
книги из ГПНТБ / Татевский В.М. Классическая теория строения молекул и квантовая механика
.pdfсовременные экспериментальные данные, из которых могут быть более или менее надежно определены величины, характеризующие строение одной изолированной молекулы определенного класса (например, молекулы соответствующего вещества в газовой фазе или в состоянии достаточно разреженного пара).
Часть трудностей при определении строения молекул указанных выше классов возникла и потому, что точные формулировки поня тий и постулатов ортодоксальной классической теории строения фактически отсутствовали в литературе или были недостаточно ясно и четко изложены. Авторы конкретных работ по строению мо лекул указанных классов при анализе результатов своих экспери ментальных исследований и формулировании заключений о строе нии изучавшихся ими молекул часто не давали достаточно строгой логической аргументации, основанной на точно определенных поня тиях и постулатах классической теории.
Трудности, указанные выше, могут быть, очевидно, преодолены при использовании достаточно надежных экспериментальных дан ных по свойствам молекул, при их правильной логичной интерпре тации, при использовании достаточно строгой и последовательной аксиоматики (системы понятий и постулатов) ортодоксальной классической теории. Однако и при выполнении этих условий остается ряд вопросов, относящихся как к описанию строения мо лекул некоторых классов, так и в особенности к описанию некото рых экспериментальных закономерностей в их свойствах (эти во просы будут рассмотрены в последующих главах), которые не могут быть решены без дополнения системы постулатов ортодок сальной теории новыми понятиями и постулатами или без обобще ния некоторых понятий и постулатов ортодоксальной классической теории.
§ 2. Молекулы с «необычной» валентностью
некоторых атомов («мостиковые» молекулы, молекулы с «водородной связью» и т. п.)
При приложении ортодоксальной классической теории и исполь зовании «обычно» принимаемых чисел валентности для некоторых атомов возникли трудности с описанием строения молекул гало-
генидов элементов |
I группы общей |
формулы Э2 Х2 и Э3 Х3 |
(где Э — |
|||||
атом |
элемента |
I |
группы, |
X — галоген), |
галогенидов |
элементов |
||
I I I группы общей |
формулы |
Э2 Х6 , ряда молекул, содержащих атом |
||||||
бора |
(В2 Н6 , Н3 ВСО и др.), ряда |
молекул с так |
называемыми |
|||||
«водородными |
связями», например |
молекул |
С4Н8О4 |
и др. |
Ниже мы постараемся показать, что для указанных классов молекул трудности описания их строения были связаны не с не совершенством классической теории строения, а только с использо ванием для этих молекул таких значений чисел валентности опре
деленных атомов, которые явно противоречат имеющимся |
данным |
о строении молекул указанных классов. |
|
по |
* |
Молекулы Э2 Х2 , ЭзХ3 галогенидов элементов I группы. Изуче ние паров над кристаллическими галогенидами элементов первой группы, т. е. над кристаллами элементного состава ЭХ, где Э — элемент первой группы (Li, Na, К, . . . ) , X — галоген (F, CI, Br, I ) , показало, что в газовой фазе над этими кристаллами существуют молекулы состава ЭХ, Э2 Х2 и для некоторых галогенидов также и Э3Х3. Остановимся кратко только на вопросах строения молекул формулы Э2 Х2 для иллюстрации некоторых трудностей, возникаю щих при описании их строения в рамках классической теории и «обычно» принимаемых чисел валентности для атомов элементов группы и галогенов. Для существования частицы состава Э2 Х2 как
единого целого необходимо, чтобы |
цепь химического действия в |
ней (цепь главных взаимодействий |
атомов — химических связей) |
была неразрывна. Выше (см. § 7 гл. IV) были подробно рассмотре ны возможные последовательности главных взаимодействий в че тырехатомных молекулах и, в частности, в молекулах состава Э2 Х2 на примере молекулы H2 F2 . Все возможные последовательности распределения связей, которые допускает ортодоксальная класси ческая теория для молекулы состава Э2 Х2 , имеют вид:
Имеющиеся экспериментальные данные по строению молекул галогенидов элементов I группы недостаточны для того, чтобы на дежно решить вопрос о том, какая именно последовательность свя зей, из всех возможных приведенных выше, осуществляется для молекул состава Э2 Х2 . Однако независимо от этого из рассмотрения всех возможных последовательностей связей для молекул состава
Э2 Х2 можно сделать определенные выводы. Главный вывод состоит
втом, что цепь химического действия в четырехатомной системе может быть неразрывной (т. е. обеспечивает существование ее как единой частицы), только если выполняется одно из следующих условий;
|
1) по крайней |
мере |
два атома из четырех осуществляют |
каж |
|||||||
дый |
по две химические |
связи, т. е. в рамках |
ортодоксальной |
клас |
|||||||
сической теории имеют валентность не менее двух; |
|
|
|||||||||
2) по крайней мере один атом из четырех осуществляет три |
|||||||||||
связи, т. е. имеет валентность не менее трех. |
|
|
|
|
|||||||
v Таким образом, в молекулах Э2 Х2 |
(например, |
Na2 Cl2 ) |
по край |
||||||||
ней мере два атома имеют валентность |
не менее двух или по край |
||||||||||
|
|
|
|
ней |
мере |
один |
атом — не |
менее |
|||
|
|
|
|
трех. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Следовательно, |
среди атомов Na |
||||||
|
|
|
|
и СІ в этих молекулах есть двухва |
|||||||
|
|
|
|
лентные |
или |
трехвалентные. |
Если |
||||
|
|
|
|
это принять |
(а без этого устойчивой |
||||||
|
|
|
|
частицы Э2 Х2 |
существовать |
не мо |
|||||
|
|
|
|
жет), то строение молекул Э2 Х2 пол |
|||||||
|
|
|
|
ностью описывается в рамках орто |
|||||||
Рис. |
3. Равновесная |
геометриче |
доксальной |
классической теории. |
|||||||
ская |
конфигурация |
ядер в |
моле |
Молекулы |
Э2Хб галогенидов эле |
||||||
|
куле А12 С16 . |
|
ментов |
I I I группы. Вопрос |
о |
строе |
|||||
|
|
|
|
нии молекул этого класса рассмот |
|||||||
рим |
на примере хорошо |
изученной |
молекулы |
А12С1бРавновесная |
геометрическая конфигурация ядер этой молекулы изображена на
рис. 3. Значения межъядерных расстояний для наиболее |
близких |
||||||||
пар ядер |
составляют |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Пз = J"is = |
ы |
= |
г 2 6 |
= |
2,04А- |
|
|
|
|
г\і f= г 1 8 = |
r27 |
= |
r2i |
= |
2.24А |
|
|
|
Равновесные межъядерные |
расстояния |
r i 2 (AlAl) |
и г78(С1С1) очень |
||||||
близки и |
составляют ~ 3,16 А. Для |
сравнения |
следует |
привести |
|||||
значение |
равновесного межъядерного расстояния А1С1, равное |
||||||||
2,06 А в |
молекуле А1С13, строение которой не |
вызывает |
особых |
||||||
сомнений и может быть описано формулой * |
|
|
|||||||
|
|
С1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
СҐ |
v |
c i |
|
|
|
|
|
|
Далее следует отметить, что равновесные межъядерные расстоя ния для молекулы А1С1 (в разных электронных состояниях) лежат в интервале 2,07—2,21 А, для молекулы С12 (в разных электронных состояниях) — в интервале 1,99—2,41 А, а для молекулы А12 (экспе риментально неизученной) оценка равновесного межъядерного рас стояния дает значение 2,4—2,5 А. Из этих данных следует, что в мо-
* По экспериментальным данным молекула А1СЦ плоская, причем ядро А1 лежит в центре, а ядра'СІ в вершинах правильного треугольника.
лекуле АЬСІб равновесное расстояние А1А1 (3,16 А) велико по срав нению с приведенным оценочным значением (2,4—2,5 А) для А12 , чтобы можно было предположить существование главного взаимо действия (химической связи) А1А1 в молекуле А12С1б. Также не вероятно существование в молекуле А12 С16 главного взаимодей
ствия между атомами |
хлора с номерами 7 и 8, так как |
соответ |
ствующие расстояния |
их ядер ( ~ 3 , 1 6 А ) значительно |
больше |
такового в молекуле С12 (1,99—2,41 А).
Однако, поскольку молекула А12 С1б существует' как единая ча стица, необходимо тогда предположить наличие химических связей
между |
атомами |
А1<*> и атомами |
С1(7> и С1( 8 ) , с одной стороны, и |
|||
между |
атомом |
А1<2> и атомами CF> и СИ8), с другой стороны. Это |
||||
находится |
в согласии |
с тем фактом, что все соответствующие |
рас |
|||
стояния |
г |
17 — Т и = |
г27 = г28 = |
2,24 А и мало отличаются от |
рас |
|
стояний |
АІС1 как для молекулы |
А1С1 (в разных электронных |
со |
стояниях, 2,07-^2,21 А), так и для молекулы А1С13 (2,06А). Тогда последовательность химических связей в молекуле А12С1в, очевидно, должна быть изображена формулой
Ж АГ (ХІІ.З)
сґ V ч сі
Что касается кратности связей А1С1 в этой молекуле, то, очевидно, она не должна отличаться существенно от таковой в молекуле AICI3 или в молекуле А1С1. Если в этих последних молекулах крат ность связи А1С1 принята равной единице, как это обычно и при нимают, то следует считать, что и всем связям А1С1 в молекуле А12С1б можно приписать кратность, равную единице. Тогда оконча тельно формула строения А12 С16 будет
Ck |
X L уС1 |
А-1 А1
сі/ ^сі/ \:і
«Необычное» в этой формуле заключается только в том, что каж дый атом А1 оказывается четырехвалентным, а «мостиковые» ато мы С1 двухвалентными. Однако никакие понятия и постулаты клас сической теории не нарушаются, а конкретные значения чисел ва лентности атомов в разных молекулах этой теорией не опреде ляются и могут быть установлены только при анализе всех имеющихся данных по свойствам и строению' соответствующих молекул. Такой анализ и приводит к заключению, что в молекуле А12С1в атомы А1 четырехвалентны, а атомы СІ в «мостике» двухва лентны, если только принять, что в молекуле АІСІз атом алюминия трехвалентен, а атомы О одновалентны.
Такие же выводы могут быть сделаны для других молекул Э2 Х6 (Э — элемент группы, X — галоген) этого класса. Ортодоксальная классическая теория без всяких затруднений описывает их строе ние, если числа валентности атомов в этих молекулах выбираются в соответствии с их геометрической конфигурацией и со значениями чисел валентности, принимаемыми для соответствующих моле кул ЭХ3 .
§ 3. Простейшие молекулы, содержащие атомы бора,
кислорода и водорода «необычной» валентности
Рассмотрим строение некоторых достаточно хорошо изученных простейших молекул, содержащих, в частности, атомы бора, кисло рода и водорода: карбонилборгидрида Н3 ВСО, диборана В 2 Н 6 и молекул пара над уксусной кисло
|
|
той |
С4Н8О4. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
Карбонилборгидрид Н3 ВСО. Данные по геомет |
||||||||||||||||||
|
|
рической |
конфигурации |
этой молекулы |
приводят |
||||||||||||||||
|
|
к выводу, что ядра атомов водорода лежат в осно |
|||||||||||||||||||
|
|
вании, |
ядро |
атома |
бора — в |
вершине |
правильной |
||||||||||||||
|
|
пирамиды, а ядра |
атомов |
углерода |
и |
кислорода — |
|||||||||||||||
|
|
на оси симметрии этой пирамиды, как показано на |
|||||||||||||||||||
|
|
рис. |
4. |
Равновесные |
межъядерные |
расстояния |
ВН |
||||||||||||||
|
|
в этой |
молекуле все |
|
равны |
1,19 А, т. е. |
|
очень |
не |
||||||||||||
|
|
значительно отличаются от такового в разных со |
|||||||||||||||||||
|
|
стояниях двухатомной |
молекулы |
ВН (1,20—1,23 А). |
|||||||||||||||||
|
|
Равновесные |
межъядерные |
расстояния |
ядер |
Н |
и |
||||||||||||||
Рис. 4. Равно- |
С и |
я Д е Р |
Н |
и |
О |
намного |
больше |
таковых |
в |
мо- |
|||||||||||
весная геоме- |
лекулах, |
где |
имеются |
связи СН |
или |
НО. |
Отсюда |
||||||||||||||
трическая кон- |
можно |
полагать |
наличие |
химических |
связей |
между, |
|||||||||||||||
фигурация ядер |
атомами |
Н |
и |
атомами |
|
В |
и |
отсутствие |
связей |
||||||||||||
в |
молекуле |
г |
|
пг\ |
|
» |
|
|
|
|
|
Т-> |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Н ВСО |
НС |
и |
НО в |
этой |
|
молекуле. |
Равновесное |
межъ |
|||||||||||||
незначительно |
ядерное |
расстояние |
ВС |
в |
Н3 ВСО |
равно |
1,54 А |
и |
|||||||||||||
отличается |
от |
такового |
(— 1,57 А) |
в |
|
молеку |
|||||||||||||||
лах |
где имеются химические |
связи |
ВС |
[например, |
в |
|
молекуле |
В(СН 3 ) 3 ], которые принимаются ординарными. Это дает основание предполагать наличие химической связи ВС, которой можно при писать кратность, равную единице. Равновесное межъядерное рас стояние СО в Н3ВСО равно — 1,13 А, как и в основном состоянии молекулы СО, для которой оно равно —• 1,13 А и обычно предпо лагается двойная или тройная связь. В многоядерных молекулах, где имеется связь СО, рассматриваемая как двойная (Н2 СО, HFCO, F2 CO, С12 СО, FC1CO), в разных электронных состояниях равно весное межъядерное расстояние СО лежит в интервале — 1,13—
1,18 А. Из |
этих данных следует, что в Н3 ВСО |
имеется химическая |
|
связь |
СО, |
кратность которой близка кратности таковой в моле |
|
куле |
СО. |
Если кратность связи в молекуле |
СО принять равной |
трем, то формула химического строения молекулы Н3 ВСО будет |
||
иметь вид |
о! |
|
|
|
|
|
I |
(XII, 4) |
|
н—в—н |
|
|
I |
|
Таким образом, строение молекулын .Н3ВСО может быть полностью описано в рамках классической теории в согласии с эксперимен
тальными данными по ее строению, но при этом атомам бора и кис лорода приписываются «необычные» валентности: атом бора в этой
молекуле |
четырехвалентен, |
а |
атом |
|
|
|
н |
|
|
|
||||
кислорода — трехвалентен. |
Никаких |
|
|
|
|
|
|
|||||||
принципиальных |
трудностей |
описа |
|
|
|
ф |
|
|
|
|||||
ния |
строения |
этой молекулы |
в |
рам |
|
/ |
оН |
|
Но |
|
||||
|
в |
в |
7 |
|||||||||||
ках классической теории не возни |
|
/ |
|
|
||||||||||
|
/ Н |
|
|
|||||||||||
|
|
W |
|
|||||||||||
кает. |
|
|
|
|
|
|
/ |
• |
|
|
• •/ |
|||
Диборан |
В2 Нб. Рассмотрим крат |
|
|
Н |
||||||||||
ко строение этой молекулы. По экс |
|
|
|
• |
|
|
|
|||||||
периментальным |
данным |
равновес |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
ная |
геометрическая конфигурация |
Рис. 5. Равновесная геометриче |
||||||||||||
ядер |
в В 2 Н 6 |
соответствует |
|
изобра |
ская |
конфигурация |
ядер |
в моле |
||||||
женной на рис. 5. Из сравнения рав |
|
|
|
куле В 2 Н б . |
|
|
||||||||
новесных |
межъядерных расстояний |
|
|
|
|
|
|
|
для пар атомов ВН в этой молекуле и в двухатомной молекуле ВН вытекает, что-последовательность главных взаимодействий (хими ческих связей) может быть изображена формулой
Н |
И |
Н |
|
|
|
\ |
/ |
|
\ |
/ |
( X I I . 6) |
/ |
В |
- ? - В ч |
\ |
||
\ |
/ |
|
НИ Н
Значение равновесного межъядерного расстояния ВВ в этой мо лекуле, равное ~ 1,77 А, мало отличается от такового (1,75 А)
* Не исключена возможность описания строения Н 3 ВСО и формулой
О
Н — В — Н |
(XII, 5) |
н |
|
Фрагмент В—С = 0 с трехвалентным атомом С линеен |
(согласно экспери |
ментальным данным). По-видимому, это не может считаться совершенно неве
роятным при |
таком изображении строения молекулы Н3 ВСО, |
так |
как в |
одном |
||
из изученных |
электронных состояний молекулы |
Н—С = 0, |
где |
связь С —О, по- |
||
видимому, двойная (равновесное межъядерное |
расстояние |
СО |
~ |
1,19 А), |
моле |
|
кула Н—С = 0 |
линейна. |
|
|
|
|
|
в молекуле С12 ВВС12 , где обычно принимается наличие ординарной
связи |
В—В. Поскольку наличие связи В—В в В2 Нб не обязательно |
|
для ее существования |
(и при отсутствии такой связи цепь химиче |
|
ского |
действия будет |
являться неразорванной), трудно решить во |
прос о том, имеется ли в молекуле В2 Нб связь В—В или такой свя
зи нет. Если такой связи нет, атомы |
В в В 2 Н в |
оказываются |
четы |
рехвалентными, как и атом бора в молекуле |
Н3 ВСО, если |
связь |
|
В—В в молекуле В 2 Н 6 есть, атомам |
бора в этой молекуле следует |
||
приписать валентность, равную пяти. |
|
|
|
Как бы ни решился этот вопрос, строение молекулы В2 Нб без всяких принципиальных трудностей описывается в рамках орто доксальной классической теории.
Существенно отметить, что имеются все основания приписать связям ВН, как «внешним», так и «мостиковым», кратность, равную единице, несмотря на некоторое различие в межъядерных расстоя ниях ВНвнешн (—1,20 А) и ВНмост (~1,34 А), так как и для дру гих связей, которым приписывается одна и та же кратность при описании их в рамках классической теории, имеются заметные раз личия в межъядерных расстояниях. Так, для разных электронных состояний двухатомной молекулы СН межъядерные расстояния ле жат в интервале 1,10—1,18 А, для трехатомной молекулы СН 2 — в интервале 1,03—1,11 А, а для связи СН в молекулах углеводоро
дов разных классов эти расстояния лежат |
в |
интервале |
~ 1,06—• |
|||
1,10 А, хотя все эти связи рассматриваются |
обычно |
как связи од |
||||
ной и той же кратности — ординарные. |
|
|
|
|
|
|
Из приведенной формулы |
(XII, 6) строения |
В 2 Н 6 |
следует, |
что |
||
«мостиковым» атомам Н в |
молекуле В 2 Н 6 |
нужно |
приписать |
ва |
||
лентность, равную двум, т. е. «необычную» |
валентность |
для атома |
||||
водорода. Однако это ни в какой мере не противоречит |
понятиям |
|||||
и постулатам классической |
теории. Атом водорода |
так же, как и |
атомы других элементов, в разных молекулах и в разных струк турных элементах одной молекулы может иметь разную валент ность.
Молекулы С4Н8 04 |
(молекулы пара над уксусной кислотой). |
|||
При температуре ниже |
120 °С пар над уксусной |
кислотой |
состоит |
|
из молекул состава С4Н8О4, при более высоких |
температурах про |
|||
исходит диссоциация этих молекул и выше 200 °С |
в паре |
над ук |
||
сусной кислотой существуют в основном молекулы |
состава |
С 2 Н 4 0 2 , |
строение которых считается достаточно изученным и выражается обычно формулой
Н \ |
/ О |
|
Н—С—С( |
( X I I , 7) |
|
Н / |
Х 0 — Н |
|
Многочисленные экспериментальные данные указывают на то, что молекулы пара над уксусной кислотой состава С 4 Н 8 0 4 , из которых в основном состоит пар при температурах ниже 120 °С, содержат
два структурных фрагмента (XII, 7), связанные посредством ато мов водорода и кислорода групп
- с (\<э—н
двух таких фрагментов. Именно, предполагают, что в молекуле С4Н8О4 водород гидроксильной группы одного фрагмента связан с карбонильным кислородом другого фрагмента, а водород гидр оксильной группы второго фрагмента — с кислородом карбониль ной группы первого фрагмента. Наличие двух таких связей между двумя фрагментами СН3 СООН и обеспечивает неразрывность цепи химического действия и существование молекулы С 4 Н 8 0 4 как еди ного целого. При этих предположениях формула химического строе
ния согласно ортодоксальной классической теории для |
молекулы |
|
С 4 Н 8 0 4 будет * |
|
|
Н—С—С |
С—С—Н |
(XII, 8) |
y / |
^ о — н—<У \ н |
|
Равновесное расстояние между ядрами атомов кислорода в фраг менте О—Н—О составляет около 2,7 А, равновесное межъядерное расстояние для разных электронных состояний молекулы гидроксила ОН лежит в интервале ~0,97 — 2,06 А, так что возможность образования атомом водорода двух связей с обоими атомами кис лорода во фрагменте О—Н—О не противоречит этим данным.
Установить межъядерные расстояния ОН в структурном элемен те О— Н - - 0 весьма трудно экспериментально. Возможно, что ядро атома Н расположено не симметрично по отношению к ядрам кис лорода, с атомами которых связан атом водорода, однако это не меняет того, что атомы водорода в фрагментах О—Н—О осуще ствляют два главных взаимодействия (две химические связи) с обоими атомами кислорода. Являются ли эти связи эквивалентными или неэквивалентными — этот вопрос не играет сейчас для нас боль шой роли, так как и во многих других молекулах связи данного атома с другими (одинаковыми по химической индивидуальности)
* Естественно, что молекуле С4Н8О4 в газовой фазе может быть приписано и строение
Н — С — С |
С—С—Н |
(XII, 9) |
Более того, если существует молекула |
строения (XII, 8), то |
из постулата, изло |
женного в § I гл. V I I I , следует, что |
может существовать и |
молекула строения |
(XII,9) . Нам сейчас важно, что в молекуле |
С 4 Н 8 04 существует либо два фраг |
|
мента |
О-^-Н—О, как изображено в формуле |
(XII, 8), либо, по крайней мере, один |
такой |
фрагмент, как изображено в формуле |
(XII, 9), |
могут |
не |
быть |
эквивалентны. |
Например, |
в молекуле |
бу- |
|
тина-1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Н — C ( ' > s C ( J ) - С < 3 > — С < 4 > — Н |
(XII, 10)' |
|||
связи |
О 2 ) — О 3 ' и |
О 3 ' — С ( 4 ) неэквивалентны, |
их |
межъядерные |
рас |
||
стояния неодинаковы и составляют |
~ 1,47 и ^ |
1,54 А соответственно *. |
|||||
Таким |
образом, являются ли |
связи атома Н |
с двумя атомами |
О во фрагментах О—Н—О эквивалентными или нет, это не меняет
дела принципиально. Важно, что для |
существования |
молекулы |
С 4 Н 8 0 4 как целого необходимо наличие |
двух связей |
атома Н (с |
обоими атомами кислорода) в двух фрагментах О—Н—О или хотя бы в одном таком фрагменте (см. предшествующее примечание). Часто без каких-либо теоретических обоснований считают, что во фрагменте О—Н—О одна связь есть «нормальная» химическая связь, а другая связь — не «Химическая связь», а некая «водородная связь», не определяя точнее, что подразумевается под этим терми
ном. При этом строение молекулы изображают |
формулой |
|
||||||
|
|
Нч |
|
|
„ О . . . Н — С ч |
Лі |
|
|
|
|
Н—С— С |
С—С—Н |
(XII, 11) |
||||
в которой символ 0 - - - Н |
не считается обозначением обычной хи |
|||||||
мической |
связи (главного |
взаимодействия). |
Однако, если символ |
|||||
0 - - - Н в |
формуле |
( X I I , 11) |
не обозначает |
химическую связь |
ОН, |
|||
то в формуле ( X I I , 11) |
нет |
неразорванной цепи |
химического |
дей |
||||
ствия и молекула |
С 4 Н 8 |
0 4 существовать не может. Ссылки на то, что |
при расчете энергии, приходящейся на взаимодействия, изображае мые как 0 - - - Н , получается сравнительно небольшая величина по рядка 7—8 ккал/моль и что поэтому взаимодействие 0 - - - Н нель зя рассматривать как химическую связь, несостоятельны. Во-пер
вых, потому, что |
в |
связи со |
сказанным |
выше, |
если |
0 - - - Н в |
|||
формуле ( X I I , 11) |
не химическая связь, |
молекула |
С 4 Н 8 0 4 |
суще |
|||||
ствовать не может; во-вторых, |
потому, что |
при |
таких |
расчетах |
|||||
связь, |
обозначенная |
в формуле |
( X I I , 11) |
как |
О—Н, принимается |
||||
* В |
настоящей книге |
символы З І, 9J, Э/, Э / |
И Т. П. систематически |
исполь |
зуются автором для обозначения видов атома Э в молекулах, согласно приведен ной в книге классификации. В частности, для видов атома углерода в этой книге
(так |
ж е как |
в журнальной |
и |
монографической литературе) |
используются сим |
|||||
волы |
Сі, С2, Сз, С4 . При этом |
всегда |
указывается содержание такого |
символа: |
||||||
«атом |
вида Сі» или |
«атом |
вида |
С4 » |
и т. п. Поэтому указанные |
обозначения |
||||
видов |
атомов |
не могут быть |
спутаны |
ни с обозначениями молекул С ь |
Сг, Сз, С4 , |
|||||
С5, Се и т. д., |
ни с |
обозначениями |
совокупности изомерных |
молекул |
каких-либо |
гомологических рядов, например «алканы С4 » или «спирты С3 » и т. п. Исполь зованные в книге обозначения видов атомов С в молекулах не могут быть спу таны и с обозначением последовательности атомов углерода в молекулах, содер жащих цепи атомов углерода, так как номера атомов углерода в цепи принято ставить сверху символа атома углерода С,
в молекуле С4Н8О4 эквивалентной связи О—Н в молекуле СНзСООН, что, безусловно, неверно, или, по крайней мере, не точно; наконец в-третьих, известны химические связи, энергии ко торых как сравнимы со значением 7—8 ккал/моль, так и значительно меньше по величине, что иллюстрируется следующими данными:
|
Молекула |
|
H g l |
Pb2 |
Cu2 |
H g 2 |
HgTl |
( X I I , 12) |
||
|
Энергия образования |
(дис- |
|
|
|
|
|
|
||
|
социации), ккал/моль |
. . |
11,5 |
11,3 |
3,9 |
1,8 |
0,69 |
|
||
|
Таким образом, |
согласно |
основным |
понятиям |
и |
постулатам |
||||
классической теории |
строение |
молекулы |
С 4 Н 8 0 4 , |
в принципе, впол |
||||||
не |
удовлетворительно |
описывается |
формулой (XII, 8) |
или (ХП,9), |
||||||
из |
которых, в частности, следует, |
что |
атомы |
Н |
во |
фрагментах |
О—Н—О двухвалентны, так же как «мостиковые» атомы Н в мо лекуле В2 Н6 , а атомы кислорода карбонильных групп — трехва лентны. При этом нет никакой принципиальной разницы в «приро де» (а могут быть только количественные различия в характери стиках) между двумя связями О—Н во фрагменте О—Н—О или между любой связью этого фрагмента и, например, связью ОН в
молекуле Н 2 0 или связью ОН в молекуле |
СНзСООН. |
|
|
||||||
Таким образом, если |
принять, что |
атом |
водорода |
двухвалентен |
|||||
во фрагменте О—Н—О |
(если принимается, что в молекулах ОН, |
||||||||
Н 2 0 , СНзСООН |
и др. |
атом Н |
одновалентен) |
и атом кислорода |
|||||
карбонильных групп |
в |
С 4 Н 8 04 |
трехвалентен |
(если |
в |
молекуле |
|||
СНзСООН атом |
О |
в карбонильной |
группе принимается |
двухва |
|||||
лентным), то нет необходимости |
вводить неопределенное |
понятие |
«водородная» связь в теорию строения молекул. Этот вывод был сделан на конкретном примере молекулы С4Н8О4, но он имеет об щее значение для всех случаев, когда обычно принимается обра зование единой, устойчивой частицы за счет образования так на зываемой «водородной связи».
Молекулы пентакарбонила железа |
Fe(CO)5 и |
ферроцена |
Fe(C 5 H 5 ) 2 . Равновесная геометрическая |
конфигурация |
молекулы |
пентакарбонила железа представляет собой тригональную бипирамиду. Межъядерные расстояния FeC составляют 1,84±0,03А, межъядерные расстояния СО—1,15±0,04 А, причем группы FeCO линейны. На основании этих данных молекуле Fe(CO)5 может быть приписана формула строения
О
ІІ
С JD
I I X .
с
II
о
При таком строении молекулы атому железа в этой молекуле должна быть приписана валентность десять.