Добавил:

nah_nado Если чем-то мне удалось вам помочь, то благодарность принимаю на эту карту: 2200 2460 1776 0607 Для защищенки 5 сем: https://t.me/+h5cc9QNQe19kODVi Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Московский технический университет связи и информатики

Предмет:

Физика

Файл:

FIZIKA_OTVETY

.pdf

Скачиваний:

146

Добавлен:

10.10.2023

Размер:

33.25 Mб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 1 23 / 733 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 > Следующая >>>

это

D) равен нулю, если токи не пересекают поверхность.

34)НТ-1. Элементарный поток вектора магнитной индукции через площадку

		h
			B
			B

А)	B dS .*В) B ndS .
			dS
С)	Bxn dS .D) nxB dS

(рис.)

35)НТ-1 Опыт показывает, что поток вектора B через любую замкнутую поверхность

всегда равен нулю. Физическая причина этого обстоятельства А) силовые линии магнитного поля – всегда окружности

*В) В природе не обнаружено магнитных зарядов, все наблюдаемые магнитные поля возникают в результате протекания некоторых электрических токов.

С) Магнитное взаимодействие является дополнительным к электрическому для движущихся электрических зарядов.

D) Работа магнитной составляющей силы Лоренца, действующей на электрические заряды всегда равна нулю.

36)НТ-1. Поток вектора магнитной индукции

B через замкнутую поверхность равен

Bn dS = 0 I K .

А)

В) BdS

= 0 jK .

(B n)dS 0 . D)

*С)

BdS =

q .

где

– токи текущие по поверхности,

– вектора плотности токов вытекающих из

объема ограниченного поверхностью,

– электрические заряды, расположенные на

поверхности.

37)НТ-1. Известно, что одно из интегральных уравнений Максвелла для магнитного поля
имеет вид			. Уравнение справедливо
имеет вид	B dS	= 0	. Уравнение справедливо
	B dS	= 0
	(S )

А) Только для стационарных полей В) Только в вакууме и однородных магнетиках.

*С) Для любых полей и известных природных условий.

D) Если силовые линии магнитной индукции замкнуты (не уходят в бесконечность). 38)НТ-1. Известно, что одно из интегральных уравнений Максвелла для магнитного поля

имеет вид				, где	S	– некоторая замкнутая поверхность. В уравнении
имеет вид		BdS = 0		, где	S	– некоторая замкнутая поверхность. В уравнении
		BdS = 0
		(S )

							n – нормаль к элементу поверхности
А)	BdS		– векторное произведение, dS = ndS ,				n – нормаль к элементу поверхности

dS .
		– нормаль к dS ,
В) BdS	– скалярное произведение dS = ndS , n
вектора магнитной индукции внутри объема, ограниченного S .
		– нормаль к dS
*С) BdS	– скалярное произведение dS = ndS , n

вектора магнитной индукции на каждом элементе dS поверхности S .

– значения

значение

39)НТ-1. Интегральное уравнение Максвелла

Bn dS = 0 S

утверждает

*А) Потоки вектора магнитной индукции любого электромагнитного поля через

произвольные замкнутые поверхности равны нулю.

В) Источники (и стоки) магнитной индукции			B	всегда находятся за пределами
ограниченной замкнутой поверхности.
С) Т.к. магнитное поле является вихревым, то все силовые линии поля возникающие
внутри поверхности S ее не пересекают.

D) Циркуляция вектора B по замкнутому контуру равна нулю

41)НТ-1. Теорема Гаусса для магнитного поля			B	утверждает
А)		.
А)	Bd = 0	.
	Bd = 0


В)
BdS = 0 I i
	S		i
*С)			.
*С)		BdS = 0	.
		BdS = 0

	S
D)
	Bd

	Ii
= 0	Ii
	i

Где S – замкнутая поверхность, токов, пересекающих поверхность.

– замкнутый контур на поверхности

I	i

– один из

ток

42)НТ-2. Магнитное поле

I в точке М равно
*А) 0 В)	0 I	.С)
	2 r


B , создаваемое отрезком проводника
		0	I		. D)		0	I	.



						2 (r + )			I
									I

2			+
2	r		+	2
				2

, по которому течет

r M

43)НТ-3. Магнитное поле рис., по которому течет ток I

А)		0	I		1	+	1			.
А)						+				.

	4			r			r +
С)		0	I		1	+	1	+		1	.
С)						+		+			.

	2				2r		r		r +

B , создаваемое в точке

,равно

*В)		0	I		1	−	1
						−


	4			r			r +

D)		0	I	1	+	1	−	1


	2			2r		r		r +

	.

проводником, изображенным на


		r
		M
	I	I
.		→
.


44)НТ-1. Магнитное поле	B , создаваемое в точке

проводником, изображенным на рис., по которому

течет ток I

направлено

→

А)

от нас

В) Направо →.

*С) к нам

D) направление зависит от длины участка

( )

проводника.

45)НТ-2. В бесконечно длинном проводнике радиуса - "a" при постоянной плотности

тока в сечении зависимость магнитной индукции

от r

– расстояния до оси симметрии

проводника имеет вид

А) B

В)

С)

*D)

46)НТ-1. Закон полного тока

А) поток вектора	B	или	H

С) циркуляцию вектора

E .

определяет в конкретных условиях

.	*В) циркуляцию вектора	B		или

	D) дивергенцию вектора		B .

47)НТ-1. Закон полного тока в вакууме имеет вид


*А)		Bd
*А)		Bd


D)	Bxd
D)	Bxd

= =

0 Ii i

		0		i
В)	Ed =		I		.

.Где

– замкнутый контур,

				0			i
				0			i
	С)		BdS =			I	.
		S			i
S	– замкнутая поверхность

I	i	– электрические токи.
	i
48)НТ-1. Закон полного тока для квазистационарного магнитного поля в вакууме имеет

вид Bd = 0 Ii . В правой части уравнения стоит

А) Арифметическая сумма токов, текущих сквозь замкнутую поверхность стягиваемую замкнутым контуром .

В) Алгебраическая сумма токов текущих по поверхности, ограниченной контуром .

*С) Алгебраическая сумма токов пересекающих любую поверхность, стягиваемую замкнутым контуром .

	49)НТ-1. Закон полного тока для квазистационарного магнитного поля в вакууме имеет
вид			. В левой части уравнения стоит интеграл
вид	Bd = 0 Ii		. В левой части уравнения стоит интеграл
	Bd = 0 Ii
		i

	А) по замкнутой поверхности от скалярного произведения
	А) по замкнутой поверхности от скалярного произведения				B	и d = e d где
	– единичный вектор, касательный к d – элементу площади .
e	– единичный вектор, касательный к d – элементу площади .

	В) по замкнутому контуру от векторного произведения			B на

d = e d направленный элемент длины контура
	*С) по замкнутому контуру от скалярного произведения			B на d – направленный

							d .
элемент длины контура			. Значение B( ) берется непосредственно на элементе				d .

				B на	d	значение
	D) по замкнутому контуру от скалярного произведения			B на	d	значение	B берется

в центре площадки, стягиваемой контуром

50)НТ-2.


А) lim	(S
А) lim
V →0


Дивергенция вектора B(divB



BxdS			BdS
BxdS
)	.	*В) lim	(S )
V	.	*В) lim		V
V		S →0		V
		S →0


= B) равна

.	BdS
.	С)
	S
	V


lim BdS
S →0
S


51)НТ-2. Дифференциальную операцию над вектором	B(r , t ), значение которой

доказывает, что в окружающем нас мире отсутствуют «магнитные» заряды записывают в виде

А)

rotB

= xB .

В) gradB = B .

*С) divB = B .

D) divrotB

= xB .

52)НТ-2. Дифференциальная операция над вектором

, которую называют

дивергенцией, в прямоугольной системе координат равна

*А) divB(x, y, z)

z . В) divB

С)

53)НТ-2. Закон полного тока в дифференциальной форме имеет вид

*А) rotH =

В) divH

j .

С) graddivH

j .

D ) rotrotH =

j .

54)НТ-3. Ротор вектора

B(rotB

= xB), который также является вектором, имеет

, yz – контур

S yz = y z

проекцию на ось х, равную

*А) rot B =

lim

, где

S yz →0

BxdS

rot B = lim

охватывающий

.В)

С) rot B = lim

, где

→0

V →0

` y z

BxdS – векторное произведение Bxn

– нормаль к поверхности

;

dS = dydz .

D) rot

B = lim

BxdS .

S →0

55)НТ-1. Вспомогательный вектор

(напряженность магнитного поля), используемый

для количественного описания магнитных полей, связан в вакууме с вектором магнитной

индукции соотношением

А) B =

. В) H = 0

0 B .

*С) H =

D) H =

56)НТ-1. Дифференциальные уравнения Максвелла для квазистационарного магнитного

поля имеют вид

rotH

= 0 .

А) divB

j ,

В) rotH

divB

= q .

*С) divB

rotH

j .

graddivH =

divB

= 0 .

57)Н-2. Дифференциальное уравнение Максвелла для квазистационарного поля имеет

вид rotH =

. Дифференциальная операция

rotH

= xH

есть

*А) вектор

В) скалярная дифференциальная операция первого порядка

С) скалярная дифференциальная операция второго порядка

D) вектор, в прямоугольной системе координат равный

+ e

58)НТ-2. Проекции вектора магнитной индукции, создаваемой током,

y = 0 с линейной плотностью тока

бесконечной плоскости

j = − je

А) Bx

= 0; y 0

Bz = −

y 0

j ; By = 0 .

В) Bx

= 0, Bz = 0

y 0

0 j

*С) B

= 0

; B

= 0

;

y 0

0 j ;

= −

D) B

= 0

; B

= 0 ;

y 0

j ;

y 0

= −

j .

текущем по

(рис.) равны

59)НТ-2. Проекции бесконечной плоскости

вектора магнитной индукции, создаваемой

y = 0 с линейной плотностью тока	j	=

током,

− je	x

текущем по

(рис.) равны

А)

= 0

; By = 0 ;

y 0

; Bz

= −

*В) B

= 0

; B

= 0 ;

y 0

= −

; y 0

С)

= 0

; B

= 0 ;

y 0

= −

; y

j .

D) Bx = 0; By = 0 j ; y 0

= −

0 j

; y 0 Bz = 0 j .

21.5

60)НТ-1. Модуль и направление магнитного дипольного момента

плоского

проводящего контура с током вдоль контура

I , равны

, где S – любая площадь стягиваемая контуром,

А)

= SIn

n – нормаль к э той

поверхности в центре симметрии контура.

*В) P

= SIn

, где

– площадь участка плоскости, охватываемого контуром,

–

на поверхности S .

нормаль к плоскости, совпадающая по направлению с B

, где S

С)

= SB

– площадь участка плоскости, охватываемого контуром B –

магнитная индукция, создаваемая током

в центре симметрии контура на плоскости.

61)НТ-2. Проекции вектора магнитной индукции, создаваемый

«бесконечной» плотности z = 0 , с линейной плотностью тока	j

током,
=
	je	x

текущим вдоль

(рис.) равны

А)

B	z

;

B	x

;

z 0

By =

0 j

; z 0 By = − 0 j .

В)

; B

= 0; B

= 0 .

С)

= 0 ;

z 0

0 j ;

0 z 0

= −

0 j .

*D) B

= 0 ; B

= 0; z 0

0 j

;

= −

62)НТ-2. График зависимости

y -компоненты магнитной индукции в

вакууме, создаваемый током, текущим вдоль «бесконечной» плоскости

z = 0

с линейной плотностью тока j

(рис.) имеет вид

А)

В) By

0 j

С)

0 j

*D)

63)НТ-1. Проекции вектора магнитной индукции, создаваемый

«бесконечной» плотности

z = 0

, с линейной плотностью тока

*А)

В)

С)

током,
=
	je	x

текущим вдоль

(рис.) равны

64)НТ-1. Магнитное поле

(B) внутри бесконечно длинного соленоида (катушки) равно

*А)

n , где

– ток текущий по виткам в соленоиде; n – число витков

приходящихся на единицу длины соленоида.

В)

где I

– ток по проводу из которого состоят катушка, n – число витков,

приходящихся на единицу длины соленоида.

С)

, где

I – ток по проводу из которого состоит катушка n .

, где

– ток по проводу из которого состоят катушка,

n – число витков,

приходящихся на единицу длины соленоида, S – площадь поперечного сечения катушки

соленоида.

67)НТ-2 Момент (M ) сил Ампера, действующих на магнитный дипольный момент

в магнитном поле

равен

А)

B .

В)

B = P B cos .

*С)

PxB ,

M = P B sin .

BPm .

– угол между векторами

Pm и B .

68)НТ-1 Механический момент M сил Ампера действующих на магнитный дипольный

момент

в магнитном поле

B направлен

А) вдоль

В) вдоль

B .

С) лежит в плоскости векторов p

и перпендикулярен B .

*D) Перпендикулярен

и B , и определяется правилами векторного произведения

B .

69)НТ-1. Вектора

pm – магнитного момента и B

расположены в плоскости рис.

(M )сил Ампера, действующий на

Механический момент

направлен

*А)

В)

С)

70)НТ-2. Прямоугольная рамка с током

(рис.) помещена в однородное магнитное

поле B

. n – нормаль перпендикулярная плоскости, в которой расположена рамка.

Проекция на n момента сил (M )

действующего на рамку равна

А)

abIB .

В) − abIB .

*С) 0.

bIB .

71)НТ-2. Прямоугольная рамка с током

находится в магнитном поле (рис.).

–

единичный вектор нормали к плоскости рамки. Значение момента сил Ампера и его

направление равны

А)

M = abIBcos

, M = Mex .

В)

M = abBI sin , M = Mex .

*С) M = abBI sin ,

M = −Me .

M = abIBsin

, M

= Me

74)НТ-2. Прямоугольная рамка с током	I (I = const) ( (рис.) находится в

однородном магнитном поле

А) IabB cos .

*С) − IabB cos

B .Механическая потенциальная энергия в B равна

В) IabBsin .			z

.D) −	I	ab cos .		h
.D) −	2	ab cos .			B
	2		I
			I

	I	a
	I
x		b

	75)НТ-3. Отрезок проводника				, в котором ток	I
поддерживается постоянным, под действием силы Ампера

перемещается в пространстве на вектор перемещения						r .	S
– площадка, построенная на отрезках и r ,						–
магнитный поток через площадку. Работа силы Ампера по
перемещению проводника равна
	*А)	I .	В) − I .
	I	2		I
		2
С)	2	.	D)	2	.
	2			2



h
I	I
I

r	S
	S

76)НТ-3. При постоянном токе в замкнутом контуре работа силы Ампера при его

перемещении в постоянном магнитном поле всегда равна

I (

− )

(

− )

A12 = I ( 2 − 1 )

*А)

В)

С)

(

− )I

2 и

.Где

потоки

, пронизывающие контур в конечном

(2) и начальном (1) положении.

77)НТ-3. Потоки вектора

в стационарном магнитном поле пронизывающие

замкнутый электрический контур с неизменным током

в его конечном и начальном

положении равны

1 . Работа силы Ампера при перемещении контура описывается

соотношением

….

Ответ:

= I (

−

78)НТ-1. Гиромагнитное отношение это отношение

А) энергии магнитного дипольного момента системы в

к ее энергии вращательного

движения.

*В) магнитного момента системы к его механическому моменту импульса.

С) силы Лоренца, действующей на заряды в

B , к центростремительному ускорению

при их вращении.

D) момента силы Лоренца к моменту импульса частиц при из вращении в

B .

<<< < Предыдущая 1 23 / 733 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 > Следующая >>>

Соседние файлы в предмете Физика

#
10.10.202333.25 Mб146FIZIKA_OTVETY.pdf
#
10.10.20230 б8хрень-1.jpg
#
10.10.2023421.54 Кб1хрень-2.jpg
#
10.10.20230 б1хрень.jpg
#
10.10.2023372.09 Кб0хрень2.jpg
#
10.10.2023373.02 Кб0хрень3-1.jpg