом из
моих временных M-M, которое легко скользит внутрь 12Q.
В технических характеристиках показана одна из моих ламп, представляющая собой другую неподвижную
осевую трубку с фокусным расстоянием в дюйм и апертурой 4,5 дюйма (или внешним корпусом лампы,
нажатым F x9), с одним из моих посеребренных стеклянных зеркал, непрерывно перемещающихся вперед
цилиндрическими дополнительными зеркалами M-S. В этой спиральной пружине Q-Q.
парабола P, пересекающая рис. 3, в обоих моих предварительных спецификациях значительно — «за
вертикально нарисованными катионами, показанными на X thfie coialai sia.
В фокусе, но разрез должен представлять собой открытую нить, которая лучше всего никогда не должна
находиться дальше, чем сзади. Адаптировано для использования с моей лампой. Конец электрической нити.
Я утверждаю, что часть -the paraboa flamn ome yrfecinfo 1spherical mirror M-S не только переплетена с
реальной нитью накаливания, но и имеет резьбу, перевернутую винтовым способом, таким образом, если
исходная резьба направлена справа налево, то отраженное изображение будет слева направо, и нити
изображения пересекают нити реальной нити накаливания, и, следовательно, практически не происходит
затмения изображения реальной нитью накаливания.
Если необходимо использовать прямые цилиндрические нити накаливания, подобные тем, которые обычно
используются в газонаполненных лампах, длина которых обычно составляет от 0,30 до 0,40 дюйма, а диаметр
от 0,015 до 0,02 дюйма, то для адаптации к моей лампе такие нити следует устанавливать параллельно оси
лампы, но на расстоянии от 0,10 до 0,125 дюйма от одной стороны оси. В таком случае затмение отраженного
— воздушного — изображения реальной нитью накаливания не приведет к потере более чем примерно 1
процента всего света, излучаемого лампой. Расстояние между нитью накаливания и её отражённым
изображением должно составлять от 0,20 до 0,25 дюйма от центра до центра. Если требуется вторичная нить
накаливания для лампы мощностью 6 Вт, она может иметь полукруглую форму, показанную на рис. 3 моих
предварительных технических характеристик, или представлять собой прямую катушку, как в последнем
случае, но расположенную перед основной катушкой, поперёк или немного с одной стороны от неё в случае
газонаполненной лампы накаливания с двумя нитями накаливания.
Если используются дополнительные стеклянные отражатели, подобные показанным на рис. 2 и 5 моего
первого предварительного описания, то кривые имеют простую сферическую форму, подвергаются
оптической обработке и полировке как внутри, так и снаружи, а внешние или левые кривые впоследствии
покрываются серебром для внутреннего отражения. Центральная часть зеркала М-М несколько
перекорректирована на сферическую аберрацию, а приведенные далее кривые несколько искажены, чтобы
обеспечить наилучший средний результат в плане отражения лучей из фокуса F максимально параллельно.
Металлические зеркала на фиг. 5 и 6 моего второго предварительного описания и на чертеже моего полного
описания предпочтительно должны быть изготовлены из цельного куска металла, при этом центральное
зеркало M-M предпочтительно должно быть выполнено в форме параболической кривой с фокусом в точке F,
а концентрическая часть или полоса M-S — истинно сферической относительно центра F, а передний край
может быть либо расширен, чтобы прилегать к основному параболическому зеркалу P-P, как показано на
рисунке, либо, если эта форма недостаточно жесткая для сохранения круглой формы обоих зеркал в зоне
контакта, то край дополнительного зеркала следует оставить шире и завернуть обратно, образуя своего рода
Т-образную трубчатую кромку, что обеспечит гораздо большую жесткость. В этом случае, вместо показанного
более широкого варианта, может существовать простая линия контакта между изогнутым краем
дополнительного зеркала и главной параболой. Углы M между двумя кривыми, а также углы вокруг
центральной трубки или отверстия 7(ij) должны быть максимально острыми, но углы в точке Пи на рис. 2 и 4
данной полной спецификации не обязательно должны быть такими острыми, поскольку отражающая
поверхность заканчивается в точке S, или 7 слева от нее.
Теперь я более подробно объясню чертежи, представленные в моей полной технической спецификации.
На фиг. 1–4 пунктирными линиями показаны некоторые стандартные лучи, исходящие из фокуса 80F парабол
на фиг. 1 и 3 или из общего фокуса задних центральных зеркал и главных парабол на фиг. 2 и 4.
Каждый из этих пунктирных лучей является центральным лучом пучка или полого конуса лучей 85, длина
которого составляет 5 процентов от общего количества света, излучаемого центральной точкой
электрической нити накаливания /1-12-, длина которой составляет 0,40 дюйма. Все эти стандартные лучи
пронумерованы от 1 до 10 для справки 9, и любой луч, отмеченный цифрой 1, на самом деле является
граничным лучом между двумя пучками лучей. Все эти лучи, за исключением лучей № 3, 4 и 5 на фиг. 2 и 4,
отражаются одним отражением параллельно оптической или ламповой оси, как показано пунктирной линией.
На рис. 1 и 2 показаны лучи (сплошными линиями), исходящие из заднего конца нити накаливания и
падающие на отражающие поверхности в точках, где на них падают стандартные лучи из фокуса F. Очевидно,
что они отражаются под углами, которые значительно отличаются от пунктирных стандартных лучей.
На рисунках, приведенных на внешних концах этих выходящих отраженных лучей, после номера каждого
отдельного луча, изображены тангенсы угла расхождения (на рис. 1 и в верхней половине рис. 2) или угла
схождения (на рис. 3 и в верхней половине рис. 4) между каждым отраженным лучом и оптической осью. Как
видно, на рис. 2 каждый из лучей 3, 4 и 5 отражается дважды, сначала от jj1:
концентрическим зеркалом Mf-S, а во-вторых, от внешней части главной параболы и на противоположной
стороне оси, и они отражаются конвергентно.
На рисунках 3 и 4 показан ход 120 лучей, исходящих с внешнего конца электрической нити накала. В этом
случае луч 3 и соседние лучи между точкой T3I и лучом 4 отражаются сначала от зеркала M-S, а затем от
внутреннего конца главной параболы, в то время как лучи 4 и 5 отражаются сначала от зеркала M-S сверху,
затем от зеркала M-S снизу и напротив, и по всей средней области главной параболы, 13 34,1,382 344,382 2,
таким образом, возникают два дополнительных отражения. отражения и сходящиеся в верхней половине
отражения от каждой точки, становится ясно, что если эти диаграммы будут вращаться вокруг оптической оси,
то на расстоянии (скажем) 50 ярдов диаметр трассы будет представлять собой окружности на плоскости,
перпендикулярной оси, и так далее в обратном направлении.
В случае моей собственной схемы яркости на рис. 2 и 4, луч N'\o. 6, отражаясь, увеличивается в направлении
jo часто с наибольшим разбросом, т. 225, в обратном соотношении. Следовательно, этот луч будет описывать
круг.
Самое большое кольцо, имеющее диаметр 150 футов, наложенное друг на друга, x0,225 x2 = 67,5 футов, и
оно будет составлять 67,5 футов, если другие точки излучения лежат между точками f и h21, имея ту же
структуру, и фокус F будет описывать девять других более мелких колец внутри кольца диаметром 67,5
футов, самый маленький диск bE. Например, лучи из точки, расположенной на половине рисунка 2, будут
описывать x0,06 x 2 диаметра, образуя кольцо диаметром 33,75 фута. Это общее утверждение,
соответствующее общему закону, согласно которому свет увеличивается с распространением. Для любой
данной фары центр света значительно пропорционален осевому расстоянию точки излучения от фокуса F.
Таким образом, скорее всего, совокупность лучей, исходящих из точек, обратно пропорциональных длине
каждого из них на расстоянии 50 ярдов, будет создавать составной луч.
Диск света, состоящий из колец диаметром от 67,5 до нуля. Средний диаметр составляет 67,5 футов. Более
того, по старому типу каждый меньший круг содержит по моему новому типу ту же самую эквивалентность
(8%O) излучения света, суммированную как f СТАРЫЙ ТИП ГОЛОВНОЙ ЛАМПЫ.
Лучи из точки f, Лучи из точки f.
№ 1.353.176 2.363.226 ,3.343.25 0 1 4.308.258 5.263.245 70,,6.225.225 ,7.180.192 ,9 8 \7o. 1 , 31 1241 ,3 6 2 7 ,5 8
9 90,, 10 141 151 2.271 1.833 Mly НОВЫЙ ТИП ФАРЫ.
Лучи из точки f, Лучи из точки f2.
163.113 185.141 063 31.145 093 411.126 121 511. 108 225.225 180.192 141 1.326 151 063 1.3741 Вставленный в
филамент, круг диаметром 33,7 фута, такой же яркий, как и окружность диаметром 22,5 фута, в три раза ярче,
и соотношение к их уменьшающемуся значению. Другими словами, каждый спроецированный круг [с центром
в диске] будет иметь радиус, равный радиусу такого диска света, и внутри него будут диски света, имеющие и
исходящие от исходных лучей, которые будут вызваны лучом, который будет иметь длину 150 футов или 18
футов. Это означает, что весь диск становится ярче по мере увеличения яркости в радиусах каждой зоны.
Оно увеличится на квадрат зоны или что-то вроде 3-кратного распространения света, проецируемого лампой
(рис. 1 и 3, а также рис. 2 и 4).
1 единица проецируемого света равна 8.
5
От точки fl От точки A 1.833 214.104 2.052 2.052 241 8.5 средний спред.
Единицы проекции света: 10. Расстояние от точки f1 до точки f2: 1,350 (среднее расстояние).
1.374 2/2.700 1.350 -75 1, следовательно, 344 382.
241 Затем — получаем соотношение 1,785 между средним рассеиванием света ламп старого и нового типа.
Таким образом, представленные диаграммы на рис. 1 показывают, что лампа является продолжением (от B
до C) основной лампы с параболическим отражателем, направленным вперед; для одной из моих ламп нового
типа, обе лампы с параболическим отражателем диаметром 0,45 дюйма, излучаемые вперед всей нитью
накаливания, обеспечивают рассеивание света, создаваемое моей новой лампой, а также световые блоки 3, 4
и 5, излучаемые назад из задней части нити накаливания (как показано на рис. 2), в то время как все лучи
подвергаются значительно уменьшенной степени рассеивания и составляют 56% от рассеивания,
создаваемого старой простой лампой с апертурой 3,15 дюйма, или света, направленного на объекты прямо
перед вами.
— Напротив, последний дает в 1,785 раза больше, чем показано на рис. 5, который демонстрирует средний
угол рассеивания света, обеспечиваемый моей новой лампой. Как все вышеизложенные преимущества
объясняются выше. Поэтому моя новая лампа с апертурой 4,5 дюйма может иметь более или менее 1,785
дюйма, что нивелируется использованием электрической лампочки. Это относится и к лампе старого типа с
апертурой 3,15 x 1,785 или 5,62 дюйма, имеющей опаловую, шлифованную, травленую или матовую
стеклянную поверхность, предназначенную для подавления бликов и сияния для тех, кто с ней сталкивается,
из-за того, что лучи № 1, 2, 3, 4, 5 и подобные им. В моей новой лампе этот объект, безусловно, менее
эффективен, но за счет снижения эффективности вдвое по сравнению со средним рассеиванием света. В
лампе старого типа эти лучи являются результатом работы моторного привода, использующего такое
устройство.
Следовательно, луч отклоняется к центру. Для каждого луча от нити накаливания такое распространение 80,
изменяя таким образом распределение как F-N, где он попадает на матовую поверхность колец и вызывая
большую относительную конденсацию света в направлении центра. N, дающий очень широкий конус второго
порядка. Расчеты показывают, что, если дан один из моих лучей -N-S и т. д. Если эти лучи исходят от новых
ламп с апертурой 4,5 дюйма, и один из них направлен назад, чтобы пересечь ось a в точках -85, тогда как у
ламп старого типа с апертурой 5,6 дюйма - x, x и т. д., то ясно, что они будут (что даст одинаковое среднее
рассеивание) отражаться от лампы так же, как если бы центральный диаметр на расстоянии 50 ярдов, из
которого они исходили, составлял 33 - x, z и т. д., и, следовательно, эффект будет на 35 процентов ярче, чем в
случае, если нить накаливания была бы растянута на несколько раз по сравнению со старым типом лампы, и
рассеивание проецируемых лучей соответственно увеличилось. Из вышеизложенных фактов следует, что
рассеивание проецируемых лучей было правильным при сравнении старого и нового типов ламп.
лампы - рис. 1 и 3 с рис. 2 и 4. Поэтому использование опала или, соответственно, сильно 95, яркость
центрального матового электрического луча в моей усовершенствованной лампе на расстоянии 18 футов
будет препятствовать одному из главных объектов, для которых она предназначена, хотя и будет (1,785)2 x
1,34 или в 41 раз ярче, чем в случае лампы старого типа: можно допустить слегка матовое стекло из
прозрачного стекла или с тонко приглушенной поверхностью. Таким образом, если вышеупомянутая
5,62-дюймовая лицевая панель, состоящая из крошечных неглубоких выступов с полированными
поверхностями. Длина и апертура, умноженные на квадратный корень из 1,3, то есть на 1,16, — это досадная,
но неизбежная особенность двигателя, — в результате чего апертура становится 6,56 дюймов, и
индивидуальные интересы водителей должны обеспечивать ту же интенсивность освещения, что и одна из
моих собственных машин. Категорически против новых ламп с апертурой 4,5 дюйма. Как правило, это
перевешивает интересы водителей. — На рисунках. Вертикальная линия B на рисунках 2 и 4, а также
встречающиеся и обращенные к ним офицеры указывают на обычный предел эффективной апертуры на
дороге, пока не наступит, возможно, 11-я практика для фокусной параболы 0,45 дюйма, когда государство
может счесть это необходимым в старых типах ламп, в то время как вертикальная линия - общественный
интерес предписать - предел до o примерно равен пределу - эффективной апертуры, мощности свечения
электрических лампочек, используемых для моего нового типа --la-mmR-- и это будет в моторных лампах или
при использовании подходящих, если смотреть с диаграммы, насколько необходимо - матовые,
приглушенные или рифленые оконные стекла - эффективность проекции света моей NDW-- перед лампами
Sueh, - чтобы рассеивать проецируемый свет более равномерно, но по более широкому углу рассеивания.
Даже если я сейчас приведу соответствующие данные, все равно важно, чтобы для более простой формы
фар из листового металла максимальное дополнительное зеркало, эквивалентное возможному проценту
света от этих электрических лампочек, было направлено в хорошо концентрирующий луч, и такие лампы
будут соответствовать рис. 2 и 4 моей полной спецификации 700.
Наиболее эффективными они являются даже при добровольном использовании основного параболического
отражателя с радиусом концентрического зеркала (F-f), равном 1,000, или при обязательном использовании
концентрических зеркал для рассеивания и смягчения проецируемого луча и, таким образом, уменьшения
ослепления. Возможно, наиболее эффективным и надежным способом сделать это является использование
вертикального полого цилиндрического зеркала с полированными канавками. Если это зеркало изготовлено
сферическим, полым цилиндрическим и имеет полированные канавки, его радиус кривизны 80 в стеклах
лампового окна должен быть - - - - = 3,867, что позволит рассеивать свет по дороге и только в горизонтальной
плоскости. Центральное зеркало - - - = 3,58 степень рассеивания и увеличение разброса. Расстояние от углов
до плоскости S-S через 85 более поддается расчету и контролю этим методом, чем с помощью «травленых»
или «затемненных» поверхностей на параболическом стекле окна - - - - = 1,70, или, что еще хуже, на
Соседние файлы в папке патенты