
- •Введение
- •Практическое занятие
- •2. Методика оценки статистических характеристик
- •Пример дискретного вариационного ряда
- •Распределение роста мужчин
- •Интервальный вариационный ряд
- •Дискретный вариационный ряд
- •Значения вероятностей и частот
- •Лабораторная работа №10 Электрокардиография
- •Краткая теория Задачи исследования электрических полей в организме
- •Основной характеристикой диполя является электрический момент диполя , который определяется как произведение заряда на плечо диполя , т.Е.
- •Физические основы электрокардиографии Теория Эйнтховена для экг
- •Основные положения теории Эйнтховена:
- •Физиологический смысл зубцов экг:
- •Использование эвм при анализе (расшифровке) электрокардиограмм
- •Некоторые методы снижения уровня помех при записи экг
- •Недостатки теории Эйнтховена для экг
- •Выполнение работы на электрокардиографе эк1т-03м
- •Постоянной времени прибора
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа №11 Определение импеданса биологического объекта
- •Краткая теория
- •Подключение в цепь переменного тока сопротивления «r» (рис. 1), индуктивности «l» (рис.2) и конденсатора электроемкостью «с» (рис. 3)
- •Полное сопротивление (импеданс) тканей организма
- •Порядок выполнения работы
- •Структурная схема экспериментальной установки
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа №12 Изучение воздействий электромагнитных полей на биологические ткани
- •Краткая теория
- •Воздействие переменным магнитным полем на ткани организма (индуктотермия).
- •Воздействие высокочастотного электрического поля на биологические ткани (увч- терапия)
- •Между напряжением и током в реальных диэлектриках
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 13 Рефрактометрия
- •Краткая теория
- •Порядок выполнения работы Определение концентрации растворов с помощью рефрактометра
- •Выполнение упражнения
- •Показатель преломления исследуемых растворов глицерина
- •Контрольные вопросы
- •Оптический квантовый генератор – лазер
- •Описание экспериментальной установки
- •Порядок выполнения работы
- •Выполнение упражнения
- •Выполнение упражнения
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 15 Определение концентрации раствора сахара с помощью поляриметра (сахариметра)
- •Краткая теория
- •Естественный свет частично поляризованный свет
- •Способы получения поляризованного света
- •1. Поляризация при отражении и преломлении света
- •2. Поляризация при двойном лучепреломлении
- •3. Поляризация при прохождении света через поглощающие анизотропные вещества - поляроиды
- •Сущность его состоит в следующем:
- •Устройство и принцип работы медицинского сахариметра
- •Правила работы с сахариметром
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 16 Определение активности радиоактивного препарата и коэффициента поглощения β - лучей в веществе
- •Краткая теория
- •Выполнение работы
- •Контрольные вопросы
- •Список литературы
- •Дополнительная литература
- •Содержание
Контрольные вопросы
Определение естественного и поляризованного света.
Способы получения и свойства поляризованного света.
Закон Брюстера.
Закон Малюса.
Оптически активные вещества (правовращающие, левовращающие).
Формулу для угла вращения плоскости поляризованного света оптически активным веществом.
Удельный угол вращения.
Оптическую схему поляриметра и его применение.
Использование поляризованного света в медицине.
Лабораторная работа № 16 Определение активности радиоактивного препарата и коэффициента поглощения β - лучей в веществе
Основные понятия и определения:явление радиоактивности (естественная и искусственная радиоактивность); активность радиоактивного распада; взаимодействие ионизирующего излучения с веществом; дозиметрические приборы.
Цель работы: пользоваться пересчетным устройством, определять активность радиоактивного препарата и коэффициент поглощения излучения веществом.
Краткая теория
По современным представлениям, атомное ядро состоит из элементарных частиц: протонов и нейтронов, которые называются нуклонами. Протоны и нейтроныпрочно удерживаются внутри ядра ядерными силами, природа которых изучена еще недостаточно.
Протон имеет положительный заряд, равный заряду электрона (е=1,6∙10-19Кл), а нейтрон не имеет заряда. Протон принято обозначать символом – 1р1, а нейтрон – 0n1. Нижние символы обозначают заряд частицы, а верхние – массовое число частиц выраженное в атомных единицах массы (а.е.м.).
Число протонов Np в атомном ядре элемента определяется порядковым номером элемента Z , т.е. Np=Z.
Число нейтронов Nn в атомном ядре элемента равно разности между массовым числом А и атомным номера элемента: Nn=A–Z, где A выражается в а.е.м.
Атомные ядра химических элементов принято обозначать символом ZXA, где Х – символ элемента, А – массовое число, Z – атомный номер. Например, 19К39 – атомное ядро кислорода. Число протонов в ядре кислорода равно 19, а число нейтронов – 39-19=20.
Для того чтобы разрушить ядро, т.е. удалить нуклоны из поля действия сил, надо совершить работу (затратить некоторую энергию). Эта энергия называется энергией связи ядра (Eсв) и определяется на основе пропорциональности массы иэнергии.
В процессе распада ядра наблюдается радиоактивное излучение трёх видов: α- лучи, β - лучи, γ - лучи.
α-лучи представляют собой поток ядер гелия2Не4, называемыхα-частицами. Каждаяα-частица несет два элементарных положительных заряда (+2е) и обладает массовым числомА=4. Они вылетают из ядер со скоростью 14000-20000 км/с, чтосоответствует энергии от 4 до 9 МЭВ. α - частица возникает по следующей реакции:
21p1+20n12Не4
Схему α-распада с учетом правила смещения (законы сохранения заряда, массового числа и энергии) записывают в виде:
ZXA→ Z-2YA-4+2α4,
где XиY– символы соответственно материнского и дочернего ядра.
Проникая
через вещество, α
- частица ионизирует его атомы,
действуя на них своимэлектрическим
полем. Израсходовав энергию, она
захватывает два электрона и превращается
в атом гелия. В связи с тем, что α
– частица
является довольно тяжелой и большой
по размеру
микромира,
она очень быстро растрачивает свою
энергию при взаимодействии
с веществом. Следовательно,
- частица сильно
поглощается веществом
и для их экранировки достаточно, например,
слой алюминия толщиной 0,06 мм
или слой биологической ткани толщиной
0,12 мм.
β-лучи представляют собой поток быстрых электронов или позитронов (называемыхβ- частицами).
β-частицы рождаются в результате превращения одного из нейтронов ядра впротон или протона в нейтрон по следующей реакции:
;
где:
-1β0электрон;+1β0- позитрон;и
- нейтроно и антинейтроно -элементарные
частицы.
Схема -1β0– распада (электронного) с учетом правила смещения:
ZXA→
Z+1YA+-1β0
+.
При -1β0-распаде электрон образуется в результате внутриядерного превращения нейтрона в протон.
Схема +1β0– распада (позитронного) с учетом правила смещения:
ZXA→
Z-1YA++1β0
+.
При +1β0-распаде позитрон образуется вследствие внутриядерного превращения протона в нейтрон.
Поскольку - частица имеет весьма малую массу, большую (в среднем) скорость и несет только один элементарный заряд ее ионизационная способность значительно (в среднем в 100 раз) меньше, а длина пробега во столько же раз больше, чем у - частиц.
Во многих случаях при радиоактивном распаде ядро нового элемента оказывается в возбужденном состоянии, т.е. на более высоком энергетическом уровне. Такое состояние ядра неустойчиво, оно переходит в основное состояние. С излучением γ – фотона энергия - фотонов у различных веществ может быть в пределах от 0,2 до 3 МЭВ.
- лучи, в отличие от и- лучей, обладают малой ионизационной, но громадной проникающей способностью.
Радиоактивный распад приводит к постепенному уменьшению числа ядер радиоактивного элемента. Он носит случайный характер в том смысле, что нельзя предсказать, когда и какое именно ядро распадется. Можно говорить только о вероятности распада каждого ядра за определенный промежуток времени.
Число ядер dN, распадающихся за времяdt, пропорционально времени и общему числуNядер радиоактивного элемента:
(1)
- коэффициент пропорциональности, называемый постоянной распада данного элемента.
Знак «-» указывает на уменьшение числа ядер радиоактивного элемента со времени. Для подсчета количества оставшихсяNядер радиоактивного элемента через t, проинтегрируем выражение (1). Для этого разделяем переменные:
.
От левой и правой частей берем интеграл:
Используем начальные условия, что в момент времени t=0 число ядер равно N0, а в любой момент времени t число ядер – N. С учетом этого получаем:
или
Полученное выражение запишем в виде:
или
Потенцируем полученное выражение и получаем:
(2)
Выражение (2) называется законом радиоактивного распада. Графически он представлен на рис. 1. Скорость распада различных радиоактивных элементов характеризуют периодом полураспада Т — время, в течение которого распадается половина исходного количества радиоактивных ядер; т.е. приt=Tчисло ядерN=N0/2, гдеN0 – начальное число радиоактивных ядер.
- период полураспада.
Рисунок 1. График закона радиоактивного распада
Число ядерных распадов, совершающихся в радиоактивном элементе за 1с называется активностью этого элемента - а:
,
т.е. активность элементов пропорциональна его количеству и обратно пропорциональна периоду полураспада. За единицу активности принята активность 1 г радия, получившая название Кюри:
1 Ки=3,7·1010 распадов/с
Применяется еще одна единица активности - резерфорд.
1 Р=106 распадов/с=1/3700Ки
Активность радиоактивного препарата можно определить по активности эталонного препарата.
Если эталонный препарат с известной активностью аэт. дает Nэт импульсов за t,то, посчитав количество импульсовNxисследуемого препарата за то же время, определяют его активность по формуле:
а с учетом естественного фона имеем:
(3)
Для оценки защитных свойств какого-либо вещества от радиоактивного излучения необходимо знать, каково поглощение излучения в данном веществе.
Обозначим поглощающую величину слоя через dX. Относительное уменьшение интенсивности излученияdJ/Jпропорционально толщине слояdX:
(4)
где - коэффициент пропорциональности, численно равный относительному уменьшению интенсивности излучения, на единицу пути в данном веществе и называется коэффициентом поглощения. Проинтегрировав выражение (4) получим закон поглощения дляβиγ - лучей в веществе:
(5)
где: J0- интенсивность излучения без поглощения среды;
J- интенсивность после поглощения средой толщинойX.
Интенсивность излучения β и γ - лучей до и после поглощения, I пропорциональнаNчислу импульсов, зарегистрированных прибором за времяt. Тогда из формулы (5) имеем:
,
откуда
(6)
где N0 и N1 — соответственно количество импульсов до и после поглощения в слое толщинойX1. Такое же соотношение можно написать и для поглощающего слоя толщинойХ2.
(7)
Решая уравнения (6) и (7) относительно μполучим:
т.к.
,
то это выражение (с учетом естественного
фона) даст намокончательное
формулу для подсчета коэффициента
поглощения β
и γ -
лучей:
(8)