- •Глава 2
- •2.2 Цикл двс с подводом теплоты при постоянном давлении
- •2.3.Цикл двс со смешанным подводом теплоты (цикл Тринклера)
- •3. Циклы газотурбинных установок (гту)
- •3.1.Цикл гту с подводом теплоты при постоянном давлении
- •3.2. Циклы гту с подводом теплоты при постоянном объеме
- •3.3. Циклы гту с регенерацией теплоты
- •3.4. Метод повышения термического кпд гту за счет применения многоступенчатого сжатия и многоступенчатого сгорания.
- •3.5.Циклы реактивных двигателей
- •3.5.1. Прямоточный воздушно – реактивный двигатель(пврд)
- •3.5.2 Пульсирующий воздушно-ракетный двигатель (ПуВрд)
- •3.5.3. Компрессорные турбореактивные двигатели (трд)
- •3.5.4. Жидкостный ракетный двигатель (жрд)
Глава 2
Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания
Двигатель внутреннего сгорания (ДВС) – это тепловой двигатель, у которого топливо сжигается внутри машины. (Турбины и паровые машины относятся к двигателям внешнего сгорания, так как у них топливо сжигается вне машины).
Индикаторная диаграмма – это результаты регистрации абсолютного давления внутри цилиндра ДВС и соответствующего изменения объема, полученные с помощью особых приборов – индикаторов.
Таким образом, индикаторная диаграмма отображает реальное необратимое изменение этих термодинамических параметров. Необратимость обусловлена действием сил трения, теплообменном при конечной разности температур, конечной скоростью движения поршня и т. д. По индикаторной диаграмме определяют индикаторные параметры двигателя: КПД, мощность, работу, удельный расход топлива. Индикаторная диаграмма не является термодинамическим циклом , поэтому не позволяет достаточно просто определять термодинамические параметры состояния рабочего тела. Для расчета ДВС применяются идеальные обратимые циклы, поэтому принимаются следующие допущения:
Рабочее тело – идеальный газ с постоянной теплоемкостью (= Const, );
Масса рабочего тела в цикле не изменяется;
Отсутствуют механические потери (потери на трение) и потери теплоты от стенок и с охлаждающей водой;
Процесс горения топлива заменяется обратимым процессом подвода теплоты извне;
Процесс уноса теплоты при удалении продуктов сгорания из цилиндра двигателя заменяется обратимым отводом теплоты .
Эти допущения позволяют заменить реальный процесс работы ДВС обратимым термодинамическим циклом и выполнить необходимые термодинамические расчеты.
2.1 Цикл ДВС с подводом теплоты при постоянном объеме (цикл Отто)
Горючая смесь – смесь топлива с воздухом.
Этот цикл впервые был использован немецким инженером Отто в бензиновом двигателе, созданном им в 1877г.
Рис 2.1. Индикаторная диаграмма и цикл ДВС с подводом теплоты при .
Рабочий процесс ДВС складывается из четырех ходов (тактов ) поршня, совершаемых за два оборота кривошипа (коленвала).
Первый оборот коленвала:
Такт 1 (процесс 0-1) – всасывание горючей смеси().
Такт 2 – адиабатное сжатие горючей смеси (процесс 1-2), воспламенение и мгновенное сгорание горючей смеси при (процесс 2-3).
Второй оборот коленвала:
Такт 3 (процесс 3-4) – адиабатное расширение продуктов сгорания топлива и открытие выхлопного клапана в точке 4.
Такт 4 (процесс 4-0) – удаление из цилиндра продуктов сгорания (выхлоп) при ().
Как следует из рис.2.1.,реальные процессы 4-0 (выхлоп) и 0-1 (всасывание) в обратимом термодинамическом цикле () заменяются процессом изохорного ) отвода теплоты .
Введем обозначения:
Степень сжатия
(2.1.)
- это отношение полного объема цилиндра к объему камеры сгорания
Степень повышения давления
(2.2.)
Термический КПД определяется по общей формуле
Удельная подведенная теплота в изохорном процессе 2-3
Удельная отведенная теплота в изохорном процессе 4-1
Тогда
Выразим термодинамические параметры рабочего тела в точках 2,3,4 через параметры точки 1 (начальные параметры)
Точка 2
Для адиабатного процесса 1-2 из уравнения Пуассона
откуда
, или (2.3.)
Из уравнения
(2.4.)
Точка 3
Из уравнений (2.2.) и (2.3.)
(2.5.)
B изохорном процессе 2-3
, откуда из уравнения (2.4.)
(2.6.)
Точка 4
Для адиабатного процесса 3-4,
, откуда из уравнения(2.5.)
или (2.7.)
Из уравнения и уравнения(2.6.)
или (2.8.)
Подставляя (2.8.) и (2.6.) в формулу для , получим
или
(2.9.)
Из формулы (2.9.) следует, что увеличение и k приводит к увеличению термического КПД ДВС.
Анализ формулы (2.9.) показал, что увеличение ε свыше значений 10….12 больше не дает эффективного повышения . Кроме того, при больших степенях сжатия топливная смесь может самовоспламениться из-за значительного повышения температуры или даже сдетонировать. Детонация – это не нормальное, а взрывное горение топлива.
Антидетонационные свойства зависят от сорта топлива, поэтому предельное значение степени сжатия ε зависят от сорта применяемого топлива. ( Детонационная стойкость топлива характеризуется его октановым числом.)
Обычно степень сжатия находится в пределах от 4 до 9. Такие циклы используются в карбюраторных ДВС.
Работа цикла ДВС с подводом теплоты при
;
или
(2.10.)
где
(2.11.)
На рис 2.2. представлен термодинамический цикл 1кг рабочего тела ДВС с подводом теплоты при
Отводимая теплота на T-S диаграмме представляет собой площадь 1-4-с-a-1
или
(2.12.)
Рис 2.2 Обратимый термодинамический
Цикл ДВС с подводом теплоты при
(цикл Отто)