Lektsia_3_4_Atom_H
.pdf11
ния для некоторых волновых функций атома водорода приведены в табл-це.
Выражение (26) для атома водорода можно переписать в виде E |
|
= − |
2,18 ×10−18 |
Äæ ; от- |
|
n |
n2 |
||||
|
|
|
сюда видно, что энергия - 2,18×10−18 Дж (или -13,56 эВ), отвечающая n=1, есть наиболее низкое возможное значение энергии атома водорода. Соответствующее энергетическое состояние называется основным. Другие, более высокие по энергии состояния (им отвечают значения n = 2, 3, 4,…), называются возбужденными. Легко убедиться, что разности энергии возбужденных уровней достаточно малы: E < 10-20 Дж при n>10 и при возбуждении атома в состояния с большими значениями n разность энергий соседних уровней стремится к нулю.
Траекторию движения электрона можно представить как сильно вытянутый эллипс, степень вытянутости которого определяется максимально возможным значением углового момен-
та l. При n →∞ дискретный энергетический спектр атома водорода плавно переходит в непре-
рывный с Е ≥ 0, а эллиптическая траектория движения трансформируется в гиперболическую. Состояние электрона становится несвязанным с ядром; другими словами, он отрывается от ядра. Наименьшая энергия, которую нужно сообщить атому извне, чтобы удалить электрон, соответствует Е=0; эта энергия называется первым потенциалом ионизации. Для атома водорода эта величина как раз и равна 13.56 эВ; если атом находится в одном из возбужденных состояний, то энергия его ионизации меньше.
12
Ионизация атома происходит с поглощением энергии. Возможен и обратный процесс - захват электрона, который обычно сопровождается выделением энергии.
Переходы между электронными уровнями в атоме водорода, связанные с поглощением или испусканием квантов электромагнитного излучения, в атоме водорода не ограничиваются никакими правилами отбора, все переходы разрешены. Энергия перехода определяется часто-
той излучения ω и зависит от разности энергий уровней следующим образом:
=ω = E − E |
= RZ 2 ( |
1 |
− |
1 |
) , |
r>k. |
(30) |
|
n2 |
n2 |
|||||||
k r |
|
|
|
|
|
|||
|
|
k |
|
r |
|
|
|
Здесь nk и nr - любые целые числа, соответствующие начальному и конечному состояниям. Ве-
личина R = |
e2 |
= 2,180×10 |
-18 |
Дж называется постоянной Ридберга; этот параметр часто исполь- |
2a |
|
|||
|
0 |
|
|
|
зуется в электронной спектроскопии. По значению квантового числа k различают серии электронных переходов Лаймана (k =1), Бальмера (k =2), Пашена (k =3), Брэккета, Пфунда, Хэмпфри и т.д.