Методы получения линейно поляризованного света

При отражении и преломлении естественного света на плоской границе раздела двух диэлектриков отраженный и преломленный пучки оказываются частично поляризованными. Однако, отраженный свет будет полностью поляризован, если для угла падения выполняется следующее соотношение:

где n₂ – показатель преломления отражающего диэлектрика, n₁ – показатель преломления диэлектрика, из которого падает пучок света.

Угол падения в таком случае называется углом Брюстера, или углом полной поляризации. Плоскость колебаний вектора напряженностиЕ в отраженном пучке будет точно перпендикулярна плоскости падения и отраженный свет будет линейно поляризованным.

Преломление естественного света в кристаллах. Все кристаллы, за исключением тех, которые имеют кубическую симметрию, являются оптически анизотропными средами, т. е. реагируют не только на направление распространения волны, но и на направление колебаний вектора напряженности электрического поля. При падении на кристалл пучка естественного света в нем возникают две линейно поляризованные волны, направления колебаний векторов напряженности в которых взаимно перпендикулярны. Эти два луча, распространяющиеся в кристалле, получили названия обыкновенный и необыкновенный лучи. Направления и скорости распространения двух этих волн в общем случае также различны. Это явление называется явлением двойного лучепреломления или двулучепреломлением. Если пространственно развести обыкновенный и необыкновенные лучи, то становится возможным получать линейно поляризованный свет. В анизотропных средах существует направление – оптическая ось кристалла. При распространении света вдоль этого направления двулучепреломления не происходит. Если свет распространяется вдоль оптической оси, состояние поляризации падающей волны не изменяется.

Одноосные кристаллы. По числу оптических осей кристаллы разделяются на двуосные и одноосные. В двуосном кристалле обе возникшие волны не подчиняются обычным законам преломления. Показатели преломления этих волн зависят от взаимной ориентации оптических осей кристалла и волнового вектора. Оба преломленных луча в общем случае не лежат в плоскости падения. В одноосных кристаллах один из лучей – обыкновенный – подчиняется обычным законам преломления, т.е. для него n=const. Обыкновенный луч лежит в плоскости падения. Для необыкновенной волны показатель преломления n’ и скорость распространения зависят от направления распространения, т.е. от угла между оптической осью и волновым вектором. Необыкновенный луч не лежит в плоскости падения.

Обыкновенная и необыкновенная волны имеет различные волновые поверхности. Волновой поверхностью называется поверхность постоянного значения фазы. Для обыкновенной волны волновые поверхности – сферы, для необыкновенной – эллипсоиды вращения. Для оптически положительных кристаллов (n’>n) эллипсоид вписан в сферу, а для оптически отрицательных (n’<n) описан вокруг сферы. В направлении оптической оси двулуче-преломление отсутст-вует. Принцип Гюйгенса даёт возможность определить направление распространения обыкновенной и необыкновенной волн в кристалле и положение соответствующего волнового фронта

Принцип Гюйгенса утверждает, что положение волнового фронта в момент времени t+dt можно построить, зная положение волнового фронта в момент времени t. Для этого из каждой точки волнового фронта нужно построить волновые по­верхности, отвечающие приращению фазы волны за время dt (вторичные волновые поверхности). Огибающая этих вторичных волновых поверхностей определяет положение волнового фронта в момент времени t+dt. На рис.2 показано построение Гюйгенса для случая падения плоской волны из изотропной среды на поверхность АВ оптически положительного кристалла. Оптическая ось направлена под углом к поверхности (штриховая линия на рис.2).

Рис.3. Построение Гюйгенса для различных случаев расположения оптической осиотносительно поверхности кристалла

а) оптическая ось перпендикулярна поверхности кристалла. В этом случае говорят, что кристалл вырезан перпендикулярно оптической оси. Видно, что при распространении света вдоль оптической оси двойного лучепреломления не происходит.

б) угол между оптической осью кристалла и его поверхностью произволен. Двулучепреломление наблюдается. Направления распространения обыкновенной и необыкновенной волн различны.

в) оптическая ось параллельна преломляющей поверхности кристалла (кристалл вырезан параллельно оси). В этом случае внутри кристалла обыкновенная и необыкновенная волны распространяются с различными скоростями, но в одном направлении.

В момент времени t фронт падающей волны дошел до границы раздела в точке А. За время dt, необходимое, чтобы волна в первой среде прошла путь СВ, во второй среде из точки А как из центра будут распространяться 2 волны – обыкновенная и необыкновенная. Волновые поверхности этих волн в момент времени t+dt займут положение, представленное на рис.2. Для точек промежуточных между А и В можно провести аналогичное построение. Волновые поверхности обыкновенных волн – сферы, а для необыкновенных – эллипсоиды. Поэтому огибающая сфер даст положение волнового фронта обыкновенной волны, а эллипсоиды – необыкновенной.

Рассмотренное построение соответствует общему случаю падения световой волны на поверхность двоякопреломляющего кристалла. Единственное упрощение состоит в том, что оптическая ось лежит в плоскости падения волны. В противном случае необыкновенный луч в плоскости чертежа лежать не будет. На рис.3 представлены результаты построения Гюйгенса для случая нормального падения света на поверхность кристалла при различных направлениях оптической оси, лежащей в плоскости падения (штриховой линией показано направление оптической оси).

Поляризаторы. Закон Малюса.

Одноосные кристаллы используются для изготовления поляризаторов (призмы Николя, Глана–Томсона и др.) – приборов, служащих для преобразования света произвольной поляризации (и в первую очередь естественного) в линейно поляризованный. Плоскость, в которой колеблется световой вектор Е, прошедшей через поляризатор волны, называют плоскостью пропускания поляризатора, либо просто плоскостью поляризатора.

Поляризационные призмы – это довольно дорогие и трудоёмкие в изготовлении приборы. Во многих приложениях оптики для получения линейно поляризованно­го света широко используют более доступные приборы – поляроиды. Их действие основано на явлении дихроизма, которое заключается в том, что коэффициент поглощения кристалла неодинаков для обыкновенного и необыкновенного лучей. К примеру, пленка герапатита (бисульфита хинина) толщиной ~ 0,1 мм практически полностью поглощает один из лучей, являясь уже в таком тонком слое достаточно совершенным поляризатором. Если в целлулоидную пленку ввести одинаково ориентированные кристаллики герапатита, то получится поляризатор, который называется поляроидом.

Пусть на поляризатор падает линейно поляризованный пучок света интенсивностью I_0. Интенсивность света, прошедшего через поляризатор, равна (закон Малюса)

где – угол между направлением колебаний в падающем свете и плоскостью пропускания поляризатора. Если на поляризатор падает пучок естественного света, то интенсивность в прошедшем пучке будет вдвое меньше. Пусть на пути естественного света расположено два поляризатора, плоскости пропускания которых составляют угол. В этом случае второй поляризатор, используемый для исследования состояния поляризации света, называется анализатором. Интенсивность света, прошедшего через эту систему, без учёта потерь на поглощение, определяется законом Малюса:

Если = 0, то интенсивность прошедшего света максимальна. При этом говорят,что поляризатор и анализатор установлены параллельно. При скрещенных поляризаторах их плоскости пропускания взаимно перпендикулярны, и свет через такую систему не проходит.