Д л я величин, |
изменяющихся по синусоидальному закону с частотой /, |
число измерений в |
секунду |
|
ЛГ = 2 2 , 2 - Х = . |
|
ѴѴа |
Если ЦИП или АЦП предназначаются для получения результатов измерений, по которым будут восстанавливаться все промежуточные непрерывные значения измеряемой величины, то быстродействие таких приборов іі преобразователей выбирается с учетом допустимой погрешности интерполяции и характера из менения измеряемой величины.
При дискретизации во времени с постоянным шагом получается избыточ ность результатов измерений, т. е. ряд результатов измерений может быть исключен без потери информации. Например, результат А2 на рис. 272, б является излишним. Известно несколько способов сокращения избыточности результатов измерений, например, путем неравномерной дискретизации непрерывных сигна лов и др.
Системы счисления, коды. В ЦИВГ измеряемая величина преобра зуется в код, т. е. кодируется. Кодирование может производиться с использованием определенной системы счисления, хотя выбор комбинаций кода может быть выполнен и без применения систем счисления.
В привычной для нас десятичной системе счисления любое целое число N может быть представлено в виде:
|
|
і = 1 |
|
|
где п — число |
разрядов; |
kt — коэффициент, |
который |
может прини |
мать значения |
от 0 до 9 (используется 10 различных |
символов). |
Например, |
число 902 |
можно представить |
в виде суммы: 9-102 -f- |
+ 0-Ю1 + 2-10°. |
|
|
|
Для упрощения записи обычно пишут только значения коэффи циентов (символов) кь располагая их слева направо по убывающим номерам. При такой записи положение коэффициента определяет его принадлежность к определенному разряду, т. е. определяет его «вес».
Любое число N можно выразить также в двоичной системе:
|
і = 1 |
|
|
|
|
где п — число |
разрядов; &j — коэффициент, |
который |
может прини |
мать значения 0 и 1 (используются два символа). |
|
|
|
Например, |
то же число 902 в двоичной |
системе: |
1-29 |
-f- 1-28 |
+ |
+ 1-2? + 0 - 26 |
+ 0 - 25 + 0 - 24 |
+ 0 - 23 + 1-22 + 1-21 |
+ |
0 - 2°. |
кь |
Для упрощения записи записываются только коэффициенты |
располагаемые |
в соответствии |
с порядком |
следования |
разрядов, |
т. е. в упрощенном виде число 902 в двоичной системе равно 111000110. Наиболее простая система счисления — единичная, в которой имеется один символ (одна цифра 1), при помощи которой можно вы
разить любое число следующим образом.
Число в десятичной системе счисления 1 2 3 5. Число в единичной системе счисления 1, 11 111 11111.
Находят применение комбинации систем счисления, например дво ично-десятичная система строится на сочетании признаков двоичной и десятичной систем. Расположение десятичных разрядов сохраня ется, но цифра каждого десятичного разряда изображается в двоич ной системе.
Число 902 в двоично-десятичной системе:
Запись чисел в двоично-десятичной системе требует четкого раз граничения десятичных разрядов.
При физической реализации кодов каждому символу используе мой системы счисления должен соответствовать свой физический эле мент кода.
В зависимости от очередности передачи элементов кода все коды можно разделить на последовательные и параллельные. У последо вательного кода элементы кода передаются последовательно во вре мени, причем могут передаваться по одному каналу. У параллель ного кода элементы кода передаются одновременно по различным каналам.
Если образовывать последовательный код импульсами постоян ного тока и считать, что символу «1» двоичной системы счисления соответствует наличие импульса, а символу «0» соответствует отсут ствие импульса, то число 902 в двоичной системе счисления имеет
код, показанный на рис. 273, а. Каждый импульс кода |
в зависимости |
от места (во времени) имеет определенную |
значимость |
— «вес». Код, |
построенный с использованием двоичной |
системы, называется дво |
ичным кодом.
Па рис. 273, б показан последовательный код в виде импульсов тока, представляющий число 902 в единичной системе счисления. Такой код носит название число-импульсный код или единичный код; он более громоздок, чем двоичный, однако находит применение в тех случаях, когда измеряемая величина простыми средствами пре образуется в этот код. Достоинство этого кода также в простоте сум мирования импульсов кода.
Находит применение единичный позиционный код, при исполь зовании которого число выражается положением (порядковым номе ром) элемента кода на оси времени (последовательный код) или номе ром канала с элементом кода (параллельный код). На рис. 273, в
представлен последовательный единичный позиционный код числа
902.
При использовании десятичной системы счисления для образова ния кода требуется десять различных импульсов, например, разли чающихся амплитудой. Такой код не применяется, так как для обра зования и передачи этого кода требуется сложная аппаратура. В то время как для образования и переработки двоичного и единичного
12 Электрические измерения |
361 |
кодов могут быть использованы простые, так называемые двоичные элементы, имеющие два устойчивых состояния (§ 49). Поэтому практи чески получил применение единично-десятичный код, в котором для передачи значения десятичного разряда требуется десять элемен
тов кода (десять мест |
расположения нмпѵльса) с весами 0, 1, 2, |
9. |
(рис. 273, г). |
|
|
|
а) |
|
|
|
1 1 1 |
О 0 0 0 |
f f о |
|
П І Ш |
-1 п п1 П П П |
|
j92s27 |
м м |
|
|
2s 2s 2* 232г2' 2° |
|
|
« — v |
I |
|
Веса |
элементов |
копа |
|
б) \А
1 |
2 |
3 |
|
902 |
|
|
О |
О |
О |
О |
|
|
о |
П |
П |
П |
П |
п |
I—I |
I I |
I |
I I |
I ••• I |
I |
I |
|
|
|
|
|
I |
I |
О1 901 902 903
0 0 0 0 0 0 0 0 0 1 / 0 0 0 0 0 0 0 0 0
'т п гі гі гі п m n r i r i п и ГГ-» " г-і г-» п П Г-І п
11 |
I I 111 11 11 11 I |
1 • ! 1 • • I I I I I I I I I i I I I I I I I I |
• I • 1 1 1 1 1 11 11 I |
О 1 2 3 h 5 6 7 8 9. %0 1 2 3 Ч 5 6 7 8 9, |
" |
xfO |
»100 |
д)
0 0 1 0 0 0 0 0 0 0 |
|
п п п ГЛг1 |
г ч |
Г! П 'T П |
I I I I I I I I I I I I |
I I I I |
I I I I |
I I |
|
|
^0123^ |
5 |
|
11 I |
I I I I |
6 7 8 |
9, |
Y
1 |
1 1 |
1 |
0 0 |
0 |
0 |
0 |
1 0 |
0 |
П П П П |
I |
! I I |
I |
|
|
ли |
|
|
|
п п |
|
|
|
|
|
|
5 |
2 1 |
1 |
5 |
2 |
1 |
1 |
5 |
2 |
1 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
х1 |
|
Рис. 273. Код числа 902: а — двоичный; |
б — единичный; в — единичный по |
зиционный; г — единично-десятичный; |
|
д — при «весах» элементов кода деся |
|
тичного |
разряда, |
равных 5, 2, 1, 1 |
Двоичный код более компактен (экономичен), чем единично-деся тичный. Однако двоичный код менее удобен для управления отсчетным устройством по десятичной системе счисления. Поэтому в ЦИП находит применение двоично-десятичный код, у которого для пере дачи одного десятичного разряда имеется четыре элемента кода с «весами» 1, 2, 4, 8. Этот код более удобен для управления отсчетным устройством, чем двоичный, и мало отличается от двоичного
по числу |
элементов кода. |
Очень |
часто используются также «четырехэлементные» коды, |
у которых |
каждая цифра десятичного разряда передается четырьмя |
элементами кода, «вес» которых соответствует четырем целым поло
жительным числам: Ах, А2, А3, |
А4. Эти числа выбираются так, чтобы |
их линейная комбинация S ~ |
АХКХ |
+ А2К2 |
+ А3К3 |
+ А^КЛ могла |
принимать любое целое значение от 0 |
до 9; Кх, |
К2, К3, |
Кі принимают |
значение 0 или 1. Например, Ах |
— At |
выбираются такими: 4, 2, 2, 1, |
или 5, 2, 1, 1, или 2, 4, 2, 1-й |
т. д. |
|
|
|
На рис. 273, д показан последовательный код числа 902 при «ве сах» элементов кода десятичного разряда, равных 5, 2, 1, 1.
Недостаток последних «четырехэлементных» кодов в неоднознач ности, проявляющейся в том, что некоторые значения в пределах одного десятичного разряда соответствуют двум кодам. Например, при выбранных весах элементов кода 5, 2, 1, 1 значение, равное двум, можно передать вторым импульсом с «весом» 2 или двумя им пульсами с «весом» 1.
Неоднозначность кода ведет к ложным отсчетам, если не принять соответствующих мер.
Наряду с указанными кодами находят применение специальные, так называемые циклические коды, один из которых будет рассмот рен при изучении ЦИП считывания.
Классификация ЦИП. Основные метрологические свойства ЦИП без предварительных аналоговых преобразователей определяются способом преобразования непрерывной величины в код, так как даль нейшая передача и преобразования кода практически не вносят по грешности. Поэтому основной классификацией ЦИП (а также АЦП) является классификация по способу преобразования непрерывной измеряемой величины в код. Такая классификация помогает судить о возможных свойствах прибора по принадлежности ЦИП к опреде ленной группе классификации.
Взависимости от способа преобразования непрерывной величины
вкод выделяются следующие группы ЦИП.
1. ЦИП последовательного счета. В этих приборах непрерывная измеряемая величина преобразуется в пропорциональное число им пульсов, т. е. в число-импульсный код. Затем этот код обычно преоб разуется в другой, более удобный для управления отсчетным устрой ством и для подачи на выход ЦИП. В ЦАП этой группы измерение, квантование по уровню и образование кода происходит путем срав нения измеряемой непрерывной величины с известной квантованной по уровню величиной, изменяющейся по ступенчатому закону, при чем величина ступени равна шагу квантования. Иногда применя ется сравнение известной постоянной величины с равномерно кван тованной величиной, зависящей от непрерывной измеряемой вели чины.
2. ЦИП сравнения и вычитания (взвешивания). В приборах этой группы измеряемая величина преобразуется в код путем последова тельного сравнения с мерами из набора, образованного по опреде ленным правилам (исключая единичную систему счисления). Про цесс образования кода путем сравнения известной и неизвестной вели чин в этом случае напоминает процесс взвешивания с помощью гирь. Код, образуемый в процессе этой операции, соответствует совокуп-
ности мер, воспроизводящих величину, наиболее близкую к значе нию измеряемой величины.
3. ЦИП считывания (одного отсчета). Приборы этой группы ха рактеризуются одновременным сравнением (сопоставлением) изме ряемой величины с набором мер. Код образуется в зависимости от комбинации мер, воспроизводящих квантованную величину, наибо лее близкую к значению измеряемой величины.
Кроме основной классификации, Известны параллельные класси фикации по различным критериям, помогающим изучать ЦИП. Можно указать следующие параллельные классификации.
По измеряемой величине ЦИП разделяются на вольтметры, ча стотомеры, фазометры, омметры, вольтомметры и т. д.
По непосредственно преобразуемой в код величине их можно раз делить на измерители временных интервалов, частоты, напряжения постоянного тока, перемещения и т. д.
По применяемым техническим средствам ЦИП разделяются на электромеханические с использованием электромеханических узлов (реле, переключателей и т. д.) и на электронные, в которых исполь зуются бесконтактные электронные и магнитные элементы (электрон ные лампы, транзисторы, диоды и т. д.).
По точности ЦИП разделяются на группы, характеризуемые клас сами точности.
По быстродействию ЦИП также разделяются на группы.
По измеряемому параметру входной величины их можно разде лить на ЦИП, измеряющие мгновенное значение входной величины, и на ЦИП, измеряющие среднее значение за определенный интервал времени (интегрирующие приборы).
По режиму работы все ЦИП можно разделить на циклические
иследящие.
Вциклических (развертывающих) весь процесс преобразования протекает всегда независимо от значения измеряемой величины по за данной программе от начала до конца. В следящих ЦИП процесс преобразования начинается только при отклонении измеряемой вели чины от ранее измеренного значения на определенное значение при ращения. Характер процесса преобразования зависит от значения отклонения измеряемой величины.
48. Основные характеристики цифровых измерительных приборов
Погрешности. Основная погрешность ЦИП складывается обычно из следующих составляющих:
1)погрешность дискретности Ад ;
2)погрешность реализации дискретных уровней Др , возникающая от несоответствия принятых значений уровней-квантования и их реальных значений, так как измеряемая величина квантуется в со
ответствии с реальными значениями уровней, а отсчет производится в соответствии с принятыми значениями;
3) в ЦИП, в которых измеряемая величина сравнивается с другой известной величиной, изменяющейся по определенному закону, возникает погрешность от наличия порога чувствительности (порога срабатывания) или от нестабильности порога чувствительности сравнивающего устройства Дч , если в последнем случае приняты меры, исключающие влияние порога чувствительности.
Составляющие А,, и Д ч обусловлены несовершенством прибора и поэтому они называются составляющими инструментальной по грешности. Погрешность дискретности — методическая погрешность.
Рис. 274. Изменение известной ве |
Рис. 275. Изменение известной вели |
личины Хк |
при |
плавном увеличении |
чины |
Хк |
при плавном |
увеличении |
измеряемой величины |
Х(а); |
зависи |
измеряемой величины и при допол |
мость |
погрешности |
дискретности |
от |
нительном сигнале АХк/2 |
|
(а); |
зави |
значения |
измеряемой |
величины |
(б) |
симость погрешности дискретности от |
|
|
|
|
|
|
|
|
значений |
измеряемой величины |
|
при |
|
|
|
|
|
|
|
|
дополнительном |
сигнале |
|
А Х к / 2 |
(б) |
Рассмотрим погрешность дискретности ЦИП, в которых проис |
ходит |
сравнение |
двух |
сигналов |
х и |
хк |
с помощью |
сравнивающего |
устройства. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Примем Ар = |
О, Д ч |
= О и будем считать, |
что изменение |
показа |
ний прибора происходит при равенстве х и хк. |
Найдем зависимость |
погрешности |
А д |
от измеряемой величины х, которая плавно |
изменя |
ется от нуля, а известная величина хк |
изменяется скачком |
при х |
= |
= хн |
(рис. 274, |
а) |
на величину |
шага |
квантования |
Ахк. |
|
|
|
|
Как видно (рис. 274, б), |
погрешность Д д |
в |
этом случае |
зависит |
от £ и меняется в пределах от |
0 до |
+ Д ж к . |
|
|
|
последова |
Погрешность уменьшается в два раза, если, например, |
тельно с сигналом хк ввести дополнительный сигнал |
+ Д х к |
/ 2 . В |
этом |
случае |
известная |
величина |
хк |
будет скачком меняться при х — |
= хкі |
+ |
Ахк/2 |
(рис. 275, а), |
а |
погрешность |
(рис. 275, б) |
будет |
на |
ходиться в пределах ± Д ж к / 2 . |
Переход от предыдущего случая к по |
следнему возможен путем соответствующей регулировки сравниваю щего устройства СУ.
Д ля определения влияние порога чувствительности хор |
сравни |
вающего устройства примем Ар |
= 0, х — const и будем считать, что |
величина хк |
возрастает по линейно-ступенчатому |
закону во |
времени |
(рис. |
276) |
и |
срабатывание СУ |
происходит |
при |
хк ^ |
х + |
^ср- |
|
В |
этом |
случае погрешность |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
А = |
ХЦІ |
X — Xçp |
- j - ссАхц, |
|
|
|
|
|
где а |
= |
0 -=- 1, т. е. А = |
хср |
(хср |
+ |
Ахн). |
|
|
|
|
|
|
Как видно, порог срабатывания хср |
обусловливает |
появление |
со |
ставляющей погрешности |
Ач |
ср |
Для устранения этой составляю |
щей можно ввести последовательно с х к дополнительный сигнал, |
равный |
хср. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ч |
_ _ |
т |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
-hi |
- I - |
T' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ü |
|
I |
I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
_J |
|
-X |
|
|
|
|
|
|
|
|
Wal 1 |
|
|
S |
йх |
|
|
Рис. 276. Влияние порога чув |
|
Рис. 277. |
Влияние |
порога |
чув |
ствительности С У на погрешность |
|
ствительности СУ на погрешность |
ЦИП |
развертывающего действия |
|
|
ЦИП |
следящего |
действия |
|
|
Если порог срабатывания СУ путем регулировки |
сделать |
хср |
= |
— —Д^к/2, |
то в этом случае |
получим минимальную |
погрешность |
|
|
|
|
|
Л = Д д = |
± ? р . |
|
|
|
|
|
|
Иные требования предъявляются к СУ в приборах следящего действия (рис. 277). В этих приборах срабатывание СУ происхо дит при
X ^э- ХКІ + яС рі |
при |
увеличении |
х; |
xsSiXxi — хср2 |
при |
уменьшении |
х. |
Легко показать, что если х с р 1 и хйрг меньше |
Ахк/2, то в приборе |
возникают автоколебания, т . е . будет происходить непрерывные пере
ключения с хкі уровня на ж к і + 1 |
и обратно. Поэтому чтобы не было |
автоколебаний и погрешность |
Ад |
была бы минимальна, необходимо, |
чтобы хср1 и х с р з были в пределах |
0,5Ахк -.- Ахк. |
В ЦИП считывания возможно возникновение погрешности счи тывания, которая может включать в себя погрешности Ар и Ач . Погрешность считывания будет рассматриваться в § 52.
В реальном приборе составляющие погрешности изменяются слу чайным образом и поэтому их надо суммировать как случайные вели чины с учетом законов их распределения.
Законы распределения составляющих инструментальной погреш ности зависят от конкретной конструкции прибора и условий эксплу атации. Закон распределения погрешности дискретности известен.
В силу равной вероятности любого значения измеряемой вели чины в пределах одного шага квантования Ах^ дифференциальный закон распределения погрешности дискретности принимается равно мерным и равным:
1) Р(Ал) = 1/Аа:к при - Ахк/2 ==с Ад =sc - f Ахк/2;
Р(Ад) = 0 при - A . r K / 2 > A Ä > A x „ / 2 ;
или
|
|
Р (Ад) = 0 при |
0 > Ад > |
А.тк. |
|
|
Старт |
-импульс |
|
\Cmon |
-импульс |
|
|
|
|
|
Ц |
1 |
1 |
/ |
2 |
Î 1 h |
N-1 M |
A/+1 |
I |
i |
i |
1 1 f |
1 |
I |
г 1 |
|
|
l=NT0 |
>1f |
|
U 1 |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
Рис. 278. Погрешность дискретности ЦИП при кван товании временного интервала
Среднеквадратическое значение погрешности дискретности для первого случая
2 |
|
^ДІ=і/"Ті , (Л д)Д яГ І Д Д=У 2 f д Ь А А |
Ахк |
2 ^ 3 ' |
™— п о п
Среднеквадратическое значение (начальный момент) погрешности для второго случая
|
|
|
|
а д а = - | / Т Р ( А Я ) А Д . А Д = | / |
| ^ А ^ А Д = ^ | . |
Рассмотрим погрешность дискретности в ЦИП при квантовании |
временного интервала: Временной интервал tx |
в ЦИП измеряется |
путем подсчета числа |
квантующих импульсов |
стабильной частоты |
/о == 1/Т0 , прошедших |
в счетчик импульсов за время tx (рис. 278). |
В общем случае tx не кратно Т0 и поэтому возникает погрешность А^д = t —- tx, где t = ІѴГ0 (j/V — число импульсов, зафиксирован ных счетчиком импульсов). Эта погрешность зависит от временного
сдвига старт- и стоп-импульсов относительно квантующих импуль сов и выражается в виде двух составляющих:
Агд = ЛГДІ — АіЛ2 = ахТ0 — а.2Тп,
где
аі = 0ч--1; а 2 0 ч - 1 .
Таким образом, максимальная абсолютная погрешность дискрет ности А?"д„). = АіТ0; максимальная относительная погрешность
Вероятность расположения старт- и стоп-импульсов в любой мо мент между квантующими импульсами одинакова, а поэтому диффе ренциальные законы распределения погрешностей МД1 и Atn2 равно мерны и несимметричны относительно нуля (рис. 279, а и б).
Закон распределения результирующей погрешности дискрет ности показан на рис. 279, е. Среднеквадратическое значение погреш ности дискретности
/
Максимальная погрешность дискретности может быть уменьшена, если стартовый импульс всегда располагать между квантующими им пульсами с временным сдвигом
|
\Р(АІЛІ) |
|
|
|
|
|
|
Т |
|
|
Т0/2. |
В |
этом |
случае |
Д^д 1 = —°j |
|
|
|
|
|
|
|
Т |
|
|
|
|
|
|
-*-Lt 'At |
А^д2 = |
-г^—а2Т0. |
Максимальная |
|
+ Т0 |
абсолютная погрешность |
дискрет |
|
б) |
|
ности |
|
А г д т |
= ±7'„/2. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Га |
|
Среднеквадратическое значение |
|
|
'At |
погрешности дискретности в этом |
|
|
случае |
|
|
|
|
|
|
|
< 7 Д - 7 У 2 ] / 3 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Дополнительные |
погрешности |
|
|
|
ЦИП, так же как и в аналоговых |
|
|
|
приборах, |
возникают |
при измене |
|
Рис. 279. Кривые дифференциаль |
нии внешних |
факторов |
(темпера |
|
туры, напряжения и частоты ис |
|
ного закона распределения погреш |
|
ностей: а — составляющая |
А<Д ! ; |
точника питания, действия помех |
|
б — составляющая А£д2 ; в — состав |
и т. д.). |
|
|
|
|
|
ляющей АТД |
|
Динамические |
погрешности |
|
|
|
ЦИП |
бывают первого |
рода и вто |
рого рода. Динамические погрешности первого рода, так же как в ана логовых приборах, обусловлены инерционностью элементов измери тельной части прибора. Динамические погрешности второго рода воз-
никают из-за того, что измерение произошло, положим, в момент вре мени /2 (рис. 280), а результат измерения приписывается обычно либо началу цикла преобразования tl: либо концу цикла преобразования
Это приводит к возникновению погрешности Ахх И л и Ах2. Максимальная приведенная динамическая погрешность второго
рода
где Ах — максимальное изменение измеряемой величины за время Г„;
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
х,ц — максимальное значение измеряемой |
|
|
|
|
величины; х' — средняя скорость измене |
|
|
|
|
ния измеряемой величины за время Гц. |
|
|
|
|
|
Из |
последнего |
выражения |
видно, |
|
|
|
|
что динамическая |
погрешность |
второго |
|
|
|
|
рода ограничивает допустимую среднюю |
|
|
|
|
скорость |
изменения |
измеряемой |
вели |
|
|
|
|
чины |
при |
заданном |
цикле |
|
Г ц . |
|
|
|
|
|
|
|
Нормирование |
|
основной |
погрешно |
|
|
|
|
сти. |
Анализ |
показывает, |
|
что |
обычно |
Рис. |
280. |
Возникновение |
ди |
ЦИП |
имеют |
аддитивную и |
мультипли |
намической погрешности |
вто |
кативные |
составляющие. |
Поэтому ос |
|
|
рого рода |
|
новная погрешность |
ЦИП |
|
нормирует |
|
|
|
|
ся |
по |
двучленной |
формуле |
вида |
(5) или |
по |
следующей формуле: |
где |
d0 |
= |
100 а; |
с0 |
— 100 - |
|
(а — относительная |
мультипликативная |
составляющая; |
|
|
хк |
|
|
аддитивная составляющая). |
|
b — абсолютная |
|
|
В тех случаях, когда d0 |
мало по сравнению с с0 |
(мала мультипли |
кативная погрешность), для нормирования используется приведенная погрешность
Ѵ = ± с 0 , %.
Иногда при нормировании |
аддитивная погрешность задается |
в виде числа знаков младшего |
разряда отсчетного устройства. |
Пределы измерения и порог чувствительности. Под пределами измерения ЦИП понимают те наименьшие и наибольшие значения измеряемой величины, которые могут быть измерены приборами. Пределы измерения прибора зависят от принципа действия и кон струкции прибора. Если прибор предназначается для измерения в ши роких пределах, то с целью повышения точности измерения в при боре предусматриваются поддиапазоны измерений. Включение под диапазонов производится вручную или автоматически.
Возможность прибора измерять малые значения и малые прираще ния измеряемой величины характеризуется порогом чувствитель ности (разрешающей способностью) прибора. Под порогом чувстви тельности ЦИП понимается наименьшее изменение измеряемой вели чины, вызывающее изменение показаний прибора.
