![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Монахенко Д.В. Исследование сейсмостойкости бетонных плотин на моделях математические модели, условия подобия и их реализация в модельных исследованиях
.pdfобобщения классических направлений механики сплошной среды — теории уйругости и гидромеханики вязкой жидкости [16]. В настоящее время общепри нято применение линейной вязко-упругой модели наследственного типа, кото рую для одномерного случая записывают следующим образом
|
|
|
I |
|
|
|
|
|
о (О = |
Е„ [в (0 — J |
Г (<, |
т) « (т) dx\, |
(2.14) |
|
|
|
и |
|
|
|
где Е о — мгновенный |
модуль упругости, Г(/) — ядро релаксации, функция, яв |
|||||
ляющаяся |
свойством |
материала. Соотношение |
(2.14) учитывает старение ма |
|||
териалов. |
Для нестареющих |
материалов |
Г(/, т) н Г (1—т). Для |
вязко-упругих |
сред разработаны различные нелинейные схематизации, из которых укажем квазинейную квадратичную [17, 18], модель, учитывающую влияние накоплен ных повреждений [18, 19], модель, учитывающую влияние вида напряженного состояния [20, 21].
В ряде случаев необходим учет пластических свойств' материала. Среди существующих теорий пластичности наиболее распространенной в практике
является теория малых |
упруго-пластических деформаций [22—24]: |
|
|
Sij = |
2т |
я = Кб, |
|
з ^ - Эу, = Ф (ев), |
|
||
°иг = |
3 |
яЬи> 3l = |
(2.15) |
Y SUSU’ SU = 3<V~ |
|||
|
2 |
|
|
е„2 = - J Э уЭ у, Э у = с у — so y , 0 = 6Н,
где Si,-, э,-j — девиаторы напряжений и деформаций, ов, sB— интенсивности напряжений и деформаций, К — модуль объемного сжатия, о — среднее на пряжение, Ф — универсальная функция, не зависящая от вида напряженного состояния и определяемая экспериментально. Уравнения (2.15) справедливы только при нагружении. При разгрузке до появления новых пластических де формаций имеет место соотношение
ay - Оу = X(0 —0*) йу + 2,а («у - £у), |
(2.16) |
где а* , Еу — напряжения и деформации перед "началом разгрузки. Необхо
димо отметить, что (2.15) справедливы, |
строго говоря, при простом нагру |
жении и степенной зависимости между я и |
и е „ . |
На основе теорий вязко-упругости и пластичности строится обобщенная |
|
упруго-вязко-пластическая схематизация. |
|
Нарушения прочности материалов и сооружений в целом относятся к наи более сложным задачам.
В настоящее время применяются два типа схематизаций (критериев) мак роскопического разрушения твердых тел [18, 25]. N
Первая и наиболее распространенная в инженерной практике схематизация выражается в виде различных механических теорий прочности [26]. В этих тео
риях предполагается, что при однократном (или |
малом числе циклов) нагру |
||||
жении |
состояние изотропного тела определяется неравенствами типа |
||||
|
fmUu |
h> h) < |
Ст>т = \ , |
2........ |
(2.17) |
где /,, |
/2, /3— инварианты |
тензора |
напряжений, |
Ст — константы |
материала, |
fm — универсальные функции. Если при всех т f m<Cm, то состояние прочное, если хотя бы для одного т = р fp = Cp , то наступает разрушение вида р. Боль шое число различных испытаний показывает, что (2.17) действительно являют ся критериями прочности материалов, обладающими линейными или нелиней ными упругими свойствами вплоть до разрушения, и макроскопической харак
10
теристикой возникающих при разрушении микродефектов является сам тензор напряжений (или деформаций). При многократных нагружениях тензор напря жений не является такой характеристикой. В прочностных расчетах широкое применение нашли основные классические теории прочности. На основе пред ставления (2.17) строится, в частности, условие прочности материалов, обла дающих различными сопротивлениями растяжению и сжатию (Ю. И. Ягн, П. П. Баландин, И. М. Миролюбов).
Второй тип схематизаций макроскопического разрушения отражает реономность механических свойств. В применении к простому растяжению-сжа тию и определенному закону нагружения a(t) время разрушения t определя ется уравнением (интегралом Бейли) [21]
(2.18)
о
где tT(о) — время разрушения образца в условиях ползучести (при постоянном напряжении сг). Обобщение критериев (2.17—2.18) на случай сложного напря женного состояния и сложного нагружения сделано А. А. Ильюшиным.
Прочностные свойства бетона и железобетона исследуются в широком диапазоне нагрузок и при различных напряженных и деформируемых состоя ниях [27—31], особое внимание уделяется динамическим свойствам [32, 33
При однократном нагружении в основном считается, что бетон и железо бетон обладают склерономными свойствами т. е. для них можно пользоваться критериями вида (2.17). Типы применяемых критериев приведены в указанных выше работах. Переходя с такой позиции к воздействиям сейсмического типа, отметим следующее. За время сейсмического воздействия происходит в сред нем 50—200 циклов нагружения. Результаты усталостных испытаний бетонов и железобетонов показывают, что в диапазоне 0—500 циклов падение проч ности (предела прочности) невелико (5—10%) [34]. Учитывая при этом, что при однократных кратковременных нагружениях прочность выше статической примерно на 10—20%, критерий (2.17) можно считать применимым в первом приближении и при сейсмических воздействиях.
В то же время .известно, что бетоны обладают заметными реологическими свойствами, проявляющимися как при статических, так и при динамических воздействиях [35], в частности, для них считается применимым неразностное ядро ползучести Маслова — Арутюняна [36]. Таким образом, бетон следует считать вязко-упругим материалом. Имеется ряд работ [37, 38 и др.], в кото рых прямыми экспериментами доказано, что при деформировании в бетоне происходит процесс микротрещинообразования. При такой постановке, очевид но, необходимо исходить из критерия вида (2.18) и его обобщений на слож ное напряженное состояние и сложное нагружение.
Отметим общее положение, которое необходимо учитывать при примене нии двух описанных позиций. Обе они созданы для определения опасного для каждого материала напряженного состояния, которое считается критическим и, в принципе, не описывают процесса разрушения материалов. Естественно, что на их основе нельзя дать и описания процесса разрушения сооружения в целом. В соответствии с этим положением в расчетных методах, как правйло, определяется напряженное состояние, которое затем сравнивается с критиче ским для данного материала.
Схематизации плотины и основания включают в себя подсхематизации граничных и начальных условий. Граничные условия могут быть силовыми (в напряжениях):1
1 В механике система называется склерономной, если на нее наложены только стационарные связи. При нестационарных связях систему называют реономной.
11
bijni |s = |
°ол |
(2.19) |
кинематическими (в перемещениях) |
|
|
Щ|s = |
uol |
(2.20) |
и смешанными. Последние представляют собой условия на границе плотина— основание Уп_ 0 и относятся к контактному типу (линейная комбинация 2.19
и 2.20). Начальные условия задаются в виде перемещений и скоростей в на чальный момент времени. В большинстве задач эти условия можно принимать нулевыми.
Перейдем к рассмотрению схематизаций водной среды и ее влияния на на пряженно-деформированное состояние плотины.
Схематизацией воды являются уравнения гидродинамики [39]. При оп ределении динамического давления воды на гидросооружение воду обычно считают идеальной и однородной жидкостью. Соответствующая система уравнений [40, 41] состоит из уравнения движения
dv |
+ |
|
|
1 |
|
F, |
|
(2.21) |
|
S i |
(VV) v = — J |
grad p + |
|
||||||
уравнения неразрывности |
|
дь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
divpw = |
0 |
|
|
(2.22) |
||
|
|
-^ - + |
|
|
|||||
и уравнения состояния |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P = f ( p), |
|
|
|
(2.23) |
||
где v — скорость, р — давление, р — плотность и F — массовые |
силы. |
||||||||
В большинстве практических |
задач |
считают, |
что массовые силы отсут |
||||||
ствуют, процесс является |
адиабатическим, |
а изменения |
v, р |
и р—малыми, |
|||||
тогда (2.21—2.23) упрощаются и называются уравнениями |
малых колебаний |
||||||||
идеальной сжимаемой жидкости |
[42]: |
|
|
|
|
|
|||
dv |
|
1 |
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
grad Р' |
|
|
|
|
|
||
д» |
Ро |
d lv v |
= 0, |
|
|
|
|
(2.24) |
|
-^г + |
|
|
|
|
|||||
Р = Ро |
/1 |
, |
\ |
s = |
Р |
Ро |
Су |
|
|
(1 + 1«), |
--- |
1--- , 1 = — , |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
р |
ср |
|
|
где ро, Ро — начальные плотность и давление, s — относительное изменение плотности, ср, cv — удельные теплоемкости при постоянном давлении и,объ-
Если при этом движение воды |
можно считать потенциальным |
|
|||
|
|
v = — grad Ф, |
(2.25) |
||
где Ф — потенциал |
скоростей, |
то |
система (2.24) сводится к одному |
волно- |
|
вому уравнению |
|
|
|
д2Ф |
|
|
|
|
|
(226) |
|
|
|
|
|
df2 |
|
|
|
|
|
|
|
где Со — (тРо/Ро)1^2 — скорость |
звука |
в |
жидкости. |
|
|
В простейшей |
схематизации вода |
считается несжимаемой, тогда с0 = эо |
|||
и (2.26) сводится к уравнению |
Лапласа |
|
|||
|
|
ДФ = 0. |
(2.27) |
12
Вводя для приведенных схематизаций обозначения: |
(2.21 — 2.23)— СВ], |
||
(2.24) — Св2........ (2.27) — Св4, |
нетрудно |
видеть, что они |
связаны соотноше |
ниями |
СВ1^Д |
Св |
(2.28) |
|
|||
Рассмотрим граничные |
условия. |
на свободной поверхности водоема Sc |
|
Как правило, волновые |
явления |
не учитываются, что для (2.26) записывается в виде условия (Ув)
ЙФ
(2.29)
dt
Такая схематизация проверена расчетом (см., например, [43]).
На неподвижной границе водоема 1Д (дно водохранилища) обычно при нимается условие (У0_ в)
дФ
(2.30)
дп
где п — нормаль к поверхности 2 Д, которое выражает условие, что дно пол ностью отражает волны давления. Это условие имеет место, когда отношение
акустических сопротивлений материалов дна |
и воды весьма велико [44]. Если |
|||||
это отношение |
^1 0 , то, |
как показано в [39], |
вместо |
(2.30) имеют место усло |
||
вия: |
|
6Ф |
дФ |
Pici |
|
|
|
|
(2.31) |
||||
|
|
Ж |
= |
с°^ ~дп' |
РоСо ’ |
|
|
|
|
||||
где рjCj, роСо — акустические |
сопротивления дна и воды. |
|||||
Граничные |
условия |
на |
поверхности контакта |
Ек воды с сооружением |
||
(Уп_ в) определяются принятой |
схематизацией задачи. В общем случае эти |
|||||
условия имеют |
вид |
|
|
дФ |
dui |
|
|
|
|
|
(2-32) |
||
|
|
рщ = aijtij, |
п‘’ |
где а ц, и, — напряжения и перемещения сооружения.
При этом возникает связанная задача, т. е. сооружение и водная среда представляют собой единую систему (в частности, гидроупругую [39, 45]). Од нако в практических расчетах нередко при определении гидродинамического давления сооружение считают абсолютно жестким телом и на поверхности 2к задают закон движения такой же, как и в основании (тоже абсолютно жест ком) .
Воздействия, которым подвергается плотина, разнообразны. Обычно их подразделяют на статические (например, собственный вес, гидростатическое давление), температурные, и динамические. Причем, в ряде случаев возникают связанные задачи [46], одна из которых приведена выше. Поскольку в рас сматриваемом случае динамическим воздействием является землетрясение, то вызванные им возмущения относятся к нестационарным.
В реальных условиях источник сейсмических воздействий находится 'в земной коре и поэтому, строго говоря, должна рассматриваться задача о полубесконечном основании (полупространстве, полуплоскости) с источником вну три. Однако при решении практических задач приходится исходить из схема тизации, основанной на предположении, что центр землетрясения настолько удален от плотины, что прилегающая зона основания находится под воздейст вием плоских нестационарных волн [47].
При проектировании ответственных сооружений, как уже отмечалось, их сейсмостойкость исследуется различными расчетными и экспериментальными методами. При этом, естественно, всегда возникает необходимость сравнения результатов: расчетов,-произведенных По тем или иным расчетным схемам, экспе риментов, проведенных на моделях различных масштабов и разными методами,
13
и, наконец, расчетов и экспериментов между собой. Более того, учитывая, что В настоящее время трудоемкость, стоимость и время проведения эксперименталь ных исследований, как правило, выше, чем у расчетных, их постановку можно считать обоснованной, если результаты по объему содержащейся в них инфор мации будут дополнять или превосходить расчетные. Таким образом, имеется необходимость сопоставления расчетных и экспериментальных исследований на стадии их планирования и постановки, чтобы оценить их целесообразность и экономическую обоснованность. Такое сопоставление возможно и будет обос нованным, если проводить сравнение исходных позиций математического и фи зического моделирования, т. е. сравнивать математические модели (схемати зации) процессов, происходящих'в натурном сооружении.
Будем исходить из того, что любая схематизация задачи о прочности соо ружения имеет строго определенную математическую запись и соответствую щее этой записи символическое представление в виде объединения конечного числа подсхематизаций Х{
С = Х,иХ2и ...и Х / и ...и Х „ . |
(2.33) |
Используя понятия соотношений между множествами, введем следую щие соотношения между схематизациями С1 и С2:
1)эквивалентность—С '~ С 2, означающая, что схематизации С1 и С2 рав ноценны;
2)включение—С 'С С 2, показывающее, что схематизация С2 содержит
всебе схематизацию С1;
3)объединение—C4JC2 = С3, т. е. существует схематизация С3, пред
ставляющая собой |
сумму |
схематизаций С1 и С2; |
|
|
|
|
|||||||||||
|
4) пересечение—C1f|C2 = |
C'1, утверждающее, что в схематизациях С1 и |
|||||||||||||||
С2 есть |
общая |
часть С3, |
в частности, при |
С,пС 2 = 0 |
схематизации С1 и С2 |
||||||||||||
не пересекаются, не имеют общей части, |
если при этом |
C1UC2 = |
C3, то С1 |
||||||||||||||
И С2 взаимно дополняют друг друга. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
Пусть имеются |
схематизации: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
Ci = |
X14 J ... |
U X /4 J ... |
U X „ ', |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
C2 = |
X12U ... |
U X /U |
... |
U X m2. |
|
|
|
|
|||||
Используя введенные соотношения, легко |
получить |
следующие |
следствия |
||||||||||||||
|
1°. Если при т — п одноименные подсхематизации эквивалентны Х^1 —Хг2, |
||||||||||||||||
то схематизации С1 и С2 |
|
эквивалентны С !~С 2; при X*1 = X,-2 |
имеем одина |
||||||||||||||
ковые схематизации, т. е. С1 = С2. |
|
а) эквивалентность |
первых |
k подсхе |
|||||||||||||
|
2°. |
Если при т = п имеют место: |
|||||||||||||||
матизаций Х /^Х ,-2 |
(/==1, |
|
. . . , 6), б) |
соотношение включения для остальных |
|||||||||||||
подсхематизаций Х^'рХу2 |
(У = |
k + |
1 ,..., |
п), то схематизация С1 включает |
|||||||||||||
в себя |
схематизацию С2, |
|
т. |
е. |
С О С2; при |
Х /СХ ,-2 |
имеем соответственно |
||||||||||
С1 С С2. |
|
при |
т = |
п |
имеют |
место |
соотношения: |
a) Xjl —Х^3 (1 = 1. |
|||||||||
■.., |
3°. Если |
||||||||||||||||
k), |
б) X /fjX ;3 = 0 |
(у = |
6 + 1........п), |
то С1пС 2 — 0, |
т. е. схематиза |
||||||||||||
ции |
не |
сравнимы; |
если |
|
при |
этом |
C4JC2 = |
C3, т. е. С1 |
и С2 |
есть частные |
|||||||
случаи С3, то С1 и С2 дополняют друг друга. |
Х (ОХ /2 |
( 1 = 1 , ... , А), |
|||||||||||||||
|
4°. |
Если при т — п имеют место соотношения: а) |
|||||||||||||||
б) Xj l СХ j2 ( У = 6 |
+ 1........п), то схематизации С1 и С2 не сравнимы. |
||||||||||||||||
|
5°. Если при п у т одноименные подсхематизации эквивалентны Х,Л~Х ^ |
||||||||||||||||
( / = 1 , . . . , т), |
то при любых Х^ +1........Х„1 |
считаем, |
что С О С2. |
|
|||||||||||||
|
Перечисленные следствия позволяют сравнивать исходные позиции расче |
||||||||||||||||
тов и экспериментов и их результаты. |
В частности, при сопоставлении экспе |
||||||||||||||||
риментальных и расчетных схематизаций наиболее часто имеет место один из |
|||||||||||||||||
следующих случаев: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
1) |
Ср с Сэ — экспериментальная схематизация |
полнее или „точнее* рас |
||||||||||||||
четной, |
соответственно результаты эксперимента более достоверны, чем рас |
||||||||||||||||
четные и его постановка |
|
технически |
обоснована; |
|
|
|
|
14
2) СэпС р= 0 и CaU CP=Ci— экспериментальная й расчетная схематизаций являются частными случаями общей схематизации натурного сооружения Ci и при моделировании исследуются различные аспекты процесса Сь результаты расчета и эксперимента взаимно дополняют друг друга;
3)С3~ С Р— в основу эксперимента и расчета положена одна и та же ма тематическая модель, поэтому эксперимент не имеет преимуществ по сравне нию с расчетом, а также не является «эталоном» для проверки методики рас чета;
4)С3ССр — экспериментальная схематизация является частным случаем расчетной, поэтому результаты эксперимента будут «грубее» расчетных.
Очевидно, что те же случаи имеют .место при сопоставлении между собой расчетов одного и того же сооружения.: выполняемых на основе схематизаций
Ср1 и Ср2 или экспериментальных исследований С31 и С32. Приведем несколько примеров.
1. Расчет арочных плотин ведется в основном по двум схематизациям:
С»1— тело плотины считается тонкой |
оболочкой |
переменной толщины, |
О 2 — плотина рассматривается как |
стержневая |
система (система арок и |
консолей).
В обоих случаях трехмерная задача сводится к двумерной, причем между при меняемыми схематизациями имеет место соотношение
СР2сСР*.
Экспериментальные исследования таких плотин проводятся на трехмерных моделях, для построения которых используются условия моделирования про странственной задачи теории упругости. Можно утверждать, что в данном слу чае в основе' эксперимента лежит схематизация более общая, чем в основе расчета, т. е.
СРСС9.
2. Расчет ряда гидротехнических сооружений таких, например, как бетон ных гравитационных плотин, земляных плотин, отдельных контрфорсов (при деформировании в своей плоскости) и других с помощью определенных допу щений приводится к плоским задачам теории упругости. Экспериментальные исследования таких сооружений нередко также проводятся на плоских линей но-упругих моделях.. В этом случае схематизации, положенные в основу рас чета и эксперимента, одинаковы
СР =*- С9.
3. Иногда в основу экспериментального исследования сооружения полага ют схематизацию в виде конечного числа сосредоточенных масс, соединенных упругими связями. При сопоставлении такой схематизации с расчетной (с рас пределенной массой) имеем
Сэ ССр.
4. При оценке сейсмостойкости плотин нередко поле смещений бортов каньона исследуют экспериментально на модели, а напряженное состояние пло тины, вызванное этим полем, определяют путем расчета. В этом случае экспе римент и расчет взаимно дополняют друг Друга, т. е.
C9n C P = 0 , C4JCP = Cj.
3. ФИЗИЧЕСКОЕ ПОДОБИЕ И ОБЛАСТЬ ЕГО ПРАКТИЧЕСКОГО ПРИМЕНЕНИЯ
Физическое подобие является наиболее разработанным и широко приме няемым видом физического моделирования.
Физически подобными называют геометрически подобные тела «н» и «м» (натура и модель), в которых в сходственные моменты времени имеет место подобие полей физических величин: плотности, температуры, перемещений,
15
напряжений и т. д. Математической основой физического подобия служит тео рия подобия [48, 56], построенная на преобразованиях подобия (гомотетии) [57].
/;" = rn.fi = const, (3.1)
где / , н, f i M— находящиеся в соответствии величины „н“ и „ м rn.fi— масштаб или константа подобия >.
Суть физического подобия состоит в следующем. Если процесс в натуре определяется п величинами fiн, то в модели должен быть реализован процесс той же физической природы и определяемый п величинами / . м, связанными с /■н преобразованиями (3.1). При этом не все масштабы rn.fi могут иметь произвольные числовые значения, т. е. подобие между «н» и «м» существует, если величины масштабов выбраны в соответствии с условиями (индикатора ми) подобия.
Условия подобия можно определить методом анализа размерностей и ме тодом анализа уравнений. Учитывая, что непосредственный интерес представ ляет количественная оценка исследуемых величин, ниже применяется только анализ уравнений.
Метод установления условий подобия анализом уравнений требует нали чия конкретной схематизации натурного сооружения Снэ и основан на тож
дественности схематизаций натуры и модели |
|
С„э = Смэ, |
(3.2) |
что равноценно тождественности их математических описаний. Способ полу чения условий подобия заключается в записи замкнутой системы уравнений для /г", замены переменных по формулам (3.1) и выяснения соотношений меж ду масштабами тц, при которых уравнения остаются теми же, но записан ными для / iM. Иными словами, находятся условия на rn.fi, при которых си стема уравнений, начальных и граничных условий принятой схематизации на туры, инвариантна к преобразованиям подобия (3.1).
Испытания физически подобных моделей бетонных плотин при воздейст виях, имитирующих сейсмические, широко проводятся и в нашей стране [62—68] и за рубежом [69, 141—149]. При этом нередки случаи, когда к физи чески подобным относят физически «похожие» качественные модели. С целью выделения и анализа количественных моделей ниже рассмотрены условия по добия некоторых основных схематизаций бетонных плотин.
Начнем с наипростейших схематизаций — водохранилище опорожнено, основание — абсолютно жесткое. Систему уравнений, описывающих напряжен но-деформированное состояние, запишем в виде:
„н I рн __ „н'/.н
2е"/ - |
“" / т |
|
(3.3) |
/(■ “у. °?/)=0, |
|
И п Н |
и |
С1]п] |
, = °- «7 Is, = и01’ |
где Si — поверхность плотины, свободная от напряжений (верх и стороны ниж него и верхнего бьефов), S2 —поверхность контакта с основанием, f — уравне ние состояния, остальные обозначения совпадают с (2.5, 2.6), начальные ус ловия приняты нулевыми.1
1 При разработке основ теории подобия масштаб подобия обозначался
символом Сц и этим подчеркивалось, |
что |
он — константа [48—51 и др.]. Ис |
пользуемые в ряде работ по подобию |
деформируемых систем иные обозначе |
|
ния масштабов (например, a, (J, у, ... |
[59, |
60], а/ [61] и др.), по нашему мне |
нию, не отражают смысла преобразований подобия. В современной теории мо делирования масштаб является оператором [58, гл. П], поэтому в настоящей работе для него принят символ т у (нем. — majistab).
16
Считая материал плотины однородным, изотропным и линейно-упругим, получаем широко применяемую схематизацию:
,,н 4 _ / ? н _ . н " н |
_ |
Н I н |
|
||
*IJJ ^ |
Г1 |
— р “ /• |
2си — и1,) + uj, I' |
|
|
£Н .Н |
-Н |
■ н /„ Н |
_Н ? |
\ |
(3.4) |
UnJ k |
— |
ui N — иш> |
|
|
|
I I |
|
1“2 |
|
|
|
где £ ” — модуль нормальной упругости, |
-коэффициент |
Пуассона, 5,-у — |
|||
символ Кронекера. |
|
|
|
|
|
При физическом подобии в модели должно быть реализовано напряжен но-деформированное состояние, описываемое системой:
+ F* = |
2еГу = « и + |
«}',/. |
|
|
|
(*и ~ ' Ш ’ |
(3.5) |
_М „ М |
__ л „ М __ „М |
|
|
ai j n J |
Е, — " |
Г к =— <и ,'!- • |
|
Записывая преобразования (3.1) для величин, входящих в (3.4, 3.5):
х * = |
пцхр, |
tH= |
mtt», рн = т(рм, £ н = |
тЕЕ», |
||||
~‘и = |
" V м, знц = |
т3с», |
F" = mEFf, |
(3.6) |
||||
H |
м |
, , н |
__ |
,,м |
|
, , н __ _ , , м |
|
|
г1) — |
и1 |
— muui> |
иоI |
— muouoi |
|
|||
и подставляя (3.6) в (3.4), |
имеем: |
|
|
|
|
|||
т |
_м |
|
|
|
|
« |
г,и ,1» |
|
|
|
|
|
Я 1ц |
” |
|
||
~т, |
I) , i ~r mf F l - m |
|
т{г |
i» и |
|
|||
т |
|
|
|
|
|
|
|
|
"h М __ |
М ц |
/ ,, М |
, М |
\ |
|
(3.7) |
||
mEmtEMe»j = m0 [о^ 4 |
mvvM(зм — а»кЬи )], |
m' aa nj I'-, = °- OT«U“ |sa =
Сравнивая (3.7) и (3.5), легко получить, что система (3.7) будет тождественна (3.5) при следующих соотношениях между масштабами подобия:
та |
„ |
_ |
ти ■ |
ти |
|
|
-----— тЕ = |
/Ир— S-, |
/и. |
mi |
(3.8) |
||
mi |
‘ |
/л/3 |
‘ |
|||
mEmt = т3, |
m4 = |
1, /и„ = |
ти0, |
|
которые являются условиями подобия напряженно-деформированных состоя ний плотины и ее модели или условиями инвариантности динамической линей но-упругой задачи к преобразованиям подобия.
В теории моделирования эти условия записывают обычно в индикаторной
|
m.mt3 |
|
nttmi |
|
тгтЕ = |
1, miMfmu |
= 1. |
= 1, |
|
^ ! = |
1, m = 1 , |
ти |
(3.9) |
|
Г*о.ч1}6личмая |
||||
|
|
ти0 |
||
|
|
научно - твхни ч+'Ш |
||
|
|
|
библиотек* СССг |
|
|
|
|
ЭЧЗБМПЙЬ»* |
|
|
|
|
ЧИТАЛЬНОГО ЗА/ |
или критериальной1 формах; |
|
|
|
|
|
а |
at2 |
|
|
si |
idem |
•jp = idem |
— = idem, |
— = |
|||
|
lou |
|
’ |
и |
(3.10) |
|
|
|
|
|
|
— — — idem, v == idem, — |
— idem, |
||||
a |
|
|
u0 |
|
|
При моделировании задач механики деформируемого тела принята инди |
|||||
каторная форма [58]. Систему |
условий |
|
подобия |
(3.9) рационально записать |
|
в виде: |
тЕти0 |
|
|
|
|
mFmt'12 |
|
т^пц |
|||
mpmi2 ~ |
m9mpmg |
~ |
ти |
||
|
|
ти = ^ |
(3.11) |
||
— 1, |
м, |
|
|||
|
|
|
|
тио
где trig— масштаб моделирования ускорений сил тяжести. Эти условия пред ставляют собой шесть соотношений, связывающих между собой десять мас штабов, т. е. условия (3.11) недоопределены. Для того, чтобы система (3.11) была определенной, необходимо задать четыре масштаба. Например, выбирая размер модели, ее материал и условия испытания (естественное поле гравита
ции), |
задаем mi, тЕ, /пр, |
mg = \, а значения остальных масштабов определяем |
|||
из |
(3.11): |
|
|
|
|
|
|
|
//ир \ 1/-2 |
|
т т? |
|
|
m^ |
mi\n T E J ’ |
|
= |
|
|
|
трт1 |
|
(3.12) |
|
|
|
m.mi, |
т |
|
|
|
т, — —-—v , та = |
= 1. |
||
|
|
|
тЕ |
р |
|
2 2, |
Существенно, что в (3.12) масштаб перемещений, заданных на поверхности |
||||
а, |
следовательно, и масштабы напряжений и деформаций определены и не |
находятся в распоряжении экспериментатора. Так, учитывая, что бетонные плотины, как правило, моделируют с большим масштабом линейных размеров
(mi«100—6000), который входит в (3.12) |
во второй степени, получаем ти0> 1 . |
т. е. |
|
«ом = »он |
« и(Iн• |
«ко |
|
Очевидно, малый уровень воздействия ит приведет к малым уровням изме ряемых величин, соизмеримым с погрешностями измерительной аппаратуры.
Для схематизации (3.4) выход может быть найден, если воспользоваться принципом суперпозиции и представить (3.4) в виде суммы статической
С®ст и динамической Cjj дин схематизаций
Сэ — |
U С |
э |
% — |
|
Н,ДИН' |
Тогда объемные силы войдут в статическую задачу, и их моделирование мож но будет осуществить центрифугированием или. пригрузками (70, 71, 150]. Ди намическая схематизация будет представлена системой (3.4) с нулевыми объ емными силами, что приведет к менее «жестким» условиям подобия (72]:
1 Критериальная форма условий подобия показывает, что численные зна
чения входящих в условия комплексов |
величин должны |
быть одинаковыми |
в натуре и модели. Например, ?"jlHFH= |
eH/H/uH= |
ем/м/им и т. д. |
18
тЕтр mtmi
(3.13)
в которых также необходимо задать четыре масштаба. Однако в отличие от (3.11) в (3.13) могут быть заданы: mi, тЕ, т? и масштаб воздействия тип,
т. е. условия подобия (3.13) позволят выбирать амплитуду воздействия и0м, исходя из условий эксперимента, и тем самым получить в модели уровень на пряжений и деформаций, достаточный для их измерений.
Как известно, определение частот и форм собственных колебаний бетонных плотин в настоящее время широко ведется на моделях (73—89] и .[151—153]. В основном применяется резонансный метод, при котором колебания возбуж даются вибратором, вводимым в контакт последовательно с различными точ
ками модели. При этом граничные условия в |
(3.4) будут состоять в равенстве |
|||
нулю напряжений на 2] |
(за исключением площадки Д2ь по которой приложе |
|||
на нагрузка ао sin |
cot) |
и перемещений на 2г, |
что приведет к условию подобия |
|
частот |
|
mwmt = 1. |
(3.14) |
|
|
|
|||
Подставляя (3.14) |
в первое соотношение |
(3.13), получаем |
||
|
|
|
|
(3.15) |
Это соотношение |
показывает, что mi > 1 |
приводит к шм > шн, т. е. для ис |
пытаний моделей плотин необходимы Высокочастотные вибраторы. Диапазон
модельных частот может быть снижен за |
счет изготовления моделей из |
низкомодульных материалов (£ м < £ н, тЕ > |
1) с искусственно повышенной |
плотностью (рм > ри, /ир< 1). Разработка таких модельных материалов ведется
в организациях, занимающихся модельными исследованиями сейсмостойкости бетонных плотин [90—95]. Имеющаяся в настоящее время тенденция применять для моделей кочень» низкомодульные материалы (£м<1000 кг/см2), приготов ленные на Ь^нове полимеров, с точки зрения подобия не всегда достаточно оправдана, так как такие материалы обладают заметными реологическими свойствами. Действительно, по теории подобия схематизации натуры и модели тождественны, соответственно тождественны подсхематизации свойств мате риалов Мн=Мм и, в частности, 2 Н= 2 М. Из этого положения следует, что если для натуры принята линейно-упругая подсхематизация связи напряжений с деформациями, то для модели должен применяться материал с линейно-упру гими свойствами. Использование же вязко-упругих материалов не отвечает этим требованиям и может явиться источником дополнительных, не учитывае мых погрешностей эксперимента. Попутно укажем, что применение низко модульных материалов усложняет технику измерения деформаций [96, 97].
Существенно ограничивает диапазон модельных материалов требование ра« венства коэффициентов Пуассона материалов натуры и модели
m ,= 1 |
(3.16) |
В экспериментальных исследованиях обычно это условие удовлетворяется весьма приближенно, так как практически отсутствуют материалы с модулями нормальной упругости, отличающимися на несколько порядков и равными ко эффициентами Пуассона. При изготовлении моделей из композитных материа лов требованию (3.16) удается удовлетворить за счет введения пробковой крошки [98]. В общем случае провести оценку погрешности, возникающей из-за невыполнения (3.16), невозможно, так как неизвестна зависимость решения от коэффициента Пуассона. Исследования этой зависимости для плоских задач
19