Лабораторная работа 1
.docx
Министерство цифрового развития, связи и массовых коммуникаций Российской Федерации Ордена Трудового Красного Знамени Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования «Московский технический университет связи и информатики»
|
Кафедра "Электроники"
|
|
|
Отчет по лабораторной работе №1 по дисциплине “Электроника” на тему: “ИССЛЕДОВАНИЕ ИДЕАЛИЗИРОВАННОГО Р-N ПЕРЕХОДА” |
|
Вариант №2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Оглавление
1. Постановка задачи 2
2. Результат выполненной работы 3
3. Вывод 8
Постановка задачи
Целью настоящей работы является определение основных характеристик идеализированного р-n перехода. Исходными данными являются параметры конструкции: тип полупроводника, концентрация примесей, площадь р-n перехода.
Результат выполненной работы
На рисунке 1 изображена схема p-n перехода с исходными параметрами. Заметно, что при таких исходных данных, сильнолегированная область (эмиттер) имеет более высокую концентрацию донорных примесей, поэтому эмиттер обозначается как n+.
Рисунок 1 – p-n переход при исходных данных
Чтобы увеличить величину напряжения лавинного пробоя, уменьшим концентрацию акцепторной примеси до , так как в формуле для расчета напряжения лавинного пробоя находится в обратной пропорциональности от примеси в базе.
На рисунке 2 показана конструкция p-n перехода с увеличенным напряжение лавинного пробоя.
Рисунок 2 – p-n переход с увеличенным напряжением пробоя
Чтобы уменьшить барьерную емкость, уменьшаем площадь p-n перехода до и концентрацию акцепторной примеси до (См. Рисунок 3), поскольку по формуле вычисления барьерной емкости она находится в прямой зависимости от площади и концентрации примеси в базе. В результате барьерная емкость уменьшилась до Ф.
Рисунок 3 – p-n переход с уменьшенной барьерной емкостью
Чтобы уменьшить тепловой ток, уменьшаем площадь p-n перехода до 1* и увеличиваем концентрацию примесей в базе до 5* (см. Рисунок 4). В результате тепловой ток уменьшился до 5,17* А.
Рисунок 4 – p-n переход с уменьшенным тепловым током
Таблица 1 – Результаты исследований
Характеристики p-n перехода |
Исходный вариант |
Вариант с увеличенным |
Вариант с уменьшенной |
Вариант с уменьшенным |
Исходный вариант |
||||
Тип п/п |
Si |
Si |
Si |
Si |
|
|
|
|
5 |
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
1 |
Результаты при T = 300K |
||||
, В |
|
7.42 |
|
8,25 |
, мкм |
|
2.21 |
1.02 |
|
, А |
|
8.18 |
|
5,17 |
, В |
10 |
3.59 |
|
|
, В |
|
1.49 |
|
5,97 |
, Ф |
|
1.43 |
|
2,27 |
Вывод
В результате проделанной работы мы установили основные характеристики идеализированного р-n перехода по исходным данным.
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ИСТОЧНИКОВ
Власов В.П. Каравашкина В.Н., Практикум № 1 по курсу Физические Основы Электроники. Москва, 2015
Контрольные вопросы:
Указать направление диффузии и дрейфа в асимметричном р-n переходе при U=0. Какие составляющие (электронная, дырочная) будут преобладать?
Характер тока определяется основными носителями заряда: в полупроводниках р-типа – дырками, а в полупроводниках n-типа – электронами.
Направленное движение носителей заряда под действием сил электрического поля называют дрейфом, а вызванный этим движением ток – дрейфовым током.
Направленное движение носителей заряда из слоя с более высокой их концентрацией в слой, где концентрация ниже, называют диффузией, а ток, вызванный этим явлением, – диффузионным током. Этот ток, как и дрейфовый, может быть электронным или дырочным, в зависимости от преобладающей примеси.
Почему диффузия носителей не приводит к выравниванию концентраций?
Собственное электрическое поле p-n перехода – тормозящее для диффундирующих основных носителей (образует потенциальный барьер). Это же поле вызывает встречный дрейф неосновных носителей, т.е. встречный
дрейфовый ток. Возникает устойчивое равновесие диффузионного и
дрейфового токов, в результате чего тока во внешней цепи нет. Выравнивания концентраций, как это было бы, например, при диффузии газов, не происходит.
Какие заряды количественно преобладают вблизи контакта р- и n- областей? Почему на границе областей концентрация подвижных носителей невелика?
Вблизи p преобладают акцепторные примеси, вблизи n – донорные.
Переход основных носителей в смежную область, где они становятся неосновными, приводит к рекомбинации и, поэтому, к уменьшению концентрации основных носителей. В результате в приграничных областях концентрация свободных электронов и дырок низкая, образуется обедненный слой. Следовательно, с обоих сторон преобладают ионы неосновных носителей.
Какой окажется контактная разность потенциалов φ k при подаче внешнего напряжения, равного φ k0?
При прямом включении источника + источника подсоединяется к p-области, - к n-области. Поле, создаваемое источником внешнего напряжения, направлено навстречу собственному полю p-n перехода и напряжение источника вычитается из контактной разности потенциалов. Следовательно, разность потенциалов будет равно 0.
Как на свойства р-n перехода влияет выбор типа полупроводника?
В первую очередь в зависимости от типа проводника меняется ширина запрещенной зоны. Например, для кремния она равна 1.11, для арсенида галлия 1,42, для германия - 0,67.
Также численно изменяются основные параметры полупроводника, такие как контактная разность потенциалов, толщина, тепловой ток, напряжения лавинного и туннельного пробоя и барьерная емкость. Также меняется подвижность носителей.
Как на свойства р-n перехода влияет концентрация примесей?
При увеличении концентрации акцепторной примеси увеличивается контактная разность потенциалов φ k0, Барьерная емкость, уменьшаются толщина, тепловой ток, напряжения лавинного и туннельного пробоя.
При увеличении донорной примеси увеличивается контактная разность потенциалов φ k0, уменьшается толщина и барьерная емкость.
Как на свойства р-n перехода влияет его площадь?
При увеличении площади уменьшается тепловой ток, при уменьшении, соответственно, тепловой ток увеличивается.
Каким должен быть р-n переход с большим напряжением лавинного пробоя? С малым напряжением туннельного пробоя?
Большое напряжение лавинного пробоя достигается меньшей концентрацией акцепторной примеси, малое напряжение туннельного пробоя достигается большей концентрацией акцепторной примеси.
МОСКВА 2022