- •Лабораторная работа 233 Изучение цепи переменного тока Введение
- •Сопротивление в цепи переменного тока (r-цепь)
- •Индуктивность в цепи переменного тока (l-цепь)
- •Емкость в цепи переменного тока (c-цепь)
- •Rlc-цепь
- •Резонанс в последовательной rlc-цепи
- •Напряжения на катушке индуктивности и конденсаторе в этот момент равны по величине:
- •Описание экспериментальной установки
- •Порядок проведения измерений
- •Контрольные вопросы
Rlc-цепь
Анализ цепи, состоящей из последовательно соединенных резистора, катушки индуктивности и конденсатора (рис.6), проведем с помощью век-
Рис.6
торной диаграммы.
В последовательной цепи ток I во всех элементах одинаков. Представим его вектором с модулем равным I0, расположенным горизонтально (рис. 7). Напряжение на резисторе UR сов-падает по фазе с током в цепи (см. рис. 3), поэтому соответствующий вектор также направим горизон-тально, его модуль будет равен
UR0 = I0R. Напряжение на катушке индуктивности UL опережает ток в ней на /2 (см. рис. 4), поэтому соответствующий вектор (с моду-лем равным UL0 = I0L) направим вертикально вверх. Напряжение на конденсаторе UC отстает от тока в нем на /2 (см. рис. 5), поэтому соответствующий вектор (с моду-лем равным UC0 = I0/C) направим вертикально вниз.
Из векторной диаграммы опре-делим общее напряжение U на концах RLC-цепи, общее сопротивление цепи Z, сдвиг фаз между этим напряжением и током в цепи I .
Общее напряжение на концах цепи U изображается вектором, равным сумме векторов, изображающих напряжения UR, UL и UC . Используя известные правила сложения векторов, получим для модуля результи-рующего вектора (амплитуды общего напряжения) следующее выражение
. (10)
Выражение (10) представляет собой закон Ома для последовательной RLC-цепи. Из этой формулы следует, что общее сопротивление Z такой цепи равно:
. (11)
Сдвиг фаз между напряжением на концах цепи и током в ней равен углу между векторами, изображающими соответствующие величины. Вели-чину этого угла можно определить из следующего выражения
. (12)
Резонанс в последовательной rlc-цепи
Так как сопротивления конденсатора и катушки индуктивности зависят от частоты колебаний тока в цепи, то и полное сопротивление Z также будет изменяться при изменении .
Если = 0, то RC = 1/C = и, следовательно, Z = , а ток в цепи равен нулю. Действительно, постоянный ток не проходит через конденсатор, между пластинами которого располагается диэлектрик. С увеличением сопротивление Z уменьшается и принимает минимальное значение Zmin = R при частоте о, определяемой условием
, (13)
откуда
. (14)
При дальнейшем увеличении частоты сопротивление Z вновь будет увеличиваться, а амплитуда тока - уменьшаться, асимптотически прибли-жаясь к нулю при (рис. 8).
Частота о называется резонансной частотой. При = о амплитудное значение тока в цепи достигает максимального значения
. (15)
Напряжения на катушке индуктивности и конденсаторе в этот момент равны по величине:
(16)
. (17)
Величина ρ=называется волновым сопротивлением, а величинаQ=ρ/R – добротностью RLC-цепи. Если ρ>R, то в момент резонанса ампли-туды напряжений на индуктивности и емкости превышают амплитуду общего напряжения, приложенного к RLC-цепи Uo. Однако, как видно из векторной диаграммы (рис. 7), в момент резонанса фазы колебаний напряжения на емкости и индуктивности противоположны и сумма этих напряжений равна нулю. Напряжение на резисторе при этом равно общему напряжению, приложенному к RLC-цепи
. (18)