Добавил:

ivanov666 Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Башкирский Государственный Аграрный Университет

Предмет:

[НЕСОРТИРОВАННОЕ]

Файл:

книги из ГПНТБ / Воскресенский В.В. Применение туннельных диодов в импульсной технике

.pdf

Скачиваний:

Добавлен:

23.10.2023

Размер:

5 Мб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 1 2 34 / 134 5 6 7 8 9 10 11 12 13 > Следующая >>>

где индексы «а» и «б» соответствуют максимальному и минималь ному значениям тока и напряжения для данного отрезка; постоян ная времени находится по формуле

	т„ = L/(R + г„),	.	(2.59)
а	гп — линеаризованное	дифференциальное	сопротивление диода
на	выбранном участке характеристики.

Время прохождения каждого отрезка диффузионной ветви ха

рактеристики	Т Д в генераторе с параллельной					индуктивностью
^ _	^		£экв nR	Uа (^экп п ~Ь R)					<2 QQ)
	Rstnn + R		£ э к в П Я - £ / б ( Я э к п П + Я )					'
где д л я определения		£ 0 к в п и Яжвп		необходимо			в	ф-лы (2.44)		и
(2.45) подставлять		приведенное значение			е д	и		линеаризованное
дифференциальное сопротивление				г д для	к а ж д о г о			отрезка.	Время
прохождения рабочей точкой каждого отрезка							характеристики			на
туннельном участке		т а к ж е	можно	определить		по ф-ле (2.60),			пред

варительно поменяв местами индексы «а» и «б». Значение этих ин дексов остается таким же , как и в генераторе с последовательной индуктивностью.

2.6. Г Е Н Е Р А Т О Р НА Д В У Х Т Д

В настоящее время достаточно широко применяют ся импульсные генераторы на двух туннельных диодах. При этом применяют как последовательное, так и параллельное их соедине

ния. Последнее обычно используют	в тех случаях, когда необходи
мо получить два противофазных	симметричных н а п р я ж е н и я или
улучшить форму выходных импульсов. В этом случае		к а ж д ы й из
диодов образует в совокупности с	дополнительными	элементами

схемы самостоятельный генератор, а связь между ними обеспечи вается такой, что происходит взаимная синхронизация.

Значительно больший интерес представляют генераторы на двух последовательно соединенных диодах, образующих так называемую пару Гото. В отличие от генераторов на одном ТД, генераторы на

двух диодах	позволяют получить симметричное н а п р я ж е н и е со
скважностью	Q = 2. В ж д у щ е м режиме между входными и выход

ными цепями осуществляется развязка . Частота генерируемых ко лебаний оказывается более стабильной при изменении температуры.

Рассмотрим генератор рис. 2.9а. Процессы в нем довольно сложны, поэтому вначале ограничимся общим их описанием. Бу дем полагать, что диоды TJX\ и ТД2 идентичны, а катушка не имеет активного сопротивления. Выбором источника Е и резисторов схемы обеспечившрт^^щй__р_ежим работы диодов, "при котором оба диода не могут одновременно находиться в состоянии низкого или высокого напряжения . Рассмотрение процессов начнем с момента

времени, когда 7JX^ находится	в состоянии низкого, а ТД2		—	высо
кого уровня напряжения . Так	как при этом	« Д 2 > « Д 1 , то	направле
ние тока через L и полярность	напряжения	eL соответствуют		пока-
30


з а н н ым на рис. 2.9а. Н а п р я ж е н и е eL во					времени		уменьшается,				а
ток iL	растет. Это	вызывает увеличение			тока	/ д 1	и	уменьшение			/д г.
В какой-то момент времени ток одного из диодов								достигает		вели
чины,	при которой	наступает его		переключение			(в	данном		случае
либо	1Д1 = / ь либо	i^z = h)-	Переключение		одного		из	диодов вызыва
ет переключение		другого,	так как	оба	одновременно				находиться
в состоянии низкого или высокого уровня						напряжения			не	могут.
Теперь ТД1 перейдет в состояние высокого уровня								напряжения,			а
ТДо — низкого, напряжение « Д 1 скачком					возрастет,			м д 2 уменьшится,

	Рис. 2.9. .Генератор	«а	двух	ТД:
	а) принципиальная	схема;		б) эквивалентная
	схема по шостоя-иному		току
a eL	изменит свою полярность. Н а п р я ж е н и е eL				по абсолютной		ве
личине и ток /ь начинают уменьшаться, что вызывает						уменьшение
тока	1Д1 и увеличение 1щ. Ток	iL,	уменьшаясь,		дойдет	до нуля,	из

менит свое направление и начнет увеличиваться. При каком-то зна чении г'ь = / ь т а х диоды снова переключаются и т. д.

Следует отметить, что при симметрии схемы, если первым начи нает переключаться диод, находящийся в низковольтном состоянии, то и во втором такте работы генератора первым будет переклю чаться диод, находящийся в низковольтном состоянии, и наоборот. Первый случай следует считать предпочтительным, поскольку при этом, вследствие большей стабильности максимума тока диода в сравнении с минимумом, стабильность работы генератора при изме нении температуры оказывается выше, форма импульсов более прямоугольной, а их амплитуда близкой к 03. Поэтому все даль-' нейшие рассуждения будем вести применительно к этому случаю.

Чтобы получить условия, исключающие одновременное нахожде

ние диодов		в состоянии низкого или высокого			уровня напряжения,
и условия		самовозбуждения	генератора	по	постоянному току,	а
т а к ж е	для	определения тока	i L т р и t-+oo,	необходимого д л я .вычис
ления	длительности импульсов, рассмотрим				схему рис. 2.96.	Эта

схема описывается следующими уравнениями:

Е =

iRx

+ и д 1

+ ыд а ;

(2.61)

*д1 +

i i ;

(2.62)

uAl/R;

(2.63)

t =

1"да +

(2.64)

идя/Л;

(2-65)

/ L (oo)

1'д1—

1д2;

(2.66)

/ L (oo)

k ~ h .

(2.67)

Р е ш а я

совместно ур-ння

(2.61) — (2.65),

получаем

— »д1

+ К) — uu2R

l 0

fiRN

{

ЕЯ - « д г

Я) - IQgft

(2.69)

г д2

необходимо

Чтобы исключить идентичность состояний двух ТД,

выполнить условие: при uM

= u^ = U\

1дь 1дг>Л; тогда

ER — иг

(R, + R) —

utR > Л .

(2.70)

В то ж е время они не смогут находиться

одновременно

в состоя

нии высокого

уровня

напряжения,

если

при

uAi = u№='U2;

i R i

—

=1&<.1г,

т. е

ER — U2

(Ri + R) — U«R < h .

(2.71)

RRi

Р е ш а я

совместно неравенства

(2.70) и

(2.71)

относительно

на

пряжения Е, приходим к двойному

неравенству

/гЯх +

сЛ (2 +

R,IR)

<Е<

URX

+ t / a

(2 +

R,R).

(2.72)

Д л я

получения условия

самовозбуждения генератора

по посто

янному

току, аналогичного

по смыслу

условию

(2.18),

решим

си

стему ур-нлй (2.61)-—(2.67) с учетом линейной аппроксимации ха

рактеристик		диодов	(1.1),	(1.6). Полагаем , что			ТД] находится в
состоянии	низкого, а Т Д 2 высокого уровня напряжения,							тогда
		ER + r3RIL	(оо) - e3R		— ы Д 1	(R + Л,)
f^	=		(Ri + r3)R			;		<2Jd>
.		ER - riRIL	(со)-UyjR		+	RJ
£ д 2	_		(Rt +	г,) R		•		{г-'*>
Чтобы	в	процессе	изменения		тока	i L рабочая	точка,	перемеща

ясь по характеристике ТД, выходила на участок с отрицательным

сопротивлением, необходимо при %i=i £ /t			иметь	£ д 1 > / ь а при ы д г =
= U% 1 д 2 < / 2 .	Подставив	значения £д ь « д 1	и '/Д 2, " д г соответственно		в
(2.73) и (2.74)	и решая	полученные неравенства		относительно	Е,

находим
Е > U3	+ / Л +			+	_ Гя1	(оо);		(2.75)
				R		ь
E<h	{Ri + ri) +		^		+ Ыь	(оо),		(2.76)
где при простой линейной			аппроксимации
/ L (oo)	=	Е (r3 -r,)R		+ е3	[(R + f~i) R1 + 2Rrx]			(2.77)
/ L (oo)	=					+ (tf + ri)		(2.77)
		(R + r3) [Ri (R + r,)			+ RrJ	+ (tf + ri)	Rr3
Условия (2.75) in (2.76)				являются условиями				самовозбуждения

генератора по постоянному току, поскольку одновременное их вы полнение при идентичности Т Д обеспечивает выход рабочей точки на участок характеристики с отрицательным сопротивлением, а со противление нагрузки по постоянному току дл я к а ж д о г о из Т Д ока зывается меньшим абсолютной величины отрицательного сопротив ления диода ( | г 2 | с р ) -

Д л я исследования процессов, происходящих в генераторе во время его работы, удобно пользоваться аналитическим в ы р а ж е н и е м динамических нагрузочных характеристик диодов, т. е. зависимостя

ми	токов	диодов	от н а п р я ж е н и я на них и тока катушки. Д л я	этого
вернемся		к системе ур-ний (2.61) — (2.67). Исключив из этой		систе
мы	ф-лы	(2.63) и	(2.65) и заменив значения /х,(оо) текущим	iL, по

лучаем систему уравнений, описывающих схему генератора по пе

ременному току. Одновременно			заменим индексы при гд			и « д		на' i m ,
«дв и /дв, Идв, определяя	тем с а м ы м низкий				«н» или высокий «в»
уровень напряжения на том или ином диоде. Решение этой							системы
с учетом простой линейной аппроксимации					характеристик		Т Д дает
следующий результат:
					Ri
	2R			2R	1 + 2R		2
		Ri	+	r3
								(2.78)
E — Un				Ri
E — Un
1дв — '								(2.79)
Rx		1 1	^	2R I
		1 1	^	2R I
где верхние знаки перед		i L соответствуют направлению				тока		i L пе

ред переключением диодов, а нижние — непосредственно сразу по сле их переключения. Изменение знаков перед iL в (2.78) и (2.79)' говорит о том, что при переключении диодов направление тока i L относительно тока диода, перешедшего в новое состояние, осталось


неизменным. Действительно, если предположить,				что Т Д 1 переклю
чился из состояния низкого		уровня н а п р я ж е н и я		(2.78)	в состояние
высокого,	то относительно	тока этого диода	ток i L не		меняет на
правления,	так как в новом	ур-нии (2.79) знак	перед г'ь после пере-

2—191

клгочения сохранился таким же, что в (2.78) до переключения. М е ж д у двумя переключениями Т Д ток iL постепенно уменьшается

именяет свое направление, поэтому меняется на противоположный

изнак перед iL.

П о л а г а я приближенно,

что диод Т Д ! переключается

при

' / д Н = Л

и u w s = U \ ,

из в ы р а ж е н и я

(2.78)

найдем

величину

тока

1ь =

1ьтах,

который будет

протекать

через

катушку

момент

переключения.

При этом учитываем только знак « + » перед iL,

тогда

I ,

— .

(2.80)

L max

n .

nRx

1 +

2R- ^

Если-первым переключается диод, находящийся в состоянии вы

сокого уровня

напряжения,

то в

момент

переключения iAB

= h и

И д В = с/2 , тогда

из (2.79), учитывая

знак

«—» перед,/*,, получаем

^L max

(2.81)

Рассмотрим

рис. 2.10.

Положение прямой

«1»,

построенной по

ф-ле (2.78)

при 1ь=1ьтах,

соответствует

моменту

начала

скачка

Рис. 2.10. Траектория движения (рабочей точки отри переключении ТД по тому / i и диаграммы напряжений и токов

(точка А ) . После скачка положение рабочей точки определяется пересечением диффузионной ветви характеристики с линией наг

рузки	'«2» (точка А ' ) , построенной по ур-нию (2.79) при		том ж е
значении		1ь = 1ьтах- Точки В тл В' определяют положение	рабочей
точки	во	втором такте работы генератора, когда первым	начинает

переключаться диод ТДг. Поскольку диады полагаются .шденти'чиы-

ми, можно считать, что при переключении Т Д ^ о ч к и В и В ' х а р а к т е ризуют работу Т Д 2 в момент переключения Т Д ь следовательно, по ложение точней В, л е ж а щ е й одновременно на нагрузочной прямой «3»

(2.79)

при 1ь =

1ьпшх

и диффузионной ветви

Т Д 2 ,

определяет

ток

Т Д 2 в

момент

начала

переключения

Т Д ь

а точка

Вг, л е ж а щ а я

на

пересечении туннельной ветви и линии нагрузки «4»

(2.78), — в кон

це процесса переключения. Примерный вид

траектории

движения

рабочих точек диодов во время переключения

показан штрих-пунк

тирными

линиями .

Такой характер движения рабочей точки

объясняется

тем, что

во время скачка нагрузка диодов все время меняется. Д и о д Т Д 4

на

чинает переключаться

тогда,

когда

рабочая

точка

ТДг л е ж и т

на

диффузионной ветви характеристики . В этом

случае

рабочая

точка

начинает перемещаться по линии нагрузки

«1».

З а т е м

рабочая

точка

Т Д 2

попадает в область

отрицательного

сопротивления,

угол

наклона линии

нагрузки Т Д (

быстро

меняется

и может д а ж е

изме

нить знак,

вследствие чего

рабочая точка

Т Д 4

начинает поднимать

ся вверх.

К концу процесса

переключения

рабочая

точка Т Д 2

выхо

дит на растущий участок туннельной ветви, вследствие чего рабо чая точка Т Д ! опускается вниз, п р и б л и ж а я с ь к линии нагрузки «2». Так как одновременно диод Т Д 4 является нагрузкой ТДг, то и рабо

чая	точка Т Д 2 т а к ж е перемещается по сложной			траектории		(кри
вая	/ /	на рис. 2.10).
	Н а	рис. 2.11 построены аналогичные графики		дл я случая,		когда
первым начинает переключаться диод,			находящийся в состоянии
высокого уровня напряжения . Ка к видно			из графиков на рис. 2				.11f
траектория движения рабочей точки в этом случае					несколько		от
лична		(см. рис. 2.10), а форма импульсов	н а п р я ж е н и я имеет			боль
ший спад плоской части. Отличается т а к ж е и форма					импульсов то
ка диодов.					-	,

Рис. 2.11. Траектория движения рабочей точки при переключении по току h и диаграммы напряжений и токов

ГТргг определении длительности

импульсов

воспользуемся об

щей ф-лой

(2.39). Д л я

случая,

когда

первым

начинает

переклю

чаться

диод

Т Д ь

находящийся

в состоянии низкого уровня

напря

жения,

/ L ( ° O ) И / J L ( 0 ) = — 1 ь т а х

находятся

соответственно

по

ф-лам

(.2.77)

и (2.80). З а

время

t = t a i

ток i L

достигнет

величины

1ьтах,

тогда

h (<») +1 I ,

T] 1П

L \

L max

(2.82)

I , (со) — /,

где

(2.83)

(R +

' i ) (R +

r3)

Rri

Rr3

- R+r,

R + r

(2.84)

(14

r,)

(2R +

Rj) +

2RRX

Л е г ко убедиться, что при идентичности диодов время tu2

опре

деляется той ж е формулой, поэтому

£ И 1 = ^ и 2 . Если первым

переклю

чается диод, находящийся в состоянии высокого уровня

н а п р я ж е

ния, то

в ф-ле (2.82) вместо

1ьтах

необходимо

подставить

I ' L m a v

(2.81). И з условий самовозбуждения

генератора

видно, что при ма

лых Е первым начинает

переключаться диод,

находящийся

в со

стоянии высокого уровня напряжения, а при больших — в состоя

нии низкого. Если плавно изменять Е от минимального до			макси
мального значения, то вначале iLmax и tui увеличиваются,		как это
следует из (2.81) и (2.82), при каком-то значении Е	1ьтах	=	Г'ьтах,
и оба диода начинают переключаться одновременно.	Д а л ь н е й ш е е
увеличение Е приводит к тому, что первым начинает	переключаться

диод, находящийся в низковольтном состоянии, и, как следует из

(2.80) и (2.82), ток 1ыпах и t„i	начинают уменьшаться .
2.7. В Л И Я Н И Е Н А Г Р У З К И
Подключение,	к генератору нагрузки существенно

сказывается на его работе. Обычно нагрузка подключается к гене

ратору через разделительный конденсатор С,			причем совместно с со
противлением	нагрузки гв	этот конденсатор	может	представлять
как обычную	переходную,	так и дифференцирующую		цепь. В пер

вом случае напряжение на конденсаторе в установившемся режиме колебаний практически все время остается неизменным, что позво ляет представить конденсатор в виде эквивалентного источника на пряжения но. Так ка к скважность генерируемых колебаний близка

к 2, а сопротивление нагрузки га обычно превышает	сопротивление
ТД, то в этом случае
^ « 0 , 2 5 ( ^ 4 - ^ + У д И Ч 1 ) ,	(2.85)

где U'nmax — максимальное напряжени е на диоде в первый момент после переключения его в состояние с высоким уровнем на пряжения .

Включение сопротивления нагрузки изменяет наклон динамиче ской нагрузочной прямой, а следовательно, и начальные значения токов :и напряжений, при которых начинаются медленные процессы в генераторе. Это изменяет длительность импульсов в сравнении с

рассчитанной по	ф - лам (2.40), (2.42) и (2.43)		или	(2.47) —(2	.49).
Д л я генераторов		рис. 2.2а и рис. 2.3а длительность		импульсов	при
наличии активной		нагрузки можно рассчитать	по	ф-лам (2.47) —

(2.49), но пр'и других значениях Е э к в и i?3 K B . Д л я					генератора с по
следовательной		индуктивностью (рис. 2.2а)
		£ — + "огн +		елгн
Еэкв =		^	•	;	(2.86)
			гД + 'н
Яэкв =	гл	+ гл	>		( 2 - 8 7 )

а в генераторе с параллельной индуктивностью (рис. 2.3а)

Егд

е д^1 г н +

uoRirд

88)

ruRl

+ Г„Гд +

Я ^ д

т н « 1 "Г V f l T К\Гд

Учитывая, по какому участку вольтамперной

характеристики Т Д

перемещается рабочая точка во время формирования

импульса

выражения,

аппроксимирующие

эти участки,

получаем

значения

£'экв "И Rmn,

необходимые дл я подстановки в формулы

дл я

длитель

ности импульса. Входящие в ф-лы (2.47) и

(2.48) величины

Uв определяются в ы р а ж е н и я м и

;

(2.90)

г»

+ гз

jj =

(Ut +

Ун) rx

(2.91)

гн

+ Г 1

для генератора с последовательной индуктивностью и

R^H

+г"г Г„ +

1^2 №

г„) + / а ^ н 1 ' " 1

93)

для генератора с параллельной индуктивностью. Величина

и л т п а х ,

входящая в ф-лу

( 2 . 8 5 ) , равна

значению Ua

Д Л Я соответствующего

генератора.

Сопротивление

нагрузки

г ц влияет т а к ж е

на

выбор

типа Т Д .

Переключение Т Д

будет происходить только

в том случае, если об

щее сопротивление, шунтирующее д и о д по переменному току,

будет

больше абсолютной

величины отрицательного сопротивления

дио-

да. П о л а г а я , что индуктивность генератора в стадии переключения обладает бесконечно большим сопротивлением, можем записать

	r ; > ( f / a - t / i ) / ( / i - / a ) ,										(2.94)
где ,/•'„ — общее активное				сопротивление,			шунтирующее			Т Д без уче
та сопротивления		резистора,			включаемого последовательно с ин
дуктивностью. Учтя, что у ТД, выполненных из одного										м а т е р и а л а ,
Ui и U2 изменяются незначительно, a h~^>Iz, из (2.94)									получаем
где а — коэффициент запаса;					учитывая		разброс	параметров Т Д ,
целесообразно выбирать				a^2 - f - 3 .
Д л я генератора		с последовательной					индуктивностью			(рис. 2.2а)
диод	оказывается	шунтирован			только	сопротивлением			г ш тогда
	Л » ( 2 ч - 3 ) ( £ / а - £ / , ) / / • „ .										(2.95)
Д л я генератора		с	параллельной			индуктивностью				(рис. 2.3а)
диод	шунтируется	сопротивлением гн \|\|/?ь					поэтому
	/ х » (2-^-3)	U t ~	U l	(fli + O -							(2.96)
При	ориентировочном		выборе Т Д можно полагать					/ ? i « r H ,			тогда
	/ 1 ^ ( 4 - - 6 ) ( с / 3 - с / 1 ) / г н .										(2.97)
В	генераторе на двух			Т Д	переключающийся диод					шунтирован
сопротивлением Гв"угп+			2r-\-r		] ' П 0 Э Т 0	М У	ориентировочно ток 1\ рас
считывают по формуле
	/ 1 « ( 6 - ^ 8 ) ( с / 2 - с / 1 ) / л н .										(2.98)
Если цепь С, гн		является			дифференцирующей			и ta^>Crlb			влия

нием нагрузки на длительность импульса можно пренебречь и рас

считывать i a по		ф-лам	(2.40),	(2.42),	(2.43) или	(2.47) —(2.49).
	2.8. П О Р Я Д О К			Р А С Ч Е Т А
Для расчета	генератора		могут быть заданы: период			следования импульсов
Т и сопротивление		нагрузки	ги. Длительность импульсов			в	автоколебательном-
режиме обычно	не задается, так как их скважность близка к двум и практически
не регулируется.
Выбор типа	ТД	определяется величиной			сопротивления		нагрузки. При этом
из ф-л (2.95), (2.97)		или (2.98) ориентировочно рассчитывают					ток диода / ( и по
нему выбирают диод.

Источники питания и сопротивления резисторов схемы выбирают из условий самовозбуждения по постоянному току для соответствующих генераторов. Для генератора (рис. 2.2а), используя двойное неравенство (2.18), строят область воз можных значений E=f(R) (рис. 2.12а). Уравнения границ этой области приведе ны на рисунке. Чтобы обеспечить устойчивую работу генератора, рабочую точку (точка Р) выбирают на значительном расстоянии от границ области и по ней на ходят сопротивление резистора 'R и напряжение Е.. Если внутреннее сопротивле ние источника питания г,- и сопротивление катушки г1{ соизмеримы с полученным сопротивлением R, то сопротивление резистора, который должен быть включен э

схему, i?=t/?pac4— Г{—i		где Лрасч	— значение	сопротивления, найденного			по
графику на рис. 2Л2а.					Е
						=1(К»Кв),
	Для генератора рис. 2.3а строят область возможных				значений
где
						(2.99)
при	этом граничные уравнения для		области получают из		(2.19), разделив его на
Rt.	На рис. 2.126 показана область		возможных		Е	там	же
				значений — - —*f(Явки),

•Ri

приведены формулы, определяющие границы области. Чтобы исключить большой ток диода в момент включения источника, рабочую точку на рис. 2.126 необходи-

о)

е.
¥ •><E=UZ		*1г	У
0,5\			У
0,5\
0,4	N	\	/ -
0,3	N	к*	1
0,2	V • 4*1		1
0.1		1				О 20	40 SO SO 100 !20K3XS,CM
п 20		40 SO SO 100 120 R,0M				О 20	40 SO SO 100 !20K3XS,CM
Рис. 2.12.		Области возможных значений: а) в генераторе с по
следовательной			индуктивностью			E=,f(R);	б) в генераторе с па
раллельной ИНДУКТИВНОСТЬЮ					E/Rl=f(Raitn)
мо выбирать вблизи нижней				границы	области. По выбранному положению рабо-
				Е
чей точки находят Яакв(Р) и				-— (Р) .	Если напряжение Е задано, то по двум по-

лученным уравнениям находят R и Ri и проверяют выполнение условия (2.96).

Если же Е ие задано, то из	(2.122)	вычисляют
(24-3) (U2	- U,) rH	(2.100)
Rx>		(2.100)
и по найденным значениям	—— (Р)	и 'Rann(P) определяют Е и R.

При расчете генератора рис. 2.9а строят область возможных значений Ri =

—f(\R),

используя для

этого

двойное

неравенство

(2.72)

неравенства

(2.75) и

(2.76) (рис. 2.13). Из

рисунка видно, что области,

ограниченные этими

неравен

ствами,

перекрываются, поэтому не

нужно

строить одновременно

все

четыре

графика.

Чтобы диоды переключались по току,

достаточно

обеспечить

выполнение

правой

части

двойного неравенства

(2.72) и

неравенства

(2.75), которые

записы

ваются в следующем

виде:

-2U2

(2.101)

Ri>

R U2

- f

I2R

Ri <

R(E-U1-U3)

(E-2Ul)r3

(2.102)

R-h

- I - R

+ Iyr3)

+Uxr3

Построенная по этим формулам

область на

рис. 2.13

ограничена

кривы

ми 1 и 3.

<<< < Предыдущая 1 2 34 / 134 5 6 7 8 9 10 11 12 13 > Следующая >>>

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ