![](/user_photo/73652_4F98s.jpg)
- •Предмет теории теплообмена. Основные этапы развития учения о теплообмене
- •Основные виды теплообмена
- •Основные понятия теории теплообмена. Температурное поле, градиент температуры. Мощность и плотность теплового потока.
- •Основной закон теплопроводности (закон Фурье). Коэффициент
- •Дифференциальное уравнение переноса энергии
- •Дифференциальное уравнивание теплопроводности
- •Краевые условия процессов теплообмена (условия однозначности). Граничные условия.
- •Теплопроводность через плоскую однослойную и многослойную
- •Теплопроводность через цилиндрическую однослойную и многослойную стенку. Упрощение расчетов.
- •Раунанне цеплааддачы (Ньютана-Рыхмана). Каэфіцыент цеплааддачы. (Уравнение теплоотдачи (Ньютона-Рихмана). Коэффициент теплоотдачи)
Основной закон теплопроводности (закон Фурье). Коэффициент
теплопроводности.
Необходимым условием распространения теплоты является неравномерность распределения температуры в рассматриваемой среде. Таким образом, для передачи теплоты теплопроводностью необходимо неравенство нулю температурного градиента в различных точках тела.
Согласно гипотезе Фурье, количество теплоты dQτ, проходящее через элемент изотермической поверхности dF за промежуток времени dτ, пропорционально температурному градиенту ∂t/∂n:
где λ – коэффициент теплопроводности, Вт / (м × К).
Опытным путём установлено, что коэффициент теплопроводности, характеризует способность вещества проводить теплоту.
коэффициент
теплопроводности (характеризует свойство
тела). У газов
наименьший коэффициент теплопроводности
газов
Т
вердые
тела (не металлы):
ж
идкости:
у жидкости
уменьшается
Металлы
-т.к. много
свободных электронов, то
очень большая
Теплопроводность
от температуры не уменьшается
Сплавы –меньше теплопроводность чем у чистых металлов.
Дифференциальное уравнение переноса энергии
-
Дифференциальное
уравнение переноса энергии
Дифференциальное уравнивание теплопроводности
При решении задач, связанных с нахождением температурного поля, необходимо иметь дифференциальное уравнение теплопроводности.
Для облегчения вывода данного уравнения делаются следующие допущения:
1) тело однородно и изотропно;
2) физические параметры постоянны;
3) деформация рассматриваемого объёма, связанная с изменением температуры, является очень мало величиной по сравнению с самим объёмом;
4) внутренние источники теплоты в теле распределены равномерно.
В основу вывода дифференциального уравнения теплопроводности положен закон сохранения энергии, который в рассматриваемом случае может быть сформулирован следующим образом: количество теплоты, введённое в элементарный объём извне за промежуток времени вследствие теплопроводности, а также от внутренних источников, равно изменению внутренней энергии или энтальпии вещества (в зависимости от процесса подвода теплоты).
Линии, касательные к которым совпадают с направление вектора плотности теплового потока называются линиями теплового потока.
Многочисленные опыты подтвердили справедливость гипотезы Фурье. Поэтому записанные выше уравнения являются математической записью основного закона теплопроводности, который формулируется следующим образом: плотность теплового потока пропорциональна градиенту температур.
Дифференциальное уравнение записывается следующим образом:
1) изохорный процесс подвода теплоты
2) изобарный процесс подвода теплоты
где qv – плотность теплового потока от внутренних источников теплоты; a – коэффициент температуропроводности (характеризует скорость изменения температуры).
Оператор Лапласа второй степени по температуре
Если
внутренние источники теплоты отсутствуют,
то дифференциальное уравнение
теплопроводности имеет вид
Коэффициент температуропроводности
– комплексный
теплофизический параметр тела, называемый
коэффициентом температуропроводности.
Единица измерения м2/с.
Характеризует теплоинерционные свойства
вещества, скорость изменения температуры
в любой точке тела, поскольку в числителе
его выражения находится величина
, характеризующая способность вещества
проводить теплоту, а в знаменателе - ρ
– плотность, кг/м3;
с –
удельная массовая теплоемкость,
Дж/(кг·К) c’-удельная
объемная теплоемкость , Дж/(м3·град).
Следовательно, материалы, способные быстро изменять свою температуру в процессе нагрева или охлаждения, имеют высокие значения коэффициента температуропроводности, и наоборот. Очевидно, что этот коэффициент является важнейшей характеристикой при описании нестационарных процессов. Значение коэффициента температуропроводности данного вещества зависит от температуры и давления.