![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Абовский Н.П. Вариационные принципы теории упругости и теории оболочек учеб. пособие
.pdf- 30 - |
|
Структура полного функционала 9(u , £ ; G J |
такова, что |
варьирование в функционале параметров одной группы., дает в ка - честве уравнений Эйлера и естественных граничных условий зависи мости, связывающие между собой в общем случае параметры двух других групп. Причем указанные услов;ія не содержат варьируемый параметр;
Это свойство используете? дли построения алгоритма вывода частных функционалов. Заметим, что другие формы функционалов, например Ху-Вашицу, не обладает таким симметричным характером.
§ 4. О преобразованиях полного функционала. Частные вариациош :<? принципы и теореш
Преобразования полного фуішционала с помощью дополнитель ных условий ведут к частным и расширенным функционалам. Первый * путь связан с усечением полного базиса, а второй - с его расши рением за счет введения новых переменных. Новые переменные могут использоваться, например, для канонических преобразований Еариагционного уравнения с целью понижения порядка дифференциальных уравнений Эйлера [24} , Связи юс с компонентами полного базиса Служат дополнитэлышш услоькшвд
|
|
- |
2 1 - |
|
|
ч а с т н ы е |
в а р и а ц и о н н ы е |
п р и н ц и п ы . |
|||
Из всех возможных полей напряжений (усилий), |
деформаций и пере |
||||
мещений упругой системы, |
удовлетворяющих дополнительном услови |
||||
ям, в действительности имеют место лишь те, |
которые придают со |
||||
ответствующему частному функционалу Эч |
стационарное значениеі |
||||
53ч |
= |
0 . |
|
|
(4Л) |
Отсюда могут быть извлечены, |
в частности, |
формулировки принципов |
|||
Лагранжа, Калтильяно, Рейсснера и др. |
|
|
|||
Ч а с т н ы е |
в а р и а ц и о н н ы е |
т е о р е м ы . |
|||
Для вариационного уравнения |
(4.1) с некоторыми дополнительными |
уоЛовиями уравнениями Эйлера и естественными граничными услови ями являются те, которые в совокупности с упомянутыми дополни - тельными условиями составляют полный комплекс уравнений и гра - личных условий данной задачи, т.е.-условия стационарности пол - ного функционала.
Отсюда следует тождественность постановки задач на основе полного ичастных вариационных уравнений (с соответствующими до
полнительными условиями).
Доказательство вариационных теорем основано на рассмотре--
нив л/ ода частных функционалов из полного в соответствии с те-
Г>
орией преобразований вариационных проблем Щгранта и .Гильберта,
а также на рассмотрении уравнений Эйлера и естественных гранич ных условий, решения которых являются экстремалями данного част ного функционала с дополнительными условиями.
§ 5. Алгоритм вывода частных функционалов
Методика получения частных функционалов представляет собой переход0 от свободной вариационной задачи к другой с ней»*
- 22 -
торш.га дополнительными условиями, Независимость компонентов част ного базиса обеспечивается предварительным выполнением дополни - тельных условийЧтобы получить из полного частный функционал, выраженный через параметры некоторого усеченного базиса, необхо димо:
а) некоторую часть уравнений Эйлера и естественных гранич
ных условий, реализующих, с ?ационарное значение полного функцію -
нала, или их комбинации выбрать 'как дополнительныеусловия (они
содержат связи между усекаемыми и остающимися в усеченном базисе параметрами) ;
б) исключить из полного функционала с их помощью усекаемые
параметры.
В итоге получается частный функционал со свободными вариа
циями или частный функционал с некоторыми дополнительными услови
ями, если при его выводе принятые дополнительные условия были ис
пользованы лишь частично.
Г
Дополнительные условия (условия связи) могут быть выполнены
либо путем преобразования функционала с помощью множителей Лаг - ранжа, либо на основе использования общих решений дифференциаль ных уравнений связи.
Техника вывода частных функционалов может быть упрощена
sä счет свойств структуры функционала с ненриведенннми подобными
членами [ 21 , В нем при множителях Лагранжа в скобках содер
жатся выражения для геометрических и физических условий. Когда какие-либо из этих условий надо принять в качестве дополнительных, .соответствующие выражения в скобках просто вычеркивают . из таблицы.' Затем в оставшуюся часть вносят : данные дополілтелыше условия с целью исключения усекаемых параметров. Когда надо внеотн как дополнительные статические уравнения, то функционал пред-
|
- аз - |
варительно преобразуют |
с целью вцдеяения вариаций перемеще - |
яий. Множителями при них |
являются статические уравнения* |
§ 6. О полной системе функционалов и методах расчета
Система полного и частных функционалов охватывает все
возможные постанови рассматриваемых задач. Взаимосвязь мевду ними определяется теорией преобразований вариационных проблем
[ііі] . Благодаря общност." и математической строгости, теория
полного и частных функционалов может быть положеп в основу сис тематизации способов постановки и методов решения рассматривае
мых задач.
Нйждоцу методу (или нескольким методам) можно поставить
в соответствие определенный функционал, который является частным проявлением полного функционала. Учитывая полноту системы фунд-
цаоналов, имеем основу |
для систематизации лоех возможных спосо |
бов постановки задач. |
; |
Методы решения поставленных задач можно трактс и.ть как раз
личные формы реализации общей идеи расчленения сложной системы на элементы. С математической точки зрения расчленение выражает
ся ; „ыборе некоторых дополнительных условий и соответствующего частного функционала.
Действительно, полную разрешающую систему дифферент:іиьннх
уравнений и граничных условий, как правило, расчленяют яа две
части: .одну часть (тпшштелыше условия к частному фулкциона-
луі - выполняют на первом этапе расчета |
(предварительно), но |
|
при этом в искомых функциях сохраняют |
достаточное количество |
|
неизвестных параметров, которые определяют |
на вторам этапе |
расчеты путем удовлетворения оставшейся части словий - уравне-
- 24 -
Ено. АЛ. Схема вариационных принципов механики твердого
деформируемого тела, иллюотрируицая связь полного и частных
функционалов'
- 25 -
ний Эйлера и естественных граничных условий, реализующих стацио нарное значение соответствующего частного функционала.
Можно показать в развитие схемы (рис. А, 1 ) взаимосвязь
полного и частных функционалов с соответствующей прямыми мето дами реализации стационарного значения функционала: аналитически ми (методами Еитца, Треффца, Галеркина, Власова, Кантоіювича и др.), численными (вариационно-разностными) и смешапныш.
§ 7. Об изменениях функционалов с помощью выражений типа расходимости
Выражениями типа расходимости называются [35] такце дспол-
нительные члены, добавляемые к функционалу или к его подинтеграль- |
||
<- |
О |
О |
ной функции, которые не изменяют уравнений Эйлера. Выражения типа расходимости оказывают влияние на естественные граничные условия. Их можно рассматривать как способ видоизменения естественных гра ничных условий при неизменных уравнениях Эйлера для полного функ ционала.
Подбор членов типа расходимости для односвяаных областей основан на использовании формул Остроградского (для трехмерного случая в прямоугольных декартовых координатах)
11 |Pcos(4.eJ+ QCo&^.eJ ♦ Rcoe(V,e,)}dc!b
или Грина (для двухмерного случая в прямоугольных декарто вых координатах)
Первый вариант. К функционалу можно добавить выражение типа расходимости в виде интеграла по поверхности
JI jpcosO .e,) - (icos('),eJ+ Rcos('i,es)]dö-0
при |
условии |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 1 |
* M |
+ ü |
|
n |
|
|
|
|
|
d x |
dy |
a? |
|
|
|
|
|
или соответственно по контуру |
|
|
|
||||||
|
J |
j p c o |
$ ( |
- ) , e |
t ) |
+ |
( X c o s ( - P , е г ) ^ d |
r |
|
при условии |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
8й |
|
д Р |
= |
О |
|
|
|
|
|
Эх |
|
dy |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Второй вариант. К подинтегральному выражению функционала |
||||||||
можно добавить члены типа расходимости соответственно вида |
|
||||||||
ар |
+ з а |
+ зй |
И . |
ао. _ |
ар |
На основе формул |
Ост- |
||
~5х |
Зу |
Ѳи |
|
|
8х |
Зу |
|||
|
|
|
|
||||||
роградского и Грипа ясно, |
что уравнения Эйлера рассматриваемых |
функционалов в этих случаях не изменяются.
‘Примером использования выражений типа расходимости являет ся добавление к функционала'- соответственно поверхностных и кон
турных интегралов вида |
|
, 6 ^ u d C |
И j СЦ u., d r , |
S, |
Г, |
где
Q* ц заданные на границах напряжения и усилия. Ери этом, очевидно, уравнения Эйлера не меняются, а естественные граничные условия
6,} = 0 и |
0L-J = О |
|
|
- 27 - |
|
|
принимают вид |
<£-) - |
= 0 |
и |
■ О. |
В полном функционале поедусмотрен полный набор заданных контурных факторов. Этш самым, по-впдш.гому, исчерпаны какиелибо возможности изменения естественных граничных условий помощью членов типа расходимости.
Таким образом, полный функционал содержат все возможные изменении, которые могли бы быть сделаны о помощью выражений типа расходимости без нарушений естественных граничных условий, т.е, функционал является действительно полным.
Б.РЕБРИСТЫЕ И ДРУГИЕ КОНСТРУКТИВНО-АНИЗОТРОПНЫЕ ОБОЛОЧКИ. ИСПОЛЬЗОВАНИЕ АНИЗОТРОПИИ ДЛЯ ОБОБЦЕНШ НЕКОТОРЫХ ВИДОВ
ЗАДАЧ
Учет анизотропии я неоднородности материала преследует две
цели:
1) некоторое более совершенное описание свойств природных
материалов - с одной стороны и искусственно создаваемых компози ционных материалов[23,5б] - с другой ;
2) обобщение некоторых видов задач для так называемых конст
руктивно-анизотропных тел.
Первая цель является вполне естественной и нуждается лишь
в справочных данных [15] . Следует лишь указать, что в современ ной технике анизотропия материалов рассматривается как действен ный способ уменьшения расхода материалов на детали машин и конст рукции. Развитие регулируемой анизотропии за счет армирования с определенной ориентацией волокон позволяет создавать новые анизо - тропикематериалы (стеклопластики и др») с наперед заданными механичеокя*і« характеристиками в зависимости от условий работы ма
- 28 -
териала в конструкции.
Вторая цель связана с тем, что анизотропия и неоднородность материала, списываемые полной матрицей соотношений упругости, эле менты которой являются функцігями координат точек тела, позволяют сделать определенные обобщения теоретического характера. Удается обобщить следующие задачи для конструктивно-анизотропных тел: оболочки и пластинки, подкрепленные ребрами различного вида и ориентации, некоторые слоистые оболочки (см.§2 ), часто перфори рованные пластинки и оболочки [21} и др.
Отметим, что развитие общих методов расчета конструкций из анизотропных материалов продолжает оставаться вопросом не решен ным [і і ] * поэтому вариационная формулировка этих задач, беэуо - ловно, окажется полезной.
§ I. Использование анизотропии для обобщения некоторых видов задач
Рассмотрим неоднородное анизотропное упрут je тело произволь ной формы, обладающее некоторой регулярностью в смысле неоднород - них включений однотипного характера (локальные специфические зоны), Пусть в пределах каадой типичной Локальной специфической зоны бу - дут справедливы определенного вида гипотезы, позволяющие от нагіря*: жений на этих зонах перейти к соответствующим статическим интег - ральным характернотикам - обобщенным усилиям. Для всех видов тел рассматриваемой категории геометрические зависимости и отатичес - кйе дифференциальные уравнения в обобщенных усилиях будут одина - новыми. Поэтому можно утверждать, что все различия межлу видами тел данной категории должны быть выражены лишь в физических зако номерностях, т.е. в коэффициентах упругости анизотропного тела.
- 29 -
Таким образом, благодаря учету анизотропии и неоднородности; для определенных задач удается построить общую теорию.
Проиллюстрируем сказанное на примерах ребристых1и некоторых других конструктивно-аниэотропнкх оболочек и пластинок.
§ 2. Ребристые и другие конструктивно-анизотрошые оболочки и пластинки
Рассмотрим два подхода к ребристым оболочкам, имеющим оцраделрнную область применения, ограниченную рамками теории, используеыо'й для описания ребер. В первом случае (узкие ре^ра) для ре - бер используется теория стержней Кирхгофа-Клеоиа, во" втором (ши - рокие ребра) - техническая теория оболочек* Условия сопряжения ре бер с оболочкой осріествляются в соответствии с гипотезами о йенадавливании волокон и прямых нормалей. Оси ребер не лежат на средин ной поверхности оболочки (т.е. расположены с эксцентриситетом) и могут быть различным образом ориентированы по отнопешш к копту- • ру.
Несмотря на различия в этих двух теориях ребристых оболочек, -
произвол расположения ребер и т.д., можно поотроить для всех типов
ко. ;т )уктивно-аниэотропных оболочек о д н |
о б щ у ю |
т е о *• |
р и ш . Она основывается на использовании полного фунздионала |
(для анизотропных неоднородных оболочек переменной толщины^ см.
гл.П и Ш), уравнениями Эйлера и естественными граничными условиями . которого являются:
- дифференциальные уравнения равновесия и статические гра ничные условия в о<5с<Зщенннх усилиях, одинаковые для всех типов конструкций {
•- геометрические зависимости п геометрические граничные