книги / Моделирование физико- химических процессов нефтепереработки и нефтехимии
..pdfНачальные условия для входных потоков:
C b i 0 ) - C Lo |
CG (L) = CG0 |
Итерационный численный или графический расчет будет таким же, как рассмотренный выше для абсорбции, гак как система (11.36) по существу не отличается от модели ступени абсорбции, приведенной выше (стр. 83)-
Математическое описание процесса роста твердых частиц в растворе
Если для рассмотренных выше процессов массообмеиные мате матические описания приведены в ряде литературных источников, то корректные методы расчета процессов роста твердых частиц в растворе только разрабатываются, хотя такие процессы (кри сталлизация, полимеризация) имеют большое техническое значе ние. Проиллюстрируем ниже оригинальный подход к расчету этих процессов, в котором использованы уравнения балансов, а также функция распределения твердых частиц по размерам. Определяя параметры, характеризующие эту функцию, и влияние на нее условий проведения процесса, можно рассчитать коли чество твердых частиц и их распределение. При этом, очевидно, решающее значение приобретают сведения о кинетике процесса.
Отметим, что в работах [23, 24] представления о функции распределения использованы для оценки устойчивости таких про цессов. В этих работах, однако, не сделана попытка определить кинетические характеристики процесса и вид функции распре деления.
Рассмотрим аппарат идеального перемешивания. Зная условия на входе, функцию распределения зарождающихся частиц, ско рость роста их в аппарате и скорость потока, найдем функцию распределения частиц по радиусам и концентрацию растворенного вещества в реакторе. Запишем вначале уравнения балансов.
Пусть N (г, т) — число частиц в единице объема в момент т,
радиус которых |
меньше или |
равен |
г, |
причем |
|
|
N (г, т)= |
г (т) |
т) dr |
(11.37) |
|
|
J f ( r , |
||||
|
|
О |
|
|
|
где / (г, т) — плотностьраспределения |
частиц; г = |
г (т). |
|||
Изменение N |
за время dx равно |
|
|
|
Обозначим скорость роста частиц drldx через иу |
Изменение |
числа частиц N происходит за счет их зарождения (скорость и>3), |
|
входа (скорость ш0) и выхода (скорость w): |
|
V d N = [eV w 3— w N + w0N0] dx |
(11.39) |
91
где V — объем аппарата; е — доля объема жидкости в аппарате. Из (11.38) и (11.39) имеем:
г |
г |
|
Vfwp+ V ^ |
dr = eVu?3—w ^ f dr + w0No |
(11.40) |
о |
о |
|
Отметим, что последний член уравнения (11.40) характеризует частицы, выросшие до радиусов, больших, чем г. Перейдем от интегрального уравнения (11.40) к дифференциальному:
|
df |
df |
dwn |
(11.41) |
|
V ^ ^ y f z + v o h - w f - V |
w p - ^ r - V f - ^ - |
||
где /з — плотность распределения |
зарождающихся частиц |
(/э = |
||
= dwj дг)\ |
/ — плотность распределения |
частиц во входном |
||
потоке (/ = |
dN jdr). |
|
|
|
Заметим, что из уравнения (11.41) можно получить уравнение баланса массы частиц радиусом от'0 до г (или до оо.)
Запишем уравнение сохранения массы в системе. Обозначив концентрацию вещества в растворе С , а его плотность в твердом состоянии р и отмечая индексом «нуль» состояние во входном потоке, имеем':
d
[е С + (1 - б) р] = w0 [80С0+ (1 - е 0) р] - w [еС + (1 - в) р] (11.42)
Отметим, что
СО |
|
e + J л J r 3 / ( r , T ) d r = l |
(П.43) |
о |
|
или |
|
б+'з' лцз —1 |
(11.44) |
где fig — третий момент функции распределения.
Для стационарного процесса уравнения (11.41), (11.42) упро щаются; соответственно получим:
df |
/ |
dwn \ |
|
|
|
VwP 1 F = ~ |
|
+ |
+ |
C) + w0f 0 {r) |
(11.45) |
|
w [e (C— p) + P] = |
U7o [»o (C0~ p) + p] |
(11,46) |
||
Принтом оказывается возможным решить уравнения (11.45), |
|||||
(11.46) аналитически, если известен вид кинетических |
уравнений |
||||
и условия на входе. |
|
|
|
|
Рассмотрим случай, когда wP характеризуется следующей зависи мостью от г:
Wp = — W!p(C) |
г > О |
(Н.47) |
92
?. е. наблюдается уменьшение скорости роста при увеличении размеров ча стиц. При этом решение уравнения (11.45) имеет вид [25]:
/ (r )= A r e VWV (C) 2 + |
Г |
е ^ip(C) 2 х |
|
V w ip (С) |
|
ГW
|
X J |
е FWlp (С) (eF/3+ |
Wofo) dх |
|
|
|
|
(11.48) |
||||
где А — константа. Потребуем |
дополнительно, |
чтобы |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
lim |
/ м |
|
|
|
|
|
|
|
(11.49) |
|
|
|
’U ~ = 0 |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
r->о |
Г |
|
|
|
|
|
|
|
|
Это условие равносильно отсутствию частиц, когда скорости зарождения |
||||||||||||
и ввода частиц равны нулю, т. е. если /з = |
/о = |
О, то / = |
0. |
Тогда А = 0. |
||||||||
Обозначая |
|
|
w |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(11.50) |
|
|
|
Уи>1р(С) = а |
2 |
|
|
|
|
|
||||
получим |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
_а*г*1 г |
а*г* |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
f( r ) = - ~ |
r e |
2 тf е 2 |
(eF/s+u>o/o)da: |
|
|
(11.51) |
||||||
|
|
|
||||||||||
Легко показать |
интегрированием по частям, что / (г) -► 0 при |
|
||||||||||
Примем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
для /3 (г, С): |
|
|
|
|
г» |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
/. (г, |
С) = |
(С) ге |
о® |
г > |
|
|
|
(11.52) |
||||
|
• |
г0 |
|
|
||||||||
для /о (г): |
|
t |
|
0 |
|
|
г < |
гв |
|
|
|
|
|
|
|
|
г* |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
/о (r ) = F 0re |
ап |
|
|
|
|
|
(11.53) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
для шхр (С): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4ip (С) = Рр ( С - С * ) л |
|
|
|
|
(11.54) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Пусть |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(11.55) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
С учетом (II.61)—(11.64) имеем для |
|
Го: |
|
|
|
|
|
|
||||
ofi |
F |
|
Г |
I J M ) |
|
-^ 1 |
|
|||||
fir ) - |
^Ьг~Р*{С)\.те |
|
2 |
|
-га |
8 |
JX |
|
||||
2 —а2а, |
» |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/ _ “ 2 1 |
" I f ) |
(11.56) |
||||
Х е °з |
+ |
"• |
|
|
Р0 |
\га |
2 — ге |
|
/ |
|||
|
|
|
|
®2 —.а2а®
93
Это соотношение позволяет определить |
количество твердых |
частиц |
и распределение их по размерам. |
г<> — 0, WQ — w. Из |
(II.об) |
Приведем методику, расчета для случая |
||
получим: |
|
|
Y 2 |
и.- (т|г+«0°1 |
<о+ (J?+°0 |
|
<"-57> |
||
■Ш |
|
|
|
|
|
|
где Г (п) — гамма-функция Эйлера |
[26]. |
|
|
|
||
Значение С определяется иэ следующего уравнения, полученного с ис |
||||||
пользованием |
(11.43)—(11.46): |
|
|
|
|
|
/ 2 |
_3_Г, |
Bo(g0- p n |
\ 2 V $ C |
(С — С *)п -\- |
аз X |
|
Г |
4л L1 |
С —р J |
[ w |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
{ C - C * ) + \ j ^ { C |
- C * ) n + |
c i\ o lF o (П.58> |
Затем находим / (г) по уравнению (11.56).
Если
Щ (С) = Рр ( С - С * )
FQ— 0
то уравнение (11.67) перепишется в виде:
3 / 2
X
4лГ I |
|
|
|
Ы |
|
|
|
X |
ер (Ср— р) |
у Рс |
(С — С*) |
или |
С — р |
’ w |
|
|
|
|
- | ч ■ - j^ r jr [(С -С < )+ (С *~ р ) + ео (С о -Р )1 = 4лГ (1)
27 = — Рс (Со— Р) (С -С *)» + о » (СГ0— Р) ( С - С * )
(11.59)
(11.60)
(11.61)
(11.62)
Таким оврагом, С определяется из квадратного уравнения (11.62). Расчет С в общем случае (г0 Ф О и в >• 1) по уравнению (11.55) произво
дится аналогично. Пусть выполнены равенства (11.59), (11.60) и, как ранее, w0 = w. Тогда для г > г0 получим:
g3£o (С о -Р )
/ Г ' ( г - а г а " ) (С -р )
Заметим, что дробь, стоящая перед квадратной скобкой в уравнении (11.63), не зависит от г и известна, так как известны значения a , So, Со, р,
°з> Рз» Рр> я С можно вычислить.
94
Таким образом, задавая г0, можно рассчитать распределение частиц по радиусу.
В заключение следует отметить, что хотя приведенные выше модели широко используются в расчетах процессов массообмена, они являются приближенными. Задачей автора была демонстра ция методов получения математических описаний процессов массообмена, основанных на использовании систем уравнений балансов для каждой фазы. Различные структуры потоков, усло вия на границах, способы определения межфазной поверхности могут изменить вид уравнений и составляющие математических описании. Возможные виды математических описаний для разных процессов массообмена рассмотрены в литературе [27—30]. Однако общий подход остается тем же.
7. МАТЕМАТИЧЕСКИЕ ОПИСАНИЯ ПРОЦЕССОВ СМЕШЕНИЯ ПРИ ПРИГОТОВЛЕНИИ ТОПЛИВ И МАСЕЛ
Процессы смешения (компаундирования) применяют при полу чении почти всех видов высококачественных топлив, масел, сма зок, поэтому моделированию указанных процессов уделяется большое внимание. При описании процессов смешения уравне ния балансов используют как для определения количества смеси или содержания в ней какого-либо компонента, так и для техни ческих и физико-химических характеристик (октановое число, индекс вязкости, температура застывания и т. п.). В последних случаях часто пользуются модифицированными уравнениями ба ланса по рассчитываемой величине или полуэмпирическими урав нениями.
При смешении нефтепродуктов наиболее просто рассчитать содержание в смеси вещества, присутствующего в каждом из смешиваемых компонентов. Если xi — содержание г-го компо нента в смеси, a zt — содержание вещества в j-том компоненте, то для смеси имеем:
р
2 |
zixi |
|
i=l |
------ |
(11.64) |
|
||
2 |
xi |
|
«■ =1
или, учитывая, что 2 ** = 1 » получим:
р
(11.65)
*=1
Чаще пользуются уравнением смешения вида (11.64), так как оно справедливо и для xt, имеющих смысл количеств компонента.
Уравнения (11.64), (11.65) характеризуют линейный аддитив ный закон смешения. Их используют, например, для расчета
95
содержания в смеси серы, смол, парафинов и т. д. В тех случаях, когда задано ограничение на величину z, оптимальные значения можно подобрать, пользуясь методами линейного программиро вания. Такой подход оказался во многих случаях весьма плодо творным, и это привело к «популярности» уравнений (11.64), (11.65).
Однако,.при расчете физико-химических и технических харак теристик смесей линейные уравнения выполняются лишь для не больших интервалов изменения хг В тех случаях, когда xt могут меняться в широких пределах, линейные уравнения оказываются неадекватными, и их использование может привести к значитель ным техническим потерям. Например, октановое число смеси бензинов,-температуры застывания смеси мазутов и т. д. нели нейно связаны с количествами компонентов. Нелинейность ста новится особенно ощутимой в тех случаях, когда в смесь вводится присадка, улучшающая рассчитываемую характеристику, напри мер, этиловая жидкость, повышающая октановое число. Для каж дого из смешиваемых компонентов изменение характеристики различно, оно нелинейно связано с содержанием присадки хп. Вследствие этого зависимость z = / (zf, х(, хп) оказывается су щественно нелинейной. Получить такую зависимость можно на основе применения статистических планов. Выше рассмотрено использование симплекс-решетчатого планирования [31], позво ляющего описать зависимость z = / (z{, xt} полиномом второго порядка вида:
* e 2 biXl"I"2 bUxixi w
Поскольку 2 ^ = 1» то» умножив на 2 Ж/ °бе части равенства, перейдем к уравнению вида:
(Н.бб)
Такой подход весьма эффективен при управлении смешением, так как уравнение (1 1 .6 6 ) содержит мало неизвестных коэффициен тов р,-у. Однакоэмпирический характер уравнения требует по стоянного определения коэффициентов |3^ при изменении свойств компонентов (например, это уравнение может стать неадекватным при изменении величин z(). Кроме того, модель (1 1 .6 6 ) не учиты вает влияния присадки.
В ряде работ предложены различные модификации уравнений (11.64), (11.65) с целью их применения для расчета иеаддитивных (нелинейных) характеристик. Например, в работе [32] предло жено перейти к уравнению
2 a*zw |
(11.67) |
|
2ад |
||
|
96
где at — коэффициент, учитывающий «неаддитивность» г-того компонента и зависящий от количества присадки:
,2
Щ = « i'o + «г>1-Тп + « i 2*;п
Уравнение (11.67), как и ряд других соотношений такого же типа, содержит большое число коэффициентов и требует выполне ния значительного объема исследований для их определения. Кроме того, нужно учитывать, что коэффициенты ai0 могут зави сеть от хi (в противном случаеуказанное уравнение является линейным при отсутствии присадки). Сложность построения уни версальной нелинейной модели на основе регрессионного анализа привела к разбиению всей области измепений xt на «узкие» под области и использованию уравнений (11.64), (11.65) в «узкой» области. Такой метод особенно эффективен при расчете смешения на нефтеперерабатывающих заводах [33].
Оригинальным направлением в моделировании процессов сме шения является создание «универсальной» линеаризованной мо дели, в основу которой положены следующие принципы, справед ливые для любых процессов смешения [34] *:
1) коммутативность (порядок смешения не сказывается на результатах);
2) ассоциативность (смешение компонента 3 со смесью компо нентов 1 и 2 дает тот же результат, что и смешение компонента 1 со смесью компонентов 2 и 3);
3)отсутствие влияния на свойства смеси ее количества;
4)постоянство характеристик компонента (если ft компоненту
ничего не добавлено, его свойства не Меняются); 5) отсутствие изменений свойств при смешении одного и того
же компонента.
Нетрудно убедиться, что этим пяти принципам удовлетворит линейная модель смешения (11.64), однако можно подобрать целый класс других функций, также удовлетворяющих этим принципам. Например, можно доказать [34], что такой функцией будет:
(1 1 .68)
где г — постоянная; z, zt можно рассматривать как векторы. Исходя из принципа существования функций смешения пред ложен [34] следующий порядок расчета z: компоненты преобра зуют по определенным правилам; рассчитывают «преобразован ный» результат смешения по линейной модели для «преобразован ных» компонентов; возвращаясь путем обратного преобразования к реальным компонентам, определяют физический результат
* |
Эти принципы взяты автором [34], |
очевидно, из теории множеств, |
где ими характеризуют Абелевы группы. |
|
|
4 |
Заказ 672 |
97 |
смешения. |
Введем для этой цели |
преобразование а х = |
а (%х), |
а 2 = а (z2), |
так, чтобы |
|
|
|
<*(2) = S a ^ |
a:‘ |
(Н.69) |
Понятно, |
что преобразование |
a _ 1 (a) = z позволяет |
найти |
свойства смеси. Например, для приведенной выше модели преобра
зование |
имеет |
вид: |
щ (z) = z\. Действительно, zr = 2 |
Заменяя |
zr = а |
и z/ = |
а р перейдем от (11.68) к (11.69). В свою |
очередь |
преобразование |
z = a _1
позволяет рассчитать результат смешения. В иллюстрируемом случае а -1 = а 1/'. Вообще же нахождение линеаризующей мат рицы а и обратной ей матрицы а -1 может быть выполнено извест ными методами матричной алгебры. Несмотря па то, что такой подход не решает вопроса о конкретном виде модели смешения, он полезен при исследовании смешения по моделям, отличным от регрессионных.
ЛИТЕРАТУРА
1.Жоров Ю. М. Расчеты и последования химических процессов нефтепере работки. М., «Химия», 1973. 214 с.
2.Писаренко В . И ., Погорелое А. Г . Планирование кинетических исследо ваний. М., «Наука», 1969. 175 с.
3.Фейгин Е. А. и др. —. В кн.: Тезисы докладов, представленных на XX международный конгресс по теоретической и прикладной химии. Сек ции Е и Ф. М., «Наука», 1965, с. 179—183.
4.Клепиков И. Я ., Соколов С. Н. Анализ и планирование экспериментов
методом максимума правдоподобия. М., Физматгиз, 1963. 416 с.
5.Chemical Reaction Engineering. Advances in Chemistry Series. American Chemical Society. Washington, 1972, № 109. 685 p.
6.Патенков Г. M. ЖФХ, 1948, т. 22,. № 2, с. 208—221.
7.Иоффе И . Я ., Письмен Л. М. Инженерная химия гетерогенного ката лиза. Изд. 2-е. Л., «Химия». 462 с.
8.Аэров М. Э., Тодес О. М . Гидравлические и тепловые основы работы аппаратов со стационарным и кипящим зернистым слоем. Л ., «Химия», 1968. 510 с.
9.Erguns F. Chem. Eng. Progr., 1952, v. 48, № 2, p. 227—235.
10.Happel P. Ind, Eng. Chem., 1949, v. 41, № 9, p. 1161—>1169.
11.Слинъко M. Г. — В кн.: Научные основы подбора и производства ката лизаторов. Новосибирск, Изд-во АН СССР, 1964, с. 68—78.
12.Слинъко М. Г. — См. гл. 15 в кн.: Левеншпиль О. Инженерное оформление химических процессов. Пер. с англ, под ред. М. Г. Слинько. М., «Химия»,
1969, с. 580-620 .
13. Carberry |
W endelM . Am. Inst. Chem. Eng. J ., 1963, v. 9, № 1, p. 132—- |
140. |
|
14.Темкин M. И . ~ В кн.: Научные основы подбора и производства ката лизаторов. Новосибирск, Изд-во АН СССР, 1964, с. 40— 50.
15.Жоров 10. М. и др. «Кинетика и катализ», 1965, т. 6, № 6, с. 1092— 1099.
16.Жоров Ю. М. и др. «Математическое описание и оптимизация процессов нефтепереработки п нефтехимии». Труды МИНХ и ГП им. Губкина. Выл. 74. Л., «Химия», 1967, с. 10—35.
98
17.Абдуллаев А. А . и др. — В кн.: Всесоюзная конференция по кинетике каталитических реакций. Парциальное окисление углеводородов. Мето
дические |
и математические вопросы кинетики. Институт катализа |
СО АИ |
СССР, 1973, с. 163—175. |
18.Рысин Г. Ш. Канд. дисс. М., МХТИ им. Д. И. Менделеева, 1962.
19.Берд Р ., Стыоарт В ., Лайтфут Е . Явления переноса. Пер. с англ, под ред. Н. М. Жаворонкова и В. А. Малюсова. М., «Химия», 1974. 687 с.
20.Перри Дж. Справочник игокенера-хнмика. Т. I. М.—Л., «Химия», 1969. 640 с.
21.Романное П . Г ., Лепилин В . Н. Непрерывная адсорбция паров и газов. Л., «Химия», 1968. 228 с.
22.Кафаров В . В . Основы массопередачн. М., «Высшая школа», 1962. 655 с.
23. Sherwitt М ., Skinnar R ., K atz S. Am. Inst. Chem. Eng. J., 1967, v. 13,
№ 6, p. 825—833.
24.Han J . , Shinnar Л. Am. Inst. Chem. Eng. J., 1968, v. 14, № 4, p. 396—405.
25.Элъсголъц Л. Э. Дифференциальные уравнения и вариационное исчисле ние. Изд. 2-е. М., «Наука», 1969. 424 с.
26.Прохоров 10. В ., Розанов Ю. А. Теория вероятностей. Изд. 2-е. М., «Наука», 1973. 494 с.
27.Рамм В . М. Абсорбция газов. М., «Химия», 1966. 767 с.
28.Анисимов И . В ., Бодров В . И ., ПокровскийВ. Б . Математическое модели рование и оптимизация ректификационных установок. М., «Химиям, 1975. 314 с.
29.Трейбал Р. Жидкостная экстракция. Пер. с англ, под ред. С. 3. Кагана. М., «Химия», 1966. 724 с.
30.Маллип Д ж . X . Кристаллизация. Пер. с англ, под ред. В. И. Впгдоровпча. М., Металлургпздат, 1965. 342 с.
31.Shejfe //. J . J. Roy Stat. Soc., 1963, v. 25, № 2, p. 235—263.
32.Бодрое А. П . Автоматизация и КИП. Сб. ЦНИИнефтехим, 1975, № 3, с. 1 2 -1 5 .
33.Плискин Л . Г . Оптимизация производственной программы при перемен ных коэффициентах выпуска и затрат. ИПУ АН СССР, М., 1973. 96 с.
34.Rusin М. Chem. Eng. Sci., 1975, v. 30, № 8, p. 937—945.
Глава III
Определение условий
перемешивания
в проточных аппаратах
1. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ МЕТОДЫ
Для большинства технических аппаратов желателен одип из предельных режимов — идеального вытеснения или идеальиого перемешивания. Определение условий перемешивания в проточ ном реакторе позволяет оценить эффективность действия переме шивающих или распределяющих устройств. Если оказывается, что режим в реальном реакторе носит промежуточный характер, то для создания математического описания необходимо опреде лить коэффициенты продольного и поперечного перемешивания
DL и DR (или числа Пекле для продольного |
перемешивания |
PeL = VL I D L и поперечного перемешивания |
Рея = VR 2/ L D r ) |
либо число идеальных смесителей в каскаде, идентичном реальному реактору {L и R — длина и радиус аппарата).
Ряд работ посвящен экспериментальному изучению ноля ско ростей в потоке через слой зерен [1—5]. Было установлено, что скорость газового потока у стенки трубы может быть или не сколько выше, или близка к средней скорости потока, причем повышение скорости по радиусу трубы наблюдается при засыпке шариков с шероховатой поверхностью.
Существуют методы [6, 7], основанные на использовании датчиков различной природы, помещаемых в разных точках про точного аппарата или аппарата с перемешиванием. Их недостат ками являются необходимость модификации или замены техниче ского контактного материала, невозможность изучения всех точек поля внутри аппарата, нарушение гидродинамического режима за счет введения датчиков.
Вместе с тем, основываясь на результатах выполненных работ, можно указать следующие возможные причины появления переме шивания в. аппарате вытеснения: 1) различие скоростей потока в равных точках сечения вследствие неоднородной или недоста точно эффективной турбулизации либо неравномерного заполне ния аппарата контактным материалом; 2) возникновение противо положных основному потоку турбулентных «толчков» вещества — «турбулентной диффузии»; 3) перенос вещества в направлении,
100