книги из ГПНТБ / Марченко Б.Г. Метод стохастических интегральных представлений и его приложения в радиотехнике
.pdfреверберационного шума. При этом роль рассеивателей играют ло кальные центры, создающие отдельные импульсы торошения. В этом случае ядро s (т, t) не может считаться функцией разности аргумен тов t и т, т. е. процесс торошения носит явно выраженный нестаци онарный характер.
Как линейная модель реверберационного шума, так и линейная модель шумов торошения льда могут быть усложнены, если счи тать, что s (т, і) — случайная функция от состояния рассеивателей и параметров излучаемого сигнала.
Для рассмотренных выше последних двух случаев имеет место обобщенная теорема о наложении случайных возмущений.
Таким образом, все основные виды шумовых помех, встреча ющиеся в радиотехнике, физике, теории связи, гидроакустике, до пускают описание при помощи математической модели линейных' случайных процессов, т. е. могут быть описаны функционалами ви да (1) или их линейной комбинацией. Основной задачей, возника ющей при построении таких моделей, является определение ядра представления (1) и характеристической функции порождающего процесса ц (т), исходя из статистических наблюдений или физи ческих предположений. Теоретические предпосылки для решения такой задачи были изложены в конце § 1 гл. I.
§ 3. Метод стохастических интегральных представлений
В предыдущей главе был рассмотрен ряд физических моделей реальных шумов, исходя из которых была обоснована возможность их описания при помощи математической модели линейных случай ных процессов вида (1) и указаны пути получения функций, входя щих в представление (1), на основании физики явления или по ре зультатам экспериментальных наблюдений.
Не менее важной при решении многих задач теории радио связи, кибернетики, оптики, гидроакустики оказывается трактов ка процесса £ (t), определенного согласно (1), как результата ли нейной фильтрации белого шума. Остановимся подробнее на этом вопросе, так как он положен в основу метода интегральных пред ставлений, который, как указывалось во введении, некоторые за рубежные авторы [30] относят к методу порождающего процесса.
Любую неслучайную непрерывную функцию [33] можно «пред ставить» интегралом
оо
(443)
—со
где б ( /) — дельта-функция, определенная как в [33]. По опреде лению эта функция является обобщенной сингулярной, т. е. не может быть представлена в виде скалярного произведения двух регуляр ных функций.
130
Представление (443) можно переписать, не прибегая к исполь зованию дельта-функции, в виде интеграла Стилтьеса
оо |
|
x ( t ) ~ J x(x)dl(t — x), |
(444) |
—со |
|
где через 1 (t) обозначена единичная функция Хевисайда, опреде ленная согласно (437).
Выражение (444) можно рассматривать как интегральное пред ставление любой неслучайной непрерывной функции. Физический смысл этого выражения следует из (443), которое представляет со бой видоизмененную запись (444) и показывает, что любой непре рывный сигнал можно рассматривать как отклик линейного фильтра, частотная характеристика которого совпадает с частотной характеристикой сигнала, на воздействие, обладающее постоянной спектральной плотностью в полосе частот от —оо до оо
Эта идея положена в основу метода интегральных представле ний случайных процессов, только в этом случае в качестве исход ного обобщенного процесса вместо дельта-функции используется белый шум — обобщенная производная в смысле Гельфанда — Ито [15, 29] от процесса с независимыми приращениями, обладающая постоянной спектральной плотностью в полосе частот (—оо, оо). Путем фильтрации белого шума и получаются все другие линейные процессы, т. е. имеет место представление (1), аналогичное (444).
Иными словами, при анализе любой реальной системы со слу чайным воздействием методом интегральных представлений на ее входе мысленно достраивается дополнительное линейное звено с импульсной переходной функцией ср (т, t), на которое теперь по ступает только белый шум т/ (т) — обобщенная производная про цесса с независимыми приращениями, обладающего безгранично делимым законом распределения типа (4). Импульсная переходная функция этого фильтра ф (т, t) и распределение приращений про цесса г) (т) подбираются таким образом, чтобы отклик достроенного линейного звена был стохастически эквивалентным входному слу чайному процессу анализируемой системы.
Если дополнительно предположить, что в (1) функция ф (т, t) = = 0 при т < t независимо от t, т. е. выполняется условие физи ческой реализуемости, и что система до момента (0 находилась в со стоянии покоя и включается только в момент t0, то представление (1) можно записать в виде
t ©о
Ü(0 = j ф (*, t) dr\ (т) = |
j ф(т, 0 1 (т — 10) l(t — x) dt) (т), (445) |
L |
—оо |
|
W o , °°), |
где пределы /0 и t обычно включаются в интервал интегрирования. Чаще всего t0 = 0 или t0 — —оо. Таким образом, (445) можно по лучить из (1), если в последнем вместо ядра ф (т, t) рассматривать новое ядро ф (т-, t) 1 (т — /0)1 (t — т), где 1 (t) определяется соглас н о ^ ) .
9* |
13Г |
Как уже упоминалось |
выше, линейные процессы могут |
быть |
|
как стационарными, так и нестационарными. Если ф (т, |
t) зависит |
||
только от разности і — т, то выражение (1) дает, как частный |
слу |
||
чай, представление стационарного линейного процесса |
(7) в виде |
||
|
оо |
|
|
£о (0 = |
J Ф (* — т) dr\ (т)- |
|
(446) |
|
— оо |
|
|
Для процесса (1), согласно (32), с учетом (39) выражение для кор
реляционной функции можно записать так: |
|
|
|||
|
h |
t2) = M[g (h) I (/2)j - m |
(tj m |
(/,) = |
|
|
|
oo |
|
|
|
= |
И2 ['П(1)] |
j Ф (T. ti) Ф (T, ^a) dt, |
^ , ^ £ ( —°o,oo). |
(447) |
|
|
|
— -OO |
|
|
|
Ввиду |
свойства симметрии корреляционной |
функции |
h (іъ t2) |
при построении таблиц или графиков можно рассматривать только случай t2 > tx.
Выражение для корреляционной функции представления (445) можно записать, с учетом (447), так:
|
|
оо |
|
|
|
|
|
|
h{t, t + s) = к2[т](1)] |
j |
ф(т, 7)ф(т, t + s) 1 (t — т)1 (7 + |
s — т) ш |
|||||
|
|
|
X 1 (т — 10)dx, |
|
|
|
(448) |
|
где 1 (t) |
—определяется согласно (437). Последнее выражение мож |
|||||||
но записать еще и так: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
г »«а [ті (1)]min(<,<+s)ф(т, 7)ф(т, t |
+ |
s)dx |
при |
s £ |
[t0 — t, оо), |
||
|
|
j |
|
|
|
|||
h(t, 7 + |
s) = |
|
0 |
|
при s £ (— оо, t0 — t), |
|||
|
I |
|
|
|||||
|
|
|
W o , оо). |
|
|
|
|
(449) |
Для |
представления (446) корреляционная |
функция, согласно |
||||||
(447), имеет вид |
|
00 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
h(s) = |
х2 [г](1)] J Ф (t) ф (т 4- s) dx. |
|
(450) |
— оо
Таким образом, процесс g (t), допускающий представление (1), можно трактовать как результат фильтрации белого шума некото рым линейным устройством Такой способ задания исходных шу мовых процессов будет широко использован в последующих пара графах при решении конкретных задач и примеров. В связи с этим рассмотрим подробно один из способов получения ядра ф (т, f), а также определение функции h {tx, /2) для линейной 7?С-цепочки.
RC-фильтр. Согласно закону Кирхгофа для /?С-цепочки [36], напряжение у (t), полученное на выходе, при входном воздействии X (t) удовлетворяет линейному дифференциальному уравнению
CR(t)g' + д = x(f), |
(451) |
132
где X (t) и R (t) — непрерывные на интервале [0, оо) функции (последнее обеспечивает единственность решения при заданных
начальных условиях), а С — постоянная величина, |
характеризую |
|||||
щая электрическую емкость. |
|
|
|
|||
В этом случае решение, удовлетворяющее начальным условиям |
||||||
(А» У Ш |
определяется |
выражением |
|
|
|
|
|
t |
|
t |
|
t |
|
= |
S Щ |
еХр[ _ |
J CR (г) ] * |
+ * ('.)« Р [— j CR{z) . |
|
|
|
*о |
|
S |
|
t. |
s = |
которое после замены переменной интегрирования |
согласно |
|||||
— t — т |
и в |
предположении, что у |
(t0) = 0 при t |
= 0 (т. е. |
си |
стема в начальный момент не обладает запасом энергии), принимает вид
_ |
1 |
Г |
X Ѵ-т) |
|
t—x |
|
t |
|
exp |
с ■I |
|
|
■T)dz. |
||||
y(t) ~ |
С |
) |
RV - x ) |
~ m ] dx=s |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
(452) |
Из последнего выражения импульсная переходная функция |
||||||||
рассматриваемой системы определяется в виде |
|
|
||||||
|
|
/ |
|
|
/—Т |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
dz |
|
|
ф(т, 0 = |
|
CR(t — Т) |
t |
/г (г) . при |
0 < т < ^ , |
(453) |
||
|
|
|
|
|
о |
при |
т < 0 и т > |
t. |
Таким образом, если считать, что в выражении (445) ядро определено согласно (453), то процесс g (f) можно рассматривать как отклик ^С-фильтра на воздействие, представляющее собой белый шум.
Рассмотрим частные случаи выражения (453) и соответствующие им линейные процессы.1
1. Пусть R (t) = R0 = const. Обозначив а = — , получим
|
|
|
t—X |
|
|
|
Ф (т, f) = Ф(т) = |
а ехр (а J dz) 1 (т) = ае~ах1(т), |
т £ (— с», оо). |
||||
|
|
|
|
|
|
(454) |
Этому случаю |
соответствует стационарный |
линейный процесс |
||||
|
|
ОО |
|
|
|
|
£(*) = |
|
J |
ae~a(t~x)1 (t — т) dr\ (т), |
*€(—оо, оо), |
(455) |
|
|
|
— СО |
|
|
|
|
и, в частности, |
гауссов стационарный линейный процесс |
|
||||
|
|
оо |
|
|
|
|
(t) = |
|
£ |
aé~a(t~'x)\{t — z)dw{z), |
t £ { — О О , оо). |
(456) |
133
Корреляционная функция процесса (455) согласно (447) прини мает вид
|
h(s) = Ka l» l(l)]-|-e“ e,s|. |
sG(—00, 00). |
(457) |
2. |
Пусть R (t) = R0t,T. e. изменяется по линейному закону при |
||
/ £ (0, оо), и а = -^т=г , тогда согласно (453) имеем |
|
||
|
R0C |
|
|
|
ф (т, 0 = |
1 |
|
|
а (/ — т) ехр (а |
j - f - ) - |
|
|
|
|
О |
=(/ — т)а 1 при 0 < т < t,
ф(т, f ) = 0 |
п р и т ^ ( 0 , 0 - |
(458) Вид функции (458) при а = 1 при
веден на рис. 8 . Заметим, что
со |
t |
j* Ф2(т, t)dx = I ф2(т, t)dx =
-(ТсГ-і)Ѵ - ПРИ а > 0 ’5’
оопри а С 0,5.
Следовательно, при а > 0,5 функция ф (т, f), определенная со гласно (458), интегрируема с квадратом как функция т при всех t и поэтому может служить ядром нестационарного линейного про цесса
і ( 0 = ] - |
(t - т)',0t—1 |
1 (t — т) 1 (т) dr] (т), а > 0 ,5 ; ^ ( 0 , оо). (459) |
Вчастном случае гауссов нестационарный процесс согласно
(459)имеет представление
It
V(D= J dw (т)> се > 0 ,5 ; /€(0, оо). (460)
0+ Корреляционная функция процесса (459) согласно (449) опре
деляется |
при а > |
0,5 следующим образом: |
|||
h{i, |
f + s) |
[t(t + s)]° |
тіп Ц Д + s) |
||
о |
(461) |
||||
‘1 |
|||||
|
|
|
|
при s £ |—t, оо) |
|
|
|
О |
при s £(—оо, —t), |
||
|
|
|
t 6 (О, |
ОО). |
134
В частном случае при а = 1 последнее выражение принимает вид
h (t,t - \- s ) ~ |
1(0 1(? + S) Х2[11(1)1 |
t ^ (0, oo), |
s £ ( —oo, oo). |
(462) |
|||
|
|
шах (t,t-f- s) |
|
|
|
|
|
На рис. |
9 приводится |
вид функции h (t, t |
+ s), определенной |
||||
согласно (462) при x2 [т} (1)] = |
1. |
|
|
|
|||
При а = |
2 согласно выражению (461) имеем |
|
|
||||
h{t,t + s) |
|
min (t, / + |
s)l(f)l(f4 -s)x,[T ](l)] |
х |
|||
X |
min2(t, t + s)---- i-min(z') t + s)(2t + |
s) + t2+ ts |
, |
||||
|
|
*6(0, |
oo), |
s £ ( — oo, oo). |
|
(463) |
Вобщем случае при целых положительных значениях выражение
(461)принимает вид
а?кг\ц(\)} |
р / . |
|
min (t,t+ |
s)) |
max (t,t+ s) |
2 1 V ’ |
’ |
’ max (t,t+ |
s) / |
h (t, t + s) = |
|
|
при |
s £[—t, oo), |
|
|
|
||
|
0 |
|
при |
s £ (—оo, —*), |
|
*6(0, |
oo). |
|
(464) |
Аналогично можно получить выражения для ядра и корреля ционной функции представления линейного процесса (1) при дру гих законах изменения параметров ^С-целочки во времени, а также для других времяинвариантных и изменяющихся во времени ли нейных цепей.
Таким образом, интегральные представления нестационарных (445) и стационарных (446) линейных процессов, а также соответ ствующие им корреляционные функции, могут быть получены из
(1) и (447) путем соответствующего выбора ядра <р (т, /). Поэтому и в дальнейшем выражения (1) для соответствующих процессов г) (т) будут рассматриваться как исходные, а выражения (445) и (446) понадобятся при рассмот рении некоторых частных случаев и примеров.
Метод интегральных представлений позволяет просто и наглядно анализи ровать линейные системы. Так, в работе [58] приводят ся примеры определения семиинвариант на выходе линейной системы с задан ной импульсной переходной функцией, на вход которой поступает известный про цесс (446).
135
Аналогично можно получить выражения для семиинвариант при нестационарных воздействиях вида (445) или общего вида (1), а также для линейных систем с переменными параметрами.
§ 4. Корреляционная функция отклика углового модулятора
Рассмотрим применение изложенных в гл. II результатов для нахождения корреляционных функций $ (s, f) и В (s, t) сигнала, полученного в результате угловой модуляции некоторым «полезным» сигналом и гауссовым линейным процессом, в общем случае неста ционарным, с корреляционной функцией h (t, t + s). Процесс на выходе углового модулятора можно записать так:
у ( 0 = А0cos [N (t) -f V (t) + ф], |
(465) |
где А0 — некоторая постоянная положительная величина; ср — постоянная начальная фаза; v (t) — гауссов процесс, представи мый в виде (282) с Му (t) = 0; N (t) — некоторая ограниченная на любом конечном интервале неслучайная действительная числовая функция.
Для фазовой модуляции моногармоническим сигналом функ цию N (t) будем определять следующим образом:
N (t) = ü)at + |
U cos оу, |
0 <; U с |
1, |
(466) |
|
где юн — несущая |
круговая |
частота, |
со0 — частота |
модуляции, |
|
U — индекс фазовой |
модуляции, функция ѵ (t) |
определяется со |
|||
гласно (282) |
|
|
|
|
|
Для частотной модуляции моногармоническим сигналом функ
цию N (t) в (465) следует определять следующим образом: |
|
N (t) = оу + ~ sin оу, |
(467) |
Ш 0 |
|
где —----- индекс частотной модуляции [61 ] и |
|
со0 |
|
t |
|
V (0 = J Vm (х) dx |
(468) |
О |
|
(в последнем выражении vm (t) — гауссов шум, воздействующий ад дитивно на несущую частоту при 4M, определяемый согласно (282) с ядром фт (т, /)).
Заметим, что с выражением (465) приходится иметь дело при изучении нестабильности фазы или частоты различных типов гене раторов синусоидальных колебаний, при анализе работы прием ника радиосигналов или гидроакустических сигналов с угловой модуляцией в условиях помех, а также при анализе помехоустой чивости различных кибернетических систем, использующих угловую модуляцию.
136
Более конкретно под процессом v (t) можно подразумевать одну из гауссовых помех, рассмотренных в § 1, 2 настоящей главы.
Остановимся на определении математического ожидания про цесса у (t), определенного согласно (465). При этом можно было бы воспользоваться формулой (340), однако удобнее применить более простой «искусственный» прием, который для общего случая ли нейных случайных процессов описан в работе [55]. Рассмотрим функцию
cos [at + btv (0 ],
где at и bt — неслучайные функции времени, а v {t) — линейный нестационарный гауссов процесс. Исходя из выражения для харак теристической функции V (/), определенной согласно (74), получаем
М cos [at + btv (О] = |
[eiam e ib‘v(t) + |
= |
|
= exp[— i - h (t, f) |
cos а. |
(469) |
|
Таким образом, |
|
|
|
Му (t) = А0exp |
---- h (t, t) |
cos [N{f) -f ф]. |
(470) |
Аналогично можно получить выражение для математического ожидания процессов с угловой модуляцией при наличии негауссо вых помех вида (1). Подробно этот вопрос изложен в работе [55].
Процесс (465) можно рассматривать как отклик некоторой не линейной системы с безынерционной, изменяющейся во времени, динамической характеристикой вида (310), т. е.
Gt (х) = А0cos (atx + ф), at > 0, |
(471) |
|
на воздействие вида (309) при Q (t) = |
N(t) |
|
—— , точнее, на |
|
где at — некоторая неотрицательная функция времени, которую можно отождествить с нормой в рассматриваемом пространстве.
|
|
_і_ |
|
Иными словами, |
можно положить at — h 2 (t, t), |
а (V (t) и v (t) |
|
будут определены согласно (466) и (282) |
или (467) |
и (4681 соответ |
|
ственно для случаев фазовой или частотной модуляций. |
|||
Динамическая |
характеристика (471) |
допускает представление в |
виде ряда (329) с коэффициентами, определенными согласно (330), следующим образом:
|
|
|
|
со |
|
|
|
|
X2 |
|
|
|
|
Сл(0 = |
|
* |
J cos (atx |
(р) Нп (х) е |
2 dx = |
|
|||||
|
|
т у2л |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
: |
А0а?е |
2 COS |
ф + п - |
5 |
- |
п = О, |
1 |
|
2 |
, 3, |
(472) |
|
|
, |
|
|
137
Выражение для смещенной корреляционной функции в рас сматриваемом случае, согласно (332), с учетом (472) можно
записать в виде |
|
|
|
|
|
|
2,2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
Со |
©о |
со |
|
|
a/+a*+s |
|
® ( * , о = 4 2 |
2 |
2 |
(V+ гг) ! (V+ r2)! |
|
|
|||
|
v=0 /*1=0 |
|
|
|
|
|
||
X cos (v + |
|
Jt |
|
Ф cos[(v + |
г2) ^ - + ф |
X |
||
n) -ö- + |
||||||||
x(Vt ri |
v + |
rajV!/iv (/, t + s) N i f ) |
T 1Г |
|
J |
|||
|
|
Nj t + s) |
Y' |
|||||
|
|
|
|
|
at |
j [ a<+s |
|
Учитывая, что hvit, t + s) = a]al+shv (?, t + s), вый порядок суммирования, получаем
33 (s, 0 = і4оехр[—-g-(fl? + |
a?+g)l £ h |
L |
J v=0 |
и выбирая но
(0
£ “^TT
r,= 0 |
1 |
я |
, |
я |
, |
CO |
Л^Гг |
|
4- |
|
|
|
, \ / ,7л, |
\ rV |
(t |
s) |
l n , |
n |
|||||||
X cos rl y |
+ |
^ T |
+ |
' P j i |
-----cos^/"2~2 |
h v "2 |
Ь ФJ • (473) |
||||
|
|
|
|
2= 0 |
|
|
|
|
|
|
|
Легко показать, что
со
X - T P CO S
r -f k \ = cos (N + k), |
(474) |
r = 0 |
' |
' |
поэтому (473) принимает вид
33 (s, /) = An exp
4 - t o " - f a , + s ) 2 - hv (t, t + s) X
V =0
X cos T v - f ^ W + ip cos — v -{- У (/ s) -f- ф
Представив в последнем выражении произведение косинусов че рез сумму и произведя суммирование, получаем окончательно
33 (s, і) = А ехр { - 4 ” № (Л 0 + Л (f + S, / + |
s)] j X |
X {eh(t't+s) cos [А/ (0 — У (t + s)] - f e~h(t't+s) cos [(V (<) + |
У (/ + s) + |
+ 2<p]1. |
(475) |
Выражение (475) можно получить путем преобразования ком понент двумерного вектора (v (t), v (t + s)). При этом не обяза тельно их сводить к независимым (некоррелированным), как это делалось в § 6 гл. II. Рассмотрим и этот случай. Имеем
33 (s, t) = ЛоМ (cos [.У (/) -f V (t) + cp] cos [У (t + s) + v (i + s) + ф]} =
138
А1
=2 М cos [N (i) -f- N (t -J- s) -f- у(0 -f* v (f "b s) “f- 2<p] -f-
A2
+ -£-Mcos[N(f) — N (t+ s ) + v(t) — v(t-l-s)l.
Введя замену переменных согласно
|
|
t»(0 + |
u(^ + s) — У 2 о 1 (s, f), |
|
|
|
|
|
|
v{t) — v{t + s) = V 5 v i {s, t), |
|
|
|
||
последнее выражение можно записать в виде |
|
|
|
||||
53 (s, f) = |
■2 |
{М cos \У~2 v1(s, t) -{- N (t) + N (t -f- s) -f- 2ф] -f- |
|
||||
|
+ Mcos [ ] / 2 |
ѵг(s, t) + N(t) — N(t + s)]}. |
А |
|
|
||
|
|
|
|
|
(s, |
t) |
|
Воспользовавшись выражением (469) и обозначив через hx |
|||||||
А |
|
|
|
Л |
А |
|
|
и h%(s, t) корреляционные функции процессов v1 (s, t) и |
v2 (s, /), |
||||||
получаем |
|
|
|
|
|
|
|
53 (s, f) = |
А |
{<r*‘(s*° cos [N (t) + N(t + s) + 2<p) + |
|
|
|
||
|
|
|
А |
|
|
|
|
|
|
+ |
e- ь м |
cos [N (t) — N(t + s)]}. |
А |
(476) |
|
Нетрудно |
убедиться, |
что корреляционные функции |
(s, |
0 |
|||
А |
|
|
|
|
|
|
|
и h2 (s, /) можно выразить через корреляционные функции про цесса V (t) следующим образом:
hi (s, f) = -g- [/г(^. t) -f- h (t -f- s, t -}- s)] -(- h (t, t -(- s),
h2 (s, f) = [h (t, t) h{t s, t s)J — h(t, t-j- s).
Подставляя эти значения корреляционных функций в (476), получа
ем (475). С учетом |
(470) |
и (288) |
выражение |
для |
несмещенной |
корреляционной функции |
процесса |
(465) получается |
из (475): |
||
В (s, 0 = - у - ехр { - |
-і- [h(t, f) + h(t + s,t + s)}j {[e~w ’t+s) — I] x |
||||
X cos [N (t) + N (t + |
s) + 2q>] + [ew 't+s) — 1] cos [N (t) — N(t + s)]}. |
||||
|
|
|
|
|
(477) |
Величина смещения с учетом (291) определяется формулой |
|||||
АВ (s, t) — Лоехр ---- [h{t, t) -f- h (t -f s, t + |
s)]| |
x |
|||
X cos [N (t) -j- ф] cos [N (t -j- s) -f- ф]. |
(478) |
139