Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

книги из ГПНТБ / Татевский В.М. Классическая теория строения молекул и квантовая механика

.pdf
Скачиваний:
77
Добавлен:
27.10.2023
Размер:
22.71 Mб
Скачать

современные экспериментальные данные, из которых могут быть более или менее надежно определены величины, характеризующие строение одной изолированной молекулы определенного класса (например, молекулы соответствующего вещества в газовой фазе или в состоянии достаточно разреженного пара).

Часть трудностей при определении строения молекул указанных выше классов возникла и потому, что точные формулировки поня­ тий и постулатов ортодоксальной классической теории строения фактически отсутствовали в литературе или были недостаточно ясно и четко изложены. Авторы конкретных работ по строению мо­ лекул указанных классов при анализе результатов своих экспери­ ментальных исследований и формулировании заключений о строе­ нии изучавшихся ими молекул часто не давали достаточно строгой логической аргументации, основанной на точно определенных поня­ тиях и постулатах классической теории.

Трудности, указанные выше, могут быть, очевидно, преодолены при использовании достаточно надежных экспериментальных дан­ ных по свойствам молекул, при их правильной логичной интерпре­ тации, при использовании достаточно строгой и последовательной аксиоматики (системы понятий и постулатов) ортодоксальной классической теории. Однако и при выполнении этих условий остается ряд вопросов, относящихся как к описанию строения мо­ лекул некоторых классов, так и в особенности к описанию некото­ рых экспериментальных закономерностей в их свойствах (эти во­ просы будут рассмотрены в последующих главах), которые не могут быть решены без дополнения системы постулатов ортодок­ сальной теории новыми понятиями и постулатами или без обобще­ ния некоторых понятий и постулатов ортодоксальной классической теории.

§ 2. Молекулы с «необычной» валентностью

некоторых атомов («мостиковые» молекулы, молекулы с «водородной связью» и т. п.)

При приложении ортодоксальной классической теории и исполь­ зовании «обычно» принимаемых чисел валентности для некоторых атомов возникли трудности с описанием строения молекул гало-

генидов элементов

I группы общей

формулы Э2 Х2 и Э3 Х3

(где Э —

атом

элемента

I

группы,

X — галоген),

галогенидов

элементов

I I I группы общей

формулы

Э2 Х6 , ряда молекул, содержащих атом

бора

2 Н6 , Н3 ВСО и др.), ряда

молекул с так

называемыми

«водородными

связями», например

молекул

С4Н8О4

и др.

Ниже мы постараемся показать, что для указанных классов молекул трудности описания их строения были связаны не с не­ совершенством классической теории строения, а только с использо­ ванием для этих молекул таких значений чисел валентности опре­

деленных атомов, которые явно противоречат имеющимся

данным

о строении молекул указанных классов.

 

по

*

Молекулы Э2 Х2 , ЭзХ3 галогенидов элементов I группы. Изуче­ ние паров над кристаллическими галогенидами элементов первой группы, т. е. над кристаллами элементного состава ЭХ, где Э — элемент первой группы (Li, Na, К, . . . ) , X — галоген (F, CI, Br, I ) , показало, что в газовой фазе над этими кристаллами существуют молекулы состава ЭХ, Э2 Х2 и для некоторых галогенидов также и Э3Х3. Остановимся кратко только на вопросах строения молекул формулы Э2 Х2 для иллюстрации некоторых трудностей, возникаю­ щих при описании их строения в рамках классической теории и «обычно» принимаемых чисел валентности для атомов элементов группы и галогенов. Для существования частицы состава Э2 Х2 как

единого целого необходимо, чтобы

цепь химического действия в

ней (цепь главных взаимодействий

атомов — химических связей)

была неразрывна. Выше (см. § 7 гл. IV) были подробно рассмотре­ ны возможные последовательности главных взаимодействий в че­ тырехатомных молекулах и, в частности, в молекулах состава Э2 Х2 на примере молекулы H2 F2 . Все возможные последовательности распределения связей, которые допускает ортодоксальная класси­ ческая теория для молекулы состава Э2 Х2 , имеют вид:

Имеющиеся экспериментальные данные по строению молекул галогенидов элементов I группы недостаточны для того, чтобы на­ дежно решить вопрос о том, какая именно последовательность свя­ зей, из всех возможных приведенных выше, осуществляется для молекул состава Э2 Х2 . Однако независимо от этого из рассмотрения всех возможных последовательностей связей для молекул состава

Э2 Х2 можно сделать определенные выводы. Главный вывод состоит

втом, что цепь химического действия в четырехатомной системе может быть неразрывной (т. е. обеспечивает существование ее как единой частицы), только если выполняется одно из следующих условий;

 

1) по крайней

мере

два атома из четырех осуществляют

каж­

дый

по две химические

связи, т. е. в рамках

ортодоксальной

клас­

сической теории имеют валентность не менее двух;

 

 

2) по крайней мере один атом из четырех осуществляет три

связи, т. е. имеет валентность не менее трех.

 

 

 

 

v Таким образом, в молекулах Э2 Х2

(например,

Na2 Cl2 )

по край­

ней мере два атома имеют валентность

не менее двух или по край­

 

 

 

 

ней

мере

один

атом — не

менее

 

 

 

 

трех.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Следовательно,

среди атомов Na

 

 

 

 

и СІ в этих молекулах есть двухва­

 

 

 

 

лентные

или

трехвалентные.

Если

 

 

 

 

это принять

(а без этого устойчивой

 

 

 

 

частицы Э2 Х2

существовать

не мо­

 

 

 

 

жет), то строение молекул Э2 Х2 пол­

 

 

 

 

ностью описывается в рамках орто­

Рис.

3. Равновесная

геометриче­

доксальной

классической теории.

ская

конфигурация

ядер в

моле­

Молекулы

Э2Хб галогенидов эле­

 

куле А12 С16 .

 

ментов

I I I группы. Вопрос

о

строе­

 

 

 

 

нии молекул этого класса рассмот­

рим

на примере хорошо

изученной

молекулы

А12С1бРавновесная

геометрическая конфигурация ядер этой молекулы изображена на

рис. 3. Значения межъядерных расстояний для наиболее

близких

пар ядер

составляют

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Пз = J"is =

ы

=

г 2 6

=

2,04А-

 

 

 

г\і f= г 1 8 =

r27

=

r2i

=

2.24А

 

 

Равновесные межъядерные

расстояния

r i 2 (AlAl)

и г78(С1С1) очень

близки и

составляют ~ 3,16 А. Для

сравнения

следует

привести

значение

равновесного межъядерного расстояния А1С1, равное

2,06 А в

молекуле А1С13, строение которой не

вызывает

особых

сомнений и может быть описано формулой *

 

 

 

 

С1

 

 

 

 

 

 

 

 

СҐ

v

c i

 

 

 

 

 

 

Далее следует отметить, что равновесные межъядерные расстоя­ ния для молекулы А1С1 (в разных электронных состояниях) лежат в интервале 2,07—2,21 А, для молекулы С12 (в разных электронных состояниях) — в интервале 1,99—2,41 А, а для молекулы А12 (экспе­ риментально неизученной) оценка равновесного межъядерного рас­ стояния дает значение 2,4—2,5 А. Из этих данных следует, что в мо-

* По экспериментальным данным молекула А1СЦ плоская, причем ядро А1 лежит в центре, а ядра'СІ в вершинах правильного треугольника.

лекуле АЬСІб равновесное расстояние А1А1 (3,16 А) велико по срав­ нению с приведенным оценочным значением (2,4—2,5 А) для А12 , чтобы можно было предположить существование главного взаимо­ действия (химической связи) А1А1 в молекуле А12С1б. Также не­ вероятно существование в молекуле А12 С16 главного взаимодей­

ствия между атомами

хлора с номерами 7 и 8, так как

соответ­

ствующие расстояния

их ядер ( ~ 3 , 1 6 А ) значительно

больше

такового в молекуле С12 (1,99—2,41 А).

Однако, поскольку молекула А12 С1б существует' как единая ча­ стица, необходимо тогда предположить наличие химических связей

между

атомами

А1<*> и атомами

С1(7> и С1( 8 ) , с одной стороны, и

между

атомом

А1<2> и атомами CF> и СИ8), с другой стороны. Это

находится

в согласии

с тем фактом, что все соответствующие

рас­

стояния

г

17 Т и =

г27 = г28 =

2,24 А и мало отличаются от

рас­

стояний

АІС1 как для молекулы

А1С1 (в разных электронных

со­

стояниях, 2,07-^2,21 А), так и для молекулы А1С13 (2,06А). Тогда последовательность химических связей в молекуле А12С1в, очевидно, должна быть изображена формулой

Ж АГ (ХІІ.З)

сґ V ч сі

Что касается кратности связей А1С1 в этой молекуле, то, очевидно, она не должна отличаться существенно от таковой в молекуле AICI3 или в молекуле А1С1. Если в этих последних молекулах крат­ ность связи А1С1 принята равной единице, как это обычно и при­ нимают, то следует считать, что и всем связям А1С1 в молекуле А12С1б можно приписать кратность, равную единице. Тогда оконча­ тельно формула строения А12 С16 будет

Ck

X L уС1

А-1 А1

сі/ ^сі/ \:і

«Необычное» в этой формуле заключается только в том, что каж­ дый атом А1 оказывается четырехвалентным, а «мостиковые» ато­ мы С1 двухвалентными. Однако никакие понятия и постулаты клас­ сической теории не нарушаются, а конкретные значения чисел ва­ лентности атомов в разных молекулах этой теорией не опреде­ ляются и могут быть установлены только при анализе всех имеющихся данных по свойствам и строению' соответствующих молекул. Такой анализ и приводит к заключению, что в молекуле А12С1в атомы А1 четырехвалентны, а атомы СІ в «мостике» двухва­ лентны, если только принять, что в молекуле АІСІз атом алюминия трехвалентен, а атомы О одновалентны.

Такие же выводы могут быть сделаны для других молекул Э2 Х6 (Э — элемент группы, X — галоген) этого класса. Ортодоксальная классическая теория без всяких затруднений описывает их строе­ ние, если числа валентности атомов в этих молекулах выбираются в соответствии с их геометрической конфигурацией и со значениями чисел валентности, принимаемыми для соответствующих моле­ кул ЭХ3 .

§ 3. Простейшие молекулы, содержащие атомы бора,

кислорода и водорода «необычной» валентности

Рассмотрим строение некоторых достаточно хорошо изученных простейших молекул, содержащих, в частности, атомы бора, кисло­ рода и водорода: карбонилборгидрида Н3 ВСО, диборана В 2 Н 6 и молекул пара над уксусной кисло­

 

 

той

С4Н8О4.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Карбонилборгидрид Н3 ВСО. Данные по геомет­

 

 

рической

конфигурации

этой молекулы

приводят

 

 

к выводу, что ядра атомов водорода лежат в осно­

 

 

вании,

ядро

атома

бора — в

вершине

правильной

 

 

пирамиды, а ядра

атомов

углерода

и

кислорода —

 

 

на оси симметрии этой пирамиды, как показано на

 

 

рис.

4.

Равновесные

межъядерные

расстояния

ВН

 

 

в этой

молекуле все

 

равны

1,19 А, т. е.

 

очень

не­

 

 

значительно отличаются от такового в разных со­

 

 

стояниях двухатомной

молекулы

ВН (1,20—1,23 А).

 

 

Равновесные

межъядерные

расстояния

ядер

Н

и

Рис. 4. Равно-

С и

я Д е Р

Н

и

О

намного

больше

таковых

в

мо-

весная геоме-

лекулах,

где

имеются

связи СН

или

НО.

Отсюда

трическая кон-

можно

полагать

наличие

химических

связей

между,

фигурация ядер

атомами

Н

и

атомами

 

В

и

отсутствие

связей

в

молекуле

г

 

пг\

 

»

 

 

 

 

 

Т->

 

 

 

 

 

 

 

 

Н ВСО

НС

и

НО в

этой

 

молекуле.

Равновесное

межъ­

незначительно

ядерное

расстояние

ВС

в

Н3 ВСО

равно

1,54 А

и

отличается

от

такового

(— 1,57 А)

в

 

молеку­

лах

где имеются химические

связи

ВС

[например,

в

 

молекуле

В(СН 3 ) 3 ], которые принимаются ординарными. Это дает основание предполагать наличие химической связи ВС, которой можно при­ писать кратность, равную единице. Равновесное межъядерное рас­ стояние СО в Н3ВСО равно — 1,13 А, как и в основном состоянии молекулы СО, для которой оно равно —• 1,13 А и обычно предпо­ лагается двойная или тройная связь. В многоядерных молекулах, где имеется связь СО, рассматриваемая как двойная (Н2 СО, HFCO, F2 CO, С12 СО, FC1CO), в разных электронных состояниях равно­ весное межъядерное расстояние СО лежит в интервале — 1,13—

1,18 А. Из

этих данных следует, что в Н3 ВСО

имеется химическая

связь

СО,

кратность которой близка кратности таковой в моле­

куле

СО.

Если кратность связи в молекуле

СО принять равной

трем, то формула химического строения молекулы Н3 ВСО будет

иметь вид

о!

 

 

 

 

I

(XII, 4)

 

н—в—н

 

 

I

 

Таким образом, строение молекулын .Н3ВСО может быть полностью описано в рамках классической теории в согласии с эксперимен­

тальными данными по ее строению, но при этом атомам бора и кис­ лорода приписываются «необычные» валентности: атом бора в этой

молекуле

четырехвалентен,

а

атом

 

 

 

н

 

 

 

кислорода — трехвалентен.

Никаких

 

 

 

 

 

 

принципиальных

трудностей

описа­

 

 

 

ф

 

 

 

ния

строения

этой молекулы

в

рам­

 

/

оН

 

Но

 

 

в

в

7

ках классической теории не возни­

 

/

 

 

 

/ Н

 

 

 

 

W

 

кает.

 

 

 

 

 

 

/

 

 

•/

Диборан

В2 Нб. Рассмотрим крат­

 

 

Н

ко строение этой молекулы. По экс­

 

 

 

 

 

 

периментальным

данным

равновес­

 

 

 

 

 

 

 

ная

геометрическая конфигурация

Рис. 5. Равновесная геометриче­

ядер

в В 2 Н 6

соответствует

 

изобра­

ская

конфигурация

ядер

в моле­

женной на рис. 5. Из сравнения рав­

 

 

 

куле В 2 Н б .

 

 

новесных

межъядерных расстояний

 

 

 

 

 

 

 

для пар атомов ВН в этой молекуле и в двухатомной молекуле ВН вытекает, что-последовательность главных взаимодействий (хими­ ческих связей) может быть изображена формулой

Н

И

Н

 

 

\

/

 

\

/

( X I I . 6)

/

В

- ? - В ч

\

\

/

 

НИ Н

Значение равновесного межъядерного расстояния ВВ в этой мо­ лекуле, равное ~ 1,77 А, мало отличается от такового (1,75 А)

* Не исключена возможность описания строения Н 3 ВСО и формулой

О

Н — В — Н

(XII, 5)

н

 

Фрагмент В—С = 0 с трехвалентным атомом С линеен

(согласно экспери­

ментальным данным). По-видимому, это не может считаться совершенно неве­

роятным при

таком изображении строения молекулы Н3 ВСО,

так

как в

одном

из изученных

электронных состояний молекулы

Н—С = 0,

где

связь С О, по-

видимому, двойная (равновесное межъядерное

расстояние

СО

~

1,19 А),

моле­

кула Н—С = 0

линейна.

 

 

 

 

 

в молекуле С12 ВВС12 , где обычно принимается наличие ординарной

связи

В—В. Поскольку наличие связи В—В в В2 Нб не обязательно

для ее существования

(и при отсутствии такой связи цепь химиче­

ского

действия будет

являться неразорванной), трудно решить во­

прос о том, имеется ли в молекуле В2 Нб связь В—В или такой свя­

зи нет. Если такой связи нет, атомы

В в В 2 Н в

оказываются

четы­

рехвалентными, как и атом бора в молекуле

Н3 ВСО, если

связь

В—В в молекуле В 2 Н 6 есть, атомам

бора в этой молекуле следует

приписать валентность, равную пяти.

 

 

 

Как бы ни решился этот вопрос, строение молекулы В2 Нб без всяких принципиальных трудностей описывается в рамках орто­ доксальной классической теории.

Существенно отметить, что имеются все основания приписать связям ВН, как «внешним», так и «мостиковым», кратность, равную единице, несмотря на некоторое различие в межъядерных расстоя­ ниях ВНвнешн (—1,20 А) и ВНмост (~1,34 А), так как и для дру­ гих связей, которым приписывается одна и та же кратность при описании их в рамках классической теории, имеются заметные раз­ личия в межъядерных расстояниях. Так, для разных электронных состояний двухатомной молекулы СН межъядерные расстояния ле­ жат в интервале 1,10—1,18 А, для трехатомной молекулы СН 2 — в интервале 1,03—1,11 А, а для связи СН в молекулах углеводоро­

дов разных классов эти расстояния лежат

в

интервале

~ 1,06—•

1,10 А, хотя все эти связи рассматриваются

обычно

как связи од­

ной и той же кратности — ординарные.

 

 

 

 

 

Из приведенной формулы

(XII, 6) строения

В 2 Н 6

следует,

что

«мостиковым» атомам Н в

молекуле В 2 Н 6

нужно

приписать

ва­

лентность, равную двум, т. е. «необычную»

валентность

для атома

водорода. Однако это ни в какой мере не противоречит

понятиям

и постулатам классической

теории. Атом водорода

так же, как и

атомы других элементов, в разных молекулах и в разных струк­ турных элементах одной молекулы может иметь разную валент­ ность.

Молекулы С4Н8 04

(молекулы пара над уксусной кислотой).

При температуре ниже

120 °С пар над уксусной

кислотой

состоит

из молекул состава С4Н8О4, при более высоких

температурах про­

исходит диссоциация этих молекул и выше 200 °С

в паре

над ук­

сусной кислотой существуют в основном молекулы

состава

С 2 Н 4 0 2 ,

строение которых считается достаточно изученным и выражается обычно формулой

Н \

/ О

 

Н—С—С(

( X I I , 7)

Н /

Х 0 — Н

 

Многочисленные экспериментальные данные указывают на то, что молекулы пара над уксусной кислотой состава С 4 Н 8 0 4 , из которых в основном состоит пар при температурах ниже 120 °С, содержат

два структурных фрагмента (XII, 7), связанные посредством ато­ мов водорода и кислорода групп

- с (\<э—н

двух таких фрагментов. Именно, предполагают, что в молекуле С4Н8О4 водород гидроксильной группы одного фрагмента связан с карбонильным кислородом другого фрагмента, а водород гидр­ оксильной группы второго фрагмента — с кислородом карбониль­ ной группы первого фрагмента. Наличие двух таких связей между двумя фрагментами СН3 СООН и обеспечивает неразрывность цепи химического действия и существование молекулы С 4 Н 8 0 4 как еди­ ного целого. При этих предположениях формула химического строе­

ния согласно ортодоксальной классической теории для

молекулы

С 4 Н 8 0 4 будет *

 

 

Н—С—С

С—С—Н

(XII, 8)

y /

^ о — н \ н

 

Равновесное расстояние между ядрами атомов кислорода в фраг­ менте О—Н—О составляет около 2,7 А, равновесное межъядерное расстояние для разных электронных состояний молекулы гидроксила ОН лежит в интервале ~0,97 — 2,06 А, так что возможность образования атомом водорода двух связей с обоими атомами кис­ лорода во фрагменте О—Н—О не противоречит этим данным.

Установить межъядерные расстояния ОН в структурном элемен­ те О— Н - - 0 весьма трудно экспериментально. Возможно, что ядро атома Н расположено не симметрично по отношению к ядрам кис­ лорода, с атомами которых связан атом водорода, однако это не меняет того, что атомы водорода в фрагментах О—Н—О осуще­ ствляют два главных взаимодействия (две химические связи) с обоими атомами кислорода. Являются ли эти связи эквивалентными или неэквивалентными — этот вопрос не играет сейчас для нас боль­ шой роли, так как и во многих других молекулах связи данного атома с другими (одинаковыми по химической индивидуальности)

* Естественно, что молекуле С4Н8О4 в газовой фазе может быть приписано и строение

Н — С — С

С—С—Н

(XII, 9)

Более того, если существует молекула

строения (XII, 8), то

из постулата, изло­

женного в § I гл. V I I I , следует, что

может существовать и

молекула строения

(XII,9) . Нам сейчас важно, что в молекуле

С 4 Н 8 04 существует либо два фраг­

мента

О-^-Н—О, как изображено в формуле

(XII, 8), либо, по крайней мере, один

такой

фрагмент, как изображено в формуле

(XII, 9),

могут

не

быть

эквивалентны.

Например,

в молекуле

бу-

тина-1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Н — C ( ' > s C ( J ) - С < 3 > — С < 4 > — Н

(XII, 10)'

связи

О 2 ) — О 3 ' и

О 3 ' — С ( 4 ) неэквивалентны,

их

межъядерные

рас­

стояния неодинаковы и составляют

~ 1,47 и ^

1,54 А соответственно *.

Таким

образом, являются ли

связи атома Н

с двумя атомами

О во фрагментах О—Н—О эквивалентными или нет, это не меняет

дела принципиально. Важно, что для

существования

молекулы

С 4 Н 8 0 4 как целого необходимо наличие

двух связей

атома Н (с

обоими атомами кислорода) в двух фрагментах О—Н—О или хотя бы в одном таком фрагменте (см. предшествующее примечание). Часто без каких-либо теоретических обоснований считают, что во фрагменте О—Н—О одна связь есть «нормальная» химическая связь, а другая связь — не «Химическая связь», а некая «водородная связь», не определяя точнее, что подразумевается под этим терми­

ном. При этом строение молекулы изображают

формулой

 

 

 

Нч

 

 

„ О . . . Н — С ч

Лі

 

 

 

 

Н—С— С

С—С—Н

(XII, 11)

в которой символ 0 - - - Н

не считается обозначением обычной хи­

мической

связи (главного

взаимодействия).

Однако, если символ

0 - - - Н в

формуле

( X I I , 11)

не обозначает

химическую связь

ОН,

то в формуле ( X I I , 11)

нет

неразорванной цепи

химического

дей­

ствия и молекула

С 4 Н 8

0 4 существовать не может. Ссылки на то, что

при расчете энергии, приходящейся на взаимодействия, изображае­ мые как 0 - - - Н , получается сравнительно небольшая величина по­ рядка 7—8 ккал/моль и что поэтому взаимодействие 0 - - - Н нель­ зя рассматривать как химическую связь, несостоятельны. Во-пер­

вых, потому, что

в

связи со

сказанным

выше,

если

0 - - - Н в

формуле ( X I I , 11)

не химическая связь,

молекула

С 4 Н 8 0 4

суще­

ствовать не может; во-вторых,

потому, что

при

таких

расчетах

связь,

обозначенная

в формуле

( X I I , 11)

как

О—Н, принимается

* В

настоящей книге

символы З І, 9J, Э/, Э /

И Т. П. систематически

исполь­

зуются автором для обозначения видов атома Э в молекулах, согласно приведен­ ной в книге классификации. В частности, для видов атома углерода в этой книге

(так

ж е как

в журнальной

и

монографической литературе)

используются сим­

волы

Сі, С2, Сз, С4 . При этом

всегда

указывается содержание такого

символа:

«атом

вида Сі» или

«атом

вида

С4 »

и т. п. Поэтому указанные

обозначения

видов

атомов

не могут быть

спутаны

ни с обозначениями молекул С ь

Сг, Сз, С4 ,

С5, Се и т. д.,

ни с

обозначениями

совокупности изомерных

молекул

каких-либо

гомологических рядов, например «алканы С4 » или «спирты С3 » и т. п. Исполь­ зованные в книге обозначения видов атомов С в молекулах не могут быть спу­ таны и с обозначением последовательности атомов углерода в молекулах, содер­ жащих цепи атомов углерода, так как номера атомов углерода в цепи принято ставить сверху символа атома углерода С,

в молекуле С4Н8О4 эквивалентной связи О—Н в молекуле СНзСООН, что, безусловно, неверно, или, по крайней мере, не точно; наконец в-третьих, известны химические связи, энергии ко­ торых как сравнимы со значением 7—8 ккал/моль, так и значительно меньше по величине, что иллюстрируется следующими данными:

 

Молекула

 

H g l

Pb2

Cu2

H g 2

HgTl

( X I I , 12)

 

Энергия образования

(дис-

 

 

 

 

 

 

 

социации), ккал/моль

. .

11,5

11,3

3,9

1,8

0,69

 

 

Таким образом,

согласно

основным

понятиям

и

постулатам

классической теории

строение

молекулы

С 4 Н 8 0 4 ,

в принципе, впол­

не

удовлетворительно

описывается

формулой (XII, 8)

или (ХП,9),

из

которых, в частности, следует,

что

атомы

Н

во

фрагментах

О—Н—О двухвалентны, так же как «мостиковые» атомы Н в мо­ лекуле В2 Н6 , а атомы кислорода карбонильных групп — трехва­ лентны. При этом нет никакой принципиальной разницы в «приро­ де» (а могут быть только количественные различия в характери­ стиках) между двумя связями О—Н во фрагменте О—Н—О или между любой связью этого фрагмента и, например, связью ОН в

молекуле Н 2 0 или связью ОН в молекуле

СНзСООН.

 

 

Таким образом, если

принять, что

атом

водорода

двухвалентен

во фрагменте О—Н—О

(если принимается, что в молекулах ОН,

Н 2 0 , СНзСООН

и др.

атом Н

одновалентен)

и атом кислорода

карбонильных групп

в

С 4 Н 8 04

трехвалентен

(если

в

молекуле

СНзСООН атом

О

в карбонильной

группе принимается

двухва­

лентным), то нет необходимости

вводить неопределенное

понятие

«водородная» связь в теорию строения молекул. Этот вывод был сделан на конкретном примере молекулы С4Н8О4, но он имеет об­ щее значение для всех случаев, когда обычно принимается обра­ зование единой, устойчивой частицы за счет образования так на­ зываемой «водородной связи».

Молекулы пентакарбонила железа

Fe(CO)5 и

ферроцена

Fe(C 5 H 5 ) 2 . Равновесная геометрическая

конфигурация

молекулы

пентакарбонила железа представляет собой тригональную бипирамиду. Межъядерные расстояния FeC составляют 1,84±0,03А, межъядерные расстояния СО—1,15±0,04 А, причем группы FeCO линейны. На основании этих данных молекуле Fe(CO)5 может быть приписана формула строения

О

ІІ

С JD

I I X .

с

II

о

При таком строении молекулы атому железа в этой молекуле должна быть приписана валентность десять.

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ