Проинтегрируем последнее уравнение в пределах от момен та tN, когда ÏL = I А (рнс. 7 и 8), до момента tß, когда II = = / в :
'В 'в
* * М Е n ' t R ' |
( 1 5 Л 0 ) |
|
Для определения этого интеграла надо найти зависимость
между |
напряжением |
и и током |
г'ь Для этого |
пренебрежем |
влиянием небольшого тока /у |
и будем полагать, что на вет |
ви NB характеристики ток II Ь=. І; кроме того, воспользуем |
ся |
линейной |
аппроксимацией |
этой |
характеристики: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ufj •—ид |
|
|
|
и 9ä f/B |
+ ( / L — I B ) R N B , |
|
|
|
rmRNB=———. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- |
'N~~'В |
|
|
Подставляя |
это выражение |
в |
интеграл |
(10), получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
J Er—UB+IBRNB—iL(Rr |
|
+ RNB) |
|
|
|
|
|
|
|
|
'А |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Применяя |
подстановку |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и = Er—UB |
+ / в R N B - l L (RR + R N B ) , |
|
|
|
откуда |
dv = — ( R R + RNB)diL, |
и интегрируя, |
|
найдем |
|
. |
|
|
, |
ІА ( Я г |
+ RNBI—'В |
|
|
RNB—eV+UB |
|
|
|
tB — |
|
|
|
In |
|
|
|
|
|
. (15.11) |
|
|
|
R^-h RNB |
|
IB Rr |
—-^г + |
^ в |
|
|
|
|
Аналогично из выражения (8) можно найти |
длительность |
tx хвостовой части импульса, |
соответствующей стадии вос |
становления |
(рис. 8, б). Здесь |
уместно |
говорить |
лишь об |
активной |
длительности |
tx: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
КГ+KGA |
|
|
|
'А—7 В |
'А |
|
|
|
Из |
сравнения |
формул |
(11) и (12) видно, что длительности |
ta |
и tx |
определяются |
|
соответственно постоянным |
времени |
LT/(RV + |
RNB) |
И LR/(Rr-i-ROA)- |
Так |
как |
сопротивление |
RCA<.RNB, |
|
ТО вторая |
|
постоянная |
времени |
|
существенно |
больше |
первой. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
§15.2. УСТРОЙСТВА НА ЛАВИННЫХ ТРАНЗИСТОРАХ (УЛТ)
1.Общая характеристика УЛТ. В последнее время в импульс ных устройствах стали применять транзисторы, работающие в ла винном режиме, при котором существенную роль играет ударная ионизация носителей в коллекторном переходе. Такие транзисторы
называются лавинными. Вольтамперная характеристика лавин ного транзистора (ЛТ) отличается наличием в ней участков, на которых дифференциальное сопротивление отрицательно. В зави симости от схемы включения транзистора его вольтамперная ха рактеристика может иметь вид S-образной или УѴ-образной кри вой [162].
S)
f Рис. 9,
ЛТ сочетают в себе широкие возможности обычных транзисторов с качественно новыми возможностями приборов с отрицательным
|
|
|
|
|
|
сопротивлением |
типа |
ТД, но в отличие от них являющихся трех- |
полюсниками, а |
не |
двухполюсниками. |
Обладая |
быстродействием, |
не уступающим быстродействию |
ТД, |
лавинные транзисторы позво |
ляют осуществлять управление |
их вольтамперной |
характеристикой, |
и они могут работать в значительно более широком диапазоне на пряжений. Используя ЛТ, сравнительно просто удается получать импульсы напряжения с длительностью фронта около 1 не и высо той в несколько десятков вольт. ЛТ могут использоваться для ге нерации импульсов с частотой повторения порядка 100 МГц [162]. Эти свойства ЛТ открывают широкую перспективу их разнообраз ного применения в импульсных устройствах.
2. Характеристики ЛТ. Чаще всего ЛТ используется как при бор с S-образной вольтамперной характеристикой. В этом случае он включается по показанной на рис. 9, а схеме, где источник тока управления / у и резистор RQ позволяют получать вольтамперные характеристики различной формы.
Уравнения статических вольтамперных характеристик ЛТ
выводятся из представленной на рис. 9, б эквивалентной схемы. Здесь г§ — объемное сопротивление базы и гэ — эквивалентное
сопротивление эмнттерного перехода, которое определяется из вестным выражением для тока эмиттера [97, 98].:
где |
/ э о |
— начальный |
ток |
эмнттерного |
перехода. |
Отсюда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
^э-б |
' |
4>r |
(h |
\ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r B = - p - = - p l n |
— +1 |
. |
|
|
(15.13) |
|
|
|
|
|
|
|
|
' |
. I |
|
'о |
\ |
' uo |
/ |
|
|
|
|
|
Отличительной |
особенностью |
эквивалентной |
схемы |
является |
то, |
что в ней генераторы |
тока, |
определяющие |
ток коллектора |
|
|
|
|
|
|
|
|
/ к = Л * ( / „ в |
+ а 0 / 8 ) , |
|
|
|
(15.14) |
|
умножены на коэффициент |
M ударной |
ионизации; |
он выражается |
соотношением [97, |
98] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 - |
KJuMy |
|
|
|
(15.15) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
t/к-б — напряжение на |
коллекторном переходе (практически |
можно |
принять |
Ѵк-б = |
U^)\ |
Uм |
— напряжение лавинного пробоя |
коллекторного |
перехода |
|
и п — коэффициент, |
зависящий |
от типа |
транзистора. |
|
|
|
|
• |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Используя формулы (13)—(15), из приведенной эквивалентной |
схемы можно получить такие соотношения [163[: |
|
|
|
|
|
|
|
|
- |
Ѵк-ь =имѴ1-лІМ\ |
|
|
|
|
(15Л6) |
|
|
|
|
|
|
|
ІП f — + Л + /В — / у - 5 — І - Г - |
|
|
|
|
|
м= R* + r* |
U |
|
|
а о |
' о + |
' ко |
^ 0 |
. |
|
( 1 5 . 1 7 ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Формулы (14)—(17) полностью определяют семейство вольт- |
амперных характеристик ЛТ. Задавая значения |
тока |
/ э |
и после |
довательно определяя М, / к |
и |
ѴК |
— UK-Ь, МОЖНО затем |
построить |
вольтамперные |
характеристики ЛТ для различных "значений / у |
= |
— const и |
Äg = const, |
являющихся |
п а р а м е т р а м и |
харак |
теристик. Вид семейства |
таких |
характеристик показан на рис. 10 |
[163]. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Кривая а (рис. 10) представляет собой характеристику кол |
лекторного перехода |
при токе эмиттера / э = |
0 (т. е. при оборван |
ной . цепи эмиттера). Эта кривая |
описывается |
уравнением / к |
= э |
•= |
МІК0. |
Кривая |
б |
представляет характеристику транзистора при |
/ у |
= 0, # б = |
0 0 |
и /б = 0 (т. е. при оборванной |
цепи базы). В этом |
случае пробой перехода происходит при напряжении |
|
|
|
Остальные |
кривые |
на |
рис. |
10 |
относятся к |
случаю, |
когда R6 |
= |
= const. При / у = 0 получаем кривую в, которая иа начальном
участке совпадает с кривой а, но в отличие от нее имеет падающий участок. При /у < 0,'создающем базовое напряжение запирающей полярности, получаем кривую г; на иачальньм участке она еще в большей области совпадает с кривой а, но здесь наблюдается не-
которое |
увеличение |
|
напряже |
Область |
Лавинная |
ния |
и |
тока |
.в |
экстремальной |
|
область |
точке. При /у > 0, |
создающем |
|
|
базовое |
напряжение |
|
отпираю |
|
|
щей |
полярности, |
|
получаем |
|
|
кривую д; |
здесь |
экстремальная |
|
|
точка |
кривой |
получается |
при |
|
|
меньшем |
значении |
|
напряже |
|
|
ния |
ІІц. |
|
|
|
|
|
|
волыпа- |
|
|
Таким |
образом, |
|
|
|
мпернап |
характеристика |
ЛТ' |
|
|
в отличие |
от |
|
характеристики |
|
|
ТД является |
|
легко |
|
|
управля |
|
|
емой. |
Область |
лавинного |
ре |
|
|
жима |
расположена |
между |
по |
|
|
казанными |
на |
рис. |
|
10 |
верти |
|
|
кальными линиями, фиксирую |
|
|
щими на |
оси |
абсцисс |
порого |
|
|
вые напряжения |
|
и |
ІІМ, |
ко |
|
|
торые выражают пробивное на |
|
|
пряжение |
перехода. Ширина области лавинного режима обычно зна |
чительно |
превышает |
ширину области нормального режима работы |
(при |
UK |
< |
t/ß). |
Для |
сопоставления |
на рис. |
10 пунктирными ли |
ниями изображены выходные характеристики транзистора при нормальном режиме работы.
0 Uß EKUJ> £к ак
|
|
а) |
|
б) |
|
|
|
|
Рис. 11. |
|
|
3. Режимы работы |
УЛТ. На рис. 11, а изображена основная |
схема УЛТ. В зависимости от |
выбора рабочей точки транзистора |
на |
основе |
этой схемы |
можно |
построить триггер, |
релаксационный |
генератор, |
работающий |
в автоколебательном ИЛИ |
ждущем режиме, |
и |
другие |
импульсные |
устройства. |
|
Зависимость режима работы схемы от в ыбора рабочей точки поясняется построениями, приведенными на рис. 11, б. Здесь по казаны возможные положения нагрузочной прямой, определяемые
сопротивлением RK. |
|
|
характеристику |
В положении J нагрузочная прямая пересекает |
.транзистора |
в трех |
точках. |
В этом случае на основе показанной |
на рис. |
11, |
а схемы |
может |
быть построен триггер. |
Переключение |
триггера |
из одного положения в другое может осуществляться раз- |
нополярнымп импульсами напряжения, подаваемыми на базу тран зистора. Недостатком такой схемы триггера является большое оста
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
точное |
напряжение на включенном транзисторе, примерно равное |
Up. |
Принципы |
построения |
некоторых |
вариантов схем триггеров |
на ЛТ |
описаны |
в работе [164]. |
|
|
|
|
|
В |
положении 2 нагрузочная прямая пересекает |
вольтампер- |
ную |
характеристику |
в одной точке на |
участке |
о т р и ц а т е л ь |
н о г о |
сопротивления. В этом случае на основе рассматриваемой |
схемы |
строится |
релаксатор, |
работающий |
в автоколебательном |
ре |
жиме. |
Конденсатор |
С заряжается через |
резистор |
RK, |
и как только |
напряжение |
на |
конденсаторе |
достигнет |
величины |
t/p |
(рис. |
11, б) |
развивается |
регенеративный |
процесс разряда конденсатора |
через |
ЛТ. ПосЛе разряда конденсатора транзистор запирается и проис
ходит заряд конденсатора через резистор |
RK, |
после |
чего процесс |
повторяется. Форма образуемых здесь импульсов |
типична для клас |
сических релаксаторов на приборах с |
S-образноіі |
характери |
стикой. |
|
|
|
Вположении 3 нагрузочная прямая пересекает характеристику
водной точке, расположенной на участке п о л о ж и т е л ь н о го
дифференциального |
сопротивления в области м а л ы х |
токов. |
Это соответствует |
стабильному исходному состоянию |
п о к о я |
системы. При подаче запускающего импульса отпирающей поляр ности рабочая точка кратковременно выводится па участок отри
цательного сопротивления, что вызывает регенеративный |
процесс |
разряда конденсатора. Этот случай соответствует ждущему |
режиму |
работы |
релаксатора. |
|
Другой вариант ждущего релаксатора возможен при |
выборе |
положения 4 нагрузочной прямой. Здесь точка, соответствующая состоянию п о к о я системы, расположена в области б о л ь ш и х токов. В исходном состоянии покоя ЛТ включен и конденсатор
разряжен |
до напряжения, |
близкого к |
U^. |
При подаче импульса |
запирающей |
полярности ЛТ |
запирается |
и |
конденсатор начинает |
заряжаться. |
Когда напряжение на нем |
достигнет значения і/р, |
ЛТ вновь отпирается, конденсатор разряжается, и система при ходите исходное состояние покоя. Разрядный импульс в этом слу- 4 чае появляется с задержкой, определяемой временем заряда кон
денсатора от напряжения Uß до Up.
Для получения положительного наклона вольтамперной ха рактеристики в области допустимых токов транзистора, в цепь
эмиттера |
включается |
резистор |
Ra, показанный |
на |
рис. 11, |
а пунк |
тиром. Иногда в цепь конденсатора включается |
нагрузочный |
эле |
мент |
RH, |
также показанный на рис. 11, а пунктиром. |
|
на |
|
Для |
получения |
нужной |
формы импульсов |
показанная |
рис. |
11, |
а схема дополняется той или иной формирующей |
цепью. |
Так, |
например, на |
рис. 12 изображена схема |
генератора |
прямо- |
угольных импульсов малой длительности. Здесь формирование им
пульса происходит в результате разряда через ЛТ |
формирующего |
двухполюсника в виде отрезка кабеля. Применение |
ЛТ позволяет |
с помощью такой схемы получать на согласованной нагрузке им пульсы напряжения с длительностью фронта менее 1 не. При им
|
|
|
|
|
|
пульсах большей длительности можно вместо |
отрезка кабеля |
использовать |
формирующую |
искусственную линию. |
|
В работах [165—169] описаны принципы построения и особен |
ности |
работы |
импульсных |
устройств различного |
назначения. |
4. |
Регенеративный процесс в релаксаторах |
на |
ЛТ обусловлен |
лавинной инжекцией неосновных носителей. Возникающие при
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ударной |
ионизации |
основные |
|
|
|
носители, |
входя |
|
в область |
ба |
|
|
|
зы, |
снижают |
потенциальный |
|
Формирующая |
барьер |
эмиттерного |
перехода, |
|
что |
вызывает |
инжекцию |
неос |
|
линия |
новных |
носителей. |
Развиваю |
|
T |
, |
щийся |
при этом |
процесс |
носит |
|
|
Вых. |
лавинообразный |
|
характер. |
Он |
|
|
|
прекращается |
|
из-за |
разряда |
|
|
|
конденсатора, |
определяющего |
|
|
|
коллекторное |
напряжение |
ик, |
|
|
|
так как при этом уменьшается |
|
|
|
степень |
|
ударной ионизации. |
|
Рис. 12. |
|
Регенеративный |
|
процесс |
|
на |
|
|
копления |
заряда |
в базе |
пре |
|
|
|
кращается в |
момент, |
когда |
коллекторное |
напряжение |
падает до |
критической |
величины Up. |
При этом число |
носителей, |
входящих |
в базу со стороны коллектора, равно числу |
носителей, исчезающих |
из |
базы |
|
из-за рекомбинации и инжекции |
в |
эмиттерную |
область. |
Анализ |
регенеративного |
процесса в релаксаторе на ЛТ |
изложен |
в работе |
[165]. |
|
|
|
|
|
|
|
|
ЛТ в стадии формирования импульсов работает при высоком уровне инжекции. В этом случае в базе транзистора возникает ускоряющее поле, повышающее быстродействие транзистора (сплавной транзистор становится подобным дрейфовому транзисто ру). Быстродействие ЛТ возрастает также благодаря уменьшению эффективной ширины базовой области при высоких коллекторных напряжениях.
Импульсные устройства на ЛТ отличаются структурной про стотой и содержат небольшое число элементов (как активных, так и пассивных) Наряду с простотой такие устройства отличаются высокими техническими данными, получение которых в устройствах на обычных транзисторах часто оказывается затруднительным.
Р А З Д Е Л П Я Т Ы Й
ГЕ Н Е Р А Т О Р Ы ЛИНЕЙНО ИЗМЕНЯЮЩЕГОСЯ
НА П Р Я Ж Е Н И Я И ТОКА
ГЛ А В А Ш Е С Т Н А Д Ц А Т А Я
ПР О С Т Е Й Ш ИЕ ГЕНЕРАТОРЫ Л И Н Е Й Н О ИЗМЕНЯЮЩЕГОСЯ Н А П Р Я Ж Е Н И Я МЕТОДЫ Л И Н Е А Р И З А Ц И И
§ 16.1. ПАРАМЕТРЫ ЛИНЕЙНО ИЗМЕНЯЮЩЕГОСЯ НАПРЯЖЕНИЯ
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1. В радиоустройствах часто используется линейно |
изме |
няющееся |
|
напряжение |
(ЛИН), которое называют также пи |
лообразным напряжением |
(ПН); ЛИ Н (рис. |
1) в течение не |
которого |
|
времени |
н а р а с т а е т |
или |
с п а д а е т |
по |
линейному |
(или близкому |
к нему) закону.Устройства, |
фор |
мирующие |
такие |
напряжения, называются |
генераторами |
линейно |
изменяющегося |
|
напряжения |
(ГЛИН) или генера |
торами |
пилообразного |
напряоксния (ГПН). |
|
|
|
' 2. ГЛИН могут работать в автоколебательном или жду |
щем режиме. Показанная |
на рис. 1, а, б форма ЛИН соот |
ветствует |
автоколебательному режиму. Здесь |
полный |
цикл |
' изменения ЛИН содержит две стадии: рабочую стадию |
(Тр), |
•в течение которой напряжение и{1) линейно изменяется от исходного значения l/хдо предельного значения £/2 ,и ста
дию восстановления (Тв), во время которой напряжение воз
вращается к исходному значению. Сумма Тр + Тв = Та |
= |
= l/Fn |
определяет |
период (частоту) |
повторения |
ЛИН. |
В ждущем режиме |
работы (рис. 1, в) имеется еще |
стадия |
ожидания |
(Тож), в течение которой u(t) |
= const. |
|
|
Рабочим перепадом ЛИН называется |
величина |
AUP |
= |
=| с Ѵ 2 - ^ | .
3.Строго линейный закон изменения напряжения и(і)
получить невозможно, но нужная практически степень при ближения к такому закону достижима. Степень отклонения напряжения u[t) от линейного закона (рис. 2) характери-
зуют относительным изменением крутизны напряжения
(производной u'{t) = du/dt) в рабочей |
стадии |
|
I " ' (0 Іпаііб —1"' (/) |
I тт a il м |
(16.1) |
|
|
І"'(01нанб
которое называют коэффициентом нелинейности. Чем мень ше £, тем ближе напряжение u{t) к линейному.
4. Эффективность ГЛИН оценивается коэффициентом, использования напряжения источника питания Е; этот коэф
фициент
1
| У . - £ / і І |
. (16.2) |
Е |
|
«У
« |
г * - h —Hг в |
К - |
|
|
в) H- |
' • |
' |
|
|
|
Рис. |
I. |
Рис. |
2. |
5. |
Из-за |
действия |
дестабилизирующих |
факторов |
(см. § 8.1, п. 5) имеют место изменения крутизны ЛИН в на
чале |
рабочей стадии [Ди'(О)] и других параметров ЛИН |
(ài/lt |
ДГр и т. д.). Стабильность работы ГЛИН характе |
ризуют относительным изменением интересующих нас па раметров ЛИН, как, например:
. |
ôa'(0) = |
Дц' |
(0) ; |
6 ^ = |
и. |
8Тр |
= ДГл |
(16.3) |
|
|
и' |
(0) |
|
|
|
|
|
6. ЛИН применяется |
в радиоизмерениях, телевидении, |
радио |
локации, радионавигации, |
радиотелеметрии, |
вычислительной |
тех |
нике |
и в других |
областях. |
Зная скорость изменения ЛИН, можно |
производить отсчет |
весьма |
малых промежутков |
времени (до ~ I не) |
с высокой точностью [170]. Эта идея реализуется в устройствах
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
временной |
развертки |
луча |
электроннолучевых |
приборов |
[171—175]. |
ЛИЙ |
находит |
также |
применение в каскадах |
сравнения, |
где фик |
сируется |
момент достижения напряжением |
заданного |
уровня |
(см. § 22.6), в устройствах |
расширения |
импульсов |
и, |
в особенности, |
в устройствах |
временной |
задержки |
импульсов |
на |
калиброванное |
время |
(см. § 22.2). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
7. |
Величины |
параметров |
ЛИН (в зависимости |
от назначения): |
— |
рабочий |
перепад |
Д(Ур |
— от единиц |
до сотен вольт; |
микро |
— |
длительность |
рабочей |
стадии |
Тр — от нескольких |
секунд |
до нескольких |
сотен |
и тысяч миллисекунд*1 ; |
|
— |
длительность |
стадии |
восстановления |
Тв — (0,05 -f- |
0,2)7"р; |
— |
коэффициент |
нелинейности |
в осциллографии — до 10%, |
в телевидении — до |
5%, |
в |
электроннолучевых |
индикаторах— |
до 2%; в точных |
каскадах |
сравнения от 0,1 до 0,2%; |
|
— |
коэффициент |
использования |
х — от |
0,01 |
(у простейших |
ГЛИН) |
до 0,9 |
(у наиболее |
совершенных ГЛИН); |
|
|
— |
допустимая |
|
нестабильность |
параметров |
ЛИН: в |
осцил |
лографии выражаемые формулами (3) нестабильности составляют около 5%, а в точных каскадах сравнения — около 0,1%.
§ 16.2. ПРИНЦИП ПОСТРОЕНИЯ ГЕНЕРАТОРОВ ЛИН
1. Принцип построения ГЛИН основан на использовании свойства конденсатора интегрировать протекающий через него ток; это свойство выражается соотношением
|
|
|
|
|
(16.4) |
где и0 |
= |
«(0) §=; 0; знак перед |
интегралом |
зависит от на |
правления |
тока і. Согласно формуле (4) для получения |
ли |
нейного |
изменения |
напряжения |
u(t) необходимо, чтобы в ра |
бочей стадии конденсатор заряжался или |
разряжался |
по |
стоянным |
током |
і — 1 = const; тогда |
|
|
|
|
|
u=*u(t) = |
U0±-jrt. |
(16.5) |
|
|
|
|
Li |
|
|
Следовательно, основными элементами ГЛИН являются
интегрирующий конденсатор С и зарядная (разрядная) цепь, формирующая зарядный (разрядный) ток конденсато ра в рабочей стадии. Для восстановления же исходного на пряжения на конденсаторе после окончания рабочей стадии
служит коммутирующий |
элемент. |
Применяются две схемы построения ГЛИН: с п а р а л- |
л е л ь н ы м (рис. 3, а) |
и п о с л е д о в а т е л ь н ы м |
(рис. 3, б) включением коммутирующего элемента. В обеих
схемах |
коммутирующий |
элемент разомкнут |
в рабочей ста |
дии и |
замкнут в стадии |
восстановления. В |
первой |
схеме |
конденсатор в рабочей стадии з а р я ж а е т |
с я от |
источ- |
*> При длительности Тр более нескольких секунд обычно при меняют электромеханические устройства потенциометрического типа
ника Е, и напряжение на нем |
изменяется от значения иг |
до U2; в стадии же восстановления |
конденсатор быстро раз |
ряжается до напряжения их. |
Во |
второй |
схеме |
в рабочей |
стадии конденсатор р а з р я ж а е т с я |
через |
разрядную |
цепь, а в стадии восстановления он заряжается через комму тирующий элемент.
2. В качестве коммутирующего элемента ГЛИН исполь зуется электронная лампа или полупроводниковый (иног да газоразрядный) прибор. Коммутирующий прибор рабо тает в ключевом режиме; он либо входит в состав релакса-
|
|
|
КоммутируюЛ |
|
|
|
щий |
злемант |
|
|
|
|
|
Выход |
|
|
Разрядная |
\и |
ш |
|
|
|
цепь |
|
|
|
т |
X I |
|
|
|
|
|
S) |
|
|
|
Рис. 3. |
|
|
|
ционного генератора |
(и |
поэтому периодически |
отпирается |
и запирается), либо |
же |
управляется |
внешними |
импульса |
ми. |
|
|
|
|
|
Возможны два режима работы коммутирующего прибо ра, управляемого внешними импульсами. В одном режиме коммутирующий прибор при отсутствии управляющего импульса з а п е р т , а при его воздействии (в стадии вос становления) он отпирается. В другом режиме, наоборот, при отсутствии управляющего импульса коммутирующий прибор о т п е р т, а при его воздействии (в рабочей стадии) он запирается. Первый режим будем называть режимом от пирания коммутирующего прибора, а другой режим — ре жимом запирания коммутирующего прибора. ;
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3. Так |
к а к . | і | = С | и ' ( 0 | » откуда |
|
| і | 1 Ш І б = С| и'(t) |
| н а і 1 б |
и |г'1паИм = с 1 " ' ( 0 1 н а и м Г т о |
представим |
формулу |
(1) в виде |
|
[1 |
Іпанб — I ( Іііаіім |
Д / |
= |
1- |
m |
|
(16.6) |
|
|
I 1 Іиаиб |
|
1 ' Іпапб |
|
|
I ' шайб |
|
ГДе А/ = |
I Пнаиб — I |
па им |
Следовательно, |
коэффициент |
нелинейности |
равен |
относительному |
изменению |
тока |
кон |
денсатора |
в рабочей |
стадии. |
Степень |
изменения этого |
тока |
