книги / Теория и расчет авиационных лопаточных машин
..pdfрис. 11.22), где при вращающемся срыве в первых ступенях компрес сор в целом работает устойчиво.
Заметим, что крутизна границы устойчивости многоступенчатого компрессора зависит от величины расчетной степени повышения пол ного давления л£. Чем больше л£, тем существеннее изменяется плотность воздуха но тракту компрессора при изменениях рас хода GIlp и частоты вращения япр. В связи с этим при нерасчетном ре жиме работа ступеней тем больше рассогласована, чем выше расчетные значения я,-.
Итак, мы рассмотрели возникновение срыва и помпажа в много ступенчатом осевом компрессоре. Если возникновение срыва опре деляется свойствами самого компрессора, то возникновение пом пажа зависит от свойств всей системы. Эти свойства при испытаниях компрессора на стенде зависят от длин входных и выходных трубо проводов, емкости ресивера. При работе компрессора в системе дви гателя свойства системы зависят от объема камеры сгорания, про ходных сечений в турбине, параметров воздухозаборника.. В связи
сотмеченной разницей в условиях работы компрессора на стенде и
всистеме двигателя могут возникнуть различия при определении границы устойчивости в указанных случаях.
Мы рассмотрели случаи потери устойчивости, когда многоступен чатый компрессор достигает границы самовозбуждения. Однако, когда компрессор работает в зоне, где возможно жесткое возбужде ние колебаний, т. е. когда наряду с устойчивым предельным циклом есть и неустойчивый, картина изменения параметров компрессора при потере устойчивости будет отличаться от описанных выше. Если внешние возмущения не превосходят по амплитуде радиус неустой чивого предельного цикла, то возникшие колебания будут затухать и режим работы компрессора будет самовосстанавливаться. При внешних возмущениях, превышающих амплитуду неустойчивого
предельного цикла, будет возникать жесткий помпаж с большой амплитудой.
На положение границы устойчивости компрессора большое влияние оказывает состояние потока при входе. При работе компрес сора в системе двигателя поток на входе часто бывает неравномер ным. Прежде всего различают неравномерность по давлению и по температуре (тепловую). Рассмотрим сначала влияние неравномер ности по давлению.
При отсутствии существенной закрутки потока на входе нерав номерность поля статических давлений всегда оказывается меньше, чем неравномерность поля полных давлений р*. Поэтому нерав номерности полей осевой скорости са и полных давлений р* тесно связаны друг с другом': в зонах с пониженными значениями са од новременно оказываются пониженными и полные давления. Разли чают: радиальную неравномерность, при которой р* и скорость воздуха существенно изменяются только вдоль радиуса; окружную, при которой нарушается осевая симметрия потока и смешанную (как радиальную, так и окружную). Рассмотрим влияние радиаль ной неравномерности на границу устойчивости компрессора. Нали-
381
чие такой неравномерности приводит к перераспределению углов атаки на решетках. В большинстве случаев при возникновении ра диальной неравномерности зона пониженных осевых скоростей рас полагается на периферии лопаток, где и в равномерном поле раньше всего достигаются критические углы атаки. Поэтому граница устой чивой работы ступени при радиальной неравномерности смещается вправо на большие расходы воздуха.
Следует отметить, что прохождение неравномерного в радиальном направлении потока через ступень приводит к значительному ослаб лению неравномерности. Это связано с тем, что в зонах уменьшенных осевых скоростей (больших углов атаки) к потоку подводится боль шая работа, что и приводит к выравниванию поля полных давлений и осевых скоростей. Поэтому радиальная неравномерность потока на входе в многоступенчатый компрессор оказывает влияние только на работу первых ступеней. Влияние окружной и смешанной нерав номерности полного давления более сложно, поскольку лопатки, попадая периодически в зоны с пониженными осевыми скоростями, наряду с отмеченным выше эффектом увеличения углов атаки, испы тывают еще нестационарные воздействия. Однако в качественном от ношении механизм воздействия окружной неравномерности на гра ницу устойчивости такой же, как и в случае радиальной неравномер ности. В количественном отношении влияние окружной неравномер ности на границу устойчивости больше, чем влияние радиальной, поскольку окружная неравномерность значительно менее ослабля ется по тракту многоступенчатого компрессора.
В целом следует отметить, что для повышения запасов устойчи вости компрессора необходимо принимать специальные меры по уменьшению неравномерности потока на входе. Как отмечалось выше, запас устойчивости компрессора определяется при заданной частоте вращения по параметрам на границе устойчивой работы и на ли нии рабочих режимов. Рассмотрим факторы, влияющие на смещение границы устойчивой работы и линии рабочих режимов. Подчеркнем заранее, что при определении запасов устойчивости следует учиты вать все нижеперечисленные факторы, тогда как при конкретной эксплуатации не все факторы, влияющие на изменение запасов устой
чивости, будут действовать одновременно. |
|
снижается |
из-за: |
||||
Граница устойчивой |
работы компрессора |
||||||
|
|
1) возмущений |
потока |
на |
|||
jr*. |
входе |
в двигатель, |
возникаю |
||||
|
щих при маневрах самолета при |
||||||
|
повышенных углах |
атаки |
и |
||||
|
скольжения |
(рис. |
11.23, |
ли |
|||
|
ния 2)\ |
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 11.23. Влияние различных усло |
||||||
|
вий |
на |
смещение границы |
устойчи |
|||
|
вой |
работы и |
линии рабочих режи |
||||
|
%пр мов |
|
|
|
|
|
|
382
2)понижения чисел Рейнольдса при полетах на больших высотах (линия У);
3)ухудшения работы компрессора вследствие износа деталей, увеличения радиальных зазоров, повреждения деталей посторонними предметами (линия 3).
Факторами, приводящими к подъему рабочей линии одновального компрессора относительно стационарной (линия ВСАД), яв ляются:
1)переходные режимы работы (приемистость двигателя, штрихпунктирная линия АС);
2)уменьшение площади реактивного сопла (линия EF)\
3)повышение температуры газа (линия EF).
В дополнение к перечисленным факторам следует отметить, что при низких и высоких частотах вращения имеются области нижнего и верхнего срыва. Для предотвращения потери устойчивости в этих случаях следует правильно выбирать систему регулирования дви гателя. Поскольку эти области определяются приведенной частотой вращения ппр они зависят от физической частоты вращения и тем пературы потока на входе, определяемой условиями полета.
Как уже отмечалось, для обеспечения устойчивой работы комп рессора при низких приведенных частотах вращения двигатель имеет входной регулируемый аппарат, или группу регулируемых аппаратов первых ступеней, или перепуск воздуха в компрессоре (см. рис. 11.23, линия пунктирная слева внизу).
Для предотвращения срыва на высоких приведенных частотах вращения в условиях пониженной температуры на входе в компрес сор, для того чтобы поддержать приведенную частоту вращения не выше определенного уровня, предусматривают снижение максималь ной частоты вращения ротора. Кроме того, в системе регулирования предусматривают изменение площади реактивного сопла для сниже ния температуры потока на выходе из сопла в зависимости от тем пературы потока на входе в компрессор. Эти мероприятия в системе регулирования двигателя называют «срезкой оборотов» двигателя.
Г л а в а 12
ХАРАКТЕРИСТИКИ И РЕГУЛИРОВАНИЕ ТУРБИН
12.1.Параметры подобия процессов в турбине
Вгл. 3 при рассмотрении теории подобия применительно
клопаточным машинам было установлено, что характеристики лопа точной машины, в частности турбины, могут быть представлены в виде зависимостей:
и/с); |
Лт = /2 (М, и/с), J |
{ ■’ |
Вместо числа М, характеризующего сжимаемость среды, можно употреблять величины приведенной скорости К. В основном исполь-
383
зуются величины К1 и KSy вычисленные по скорости за СА К1с —
= cJa^Q и по условной изоэнтропической скорости Ks - - cs/tfKp0. Наряду с величиной ^Cl употребляется однозначная (при заданном k) функция q (kCl), характеризующая расход рабочего тела. При ис пользовании критерия и!с или обратного отношения с!и, характери зующего кинематическое подобие, используются величины ulcSy
и!с1 или |
ci cQsai = с1ю |
которые |
также являются |
критериями |
подобия |
при постоянной |
величине |
угла а х. |
Хи — u/auv0 |
Покажем, что при задании пары величин, например |
иKCl или любых других функций, однозначно определяемых из Хи
иXCl при автомодельности по числу Рейнольдса, однозначно опре деляется режим работы турбины. Для этого используем уравнение
неразрывности, |
записанное |
|
между |
|
узкими |
сечениями СА и РК, |
|||||||||||||||
н уравнения энергии в СА и РК. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
Поскольку Т\ -|- |
|
|
= |
То; |
|
Т { + |
|
^ |
= |
Т щ , |
|
|
|
|
||||||
а |
|
|
w2\ = |
с\ + |
и2 — 2c\U\ cosai, |
получим |
|
|
|
||||||||||||
|
То |
|
k — 1 |
\ ( — - — Y |
— 2 ( — - — >) К 1c o s a i - |
— (>c)_. |
|||||||||||||||
|
|
к-\- |
1 |
I. V |
а к р о |
' |
|
V |
ак\> о |
/ |
|
J |
|
) |
’ |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( 12.2) |
|
|
|
|
|
|
rp* |
_ |
|
Uy |
__ rpx |
U~) . |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
1 w<~ |
~2^ — 1 |
|
|
|
’ |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
T1" |
|
|
- 1 |
- 4 |
^ |
- U |
u |
|
i |
-- •«'•') |
T(K |
|
|
|
(12.3) |
|||
|
|
|
t |
|
|
|
|
k |
}- |
1 |
|
v |
|
' |
|
|
|
|
|||
|
|
|
w |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
\ |
|
|
|
|
|
Из |
выражений |
(12.2) |
и |
(12.3) |
видно, |
что |
при |
Ки = |
const, |
|
= |
||||||||||
= |
const |
и a = |
const |
следует, |
что |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
T WJ T Q = |
const, |
т (Кг ) |
сопИ, |
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
Ч= |
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
т (^,) |
|
|
|
|
|
|
|||
т. е. |
|
|
|
XClА®, = |
|
const И TwjTw, = con>t. |
|
|
|
||||||||||||
|
Запишем уравнение |
неразрывности: |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
pity sin a LFl = р2ш2sin %F2 |
|
к+ 1 |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ИЛИ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Г- |
\ -<A-D |
|
|
|
F [Пол |
|
|
|
s in a i = |
F , a VK ( k Wj) q |
I |
-y^ |
1 |
smp,. |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
о |
|
(12.4) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Откуда видно, что при постоянных KCl и %ы и |
не изменяющихся |
|||||||||||||||||||
F ly F2, |
а ъ Р2 и |
^ |
r j r x величина |
|
|
- const. |
|
|
|
|
|||||||||||
|
Запишем выражение дчя |
удельной |
работы ступени |
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
L |
j |
= |
с |
\ i i \ |
c o s a i |
j - |
|
|
cos |
p L> |
/ь . |
|
|
|
|
384
разделив правую и левую части этого выражения на п^ро, получим
|
|
|
|
cos 061 |
| - ^ |
2COS |
к , |
у |
72 _ |
^iq) о |
(12.5) |
|
2 |
%р О |
Y>* |
J |
|
||||||||
°кр О |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Из выражения |
(12.5) видно, что при ки -= const |
и |
XCl -=■ const |
|||||||||
величина LT/aKpo |
= |
LT/TQ -= const. Рассмотрим отношение давлений |
||||||||||
и температур |
|
|
к—1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P i |
|
= 1 |
k — 1 |
|
Т(А,Ч). |
|
|||||
|
|
|
|
|
||||||||
|
J СЛ ( Ч К |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Из рассмотрения |
i |
— S-диаграммы следует |
|
|
|
|
|
|||||
|
р |
2 |
|
Р2° Р К ( У ) |
/С, |
Рш, |
Р1СТС Л ( ^ ,) |
- |
|
|
|
|
|
ps |
|
р1: |
рД |
|
Pi |
|
|
|
|
|
|
|
— Л (А.^) СТрк (^си.,) |
|
\ к ~ л |
л ( \ , ) ° с а ( ^ , ) . |
|
( 12.6) |
||||||
|
|
|
я (V ) |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
г |
|
|
|
Т, |
|
|
|
т (^,) |
|
(12.7) |
|
|
г |
|
|
|
7и |
|
|
|
Т( Ч ) |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Таким образом, |
задание двух |
параметров |
А,м и |
XCl |
однозначно |
определяет как степень понижения давления п* и приведенную работу турбин LT/T$ = LT/aipo, так и отношение температур, а следовательно, и КПД турбины. Они удобны поэтому для представ ления универсальных (обобщенных) характеристик турбины.
Вместо л-J и LT/TQ могут |
использоваться и другие связанные |
|||
с ними параметры, |
например, |
|
|
|
. |
NT |
_ Lr G V T * . |
Nr |
__ L r |
т’ |
К VTS |
Po ’ |
w t |
“ T i ’ |
а вместо qCl параметр
G V n
Gup
Po
Такая характеристика типовой турбины 1 с параметрами па рас четном режиме Ят ^ 2,0; XUi -- 0,575; XCl ^ 1,0; kWa < 1,0 пока зана на рис. 12.1. Основные параметры турбины и закономерности общего поля ее характеристик рассматриваются ниже.1
1 Характеристика рассчитана Г. Л. Подвигом и Л. Я. Лебедевой.
385
Рис. 12.1. Харак теристика односту пенчатой турбины ( • — расчетная точка)
12.2. Упрощенные характеристики ступени
Важные закономерности характеристики устанавливаются при рассмотрении так называемых упрощенных характеристик, построенных без учета сжимаемости (критерии М или К). Един ственным критерием, определяющим режим турбины, в этом случае
будет критерий кинематического подобия или с1а = Cl s^n .
Используем тот же подход, который был осуществлен при рассмотре нии упрощенных характеристик компрессора. В этом случае осо бенно наглядно демонстрируются общие черты и различия в проте кании характеристик компрессора и турбины.
При изменении режимов работы турбины с неизменной геометрией проточной части будем полагать, что углы выхода потока из СА и |32 из РК сохраняют одни и те же постоянные значения. Исклю чение составляют режимы сверхзвукового истечения, когда эти углы увеличиваются по сравнению с расчетными, что мы и учтем в даль
нейшем. |
Преобразуем |
формулу |
Эйлера так, чтобы |
в |
нее |
входили |
||||
в |
явном |
виде |
углы |
а х и Р2, будем иметь LT— clllu1 + с2ии2у |
но |
|||||
ст |
^ cla ctg а х; |
с2и |
w2u — и2 |
с2а ctg Р2_— и2. |
Подставим |
эти |
||||
значения |
в формулу |
Эйлера, |
обозначим LT |
= LT/u\\ |
с\а |
-- с\а/и\ |
||||
(в отличие от ступени компрессора в ступени |
турбины |
все |
относи |
тельные величины относятся к окружной скорости на среднем диа метре \ и получим
A, = ci.(ctgai |--|g -clg p .2),„ |
|
(cig c -f-g H -clg p ,) - ( f ) s. |
(12.8) |
1 Более точно эти уравнения относятся к элементарной ступени, работа которой равна Lu.
386
Будем изучать сначала характеристики ступени турбины в слу
чае, |
когда влияние сжимаемости невелико, |
тогда |
= |
р1-^1 . |
|
_ |
_ |
c i a |
Р 2 * 2 |
Из формулы (12.8) видно, что зависимость LL = |
f (<cla) представляет |
|||
собой |
уравнение прямой. |
|
|
|
На рис. 12.2 приведены расчетная зависимость и опытные данные г. |
||||
При значении с\а — с[а величина LT обращается в нуль. Режимы |
работы при С\а > с\абудут турбинными режимами (ступень при этом
производит мощность), |
при с\а < |
с[а ступень турбины поглощает |
|
мощность и работает в компрессорном режиме. При с1а “ О LT -= |
|||
—(rJ r\T и Д л я |
ступени осевой |
турбины (г1 ~ г2), естественно, |
|
LT — —1. При выводе зависимости |
(12.8) было принято, что Р2 -= |
||
= const, c2a/cla |
const. |
На рис. |
12.2 приведены результаты эк |
спериментального исследования турбины, работающей на режимах, близких к с\а при различных значениях %и. Приведенное сопостав ление показывает, что принятые при выводе выражения (12.8) предположения оправдываются.
Рассмотрим теперь влияние сжимаемости. При значениях cJO, близких к С\а, это влияние мало. При больших значениях с\а сжима емость качественно влияет на протекание характеристик ступени
турбины. При увеличении с1а в СА (в большинстве |
случаев) |
или |
||||
в РК скорости истечения |
сх или |
w2 становятся близкими к скорости |
||||
звука, |
зависимость |
LT |
- / (с1а) |
начинает отклоняться |
от линейной |
|
и при |
достижении |
критического режима истечения |
величина |
LT |
||
увеличивается при |
неизменном (критическом) значении с10Кр. Уве |
личение LT происходит вплоть до режима, называемого пределом расширительной способности турбины. Заканчивая обсуждение за
висимости LT - f (cJa), важно отметить, что в отличие от ступени компрессора, где на большинстве режимов с ростом расхода (с1а) напор ступени уменьшается, в ступени турбины при увеличении
расхода рабочего тела (увеличение cla) LT и степень расширения всегда увеличиваются вплоть до достижения режима предела рас ширительной способности.
Рассмотрим теперь влияние окружной скорости на протекание характеристик ступени турбины. Для этого перейдем от безразмер
ной характеристики LT -= f (с1а) к размерной: зависимости теорети
ческой работы LT — LTU2\ от осевой скорости (расхода) с\а = с\aui- Зависимости LT — / (с1а) аналогичны приведенным на рис. 12.2. Естественно, что величины с\а> при которых LT = 0, изменяются пропорционально окружной скорости. Зависимости LT от с1а тем круче, чем больше окружная скорость, поскольку ординаты зависи
мости LT — f (cla) изменяются пропорционально и2\, а абсциссы — пропорционально uv Критический режим с1акр мало зависит от окружной скорости иъ а при возникновении критического режима в СА вообще не зависит. Следует отметить также, что в рабочем диа-
1 Опыты проведены Н. П. Ермолиной.
387
Рис. 12.2. Упрощенная харак теристика ступени турбины:
------------------- р а сч ет |
по |
ф о р м } л о (1 2 |
8), |
|
эксперимент. О |
-- |
|
0,22, |
Д |
%и - 0,282; X |
- |
h |
0,35 |
|
Рис. 12.3. Треугольники скоростей при изме нении окружной скорости в турбине (а) и ком прессоре (б):
ирасч |
и' > ирасч |
пазоне изменения окружная скорость мало влияет на характери стику ступени турбины (зависимость LT и степени понижения пол ного давления от расхода или с1а). В ступени компрессора окружная скорость очень сильно влияет на протекание ее характеристики. Физические причины различия влияния окружной скорости в комп рессоре и турбине легко понять, обратившись к уравнению Эйлера L - иАси. На рис. 12.3 приведены треугольники скоростей в турбине и компрессоре па фиксированном (расчетном) режиме (сплошные линии) и при увеличенной окружной скорости (пунктир). При за данном сы и постоянных величинах а, и Р2 увеличение окружной скорости и > ир в турбине (пунктирные линии на рис. 12.3) при водит к тому, что величина Ас'и < Аси. Очевидно, что при умень шении окружной скорости и < ир величина Аси > Аси. Поэтому величина LT изменяется мало при изменении окружной скорости. В ступени компрессора треугольники скоростей при изменении ок
ружной скорости деформируются по-другому, |
нежели |
в турбине |
|||||||
(см. рис. 12.3, б). При постоянных с1а, |
и |
|32 |
и при увеличении |
||||||
окружной скорости и > ^р, величина |
Аб'р |
> |
Ас’р, |
поэтому |
при |
||||
увеличении окружной скорости величина Нт |
иАси существенно |
||||||||
увеличивается по сравнению со значением Ят при |
и - - «р. Очевидно |
||||||||
также, что при уменьшении окружной скорости |
и" < |
uv |
величина |
||||||
А с'и < |
Аси и теоретическая |
работа |
ступени |
компрессора |
при |
этом |
|||
существенно уменьшается. |
LT |
f (с1а), |
можно, рассчитывая |
по |
|||||
Располагая зависимостью |
|||||||||
тери |
LTр, определить изоэнтропическую работу ступени: Ls ~ Lr + |
+ Lip 1- AL\ В отличие от компрессора, где изоэнтропическая ра бота И* < Ят, в ступени турбины изоэнтропическая работа Ls > > LT. Поскольку по величине Ls определяется степень понижения полного давления, можно утверждать, что при увеличении расхода (с1а) в ступени турбины степень понижения полного давления л? -
388
- /?о//?2 всегда увеличивается. При фиксированной величине пол ного давления на входе ро и при увеличении расхода полное давление па выходе уменьшается. Зависимость pi - / (Gljp) в турбине и характеристика сети приведены на рис. 12.4. Рассматривая харак
теристики компрессора, мы видели, что в отличие от турбины, |
где |
|
зависимость pi |
f (G„p), всюду вплоть до значения расхода Gnp -- |
|
Оимеет отрицательный наклон, в компрессоре при уменьшении |
GIip |
есть участки характеристики с положительным наклоном зависи мости р2 ^ f (G„p), где и возникает неустойчивость течения. Из изложенного становится понятным, почему при изменении режимов работы турбины в ней не возникает потери устойчивости течения.
Возвратимся к зависимости (12.8), изображенной на рис. 12.2. При постоянной величине сы (постоянном расходе) эта зависимость неоднозначна. Покажем это, продифференцировав зависимость LT
по окружной скорости, |
принимая, что с1а |
- const: |
|
|
||||||
d L T |
cla |
|
|
_L_ с2а |
|
|
|
|
|
|
dui |
|
|
I |
С1а |
|
|
|
|
|
|
Приравнивая |
= 0, |
получим |
значение окружной |
скорости, |
||||||
при которой величина |
LT максимальна: |
|
|
|
||||||
|
|
|
с1а |
Ctg «! |
Соа |
С2 |
ctg Рз |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(12.9) |
||||
|
«1 = -------- |
|
|
|
|
|
|
|||
Подставляя эту величину их из выражения |
(12.8) в (12.9), |
получим |
||||||||
максимальное значение удельной |
работы при постоянном расходе: |
|||||||||
|
|
|
LTmax = uU^/r\)\ |
|
|
(12.10) |
||||
или для осевой турбины LTmax " |
и\- |
Очевидно, что величина мощ- |
||||||||
ностного КПД |
в этом |
случае 1 |
|
|
|
|
|
|||
|
Лт L,v |
|
|
|
|
|
|
|
( 12. 11) |
|
При изменении окружной скорости удельная работа и, следова |
||||||||||
тельно, величина КПД обращаются в нуль в двух случаях: |
1) когда |
|||||||||
иг ---- 0; 2) при |
Ui Ф |
0, когда изменение момента количества движе |
||||||||
ния равно нулю (т. е. |
cluul |
с2ии»). |
|
LT |
f (cla) |
|||||
Именно в связи с неоднозначностью зависимости |
||||||||||
или для общего случая с учетом сжимаемости LT!alr,o |
f (hCl) харак |
|||||||||
теристики турбины описываются |
так: |
по |
осп |
|
|
|||||
абсцисс откладывается величина u!cs или |
при |
|
|
|||||||
учете сжимаемости |
и/сИ1Юу |
величина |
|
или |
|
|
||||
1 Не путать с цттах, |
когда |
в |
точке |
Л а2 ^ 90° и |
|
|
||||
c2min • |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 12.4. Совмещение характеристик турбины (/) и ее сети (2)
q (kCl) является параметром, а по оси ординат откладывается либо
величина лт = Ро/р2, либо LT/alpo•
Зависимости вида Lx ~ fx (uxlcs) или г|т — / 2 (ujcs) рассматри вались в гл. 8 , они отличаются от рассматриваемых здесь зависи мостей, которые представляют собой характеристики определенной турбины, т. е. турбины, у которой а х - const, |32 - const. В гл. 8 рассматривались зависимости серии различных турбин, у которых величина угла р2 = var. Наиболее просто различия в характери стиках выявляются при рассмотрении активных турбин, у которых
степень реактивности рт — 0, и, |
следовательно, сх - срс8. Как |
из |
|
вестно, в точке максимума КПД |
значение (u/cs)ovt |
l/2 cp cos а х. |
|
В точке Л', где LTIllax, значение |
и формула |
(12.11) |
да- |
ют, что Т|т (L |
\ = |
0 |
/ и \ |
9 fp2 c o s a 1 |
|
2 |
— |
) = |
—L~ra— —• |
||
1 V^Tmaxj |
|
\ с-s / |
|
16 |
|
Режим Т|тщах на рис. |
|
12.5 обозначен точкой Л, а треугольник скоро |
стей приведен на рис. 12.6, а. Если рассматривать параметрическую
зависимость |
r|T = / (ujcb серии |
турбин, |
у |
которых а х --= const, |
||
но |
|32 -- var, |
то режим LT •= г\т-- 0, но |
их Ф |
0 определяется точ |
||
кой |
В, а треугольник скоростей на рис. |
12.6 , |
б, из которого видно, |
|||
что (uJcx B = |
cos а х или (u/cs B = |
ср cos а х. |
Режим LT — 0 и г|т — О |
|||
при |
их Ф 0 для данной турбины |
с а г = const и |32 const, называ- |
мый режимом холостого хода, определяется точкой С, а треугольник
скоростей |
изображен на |
рис. |
12.6, в. |
Поскольку в этом |
случае |
cscp cos а х |
- 2иа , а иА = |
и0/3, |
то u jc s = |
3/2ср cos а А. Таким |
обра |
зом, обнаружена существенная разница в характеристике данной турбины и зависимости г|т = / {u!cs) различных турбин.
В отличие от удельной работы ступени величина момента турбины при изменении ихобращается в нуль только в одной точке, когДа clurx --= с2иг2 и не имеет экстремума.
. — характеристика (at —const, Р2 = const;
А — расчетная точка, где рт |
0 );-------— па- |
раметрическая зависимость(а, |
- const, р2 -- var, |
Рт — 0 во всех точках кривой) |
|
Рис. 12.6. Треугольники скоростей турбины на характерных режимам, указанных на рис. 12,5:
а — для А, б - для В\ в — для С
390