книги из ГПНТБ / Евдокимов, В. Д. Экзоэлектронная эмиссия при трении
.pdf300В |
К ODВ |
чч
-У
Рис. 9. Схема ВЭУ с корытообразными динодами
Рис. 10. Блок-схема установки для регистрации излучений с помощью ВЭУ [148]
1 - ВЭУ с кожухом; |
2 - делитель напряжения; 3 - |
потенциометр |
||||
для регулировки разности потенциалов катод - динод; 4 |
- |
регулируе |
||||
мый стабилизированный |
выпрямитель 0-^5000 в; 5 |
- предусилитель |
||||
(катодный |
повторитель); |
6 - измеритель скорости |
счета |
с |
выносным |
|
щупом; 7 - |
самописец; |
8 - осциллограф; 9 - микроамперметр; |
10 - |
|||
самопишущий микроамлерметр; 11 - пересчетная схема; |
12 |
- |
вакуум |
|||
ная камера |
|
|
|
|
|
|
счета почти не изменится, даже если коэффициент умножения в резуль тате старения меняется в 10-20 раз (рис. 11).
Ложные импульсы, сопровождающие истинный счет, обусловлены ионно-оптической обратной связью. Умножающаяся лавина электронов ионизирует и возбуждает молекулы остаточных газов на своем пути. Фотоны и ионы бомбардируют диноды и за счет фото- и ионно-элек- тронной эмиссии могут произвести повторную лавину. Чем больше уси ление ВЭУ, чем выше скорость счета, тем больше вероятность появле
ния |
ложных |
повторных лавин. Наконец, при давлении остаточных газов |
~ 5 |
• 10"' |
мм рт.ст. в системе умножения может возникнуть самопрс— |
30
N/t,unnfcBK
3000 |
3500 |
WO |
4500 Ude„,S |
Рис. 11. Счетные характеристики и коэффициент усиления ВЭУ из бериллиевои бронзы
1,2 - счетные характеристики двух различных ВЭУ; 3 - зависимость коэффициента усиления от напряжения на делителе [148 ]
извольный счет - так называемая ионно-оптическая генерация. В умно жителях жалюзийного типа такая возможность меньше, и их работа при больших коэффициентах умножения и остаточных давлениях газа устой чивее.
Ионно-оптическая обратная связь особенно опасна в промежутках последний динод - анод и образец - первый динод умножителя. В экс периментах, где исследуются кривые термовысвечивания экзоэлектрон ной эмиссии [150]j нагрев образца сопровождается выделением адсорби рованных газов. Вызванное ими кратковременное повышение давления в системе умножения может способствовать вспышке ионно-оптической генерации и регистрации ложного пика экзоэлектронной эмиссии.
Описанные выше эффекты не позволяют использовать максимально достижимый коэффициент усиления ВЭУ, из -за чего приходится допол нительно усиливать электронным усилителем довольно слабые импуль сы, амплитуда которых составляет всего несколько милливольт.
Для устойчивых измерений с помощью ВЭУ интенсивность эмиссии не должна превышать 103 имп/сек. Система умножителя должна быть защищена от попадания света. Кроме того, необходимо следить за краткими перепадами давления в вакуумной системе, подбирать режимы работы аппаратуры. Остаточные газы и "отравление" динодов при сообщении с атмосферой затрудняют работу с ВЭУ, Поэтому желатель но отделять систему умножения от остаточных газов в измерительной
31
камере, что возможно при использовании сшштнлляционного счетчика - комбинации сцинтиллятора с промышленным фотоэлектронным умножите лем (ФЭУ).
Система умножения ФЭУ работает при высоком вакууме в герметич ном стеклянном баллоне. Изолированность динодов ФЭУ от атмосферы камеры, в которой проводится опыт, дает более широкие возможности
для варьирования условий эксперимента с большей стабильностью |
изме |
|
рений, чем это обеспечивается при использовании |
ВЭУ. |
|
Несмотря на это, сцинтилляционные детекторы |
экзоэлектронов |
пли |
же просто медленных электронов не нашли широкого применения, |
а пер |
вые опыты их использования оказались не слишком обнадеживающими [151, 152]. Главной причиной этого является непригодность промышлен ных сцинтилляционных датчиков для решения поставленной задачи. Так, проведенные нами опыты со стандартными датчиками УСД-1 и УСД-4
показали |
их |
неудовлетворительную работу при регистрации бета-частиц |
изотопа |
С . |
Следовательно, если бы удалось ускорить электроны до |
150 кэв |
(что |
усложняет установку, потребует специальных вводов и не |
исключит возможность пробоев), то и этой энергии оказалось бы не достаточно для стандартных датчиков. Поэтому для уменьшения необ ходимого ускоряющего напряжения и возможности регистрации медлен ных электронов сцинтилляционным датчиком требуется детектор специаль ной конструкциин. Физические процессы в таком детекторе, расчеты и обоснования для выбора его элементов рассматриваются ниже.
3.Регистрация с помощью сцинтилляциониого счетчика
Вработающем сшштилляционном датчике световая вспышка в в е ществе сцинтиллятора, возникающая при попадании быстрой заряженной частицы, превращается с помощью ФЭУ в достаточно мощный электри ческий сигнал. При большой энергии частицы световая вспышка отно
сительно |
велика, и возникающий электрический сигнал легко различим |
на фоне |
шумов ФЭУ. Можно проследить три стадии формирования сиг |
нала: сцинтилляционная вспышка, фотоэффект на фотокатоде ФЭУ и вто рично-электронная эмиссия на его динодах. Ввиду статистической при роды перечисленных процессов амплитуда выходного сигнала может меняться в широких пределах при строго одинаковой энергии детектиру емых частиц. Термоэлектронная эмиссия с фотокатода и первых дино дов ФЭУ приводит к появлению на выходе фоновых импульсов, ампли туды которых также имеют свой спектр распределения. Чем меньше световая вспышка, тем сложнее задача выделения полезного сигнала на фоне шумовых импульсов. Поэтому выбор ФЭУ производится по двум его главным характеристикам: по коэффициенту умножения и уровню шумов. В.целом расчет сцинтиляционного детектора экзоэлектронов сводится к выбору таких типов ФЭУ и сцинтиллятора, при которых бу дет обеспечена минимальная требуемая величина ускоряющего напряже ния. Порядок расчета включает выбор типа ФЭУ и режима его работы, подбор сцинтиллятора и расчет энергии электрона.
32
Цель выбора ФЭУ и режима его питания заключается в создании устройства для регистрации слабых световых сигналов с минимальным влиянием шумов.
Остановимся на вопросе распределения шумовых импульсов по амплитудам. Экспериментальные и теоретические работы, посвященные этому вопросу, дают различные ответы. В одних утверждается, что распределение амплитуд импульсов, вызванных одиночными электрона
ми, вырванными с фотокатода, подчиняется закону Пуассона |
[148, 149], |
в других получено монотонно-спадающее распределение, отличное от |
|
пуассоновского [..153, 154]. Наиболее подробно этот вопрос |
обсужден |
авторами работы L I 5 5 ] , которые пришли к заключению, что |
одноэлек- |
тронные импульсы подчиняются распределению Пуассона, которое может быть искажено термоэлектронной эмиссией с динодов умножителя, авто электронной эмиссией и ионно-оптической генерацией при газоразряд ных явлениях в баллоне ФЭУ. Для многих типов ФЭУ максимум одноэлектронного распределения проявляется только при больших коэффици ентах усиления, т.е. при повышенном напряжении на делителе. Но ион- нс—оптическая генерация начинается раньше, чем будет достигнуто н е обходимое усиление путем повышения напряжения питания. Такие ФЭУ непригодны для регистрации очень слабых световых вспышек. Охлажде ние ФЭУ понижает шумы, но одновременно падает усиление из-за сни жения коэффициента вторично-электронной эмиссии динодов. Поэтому не рекомендуется охлаждение ФЭУ ниже -20 С [155].
Есть несколько способов оценки шумов ФЭУ. Их можно оценивать по величине темнового тока, по полной скорости счета шумовых импуль сов, по энергетическому эквиваленту шума. Последний критерий соот ветствует уровню дискриминации, который необходимо ввести для све
дения интегральной скорости счета к 50 имп/сек (иногда к 50 имп/мин), причем этот уровень отсчитывается в единицах энергетической шкалы сцинтиллятора Na J (Tl) для гамма-излучения.
Кроме малой интенсивности шумов необходимо и условие их стабиль ности. Для выполнения этого условия выбор режима работы ФЭУ сво дится к тому, чтобы шумовые импульсы определялись главным обра зом термоэмиссией фотокатода и обладали пуассоновским распределе нием по амплитуде.
Исследования авторов работы [155] показали, что наиболее подхо дящие характеристики для измерения слабых световых вспышек имеют приборы ФЭУ-42, ФЭУ-43 и ФЭУ-1А. Так как этими авторами не были исследованы ФЭУ с жалюзийной системой динодов, то мы можем доба вить к перечисленным выше типам следующие: ФЭУ-81, ФЭУ-82, ФЭУ-92, ФЭУ-93. Интересной должна быть попытка использования для регистра ции низкоэнергетических электронов ФЭУ-96, возможности которого ограничены малой площадью его фотокатода - 5 мм в диаметре. Неко торые параметры этих ФЭУ приведены в справочниках [126, 156].
Процесс отбора ФЭУ сводится к следующим операциям Cl55j: 1) ФЭУ выдерживается в течение недели в темноте для высвечи вания стекла колбы; 2) измеряется темновой ток (отбирается ФЭУ с минимальным темновым током); 3) измеряется счетная характеристика для выбора рабочего напряжения (середина плато); 4) ФЭУ выдерживается под на-
473 |
3 |
33 |
|
пряжением от нескольких часов до нескольких суток для стабилизации переходных процессов; 5) баллон ФЭУ экранируется от действия света, электрических и магнитных полей, а также промывается спиртом от загрязнений, которые увеличивают токи утечки.
Кроме собственных шумов ФЭУ причиной ложных импульсов может быть и радиоактивный фон, одним из источников которого является изо топ К , содержащийся в стекле баллона ФЭУ. Установлено, что стек лянный цилиндр весом около 10 г з а счет содержания примерно 1% К 2 0 испускает 142 частицы/мин. Промышленностью выпускаются некоторые
виды ФЭУ, колба которых не содержит изотопа К |
К их числу |
от |
|
носятся |
ФЭУ-81 и ФЭУ-93, обладающие к тому_ же |
минимальными |
зна |
чениями |
темнового тока (5 • 10" а и 2,5* 10" 8 а соответственно) |
и |
малой величиной энергетического эквивалента шумов (1,5 кэв) . Жалюзийная система динодов этих ФЭУ предпочтительнее систем с коробча тыми и корытообразными динодами, так как она обеспечивает лучшие загрузочные свойства и большую стабильность коэффициента усиления.
При больших скоростях следования световых импульсов обнаружено уменьшение усиления ФЭУ и ухудшение других его характеристик. Ока залось, что для каждой определенной скорости счета имеется свой
стабильный уровень коэффициента усиления. Чем |
выше |
скорость |
счета, |
тем ниже приходится устанавливать усиление. В |
этом |
отношении |
лучше |
всего ведут себя ФЭУ с жалюзийными динодами. При |
увеличении |
на |
грузки до 10s имп/сек их характеристики остаются практически неиз менными.
В настоящее время в спектрометрических сцинтилляционных датчи ках чаще используются коробчатые системы, например, ФЭУ-42, ФЭУ-43. Так, площадь фотокатода ФЭУ-42 равна 12 см , число эмиттируемых термоэлектронов при комнатной температуре составляет 5-6 эл/сек»см 2 (для лучших образцов). Со всей площади это даст ~70 эл/сек, т.е. 4200 эл/мин. Если световые вспышки сцинтиллятора будут приводить к вылету одного фотоэлектрона, то сигнал от него будет неразличим на столь значительном фоне шумовых импульсов. Необходимо, чтобы от световой вспышки вылетало в среднем по десять фотоэлектронов. Вве дение дискриминации позволяет на фоне одноэлектронных импульсов зарегистрировать только сцинтилляционные вспышки. Средняя"величина квантового выхода фотокатода » 8%, т.е. число световых квантов, необ
ходимое для вылета 10 фотоэлектронов, должно быть не менее 125. |
Ис |
||||||||
ходя из этой величины, можно рассчитать энергию |
электронов для |
в о з |
|||||||
буждения нужной |
вспышки |
света в сцинтилляторе. |
|
|
|
|
|
||
|
Для регистрации бета-излучений используются сцинтиллирующие кри |
||||||||
сталлы Na J (Tl ), |
антрацена, стильбена |
и сцинтиллирующие |
пластмас |
||||||
сы |
[ 157-159]. Регистрация бета-частиц |
с энергией |
выше |
0,3 |
мэв |
впол |
|||
не |
осуществима, |
однако применение сцинтилляторов |
для |
мягкого |
бета - |
||||
излучения и экзоэмиссии |
сопряжено с некоторыми |
трудностями. |
Так, |
считалось, что измерение активности трития невозможно провести с по
мощью сцинтиллирующих кристаллов [ 159], и только недавно эта |
задача |
была решена, правда, с помощью жидких сцинтилляторов [160]. |
Для |
неорганических сцинтилляторов затруднения в регистрации электронов вызваны эффектом обратного рассеивания, для органических - понижѳ-
34
нием эффективности преобразования энергии частицы в энергию свето вой вспышки. Тейлор [161] , обнаружил невозможность регистрации от дельных импульсов у электронов с энергиями порядка 5 кэв и измерял суммарный эффект от 300 электронов.
Для характеристики сшштилляторов удобно пользоваться понятием "световыхода" или технической конверсионной эффективностью. Она представляет собою отношение световой энергии, которая может быть использована ФЭУ в системе сцинтилляционного счетчика, к энергии детектируемого ионизирующего излучения, теряемой в сцинтилляторе. Это понятие целесообразно применять, когда обеспечено оптическое согласование ФЭУ и сцинтиллятора.
Подробные сведения о характеристиках различных сцинтилляторов приведены в справочнике [156]. Наилучшей эффективностью преобразо
вания энергии электронов в световую |
вспышку обладает |
сцинтиллятор |
|
N a J ( T l ) . |
Поскольку технический световыход сцинтилляторов принято |
||
оценивать |
по отношению к атрацену, |
то для Na J (Tl ) он |
составляет |
200-250%. Органический сцинтиллятор стильбен обладает техническим световыходом в 40-70%, зато его время высвечивания на порядок мень ше, чем у Na J ( T l ) . Чем меньше время высвечивания, тем большим быстродействием будет обладать сцинтилляционный датчик. У сшгатиллирующих пленок на основе полистирола время высвечивания наимень шее ( & 2-10" сек), а технический световыход составляет 50%. Ввиду малой толщины этих пленок очень малы и потери света на поглощение. Поэтому они лучше всего подходят для датчиков медленных электро нов и экзоэлектронной эмиссии*
Для бета-частиц с энергией выше 130 кэв световыход антрацена соответствует 1 кэв энергии частицы на фотоэлектрон, выбиремый из
катода. |
Для пластмассовых |
сцинтилляторов эта величина составит 1,6- |
2,0 кэв |
[І58]. для Na J (Tl) |
- около 0,5 кэв. На световыход также |
влияют толщина сцинтиллятора и потери при переходе света из сцинтил лятора в ФЭУ. Поэтому сцинцилляторы для электронов низких энергий применяют в виде тонких слоев, а для уменьшения потерь света на переходе из сцинтиллятора в баллон ФЭУ улучшают оптический кон такт при помощи вазелинового масла. Пластмассовые сцинтилляторы выпускаются как массивными, так и в виде тонких пленок. Для NaJ(T-l) разработаны простые способы получения тонких слоев [162, 163].
При энергиях ниже |
100 кэв |
световыход антрацена падает, |
в то |
вре |
мя как у NaJ (Tl) он |
остается |
практически постоянным до |
1 кэв. |
Па |
дение световыхода органических сцинтилляторов с понижением энергии электронов объясняется тушением сцинтилляций и утечкой первичных
фотонов |
[159, |
164], Зависимость световыхода_ антрацена и иодида |
нат |
|
рия от |
энергии |
электронов |
приведена на рис. 12. Для NaJ(Tl) - |
кри |
вая 3-отклонение от линейности ниже 1 кэв вызвано возрастанием |
роли |
|||
обратного рассеяния. |
|
|
||
Органические сцинтилляторы, несмотря на меньший световыход, |
||||
предпочтительнее Na J (Tl) |
из - за меньшего времени высвечивания |
и |
меньшего влияния эффекта обратного рассеяния, зависящего от эффек
тивного атомного номера |
вещества. Кроме того, NaJ(Tl) гигроскопи |
чен и после пребывания |
в атмосфере влажного воздуха мутнеет. Антра- |
35
|
|
|
|
Рис. 13. Потери энергии |
||
|
|
|
|
электронов |
с начальной |
|
|
|
|
|
энергией |
50 |
кэв после |
f |
s |
гг |
пнп |
пробега |
в веществе тол |
|
щиной R |
|
|
||||
Лрооег |
S |
алюпинии |
|
|
||
цен же под действием света |
и ионизирующего облучения |
разлагается. |
||||
С учетом всех этих |
свойств |
наилучшим для |
регистрации |
медленных |
электронов оказывается пластмассовй сцинтиллятор, тонкую пленку которого можно просто приклеивать к окошку ФЭУ. Принимая световыход такого пленочного сшштиллятора равным 2 кэв/фотоэлектрон, по лучим, что для уверенной регистрации электроны должны терять в нем энергию не менее 20 кэв.
Колба ФЗУ и прозрачная пленка сцинтиллятора должны быть защи щены от рассеянного света, поэтому весь детектор экранируют, а элек троны направляют на сцинтиллятор через тонкую алюминиевую фольгу. Но чем тоньше фольга, тем больше в ней сквозных пор, • из - за которых рассеянный свет проникает в. датчик и делает его нечувствительным к электронам. Так, исследование микропористости фольги показало, что число пор и их размеры падают с увеличением толщины фольги.
Установлено, что минимальная толщина беспористой фольги, полу ченной методом осаждения паров алюминия в вакууме, может быть до ведена до 2-5 мкм. Потери энергии электронов в фольге такой толщи-
36
ны |
весьма |
существенны. На рис. 13 показано |
рассчитанное авторами |
||||
уменьшение |
энергии |
эпектронов, |
разогнанных |
до 50 кэв, на пути про |
|||
бега в веществе. Расчеты проводились по формуле для экстраполиро |
|||||||
ванного пробега R 3 |
электронов |
[165] |
|
||||
R 3 = 412 Ео П |
мг/см', |
|
|
(2.13) |
|||
где |
п = 1,265 |
- 0,0954 |
In E Q ) а |
начальная энергия электронов лежит |
|||
в пределах |
10 |
< E Q |
< |
2500 кэв. |
|
|
|
|
По этому же графику можно найти пробег электронов с любой дру |
||||||
гой |
начальной |
энергией, если отсчитывать его не с 50 кэв, а от соот |
ветствующего значения Е. Например, если энергия электрона в сцин-
тилляторе составляет |
20 кэв, а толщина алюминиевой фольги равна |
|
|
2 мкм (0,52 м г / с м ' ) , |
то требуемая начальная энергия электронов |
бу |
|
дет равна 27 кэв. Для фольги толщиной 5 мкм потребуется энергия |
в |
||
36 кэв. Применяя N a J ( T l ) |
вместо пластмассового сцинтиллятора, |
мож |
|
но тем самым уменьшить |
необходимую энергию для фольги в 2 мкм до |
18 кэв, а для фольги в 5 мкм - до 30 кэв. Но тогда придется мириться со значительно меньшей эффективностью регистрации, так как большая часть электронов будет выходить из кристалла вследствие эффекта об ратного рассеивания.
Возможная конструкция детектора медленных электронов с органи ческим сцинтиллптором приведена на рис. 14. Волоконный световод этого детектора позволяет вынести ФЭУ за пределы вакуумной камеры. Ускоряющее поле между внутренней сеткой и фольгой, закрывающей сцинтиллятор, устраняет опасность автоэлектронной эмиссии с поверх ности образца и влияние ионизации остаточных газов. Вторая, наруж ная, сетка необходима для лучшей экранировки образца от ускоряющего поля. Детектор испытывался автором его конструкции [166] в токовом режиме, но, по нашему мнению, при увеличении ускоряющего напряже ния он может быть пригодным и в импульсном режиме для регистрации отдельных экзоэлект-ронов.
4. Другие методы регистрации экзоэлектропов. Опасность
ложных импульсов
Выше были рассмотрены основные типы детекторов экзоэлектропов. Только в редких случаях использовались другие регистрирующие устрой ства - электрометр [167] и пнкоамперметр [47] . Есть также сообще
ния о применении фотоэмульсий для регистрации |
экзоэлектропов. |
||
В 1953 г. Грунберг и Райт [48] |
пришли к заключению о том, что |
||
места, вызывающие потемнение очувствленной фотопластинки в |
контак |
||
те с зачищенным металлом, ответственны и за |
эмиссию экзоэлектро- |
||
нов. Позднее Мелека и Барр [168], |
применив технику азтораднографии, |
||
установили, что линии почернения на фотопластинке повторяют линии |
|||
деформации на поверхности металла, и заключили, что из этих |
мест |
||
эмиттируют экзоэлектроны. Но предположение о засвечивании |
фотоплас-, |
37
3
|
|
|
|
|
|
5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
•Б |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
7 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 СП |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 14. Конструкция |
сшштилляционного |
детектора |
медленных |
|
||||||
электронов |
[166] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 - алюминированный сішнтиллятор; |
2 |
- частая |
сетка; |
|
||||||
3 - электростатический экран; 4 - магнитный экран; 5 - |
|
|||||||||
изолятор |
из |
тефлона; |
6 - высоковольтный |
ввод; |
7 |
- воло |
|
|||
конный |
световод |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
тинки экзоэлектронами не |
подтвердилось |
[169]. |
Было |
установлено, |
что |
|||||
потемнение фотоэмульсии |
в контакте со |
свежезачищенными |
металлами |
|||||||
(эффект Рассела) является результатом выделения перекиси |
водорода - |
|||||||||
одного из продуктов коррозионного процесса |
[170-172]. Поскольку |
вы |
деление перекиси при атмосферной коррозии металлов и ее фотографи
ческое действие - твердо установленный факт, то на так |
называемом |
||
авторадиографическом методе регистрации экзоэлектронов |
можно более |
||
не останавливаться. Тем не менее |
сообщения |
о нем иногда появляются |
|
в печати [125, 173]. |
|
|
|
Детектирование экзоэлектронов |
с помощью |
газоразрядных счетчиков, |
ВЭУ и сцинтилляционных датчиков имеет общую особенность. Она заклю чается в том, что измерения сопровождаются фоном ложных импульсов, которые способны самопроизвольно генерироваться при неудачно выбран ном режиме детектора. Анализ показывает, что можно выделить два
вида ложных импульсов. Первые не зависят от |
исследуемого образца и |
их число и распределение во времени случайны. В дальнейшем такие |
|
импульсы будем называть фоновыми или просто |
фоном. Импульсы второ |
го рода возникают в результате прохождения предшествующих импуль сов, их будем называть послеимпульсами. Причиной образования послеимпульсов могут быть возникающие в процессе счета электроны, ионы и фотоны. Бомбардируя поверхности образца, корпуса счетчика или ди - нодов умножающей системы, они не только выбивают вторичные элек троны, но и возбуждают эти поверхности. Результатом такого возбуж
дения является та |
самая экзоэлектронная эмиссия, для изучения кото |
||
рой и предназначены упомянутые детекторы. Только теперь |
экзоэлек- |
||
троны эмиттирует |
не образец, а материал самого детектора. |
Правиль |
|
но выбрав режим |
работы |
детектора и материалы для изготовления его |
|
деталей, можно устранить |
это явление. |
|
38
При использовании ВЭУ и газоразрядного счетчика трудно полностью избавиться от существования обратной связи между детектором и об разцом. Было установлено, что такая обратная связь иногда приводит к маскирующему эффекту. Он заключается в том, что перенапряженный счетчик способен регистрировать небольшое число ложных импульсов первого рода в отсутствие образца. При введении же образца под окно счетчика возникает быстрый переход в самопроизвольную генерацию, что может быть принято за интенсивную экзоэлектронную эмиссию, так как при удалении образца генерация исчезает.
Возникновение ложных импульсов и влияние работы детектора на об разец рассматривалось для газоразрядных счетчиков [64, 138]. В неко торых случаях для уменьшения фона даны конкретные рекомендации.
Например, прогрев проточного счетчика после механической очистки
снижает |
фон с 1000 до 9 имп/мин [127]. |
Число ложных импульсов з а |
висит от конструкции детектора, режима его работы, условий опыта, |
||
природы |
исследуемого образца, геометрии |
образца и детектора, стабиль |
ности работы электронной аппаратуры и пр. Поэтому дать универсаль ные рекомендации для снижения фоновых импульсов и послеимпульсов затруднительно. Правильному подбору режима работы детектора может помочь наблюдение за формой сигнала с помощью осциллографа. Появ ление сдвоенных импульсов или даже "пакетов" из многих импульсов свидетельствует о перенапряжении детектора, в связи с чем необходи мо понизить питающее напряжение.
Таким образом, при регистрации экзоэлектронной эмиссии примени мы те же методы и детекторы, что и при регистрации ядерных излуче ний. Но есть и некоторые отличительные особенности, которые затруд няют использование стандартных счетчиков ядерных излучений. Основ ная особенность заключается в том, что малая энергия экзоэлектрона недостаточна для срабатывания счетчика. Поэтому приходится либо у с корять экзоэлектроны, либо видоизменять конструкции счетчиков и ис пользовать их в особом режиме. Другой немаловажной особенностью • является возможность самопроизвольного перехода системы образец-де тектор в режим генерации импульсов, При сборке и наладке установки для исследования экзоэлектронной эмиссии необходимо главное внима
ние уделить выбору типа |
детектора (что |
определяется поставленной з а |
||
дачей и условиями |
опыта) |
и нахождению |
оптимального режима его ра |
|
боты. Кроме того, |
необходимо |
проверить |
линейность соотношения меж |
|
ду числом импульсов детектора |
и числом |
экзоэлектронов, эмиттируемых |
исследуемой поверхностью, определить разрешающее время счетной сис темы и ввести поправку на просчеты.
Проведенный выше анализ физических процессов, сопровождающих регистрацию экзоэлектронов, и сделанные рекомендации необходимо учитывать при выборе методики эксперимента.