2.3. Общие принципы работы электронных усилителей, динамические характеристики

Усилительные свойства транзистора могут быть реализованы при включении в его коллекторную или эмиттерную цепь внешних сопротив­лений, с которых снимаются колебания усиливаемого сигнала. В этом случае статические характеристики не отражают зависимостей между мгновенными значениями напряжений и токов в цепях усилительного элемента. Эту функцию выполняют динамические характеристики усили­тельного каскада, широко используемые при графоаналитическом расче­те. Для практических целей используют выходные, входные, проходные и сквозные динамические характеристики.

Рассмотрим работу простейшего усилительного каскада на транзис­торе (рис.2.3). Во входную цепь транзистора включены источник вход­ного сигнала с действующим значением ЭДС Е_и и источник смещения Е_см. Нагрузкой транзистора для постоянного коллекторного тока является сопротивление R_к. Будем считать, что сопротивление конденсато­ра С_р, через который усиленное напряжение переменного сигнала пере­дается к внешней нагрузке, а также внутреннее сопротивление источ­ника питания Е_к переменной составляющей выходного коллекторного то­ка незначительны по сравнению с последовательно включенными с ними сопротивлениями R_н и R_к. Это справедливо для большей части рабочего диапазона частот усилителя. Поэтому сопротивление нагрузки коллек­торной цепи переменному току

R_н.экв = R_кR_н/(R_к + R_н),

где: R_н - сопротивление внешней нагрузки каскада.

Выходная динамическая характеристика отображает графически зави-

симость выходного тока усилительного каскада от выходного напряже­ния при наличии в выходной цепи сопротивления нагрузки. Поскольку нагрузка выходной цепи для постоянной и переменной составляющих вы­ходного тока различна, то различают выходную динамическую характе­ристику по постоянному и переменному току.

При отсутствии входного сигнала через транзистор протекает пос­тоянный ток и для любого момента времени для выходной цепи можно записать

U_вых = Е_к - I_выхR_к.

Данное выражение является уравнением прямой линии в системе ко­ординат статических выходных характеристик I_вых = f(U_вых), ее стро­ят по двум точкам: первая точка - U_к = 0, I_к = Е_к/R_к; вторая точка - I_к = 0, U_к = Е_к. Проведенную между этими точками линию называют нагрузочной линией постоянного тока или нагрузочной прямой постоянного тока (рис.2.4,а линия KL).

Точка пересечения нагрузочной прямой со статической характерис­тикой при заданном входном напряжении U_вх.0, определяемом источни­ком смещения Е_см, называется рабочей точкой "А". Нагрузочная прямая каскада при переменном токе отличается от нагрузочной прямой посто­янного тока, т.к. по переменному току нагрузочное сопротивление усилителя равно не R_к, а R_н.экв (прямая MN на рис.2.4,а). Обе пря­мые пересекаются в рабочей точке "А".

Линию нагрузки постоянному току используют для определения коор­динат точки покоя, зная которые, можно рассчитать элементы смещения и стабилизации усилительного каскада, а также при полном расчете каскадов предварительного усиления, работающих в режиме малого сиг­нала.

Линией нагрузки переменного тока пользуются при расчете усилите­лей мощности, т.е. схем, работающих при больших амплитудах сигна­лов.

Проходная динамическая характеристика - это зависимость вида I_вых = f(U_вх). Построить ее можно переносом точек нагрузочной пря­мой переменного тока с выходных координат в проходные (рис.2.4,б).

Входная динамическая характеристика усилительного каскада - это зависимость I_вх = f(U_вх). Поскольку входные статические характерис­тики для разных значений U_вых отличаются очень незначительно, обыч­но в качестве динамической входной характеристики используют стати­ческую, снятую при выходном напряжении 5 В (приводится в справочни­ках).