книги из ГПНТБ / Ицхоки Я.С. Импульсные и цифровые устройства [учебник]

рабочий импульс, после чего БГ возвращается к исходному

времени БГ малочувствителен к импульсам запуска). Час­ тота повторения импульсов запуска должна удовлетворять соотношению Рш ^ \l(3RcC).

5. Паразитная емкость БГ образуется в основном междуобмо­ точными емкостями трансформатора [42, 51] и емкостью С п на­ грузки. Приведенные (динамические) значения этих емкостей на­ ходятся с учетом энергии, запасаемой в емкостях, которая пропор­ циональна к в а д р а т а недействующих на емкостях напряжений.

- р # f « r l S -

При полярности же рабочих импульсов, противоположной поляр­ ности э. д. с. в сеточной (базовой) обмотке, наименьшая величина паразитной емкости получается по схеме рис. 14, б:

соответственно барьерные емкости эмиттерного и коллекторного переходов); С м — емкость монтажа-

340 -

также обусловлено ростом намагничивающего тока транс­ форматора. После выхода транзистора из насыщения разви­ вается регенеративный процесс, приводящий к запиранию транзистора.

3. Эквивалентные схемы БГ. Так же как и в ламповом БГ, токи и напряжения на элементах транзисторного БГ связаны между собой уравнениями токов и напряжений, которые учитывают трансформацию параметров схемы, обусловленную действием трансформатора. Но при анализе процессов в транзисторном БГ необходимо учитывать инер-

ционность тока коллектора, в то время как электронный ток лампы можно было считать безынерционным. В соответствии с этим эквивалентная (операционная) схема Б Г (приведенная к анодной обмотке) в стадии регенерации имеет вид, изобра­ женный на рис. 16, а, где штрихом отмечены приведенные значения токов, напряжений и параметров схемы, причем

противлениененасыщенной базы. Приведенное значение суммарной паразитной емкости С ' п (с учетом барьерных емкостей транзистора) выражается формулой (44) или (45).

342

После входа транзистора в насыщение эквивалентная схема упрощается (рис. 16, б). Здесь напряжение на пер­ вичной обмотке практически не меняется, т. е.

343

ГДе приняты во внимание равенства (47). Так как за корот­ кое время процесса регенерации напряжение на конденсато­ ре С не успевает заметно измениться (рис. 17, а), то почти вся э. д. с. е2 прикладывается к резистору R0 и к базе (влия­ нием цепи источника Еб ввиду Ro > R0 + /'си здесь можно пренебречь). В момент tx ток базы достигает максимального значения (рис. 17, е) : И

где пренебрежено небольшими напряжениями на перехо­

вершины рабочего импульса {Тт,), в течение которой напря­ жения на обмотках трансформатора и, следовательно, высо­ та рабочего импульса остаются практически неизменными; они выражаются формулами (48). Таким образом, вершина рабочего импульса отличается высокой равномерностью,

что является следствием высокой крутизны линии насыще­

*> Из-за модуляции объемного сопротивления базы ток базы может несколько нарастать и после насыщения транзистора [148].

344

БГ и запиранию в момент t3 транзистора. В этой стадии из-за

ослабления до допустимого значения Ас/ „г подключают диод Д р и резистор R r (см. рис. 15). По мере ослабления тока происходит восстановление напряжений ик и «g. Напря­ жение же и U на конденсаторе большой емкости С за­ метно не меняется на интервале СС—FF (рис. 17, а). Но все же медленный релаксационный разряд конденсатора начинается примерно в момент t2 и продолжается в течение всей стадии релаксации до последующего отпирания тран­ зистора.

ХАРАКТЕРНЫЕ ВРЕМЕННЫЕ ИНТЕРВАЛЫ РАБОТЫ БГ

основных носителей в насыщенной базе. Закон же изменения заря­

346

Трансцендентное уравнение (55) в общем случае решается гра­ фически [98], (см. также [112]). В часто встречающихся, на практике случаях удается получить весьма точное аналитическое выражение корня уравнения (55). Так, при сравнительно, большой длитель­ ности импульса (tu > Ѳ н > Зт п и > Ѳм ) из приближенного ре­ шения уравнения (55) (с определением поправки по методу Ньюто­ на** получаем

импульса слабо зависит от изменения температуры в пределах от

длительности импульса от температуры (у сплавных транзисторов изменение длительности импульсов достигает 50%, а у дрейфовых —

что обусловливает иногда недопустимое возрастание тока коллек­ тора [98, 112] и приводит к возрастанию выброса Д ( / К г (рис. 17, д). Кроме того, в этом режиме проявляется зависимость длительности импульса от магнитных свойств используемого образца трансфор­ матора и существенная зависимость этой длительности от напря­

346

Исследованию возможности формирования предельно корот­ ких импульсов напряжения транзисторным БГ посвящена рабо­ та 1149].

— для дрейфовых триодов Z. > 10 мкГ, С < 500 пФ.

Так как приведенные значения сопротивлений R'0 и л'бо об­ ратно пропорциональны nil , то из формулы (59) следует, что су­ ществует оптимальный коэффициент трансформации, при котором длительность фронта минимальна. Именно из условия аіф/ап21 =• •= 0 найдем;

на нерабочей полярности; влиянием большой емкости С' можно пренебречь ( С S °о). Сопротивление Rr резистора, подключае­ мого для гашения колебаний на нерабочей полярности (см. рис. 15),

347

При выполнении этого условия затухание накопленной в сердеч­ нике энергии носит апериодический характер В этом случае [981

где время отсчитывается от момента f = 0, в который ик •= — Е К

и ДиіГг = 0; постоянная времени 0 и получающийся к моменту окончания рабочего импульса ток намагничивания выражаются равенствами:

В момент г* «= Ѳ/2 функция (62) достигает максимума

При значительной величине паразитной емкости выброс напря­ жения получается недопустимо большой. В этом случае целесооб­ разно устанавливать индуктивность L из условия ограничения ве-

шее напряжение на конденсаторе, получающееся к моменту окон­

сации, строго говоря, бесконечно велика. Практически можно при­ нять, что полное восстановление чувствительности БГ к запускаю­

348

(схема без времязадающего конденсатора, схема с общей базой,

ГЛ А В А Т Р И Н А Д Ц А Т А Я

ИМПУЛЬСНЫЕ Д Е Л И Т Е Л И ЧАСТОТЫ

§13.1. ПРИНЦИП ДЕЙСТВИЯ ДЕЛИТЕЛЯ ЧАСТОТЫ

1.Назначение. Часто бывает нужно производить одно­ временную синхронизацию нескольких релаксационных генераторов импульсов, которые должны работать с раз­

встречается, в частности, в устройствах калибровки данных измерений (например, дальности в радиолокационных стан­ циях). С этой целью генераторы импульсов синхронизуются о д н и м автогенератором стабильной частоты FR (рис. 1), которая должна быть кратна всем заданным частотам:

ния частоты (к. д. ч.). Каждый из синхронизуемых гене­ раторов работает в режиме деления частоты, т. е. в режи­ ме захватывания внешним синхронизирующим напряжением, воздействующим на генератор. При этом частота повторе­ ния импульсов того или иного генератора (Fui) в целое число (rt;) раз меньше частоты F%. В частном случае, ког­

для синхронизации релаксационных генераторов с целью

стабилизации их частоты повторения Fn. В качестве син­ хронизующего генератора часто используется кварцован-

349