направления j и не имеют фиксированного направления. Сохраняющееся направление внутри системы существует только для момента j . В случае же магнитных моментов все три момента µs , µl и µj не имеют фиксированного направления и также прецессируют

вокруг направления j . Сохраняющееся направление внутри системы существует только для компоненты µj* вектора µj вдоль направле-

ния j , которая принимается за магнитный момент нуклона (ядра). Как видно из рис. 18,

s2 = l2 + j2 −2ljCos( lj ), l2 = s2 + j2 −2sjCos( sj ).

Отсюда

lCos(lj)= j2 +l2 − s2 , 2 j

sCos(sj)= j2 + s2 −l2 . 2 j

В направлении j величина составляющей магнитного момента µjB B будет равна (рис. 18):

µj* = [gllCos(lj)+ gs sCos( sj )]µя ,

где (l j) – угол между направлениями моментов l и j , а (s j) – угол между направлениями моментов s и j . Используя формулы (I), получаем

Во внешнем магнитном поле направление ядерного момента количе-

ства движения I не совпадает точно с направлением магнитного поля, а прецессирует вокруг этого направления таким образом, что сам

41

момент в направлении поля имеет некоторую компоненту mIB hB |mIB |B ≤ I. Максимальное значение составляющей момента количества движения в направлении поля равно I (рис. 1) и магнитный момент µI Z max в этом направлении (для ядра с нечетным массовым числом),

если он определяется последним непарным нуклоном, равен:

Принимая glB =B 1, gsB =B 5,5886 для протона и glB =B 0, gsB =B -3,8263 для нейтрона, можно вычислить магнитный момент для каждого ядра с нечетным массовым числом. В этом случае для

I = l+ 12 , µ = µp,n + gl (I − 12)µя,

I= l− 12 , µ = I I+1{− µp,n + gl (I + 32)µя}.

Вобоих выражениях величины µp,nB B являются магнитными моментами протона или нейтрона в зависимости от того, какая из этих частиц является нечетной в ядре с нечетным массовым числом.

ПРИЛОЖЕНИЕU 4

ОБРАЗЦЫU ВЕЩЕСТВА, ИСПОЛЬЗУЕМЫЕ В ЗАДАЧЕ

42

Примечание. В образцах 3 – 8 присутствует небольшое количество воды.

43