Теоретическая механика.-4

Отсюда, в частности, видно, что потеря энергии при частично упругом ударе будет меньше, чем при абсолютно неупругом.

Рассмотрим частные случаи неупругого удара по неподвижному телу. В этом случае v2 = 0, и

Тогда

Последнее выражение показывает, какая часть кинетической

энергии остается у системы после удара.

Так, если масса ударяющего тела M1 много больше,

чем ударяемого M2, то энергия практически сохраняется. При таком неупругом ударе почти не происходит потеря энергии, т.е.

система после удара движется с той же скоростью, что и скорость ударяющего тела. Таким образом, при забивании гвоздей, свай и т.п. нужно иметь большую массу молота, копра и т.д.

В другом крайнем обратном случае кинетическая энергия становится чрезвычайно малой – система остается практически неподвижной. Это значит, что в этом случае вся кинетическая энергия ударника переходит в потенциальную энергию деформирования. На практике это можно использовать,

когда речь идет о ковке, клепке и т.п. Для этого и нужна массивная наковальня или массивный упор, чтобы масса его была много больше массы молотка.

ЛИТЕРАТУРА

1.Тарг С.М. Краткий курс теоретической механики: учебное пособие для втузов. – 11-е изд., испр. – М.: Высшая школа,

1995. 416 с.

2.Бать М.И., Джанелидзе Г.Ю., Кельзон А.С. Теоретическая механика в примерах и задачах. В 2 т. / Под ред. Г.Ю. Джанелидзе. М., 1966. Т.1, 2.

3.Мещерский И.В. Сборник задач по теоретической механике.

Изд. 35 (36). М., 1981.

4.Лойцянский Л.Г., Лурье А.И. Курс теоретической механики. Учебное пособие для ВУЗов, в 2-х т. – М.: Наука, 1983.

5.Томилов Е.Д. Теоретическая механика. Курс лекций в 2 ч. Томск: Изд-во унив-та, 1966. Ч.1 302 с.; Ч.2. 1970.

317 с.