книги из ГПНТБ / Гречишкин В.С. Ядерные квадрупольные взаимодействия в твердых телах
.pdf240 И ЗУ ЧЕН И Е КВАДРУПОЛЬНОЙ ДОНКОЙ СТРУКТУРЫ tr ji . IX
изучаться элементы, не имеющие стабильных изотопов с электрическим квадрупольным моментом. В случае ста бильных изотопов мёссбауэровский уровень можно засе лить по (п, у)‘РеакЦииВозбужденные состояния ядер возникают в результате ß-распада, к-захвата, изомерного перехода или кулоновского возбуждения.
Чтобы проиллюстрировать, как квадрупольные взаимо действия проявляются в ЯГР, рассмотрим случай ядра Fe57, которое в основном состоянии имеет спин Ѵ2, а в воз бужденном 3/2. В основном состоянии ядра Fe57 квадрупольное взаимодействие не проявляется (см. формулу (1.9)). В системе координат, связанной с ядром, ядра имеют симметрию вращения относительно оси спина. Можно по казать с помощью метода кулоновского возбуждения, что в
J 2 [г’- г / |
\3 +/\ |
|
[г’- г / |
1 |
Со
/ / / /
/ 1 У
\1 +1\ |
|
1 + /\ |
I г ’~г / |
I |
Iг'~г / |
f |
|
|
|і,+л |
1 |
|
! |
3 +3\ |
|
\г г / |
! |
г ’~г / |
|
j |
4zz<° |
I/ +/\
j . <-\г'~г/ |
[ г г / |
|
- г |
Нет ңвадрилальтго |
Есть кбадоипольте |
|
бзаимодейстбия |
взаимодействие |
|
Рис. 47. |
Уровни энергии Ее*7. |
этой системе ядра со спином 0 или 1/2 могут иметь квадру польные моменты. Однако в лабораторной системе коорди нат ядра со спином 0 или Ѵг не имеют квадрупольного мо мента. Предположим, что параметр асимметрии ц = 0.
Тогда для первого возбужденного состояния получим
^Q= 4 -4-1- |
(9Л4> |
Отсюда собственные значения для возбужденного состоя ния
Е= -Jr-^-eQqz. |
( 9 .1 5 ) |
si з ] Э Ф Ф ЕК Т М ЁССБАУЭРА 241
Таким образом, возбужденное состояние за счет квадрупольного взаимодействия расщепляется на величину
eQqzz/2 (рис. |
47). |
|
|
|
|
|
|
|
Для соединений железа тензор ГЭП можно подсчитать |
||||||||
следующим образом: |
|
|
|
|
|
|||
Ч г г |
= |
(1 |
— |
Щ |
?val + (1 |
~ |
Toe) ?lat, |
( 9 . Iß ) |
M i r |
= |
(1 |
— |
Щ |
T)val Яѵ al |
+ |
(1 — Too) t]lat?lat, |
|
где индекс «val» относится к учету вклада от |
Зй-электронов, |
||
а индекс |
«lat» — к вкладу |
от распределения соседних |
|
ионов в |
кристаллической |
решетке. Факторы Штерн- |
|
хаймера |
(1 — R) и (1 — у«,) |
учитывают |
эффекты поля |
ризации. |
|
|
|
Таким образом, параметр асимметрии ц может быть от личен от нуля, что зависит от симметрии кристаллической решетки. Расчет квадрупольной тонкой структуры в ЯГР при т) =jt= 0 для целых и полуцелых спинов аналогичен слу чаю ЯКР. Следует только отметить, что в ЯГР большое значение имеет угловая зависимость магнитного диполь ного излучения, существенная, в частности, для определе ния знака константы квадрупольного взаимодействия. При ц =jb 0 замкнутые (или точные) формулы можно получить для тех же спинов, что и в ЯКР.
Рассмотрим лишь простейшие примеры. Для J = 3/2
(9.17)
Дополнительную информацию несет интенсивность линий квадрупольной тонкой структуры. Для поликристаллического образца в случае у-перехода с / = 3/2 —» / = Ѵа интенсивности обеих линий одинаковы.
В случае же монокристалла отношение интенсивности двух линий (ц = 0) [20]:
Рі 5 — 3 cos2 Ѳ
(9.18)
~ 3 + 3 cos2 Ѳ’
где Ѳ — угол, отсчитываемый от оси симметрии. Поэтому с помощью эффекта Мёссбауэра можно определить не только
242 И З У Ч Е Н И Е К В А Д Р У П О Л Ь Н О Й ТО Н К О Й С Т Р У К Т У Р Ы [ГЛ . IX
направление qzz, но его знак, поскольку угловая зависи мость у двух линий разная. При этом нужно применять линейно поляризованное излучение.
Если направление поляризации излучения параллель но оси Z тензора градиента электрического поля, то Р 3 : : Рг = 3 : 1. Поляризованное излучение можно получить путем намагничивания источника в направлении, перпен
дикулярном у-излучению. |
|
•' |
|||
Если т] =/=0, |
то |
[20] |
|
|
|
Рй — 4 |
|
-j,г + (3 cos2 Ѳ— 1 |
4- ц sin2 |
Ѳcos 2q>), |
|
|
|
|
|
|
(9.19) |
Pi = 4 |
-3 |
- 1 1 j |
— (3 cos2 Ѳ— 1 |
+ 1 1 sin2 |
Ѳcos 2cp). |
Отсюда возникает возможность определения величины па раметра асимметрии ц. Однако эти методы применимы лишь для монокристаллов. Знак же qzz можно определить и для порошкообразных образцов [21, 22]. Если наложить на об разец магнитное поле порядка 40 кгс,. то одна из линий квадрупольного дублета становится триплетом, а другая дублетом. Если энергия дублета больше энергии триплета,
то qzz |
0. В противном случае qzz |
0. Этот метод приме |
ним, |
если ц не слишком велик. |
. |
Методом ядерного гамма-резонанса (ЯГР) может быть изучено 63 элемента. Наличие энергии отдачи — главное препятствие для применения ЯГР. Практически измерения
возможны лишь до ER — 0,04 эв, |
да и то при очень |
низких температурах. Кроме того, |
требуется наличие |
долгоживущего материнского изотопа с периодом полурас пада в несколько дней. Если период полураспада составля ет несколько часов, то можно работать лишь вблизи источ ника нейтронов. В настоящее время ЯГР изучался на 32 элементах. Основные же результаты были получены внача ле на ядрах железа и олова, затем иода, сурьмы и т. д. При определении констант eQqzz из данных ЯГР точность изме рений на порядок ниже, чем в ЯКР. Поэтому пока эффект Мёссбауэра не может конкурировать с ЯКР [23—26] *).
*) На основании изомерного сдвига в ЯГР (сдвиг линий для ядер,'находящихся в изомерном возбужденном состоянии), можно, однако, непосредственно определить степень s-гибридизации.
$ 4] СОВМЕСТНОЕ ПРИМЕНЕНИЕ НЕСКОЛЬКЙХ|МЕТ0Д0В 243
Сравнение же данных ЯКР и ЯГР пока возможно лишь на изотопах иода. Из ЯГР могут быть получены данные по eQqzz и г) для I129, тогда как в ЯКР в основном исследуется изотоп I127. Наблюдение ЯГР на I127 затруднено из-за большой ширины линии. В тех же случаях, когда удается в одних и тех же соединениях измерить обоими методами eQqzz и г), получается полное совпадение данных в пределах ошибок эксперимента.
Таким образом, пока метод ЯКР является о с н о бн ы м при изучении ядерных квадрупольных взаимодействий в твер дых телах.
§ 4. Совместное использование нескольких методов изучения ядерных квадрупольных взаимодействий
втвердых телах
-Изучение ядерных квадрупольных взаимодействий в твердых телах возможно с помощью нескольких методов. Выбор того или иного метода зависит от величины кон станты квадрупольного взаимодействия, распространен ности стабильных изотопов данного элемента, времени жизни нестабильных изотопов. Некоторые элементы могут
быть изучены одновременно с помощью нескольких мето дов. Например, квадрупольные взаимодействия на ядре марганца можно изучать методом ЯКР, ЯМР и ЭПР; на сурьме — методом ЯКР, ЯМР и ЯГР; на иоде — ЯКР, ЯМР и ЯГР. Аналогично обстоит дело с изотопами меди, железа, золота, цезия, ксенона и т. д.
Наиболее плодотворное взаимодействие при изучении ядерных квадрупольных взаимодействий в твердых те лах возможно при использовании данных ЯКР и ЯМР [27-31].
Если константа eQqzz не превышает нескольких Мгц, то при практически достижимых магнитных полях (до 60 кгс) можно в монокристалле проследить переход от ЯКР (нулевое поле) в ЯМР (сильное поле). Первые работы в этой области были выполнены Волковым с сотрудниками [27, 28]. Значительный интерес представляет случай про межуточных магнитных полей, когда энергия магнитного и квадрупольного взаимодействия одного порядка [32]. В промежуточных магнитных полях в монокристаллах мож но наблюдать точки пересечения уровней энергии. Удобно
244 И З У Ч Е Н И Е К В А Д РУ П О Л Ь Н О Й Т О Н К О Й С Т Р У К Т У Р Ы [ГЛ . IX
ввести безразмерный |
параметр |
|
|
R |
= 4 \iH0/eQqzz. |
Если R |
1, то мы имеем случай ЯКР, а при R 1 — |
|
ЯМР. Случай R — 1 иногда называют ядерным спиновым резонансом. Именно в промежуточной области магнитных полей могут быть развиты точные методы определения констант квадрупольного гамильтониана [31, 32].
При использовании методов ЯКР и ЯМР, например, были определены константы eQqzz и т) в транс-[Соеп2С12] СЬНСЬХН20 [30]. Константа квадрупольного взаимодей ствия на хлоре в этом комплексе равна 31,85 Мгц *); т) = = 0,224. Изучение области промежуточных полей позволяет разобраться в наблюдаемых переходах, сделать отнесение линий к определенным ядрам.
При изучении ЯКР в кристаллах иногда бывает полез но воспользоваться данными по eQqzz, полученными из из мерений сверхтонкой структуры микроволновых спектров газов [33] **). Ядерные квадрупольные взаимодействия в молекулах часто являются одной из основных причин сверхтонкой структуры во вращательных спектрах газов. Однако анализ сверхтонкой структуры при большом числе квадрупольных ядер в молекуле (больше 2) представляет собой непростую задачу. Только недавно в этой области был достигнут существенный прогресс.
В большинстве случаев константа eQqzz в твердом теле меньше, чем в газе. Это указывает на большую ионность связи С—X (где X — галоген) в твердом теле, чем в газе. Однако в некоторых соединениях (например, в І127С1) кон станта квадрупольного взаимодействия в твердом теле уве личивается по сравнению с газом. Это обычно относится к электроположительным атомам и указывает на возникнове ние в твердом теле дополнительных межмолекулярных связей. В большинстве же случаев изменение eQqzz в твер дом теле по сравнению с газом связано с поляризацией химических связей внутренними электрическими кристал лическими полями. Во всяком случае подобные сопостав
*) Имеется в виду атом хлора, участвующий в связи Со—С1. **) Техника определения констант eQqzz из микроволновых
спектров газов подробно описана в книге Таунса и Шавлова [33].
§ 4] |
СОВМЕСТНОЕ ПРИМ ЕНЕНИЕ НЕСКОЛЬКИХ МЕТОДОВ 245 |
ления |
во многом способствовали развитию ЯКР-спектро- |
скопии [34].
Некоторые дополнительные сведения о ядерных квадрупольных взаимодействиях могут быть получены при ультразвуковом насыщении уровней. Например, Проктор и Робинсон [35, 36] применяли ультразвуковую технику при изучении ЯМР в монокристалле NaCl. Разность населен ностей между уровнями ЯМР измерялась по амплитуде сигнала индукции, возникавшей после воздействия на об разец радиоимпульсом с частотой заполнения со0. Если частота ультразвука «as = 2со0> то ультразвук возбуждает ядерные переходы и разность населенностей уменьшается. Аналогичные эксперименты в ЯКР были выполнены, на пример, в NaC103 Проктором и Тантилой [37], изучавшим прямой и непрямой релаксационный процесс. Поскольку интенсивность прямого релаксационного процесса про порциональна плотности (числу) фононов на резонансной частоте, то их число может быть значительно увеличено при облучении образца ультразвуком [38, 39].
Ультразвуковую энергию от кварцевого возбудителя к изучаемому кристаллу NaC103 передавали через моно кристалл NaCl. Хлористый натрий является хорошим про водником ультразвуковой энергии. Если между кристал лом NaC103 и NaCl ввести сильный поглотитель ультра звука (например, бумагу), то эффект ультразвукового насыщения уровней полностью исчезает. В принципе воз можно наблюдение резонансного поглощения ультразвука в системе ядерных квадрупольных уровней энергии. Одна ко широкого применения для целей измерения констант
квадрупольного |
взаимодействия акустический резонанс |
|
не имеет. |
Это |
связано с целым рядом чисто технических |
трудностей, |
а |
также с сильным нерезонансным погло |
щением ультразвуковой энергии в некубических крис таллах.
Только отдельные работы посвящены пока сопоставле нию данных ЯКР и ЯГР [40]. Это несомненно явление вре менное, поскольку совместное использование ЯКР и ЯГР для изучения ядер иода вполне реально. Метод ЯГР может применяться для изучения ядерных квадрупольных взаи модействий вместе с методом угловых корреляций в гаммаспектроскопии [41, 42]. Наиболее прямым способом опре деления констант eQqzz и t] в методе угловых корреляций
246 И З У Ч Е Н И Е К В А Д РУ П О Л ЬН О Й ТО Н К О Й С Т РУ К Т У РЫ [Г Л . IX
является снятие угловой зависимости корреляций от ин тервала между излучениями («дифференциальная техни ка»). Точность измерений в методе угловых корреляций значительно ниже, чем в ЯКР, так что пока изучение угло вых корреляций для целей определения eQqzz не получило широкого распространения. Всего в нескольких металлах и соединениях были сделаны такие измерения.
По-видимому, в будущем особенно интенсивно будет развиваться направление по совместному использованию различных методов для исследования ядерных квадрупольных взаимодействий в твердых телах, поскольку при этом возникает возможность получения более полной информа ции о природе химической связи.
ЛИТЕРАТУРА
К Введению
1. |
В. С. Г р е ч и ш к и н , УФН 69, 189 (1959). |
|
||||
2. |
Г. К. С е м и н , |
Э. И, Ф е д и н , |
ЖСХ 1, 252 (1960). |
|
||
3. |
Э. И. Ф е д и н, Г. К. С е м и н, |
ЖСХ 1, 464 (1960). |
|
|||
4. |
S. L. S e g e l , |
R. G. B a r n e s , |
Catalog of Nuclear Quadrupole |
|||
|
Interactions |
and |
Resonanse Frequencies in |
Solids, Part 1, |
Ele |
|
|
ments and |
Inorganic Compaunds, |
1962; |
Part 2, Halogen |
Reso |
|
nance in Organic Compaunds, Iowa, USA, 1965.
5.В. С. Г p e ч и ш к и н, Г. Б. С о й ф е р, Тр. ЕНИ при ЛГУ *) 11, Сб. «Радиоспектроскопия» № 2, 3 (1964).
6.В. С. Г р е ч и ш к и н, Н. Е. А й н б и н д е р, УФН 80, 597
7. |
(1963); |
91, 645 (1967). |
|
|
|
|
И. П. Б и р ю к о в, М. Г. В о р о н к о в, И. А. С а ф и н, Таб |
||||||
|
лицы |
частот ядерного |
квадрупольного резонанса, |
«Химия», |
||
8. |
Л., |
1968. |
|
(1950). |
|
|
R. |
V. P o u n d , Phys. Rev. 79, 685 |
111 (1950). |
||||
9. |
Н. |
G. |
D е h m е 1 1, H. |
K r ü g e r , |
Naturwiss. 37, |
|
10.W. O r w i l l e - T h o m a s , Quart, Rev. 11, 162 (1957); Успехи химии 7, 731 (1958).
11.T. P. D a s, E. L. H a h n, Solid State Physics, Suppl. 1 (1958).
12. |
G. |
В о u d о r i s, J. Phys. |
Radium 23, |
43 (1962). |
13. |
R. |
S 1 e d z i e w s k i, A. |
Z a p о 1 s k a, |
PostepyFizyki 15, |
213 (1964).
14.С. T. О' К о n s k i, in coll. vol. «Determination of Organic Structure by Physical Methods», N. Y., 2, 661 (1962).
15. |
M. H. C o h e n , |
F. R e i f, Solid State |
Physics 5, |
321 (1957). |
||
16. |
A. W e i s s, Coll. |
Ampere XIV, p. 1066 (1967). |
|
|||
17. |
A. A 6 p а г a M, |
Ядерный магнетизм, ИЛ, |
1963. |
|
||
18. |
Ч. С л и к т e р, |
Основы теории магнитного резонанса,«Мир», |
||||
19. |
1967. |
|
Б. М. К о з ы р е в , |
Электронный па |
||
С. А. А л ь т ш у л е р , |
||||||
20. |
рамагнитный резонанс, |
«Наука», 1972. |
|
|
|
|
В. Л о у, Парамагнитный резонанс в твердых телах, ИЛ, 1962. |
||||||
21. В. И. Гольданский, Эффект Мёссбауэра |
и |
его |
применения |
|||
в химии, «Химия», 1963.
22.А. Л ё ш е , Ядерная индукция, ИЛ, 1963.
23.Э. Э н д р ю, Ядерный магнитный резонанс, ИЛ, 1957.
24.И. В. А л е к с а н д р о в, Теория ядерного магнитного резонан са, «Наука», 1964.
*) Труды Естественно-научного института при Пермском госуниверситете.
248 |
|
|
|
|
|
Л И Т Е Р А Т У Р А |
|
|
25. |
Г. К. С е м и н , |
Т. |
А. Б а б у ш к и н а , |
Г. Г. Я к о б с о н , |
||||
26. |
Применение |
ЯКР в химии, «Химия», 1972. |
||||||
Е. |
А. L u c k e |
п, |
Nuclear Quadrupole Coupling Constants, |
|||||
|
Acad. Press, |
N. Y., |
L. 1969. |
|
||||
|
К |
г л а в е |
I |
|
|
|
|
|
1. |
J. |
S e i d e n, |
J. Phys. Rad. 17, 876 (1956). |
|||||
2. |
F. |
S t e r z e r, |
Y. В e e r s, |
Phys. Rev. 100, |
1174 (1955). |
|||
3. |
H. |
K r ü g e r , |
Z. f. Phys. |
130, 371 (1951). |
|
|||
4.4 . С л и к T e p, Основы теории магнитного резонанса, «Мир», 1967, стр. 219.
5. |
В. С. Г р е ч и ш к и н , |
Н. Е. А й н б и н д е р, |
Изв. |
вузов, |
|
6. |
«Радиофизика». 6, № 4, 729 (1963). |
Изв. |
вузов, |
||
Н. Е. А й н б и н д е р, |
В. С. Г р е ч и ш к и н , |
||||
7. |
«Радиофизика» 8, № 2, 416 (1965). |
|
|
||
S. A l e x a n d e r , |
U. G a n i e l , J. Chem. Phys. 43, 1060 (1965). |
||||
8. |
T. W a n g, Phys. |
Rev. 99, 566 (1955). |
|
|
|
9. |
M. H. C o h e n , |
Phys. |
Rev. 96, 1278 (1954). |
|
|
10.N. I n о u e, J. Sei. Hiroshima Univ. 24, 7 (1960).
11.R. L i v i n g s t o n , H. Z e 1 d e s, Table of Eigenvalues for Pure Quadrupole Spectra, Spin-g-, USA EC, ORNL-1913, 1955.
12.A. H. R e d d о c h, Nuclear Quadrupole Resonance of Some,
Inorganic Chlorine Compounds, USA EC UCRL-8972, 1959.
13.Г. А. В о л г и н а, Т. М. П о н о м а р е в а, Тр. ЕНИ при ПГУ, Сб. «Радиоспектроскопия» № 4, 12, 107 (1966).
14. |
Y. M o r i n o , |
М. T o y a m a , |
I. Chem. Phys. 35, |
1289 (1961). |
|||||||
15. |
В. С. Г р е ч и ш к и н , |
Н. Е. А й н б и н д е р, |
ФТТ 3, |
1821 |
|||||||
16. |
(1961). |
|
|
|
Н. Е. А й н б и н д е р, |
ФТТ 3, |
2981 |
||||
В. С. Г р е ч и ш к и н , |
|||||||||||
17. |
(1961).) |
Phys. Rev. 96, 1053 (1954). |
|
|
|
||||||
С. D e a n , |
|
Изв. вузов, |
|||||||||
18. |
Н. |
Е. А й н б и н д е р, |
В. С. Г р е ч и ш к и н , |
|
|||||||
19. |
«Физика», |
№ 5, 27 |
(1963). |
|
|
УФН 80, |
597 |
||||
В. С. Г р е ч и ш к и н , |
Н. Е. А й н б и н д е р, |
||||||||||
20. |
(1963). |
|
|
N. |
I п о u е, |
J. Phys. Soc. |
Japan 14, 86 |
||||
К. S h i m o m u r a , |
|||||||||||
21. |
(1959). |
|
|
J. Ph у s. Soc. Japan 12, 652 |
(1957). |
|
|||||
К. |
S h i m о m иг a, |
|
|||||||||
22. |
V. |
R e h n,J. Chem. |
Phys. 38, |
749 |
(1963). |
|
401 (1951). |
||||
23. |
H. G. D e h m e 1 1, |
H. |
K r ü g e r , |
Z.f. Phys. 129, |
|||||||
24. |
H. |
В a у e r, |
Z. f. |
Phys. 130, |
227 (1951). |
|
|
|
|||
25.Ф. И. С к p и II о в, Материалы X Совещания по спектроскопии,
Львов, 1, 75 (1957).
26.Т. Т о k u h і г о, Bull. Chem. Soc. Japan 35, 1293 (1962).
27. |
T. |
К u s h i d a, J. |
Sei. Hiroshima Univ. 19, 327 (1955). |
28. |
T. |
К u s h i d a, G. |
В. В e n e d e k, N. В 1 о e m b e r g e n, |
29. |
Phys. Rev. 104, 1364 (1956). |
||
I. I c h i s h i m a, |
J. Chem. Soc. Japan 71, 607 (1950). |
||
30. |
R. |
J. C. B r o w n , |
J. Chem. Phys. 32, 116 (1960). |
31. |
H. D. S t i d h a m , |
J. Chem. Phys. 49, 2041 (1968). |
|
3g. |
D. D o u g l a s , J. |
Chem. Phys. 31, 504 (1959). |
|
|
Л И Т Е Р А Т У Р А |
249 |
К |
г л а в е II |
|
1. А. |
А б р а г а м, Ядерный магнетизм, ИЛ, |
1963. |
2.М. В 1 о о ш, Е. L. Н а h п, В. Н е г z о g, Rhys. Rev. 97, № 6, 1699 (1955).
3. |
Т. Р. D a s, Е. L. Н a h n, Solid State Physics, Suppl. |
1 (1958). |
|||||
4. |
А. Л ё ш е , |
Ядерная индукция, |
ИЛ, |
1963. |
|
||
5. |
A. L. B l o o m , |
Phys, |
Rev. 98, |
1105 |
(1955). |
|
|
6. |
W. В. M i m s , |
Phys. |
Rev. 141, |
140 |
(1966). |
|
|
7. |
В. H e г z о g, E. L. H a h n, Phys. Rev. 103, 148 (1956). |
||||||
8. |
T. P. D a s, |
A. K. S a h a, Phys, |
Rev. 98, 516 (1955). |
||||
9. |
A. P. К e с с e л ь, M. А. К о p я e м к и н, ФТТ 8, |
№ 2, 387 |
|||||
10. |
(1966). |
|
|
|
|
|
|
Н. Е. А й н б и н д е р, В. С. Г р е ч и ш к и н , Тр. ЕНИ при |
|||||||
ИГУ, Сб. «Радиоспектроскопия» № 5, 12, 109 (1969).
И . Б. Н. П а в л о в, И. А. С а ф и н, Г. К. С е м и н , Э. И. Ф е- д и н , Изв. АН СССР 11, 41 (1964).
12.D. Е. W о е s s п е г, Н. S. G u t о w s к у, J. Chem. Phys. 27, 1072 (1957).
13.И. В. П е н ь к о в, И. А. С а ф и н, ФТТ 7, 190 (1965).
14. |
Т. А. Б а б у ш к и н а , |
В. И. Р о б а с, Г. К. С е м и н , ДАН |
||||
15. |
СССР 159, 164 (1964). |
В. С. Г р е ч и ш к и н , |
А. Д. Г о р |
|||
Н. Е. А й н б и н д е р , |
||||||
16. |
д е е в , А. Н. О с и п е н к о , ФТТ 10, |
2026 (1968). |
||||
М. Н. C o h e n , |
Phys. Rev. 96, 1278 |
(1954). |
|
|||
17. |
В. С. Г р е ч и ш к и н, Н. Е. А й н б и н д е р, ЖЭТФ, Письма |
|||||
18. |
5, |
87 (1967). |
|
В. С. Г р е ч и ш к и н , |
Изв. вузов, |
|
Н. |
Е. А й н б и н д е р , |
|||||
19. |
«Радиофизика» 10, № 2, 186 (1967). |
|
|
|||
Л. ІИ и ф ф, Квантовая |
механика, ИЛ, 1957. |
|
||||
20. |
Н. Е. А й н б и н д е р , |
Г. А. В о л г и н а , В. С. Г р е ч и ш- |
||||
21. |
кин, Изв. вузов, «Радиофизика» 11, 775 (1968). |
|
||||
В. С. Г р е ч и ш к и н, Е. М. Ш и ш к и н, ЖЭТФ 61, 727 (1971). |
||||||
22. |
I. S o l o m o n , |
Phys. Rev. 110, 61 (1958). |
|
|||
23.J. В u t t e г w о г t h, Proc. Phys. Soc. 86, 297 (1965).
24.H. A b e, H. Y о s u о k a, A. H i г a i, J. Phys. Soc. Japan 21,
25. |
77 (1966). |
|
|
И. С. |
Д о и с к а я, A. P. К e с с e л ь, ФТТ 10, 885 (1968). |
||
26. |
F. L |
u r c a t, J. Phys. |
Radium 19, 713 (1958). |
27. |
A. P. К e с с e л ь , M. А. К о р ч е м к и н, ФТТ 8, 2934 (1966). |
||
28. |
V. S. G г е с h i s h k i n, |
E. M. S h i s h k i n, V. A. S h i s h- |
|
|
k in, |
I. A. К j u n z e 1, |
Organic Magn. Res. 3, 505 (1971). |
29.А. Д. Г о p д e e в, В. С. Г р е ч и ш к и н, Е. М. Ш и ш к и н, Изв. вузов, «Радиофизика» 15, 796 (1972).
30. |
V. S. G r e c h i s h k i n , |
Е. М. S h i s h k i n , |
Organic Magnetis Re |
||||
|
sonance 5., 1., (1973). |
|
|
|
|
|
|
|
К |
г л а в е III |
|
|
|
|
|
1. |
Н. |
G. D е h m е 1 1, |
M. |
K r ü g e r , |
Naturwiss. 37, 111 (1950). |
||
2. |
H. |
G. D e h m e 1 t, |
Z. f. Phys. |
130, 356 |
(1951). |
||
3. |
R. |
L i v i n g s t o n , |
Ann. N. |
Y. |
Acad. |
Sei. 55, 800 (1952). |
|
4. |
В. С . Г р е ч и ш к и н , |
Кандидатская диссертация, ЛГУ, 1959. |
|||||