А. В. Бараненко. Холодильные машины
.pdfт |
2 |
р |
m n |
е |
s |
3
J Jl
"
Рис. 3.2. Схема и теоретический цикл одиоступеичатой ХОЛОДИJIЬИой машииы
с дроссельным вентилем
Работа этого цикла lmin сп пл. 1-а-с-4. Необратимые потери,
связанные с дросселированием, эквивалентны площади 0-3-с-4. Методика их определения была показана в § 1.2. Необратимые
потери, связанные с охлаждением рабочего вещества 2-Ь при конечной разности температур, эквивалентны площади Ь-2-а, методика определения которых также была дана в § 1.2.
Кроме того, при замене детандера на дроссельный вентиль,
уменьшается холодопроизводительность на величину !J.qo :;:
= пл. m-5-4-n. Это происходит вследствие того, что работа, которая могла бы быть получена в И30энтропном процессе 3-5 (ил. 0-3-5) полностью превращается в теплоту и подводится
к рабочему веществу в процессе дросселирования (см. § 1.2), поэтому часть рабочего вещества выкипает (процесс 5-4).
Цикл Карно, показанный на рис. 3.1, практически осущест
вить очень сложно, поэтому именно цикл с дроссельным венти
лем и всасыванием сухого насыщенного пара является теорети
ческим (образцовым) циклом для одностynенчатых ХОjlОДИЛЬНЫХ
машин. |
t |
Определим основные величины, характеризующие этот цикл:
qo сп пл. n-4-1-е = i 1 - |
i.; |
(3.7) |
||
q сп пл. m-3-Ь-2-е = iz - |
ia: |
(3.8) |
||
lц = q - qo сп пл. m-3-Ь-2-е-пл. n-4-1-е = |
|
|||
= пл. m-3-Ь-2-1-4-n = пл. 1-2-3-0-1, |
|
|||
или, так как IA = О, |
|
|
|
|
lц = IK = iz - i1 |
сп пл. 1-2-Ь-3-0-1. |
(3.9) |
||
Холодильный коэффициент теоретического цикла |
|
|||
q |
q |
i - i |
|
|
6 т =.-J!. = .-J!. = --!---:- < 6к. |
(3.10) |
|||
lц |
IK |
Z2 - Zl |
|
|
Коэффициент обратимости |
|
|
|
|
1 . |
пл. 1-а-с-4 |
|
|
|
1106 = -'!!!!!.. = |
|
|
< 1. |
(3.11) |
lц |
пл.1-2-Ь-3-0-1 |
|
Цикл: со сжатием рабочего вещества по правой пограничной кривой. Методика расчета этого цикла (рис. 3.3) была разработа на на кафедре холодильных машин СПБГАХПТ [52). Сжатие рабо
чего вещества по правой пограничной кривой (процесс 1-2) осу
ществляется за счет впрыскивания в полость сжатия компрессо
ра 1 жидкого рабочего вещества, которое полностью испаряется,
отбирая теплоту перегрева. Количество впрыскиваемого рабоче
'го вещества в каждый момент времени должно быть таким, что
бы сжимаемое рабочее вещество оставалось в состоянии сухого
насыщенного пара. После сжатия в компрессоре, рабочее вещест
во попадает в конденсатор 11, затем основная его часть, пройдя через дроссельный вентиль 111, идет в испаритель V, а часть направ
ляется через дроссельное устройство 1V на впрыск в компрессор.
т
ds
s
Рис. 3.3. Схема и теоретический цикл одиоступеичатой холодильиой ма
шины со сжатием пара по правой пограиичиой кривой
76 |
77 |
Предположим, что через испаритель проходит 1 кг рабочего
вещества, тогда для отвода теплоты перегрева через дроссельное
устройство должно пройти некоторое количество рабочего вещест ва у, поэтому в конденсаторе должно конденсироваться (1 + у) кг
рабочего вещества. В компрессоре в процессе сжатия количест
во рабочего вещества увеличивается от 1 до (1 +. у) кг. Уравнение теплов~го баланса отвода теплоты перегрева в про
цессе сжатия будет иметь вид
(1 + y)C~dTy = qoydy, |
(3.12) |
где с; - теплоемкость сухого насыщенного пара (принята по ложительной); qoy - удельная массовая холодопроизводитель-
ность при температуре Ту' |
. |
qOy = i~ - i4 • |
(3.13) |
Выражение для энтальпии сухого насыщенного пара i; име
ет вид
(3.14)
где e~ - среднее значение теплоемкости насыщенной жидкос
ти на левой пограничной кривой; i o - значение энтальпии на |
|
сыщенной |
жидкости при температуре Ту; r Oy - теплота парооб |
разования |
при температуре Т . |
Зависимость теплоты пар~разования от температуры мож
но выразить в виде полинома
ro = а + ЬТ + еТ2,
(3.15)
где а, Ь, е - постоянные величины.
. Тогда, используя выражения (3.14) и (3.15), получим
qoy =to +e~(Ty -То)+а+ЬТу +сТ; -t4 =
= а - (t 4 - to) - c~To + (e~ + Ь)Ту + еТ;.
Обозначив величину а - (i4 - i o) - c~Тa буквой В, а: (c~ + Ь) бук
вой А, имеем
(3.16)
В конечном итоге уравнение теплового баланса примет вид
(1 + y)c;dTy = (В + АТу + eT;)dy |
(3.17) |
||
или после преобразования |
|
|
|
,. |
|
|
|
dy r |
dTy |
|
(3.18) |
е;(1 + у) = В + АТ + ет2 ; |
|||
|
у |
у |
|
1 |
J dy |
У = |
J dTy |
|
(3.19) |
|
с; |
1 + |
В + АТ |
+ ет2 |
• |
||
х |
|
|
у |
у |
|
|
Используя выражение (3.19), можно получить значение ко
личества впрыскиваемого вещества у на любом участке процес са сжатия 1-2.
Работа, затрачиваемая в цикле 1-2-3-4, определяется из
теплового баланса |
" |
|
lц = q - |
qo = (1 + y)(i z - iз) - (i 1 - i 4). |
(3.20) |
Эффективность цикла 1-2-3-4 зависит от безразмерной ве личины П,
|
|
|
|
п = ia - |
i2 • |
(3.21) |
|
|
|
|
ro |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
ia |
- i2 |
_ |
ep(~ - Т2) |
• |
|
Примем, что -r.-- - |
r. |
'где ер - теплоемкость в изо- |
||||
барном процессе. |
о |
|
о |
то Т = т(т/то{;/Ср• |
|
|
Так как |
ер ln Т /Т |
= е;ln Т/То' |
|
|||
|
О |
2 |
|
|
|
|
Сделав соответствующие подстановки4, из выражения (3.21) |
||||||
получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
п |
|
ro |
|
(3.22) |
|
|
|
|
|
|
Таким образом, эффективность цикла со сжатием рабочего вещества по правой пограничной кривой зависит от режима рабо ты машины и термодинамических свойств рабочего вещества. Например, при температурах ТК = 288 К и То = 258 К для таких рабочих веществ, как Rll, R12, R22, дЛЯ которых П= 0,034 + 0,086, увеличение холодильного коэффициента цикла 1-2-3-4 по срав нению с холодильным коэффициентом цикла 1-а-3-4 состав ляет 2-5%. Для аммиака, коэффициент П которого в том же режиме равен 0,15, эффект составляет 12,5%.
Цикл со сжатием рабочего вещества по правой пограничной кривой наиболее ш!рспективен для холодильных машин с .вин
товыми компрессорами, которые допускают наличие жидкости
вполости сжатия.
§3.2. дЕйcrвитЕльныIE ЦИКЛЫ И принципиАльныIE СХЕМЫ
ОДНОСТУПЕНЧАТЫХ ХОЛОДИЛЬНЫХ МАШИН
Одиоступенчатая холодильная машина со всасыванием перегретого пара. Действительные процессы, которые происхо дят в элементах реальной холодильной машины, существенно от-
78 |
79 |
личаются от теоретических. Одним из отличий действительных
циклов является наличие конечной разности температур в'процес
сах теплообмена рабочего вещества с внешними источниками.
Рассмотрим, как определяются температуры кипения То и конденсации Тк в действительном цикле одноступенчатой холо
дильной машины.
Если теплота от конденсатора отводится водой, то температу
ра конденсации ТК выбирается на 5-8 ос выше средней темпе ратуры воды, нагрев которой в конденсаторе составляет 4-5 ос. Когда отвод теплоты осуществляется воздухом, то ТК на 10-20 ос
выше средней темпераТуры воздуха, который нагревается в кон
денсаторе на 6-8 ос. Температура воды или воздуха при входе
в конденсатор задается в зависимости от географического рас
положения холодильной машины.
В том случае, когда теплота от охлаждаемого объекта ("ли
среды) подводится к испарителю с помощью жидкого теплоно сителя (хладоносителя), например рассола, водного раствора эти ленгликоля, R30, или в испарителе охлаждается какая-либо жцд
кость, используемая в технологических процессаХ, '00 задается
температура хладоносителя на выходе из испарителя, принима
ется его охлаждение на 4-5 ос, а разность температур между
средней температуро'й хладоносителя в испарителе и температу
рой кипения - 5-8 ос. Когда охлаждаемая среда - воздух или
какой-либо газ. то разность температур между средней темпера турой воздуха и температурой кипения рабочего вещества около
10 ос.
Приведенные перепады температур являются ориентировоч ными и зависят от рабочего вещества, типа теплообменных ап паратов и некоторых других факторов, о чем более подробно
будет рассказано в главе 10.
На рис. 3.4 показаны принципиальная схема-и цикл на а-Т диаграмме реальной холодильной машины. Рабочее вещество по
ступает в компрессор в состоянии перегретого пара при темпе
ратуре Т1 (точка 1 может находиться выше линии Тинт) и дав
лении РВС. Перегрев на всасывании 5-1 О ос необходим для того,
чтобы обеспечить безопасную работу компрессора, так как попа
дание жидкости в цилиндр поршневого компрессора может при вести к гидравлическому удару, для других типов компрессоров
это тОже нежелательно.
Процесс 1-28 - теоретическое изоэнтропное сжатие. В ре
альных условиях процесс сжатия может идти по линии 1-2, если компрессор неохлаждаемый, или 1-2' - в том случае, когда
в компрессоре, как, например, в поршневом, есть охлаждаемая
рубашка или в полость сжатия подается масло, как в винтовом. Сжатие рабочего вещества происходит до давления нагнетания
Рн, ,J<oтopoe отличается от давления конденсации РК на значение
гИj(раВJlИЧеских потерь в нагнетательном трубопроводе, которые
задаются или рассчитываются. В нагнета~льном трубопроводе
80
2
т
s
Рис. 3.4. Схема И действительный ЦИКJI односту- . пенчатой холодильной машИНЫ
возможно охлаждение рабочего вещества - процесс 2-3. В не
которых случаях гидравлические и тепловые потери в нагнета
тельном трубопроводе можно не учитывать. В конденсаторе ра
бочее вещество сначала охлаждается до состояния сухого насы
щенного пара, а затем конденсируется при давлении РК и тем
пературе Тк' При выходе из конденсатора рабочее вещество мо
жет находиться в состоянии насыщенной жидкости или его тем пература может быть на 2-3 ос ниже температуры конденса
ции, что зависит от типа конденсатора. Далее следует процесс
дросселирования 4-5. Строго говоря, при движении рабочего
вещества от конденсатора до дроссельного вентиля оно может
охлаждаться или нагреваться вследствие теплообмена с окру жающим воздухом. Однако из-за незначительной разности тем ператур в процессе теплообмена и небольшой поверхности тепло
обмена этим процессом можно пренебречь. Кроме того, пре небрегают также гидравлическими потерями на участке трубо
провода от конденсатора до дроссельного вентиля, так как они,
как правило, малы.
81
6 п/р л. С. Тимофеевскоro
В испарителе рабочее вещество кипит при давленииро и тем-'
пературе То под воздействием теплоты, получаемой от хладоно сителя. На выходе из испарителя (точка 6) рабочее вещество
может находиться в состоянии сухого насыщенного или пере
гретого пара, что зависит от типа испарителя и вида рабочего
вещества. Во всасывающем трубопроводе, вследствие гидравли
ческих потерь, давление понижается до Рве' которое зависит от
размеров трубопровода и наличия в нем каких-либо местных
сопротивлений. '
Исходными величинами для теплового расчета действитель
ного цикла являются: холодопроизводительность Qo' темпера тура воды (или воздуха) при входе в конденсатор Тш1, темпера тура хладоносителя на выходе из испарителя Тв2' а также рабо чее вещество, которое задается или выбирается в зависимости от конкретных услов~й.
После определения ТО' Ро' Тк, Рк' а также рн и Рве цикл холо
дильной машины вписывается в тепловую диаграмму. Наибо
лее распространенными являются диаграммы в-Т и i-p.
В заданную холодопроизводительность Qo входят: теплота,
отводимая от хладоносителя, QOs; теплота, поступающая к рабо
чему веществу в испарителе от наружного воздуха AQ01 (внеш ние потери); внутренние теплопритоки, равные теплоте трения при движении охлаждаемой среды (хладоносителя) через испа
ритель AQ02' т., е.
Qo = Qos + AQ01 + AQ02 о |
(3.23) |
Удельная массовая холодопроизводительность цикла
qo = t6 - ts' |
(3.24) |
Массовый расход рабочего вещества в холодильной машине,
кг/с,
(3.25)
Действительный объем пара рабочего вещества мЗ/ с, кото
рый образуется в испарителе и отсасывается компрессором по
условиям всасывания,
(3.26)
в реальном компрессоре существуют объемные потери, кото
рые характеризуются коэффициентом подачи л. (см. главу 7), поэтому объемНая производительность компрессора определяет-
ся из соотношения |
|
о |
ут |
V |
|
=2.. |
(3.27) |
|
|
л. |
|
|
|
Массовый расход хладоносителя в испарителе, кг/с,
82
(3.28)
где СЗ - теплоемкость хладоносителя; Тз1' Тз2 - температуры
входа и выхода хладоносителя из испарителя.
Количество теплоты QK' которое необходимо отвести от ра
бочего вещества в конденсаторе, определяется из теплового баланса
QK = QKoPo. ± AQKl + AQк:z.' |
(3.29) |
где QKoPoB - теплота,. постrпающая в конденсатор от рабочего
вещества, QKoPoB = Gа(tз - t4); AQK1 - теплота, отводимая или
подводимая к рабочему веществу в конденсаторе из окружаю
щего воздуха в зависимости от соотношения температуры кон
денсации и воздуха; AQK2 - теплота трения, выделяющаяся при движении воды или воздуха через конденсатор (как правило,
эта величина мала, и ее можно не учитывать).
Массовый расход внешней среды (воды или воздуха), кг/с,
G = |
QK |
|
, |
(3.30) |
W |
[cw(Tw2 - |
Tw1 )] |
|
|
|
|
где Сш - теплоемкость внешнего источника (воды или воздуха);
Тw1' Тw2 - температура внешнего источника при входе и вы
ходе из конденсатора.
Далее определяются энергетические показатели холодильной
машины:
работа изоэнтропного процесса сжатия, кдж/кг, |
|
l8 = t28 - t1 ; |
(3.31) |
мощность изоэнтропного процесса сжатия, кВт
N 8 = Ga l8 • |
(3.32) |
в реальном компрессоре существуют, наряду с объемными,
также и энергетические потери, которые характеризуются эф-
фективным КПД Т\е (см. главы 7 и 8). Мощность, которая не
обходима для привода реального компрессора, называется эф
фективной мощностью Ne и определяется из соотношения
N |
=N,. |
(3.33) |
|
е |
, Т\е |
||
|
Действительный холодильный коэффициент реальной холо
дильной машины & д определяется с учетом всех потерь и за трат на производство холода в количестве Qo:
(3.34)
8З
6*
где LNHac - суммарная мощность насосов (или вентиляторов),
необходимая для движения внешних источников через конден
сатор и испаритель, а также мощность масляных насосов, ком
прессоров, если они имеют индивидуальный привод.
Следует обратить внимание, что холодильный коэффициент
&д не учитывает энергетических затрат на транспортировку хла
доносителя к охлаждаемому объекту, затрат на привод вентиля
торов и насосов градирни, а также других затрат энергии, свя
занных с эксплуатацией холодильной установки, частью кото
рой является холодильная машина. .
На рис. 3.4 условно показаны температуры окружающей сре
ды и источника низкой температуры. Для этих условий обрати
мым циклом будет цикл a-b-c-d, при помощи которого t ми
нимальными затратами, эквивалентными площади a-b-c-d, можно перенести теплоту qо от источника низкой температуры
кокружающей среде.
Вдействительных условиях осуществляется цикл 1-2-3-4- 5-6-1, работа которого эквивалента площади 1-2-4-0-6-1. Как
следует из сравнения этих площадей, необратимые потери дей ствительного цикла значительно увеличивают работу обратимо
го цикла:
1106 |
1 . |
пл. a-b-c-d |
|
= -.!!!!!!... = -------- , . -- |
(3.35) |
||
|
lц |
пл. 1-2-4' - 0-6: -1' |
|
Поэтому как при проектировании холодильной машины, так
и при ее эксплуатации необходимо стремиться i< сокращению
необратимых гидравлических и тепловых потерь, что в конеч
ном итоге сокращает расходы на производство искусственного
холода.
Одноступенчатая холодильная машина с водяным теплооб менником. Принципиальная схема,представленная на рис. 3.5, отличается от предыдущей тем, что перед дРоссельным венти
лем установлен теплообменник, в котором охлаждается рабочее
вещество в процессе '4-5. Остальные процессы идут так же, как в предыдущем цикле. Следует отметить, что при изображении
циклов с охлаждением жидкого рабочего вещества ниже темпе ратуры конденсации на s-Т-диаграмме необходимо иметь в виду, что линия процесса 4-5, совпадающая с левой пограничной кри вой, показана условно, так как, строго говоря, изобары в облас ти жидкости идут более полого, чем левая пограничная кривая.
Изображение процесса 4-5 по левой пограничной кривой прак
тически не влияет на анализ и расчеты цикла.
Охлаждение происходит за счет внешнего источника с более
низкой температурой, например артезианской воды. Понижение температуры рабочего вещества перед дроссельным вентилем ведет к увеличению удельной массовой ХОJIОДОПроизводительности на
84
т
2
7
Рис. З.5. Схема и действительный цикл оДноступеи чатой холодильной машины с ~Дяным. теплообмен
ником
величину !::.qo (рис. 3.5). Повышение холодопроизводительности
машины !::.QOт = Ga!::.qo, однако при этом затрачивается мощность
для привода. водяного насоса NВ.Н.Т'
Действительный холодильный коэффициент реальной холо
дильной машины .
(3.36)
Как правило, увеличение холодопроизводительности !::.QOт' вли яет на &д в большей степени, чем NB,H,T' и &д увеличивается,
однако в любом случае необходимо сделать технико-экономи ческий анализ.
85
Основные величины, характеризующие действительный цикл 1-2-3-4-5-6-7-1 с учетом ранее принятых обозначений, опре
деляют по следующим уравнениям:
Gа |
=~., |
V |
== G V ; |
V == |
V~Д', |
|
i7 - t6 |
д |
a 1 |
T |
л. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
N |
lц |
== i2s - t1; |
N s |
== Gals : |
N e == |
11: |
Одноступенчатая холодильная машина с регенеративным
теплообменником. Охладить рабочее вещество перед дроссельным
вентилем, чтобы сократить необратимые потери, можно холод
ным паром, идущим из испарителя. Принципиальная схема та
кой машины и ее действительный цикл на диаграмме i-p пока
;JaHbl на рис. 3.6. В этой машине пар рабочего вещества в состо
янии 7 направляется в регенеративный теплообменник, где ох
лаждает жидкое рабочее вещество, которое идет из конденсато
ра. В результате теплообмена пар нагревается - процесс 7-8, а
Жидкость охлаждается - процесс 4-5, вследствие этого повы шается удельная массовая холодопроизводительность цикла на
величину AQo == i6, - i6• Однако при этом увеличивается и работа,
затраченная в компрессоре, так как повышение температуры вса
сывания влечет за собой увеличение работы на величину Al
(см. главу 7). Поэтому эффективность этого цикла, холодиль~
ный коэффициент которого 1: == (Qo + АQо)/(lц + Al ), зависит от соотношения AQo/AlK , т. е. от термодинамическихKсвойств рабо
чих веществ (см. главу 2).
Действительный холодильный коэффициент реальной холо
дильной машины
(3.37)
где А N e - увеличение мощности, затраченной на привод ком
прессора из-за повышения температуры всасывания.
Регенеративный цикл применяют для высокомолекулярных рабочих веществ, к которым отнОсятся хладоны, так как эти
вещества имеют относительно БОльшие необратимые потери, свя
занные с дросселированием. Применение этого цикла для низ
комолекулярных рабочих веществ, например для аммиака ко
торый имеет относительно большие необратимые потери, 'свя
занные с перегревом, ведет к понижению холодилыiгоo коэффи
циента, так как в этом случае сокращается меньшая часть по
терь (связанная с дросселированием) и увеличивается БОльшая
часть потерь (связанная с перегревом). Поэтому для аммиачных
холодильных машин схему с регенеративным теплообменником
86
Рис. 3.6. Схема и действительвый ЦИКJI одиоступен
чатой холодильной машины с регенеративным теп лообменником
не применяют. Для хладоновых холодильных машин наличие регенеративного теплообменника имеет ряд положительных
факторов.
Прежде всего, регенеративный теплообменник способствует
организации циркуляции масла в системе холодильной маши ны. Из испарителя рабочее вещество отб~рается в состоянии су хого насыщенного пара (или влажного пара со степенью сухости
0,95-0,98), поэтому вместе с паром из испарителя выходят ка
пельки жидкого рабочегО вещества, в котором растворено масло.
В теплообменнике жидкое рабочее вещество испаряется, а масло по всасывающему трубопроводу возвращается в компрессор. Если
удаления масла из испарителя не организовать, то его концентра
ция в испарителе будет постоянно расти, что отрицательно ска
зывается на зффеI{ТИВНОСТИ машины. С другой стороны, будет
87
уменьшаться количество масла в маслосистеме, что при отсут
ствии автоматической защиты может привести к серьезной
аварии.
Кроме того, регенеративный теплообменник защищает порш невой компрессор от гидравлического удара, т. е. от попадания жидкого рабочего вещества в цилиндр компрессора, также при водящего к аварии. Перегрев рабочего вещества на всасывании ведет также к повышению объемных и энергетических коэффи циентов компрессоров объемного принципа действия (см. главу 7).
Остановимся на расчете цикла холодильной машины с реге
неративным теплообменником. Как уже отмечалось, рабочее вещество в точке 7 - это сухой насыщенный пар или влажный
пар при х = 0,95 + 0,98. ПеJ)E!Пады давлений (в нагнетательном
трубопроводе РН - Рк, во всасывающем трубопроводе Р:.с - Рве ; в регенеративном теплообменнике РО - Р:.с) рассчитывают или принимают в зависимости от конкретных условий. При движе нии жидкости в регенеративном теплообменнике в процессе 4-5
также происходит падение давления, однако это падение давле ния невелико и не оказывает влияния на расчет цикла, поэтому
его можно не учитыва.ть.
Нагрев рабочего вещества в процессе 7-8принимают около
20 ос. Эта величина может изменяться в зависимости от условий
работы машины. Температуру рабочего вещества в точке 5 опреде
ляют из теплового баланса |
регенеративного теплообменни~ i 8 - |
- i = i 4 - is, откуда i s = i 4 - |
(i8 - i 7). |
bстальные величины, характеризующие цикл, определяют так |
|
же, как в предыдущем случае. |
Одноступенчатая холодильная машина с регенеративным
теплообменником и бессальвиковым компрессором. В ХQЛОДИЛЬ
ных машинах малой и средней производительности часто при
меняют бессальниковые и герметичные компрессоры, т. е. ком
прессоры, которые расположены в одном кожухе с электродви
гателем, охлаждаемым холодным паром рабочего вещества (про цесс 8~1), идущего затем во всасывающую полость компрессора. Принципиальная схема и цикл на t-р-диаграмме такой холо дильной машины показаны на рис. 3.7.. Все узловые точки циJ( ла определяют так же, как и в предыдущей схеме, за исключе нием точки 1.
Точку 1 определяют из теплового баланса процесса охлаж
дения электродвигателя методом последовательных приближений.
Количество теплоты, кВт, которое выделяется электродвига
телем,
АQэл = Nэл(1 - Т\эл)'
где Nэл - мощность, потребляемая электродвигателем; Т\эл -
КПД электродвигателя.
Количество теплоты, кВт, которое подводится к рабочему веще ству при его движении через электродвигатель в процессе 8-1,
р
Рис. З.7. Схема и действительвый цикл односту пенчатой холодильной мaпm:ны: с бессaлыmковым
компрессором
A~.B = Ga(i1 - ig).
Так как А~л = AQ...B' то NЭJ}.(l - Т\эл) = Ga(i 1 -
после некоторых преобразовании получим
• |
. |
18(1 - Т\эл) |
t |
= l8 |
+-=----'=- |
1 |
|
Т\элТ\е |
|
|
ig), откуда
(3.38)
Задаваясь нагревом рабочего вещества в электродвигателе Т1 -
- т8 ~ 30 + 40 ос, по диаграмме определяем значения i1 и i28 , подставляем значе!lие 1, = i2, - i1 В уравнение (3.38).
Состояние рабочего вещества в точке 8 находим из теплового
баланса регенеративного теплообменника.
Значения КПД электродвигателя Т\эл и эффективного КПД компрессора Т\е определяют по справочной литературе. Опреде лив значение i 1 по уравнению (3.38), сра~ниваем его со значе нием tt' которое было установлено по диаграмме. Если расхож
дение оольшое, расчет повторяют.
88
89
Состояние рабочего вещества в точке 1 :Можно определить
идругим методом.
Вуравнении (3.38) значение l8 определяют по предварительно
заданному холодильному коэффициенту
& = qo , |
откуда 1 =!!.!L =t7 |
- i 6 , |
|
l8 |
8 |
& |
& |
тогда уравнение (3.38) примет вид
|
. |
. |
(i |
7 |
- |
i |
6 |
)(1 - |
Т\эл) |
|
t1 = t g + |
|
|
|
(3.39) |
||||
|
|
|
|
|
|
&Т\элТ\е |
|
||
По значению i1 |
ставят на диаграмме точку 1; определяют i28 , |
||||||||
затем l8 = i28 - i1 , |
i7 |
- |
i6 |
|
|
|
|
|
|
& = --- |
|
|
|
|
|
|
|||
|
i28 |
- |
i1 |
|
|
|
|
|
|
Полученное значение холодильного коэффициента сравнива ют с заданным. Если есть расхождение, расчет повторяют.
§ 3.3. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ЦИКЛЫ И ПРИНЦИПИАЛЬНЫЕ СХЕМЫ ДВУХСТУПЕНЧАТЫХ ХОЛОДИЛЬНЫХ МАШИН
Влияние многоступенчатого сжатия и дросселирования на необратимые потери и энергетическую эффективность в цик
лах холодильных машин. При увеличении отношения давле
ний риfРо необратимые потери, связанные с дросселированием,
возрастают. Рассмотрим, как изменятся необратимые потери при замене O~HOKpaTHOГO дросселирования на двукратное. На диаграм ме в-Т (рис. 3.8, а) показан обратный цикл 1-2-3-4. В этом цикле все процессы, кроме процесса дросселирования 3-4, об ратимы. Необратимые потери, связанные с этим процессом, будут
эквивалентны площади b-3-k-4. Заменим однократное дроссе
лирование на двукратное. В этом случае в конце первого про цесса дросселирования (процесс 3-с) образуется влажный пар
со степенью сухости Хс' который состоит ИЗ ХС (кг) сухого насы
щенного пара и (1 - ХС> (кг) насыщенной жидкости. Пар отса
сывается первым компрессором, а жидкость идет ко второму
дроссельному вентилю, где дросселируется второй раз (процесс а-7). Необратимые потери в результате первого дросселирова ния будут эквивалентны площади и a-3-d-c, а в результате
второго дросселирования - площади Ь-а-е-7, умноженной на 1 - Хс' Так как ХС < 1, то
пл. a-3-d-c + (пл. Ь-а-е-7)(1- ХС> < пл. b-3-k-4,
90
а) |
ф |
тт
s |
s |
Рис. 3.8. ВлияНие многоступенчатого сжатия и дросселирования на энергетичес
кую эффективность цикла (а) и необратимые потери при дросселировании (6)
т. е. необратимые потери, связанные с дросселированием, со
кращаюreя при замене однократного дросселирования на двукратное
(многократное). Это является одной из причин перехода к много
ступенчатому сжатию.
Увеличение степени повышения давления риfРо и разности
давленийрjро ведет к уменьшению объемных и энергетических
коэффициентов, т. е. к снижению эффективности холодильной
машины в целом, росту температуры нагнетания, что может вы
звать температурные деформации, пригорание масла в нагнета
тельных клапанах поршневых компрессоров и, как крайний слу
чай, самовозгорание масла.
При увеличении отношения риfро степень сухости рабочего
вещества в конце дросселирования увеличивается, т. е. растет
количество пара, поступающего в испаритель, этот пар ухудша
ет интенсивность теплообмена. В то же время этот пар необхо
димо сжимать в интервале давлений р/ро. Очевидно, целесооб
разнее осуществлять ступенчатое дросселирование с отбором об
разовавшегося пара. .
Все перечисленные факторы являются причинами, по кото
рым при риfро ~ 8 необходимо переходить к многоступенчатому
сжатию.
Рассмотрим, как влияют многоступенчатое дросселирование с промежуточным отбором пара и многоступенчатое сжатие на
работу сжатия рабочего вещества (рис. 3.8, б).
На рис.3.9 показана принципиальная схема холодильной ма
шины, в которой количество ступеней дросселирования равно n.
Условно разделим работу сжатия пара рабочего вещества на
две части:
1 |
= l' |
+ l" |
(3.40) |
еж |
еж |
еж' |
где l~ - работа, затраченная на сжатие пара, образовавшегося
при однократном или многократном дросселированИИ; l;ж - работа,
91
затра~нная на сжатие пара, образовавшегося в испарителе при
однократном или многократном дросселировании.
Сравним работу сжатия l~ при однократном и многократ
ном дросселировании.
Будем считать, что к первому дроссельному вентилю из кон
денсатора подходит 1 КГ жидкого рабочего вещества в состоянии
3 (рис. 3.8, б и 3.9). После первого дросселирования образуется
Х1 (кг) пара и на его сжатие затрачивается работа X 1(i 2(1) - ~(l)'
Эта работа значительно меньше той, которую необходимо оыло
бы затратить, если бы рабочее вещество дросселировалось до дав
ления РО' и которая равнялась бы x4(i 2 - [ 1)·
Кроме того, Х1 (кг) пара охлаждается после сжатия до тем
пературы конденсации от состояния 2(1), а не от состояния 2, т. е. теплообмен с окружающей средой происходит при меньшей раз
ности температур, а значит, уменьшаются необратимые потери
в этом процессе.
Ко второму дроссельному венТилю поступает (1 - х1) (кг)
жидкости, и после дросселирования образуется (1 - х1)х2 (кг)
пара, который отсасывается вторым компрессором, затрачивая
на сжатие (1 - х1)х2( [22 - |
i12 ). Эта работа также меньше той, |
||||||||
|
2(1) |
2(2) |
2(J) |
|
|
|
2{n-Z) |
2(n-') 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
'(n-2) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
.fi |
||
|
|
|
|
|
|
--;:. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
.Ji |
||
|
|
|
|
|
|
~ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
~ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
~ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
~ |
|
|
|||
|
|
|
|
6. |
|
||||
|
|
|
|
~ |
|
||||
|
|
|
|
~ |
|
|
|||
|
|
|
|
~ |
|
Рис. З. Схема мвоrоступенчатоrо сжатия и.дросселировавия
которую необходимо было бы затратить, если бы дросселирова
ние было однократным. Такие рассуждения можно продолжить
до n-го дросселирования.
Таким образом, можно записать, что
Х1(i2(1) - t1(1» + (1 - |
X1)X2(~(1) - ~(l) |
+ ... + |
+(1-xn_1 )xn (t2 |
-[1) < x 4 (t 2 - i1 ), |
(3.41) |
т. е. работа сжатия l~ж при многократном дросселировании мень
ше, чем при однократном.
Для того чтобы выяснить соотцошение между работой сжа
тия l~ж при многократном и однократном дросселировании, необ
ходимо определить, меняется ли количество жидкости, посту
пающей в испаритель, так как удельная работа сжатия от давле ния РО до РК В обоих случаях одинакова. Рассмотрим неравенство
(1 - х1)(1 - |
х2) ... (1 - хn_1)(1 - хn) ~ 1 - х4, |
(3.42) |
где в левой части - |
количество жидкого рабочего вещества, |
которое поступает в испаритель при многократном дросселиро
вании, а в правой - при однократном.
Если не учитывать кинетическую энергию, которая уходит с па ром в каждый из промежуточных компрессоров, а именно вели-
чину О,5С;Х1 + О,5С;(1- х1)х2... , то в этом случае многократный
процесс дросселирования можно рассматривать по выходу жид
кости как сумму дифференциальных процессов дросселирова
ния .по сравнению с интегральным процессом однократного
дросселирования 3-4, и, следовательно, неравенство (3.42) об
ращается в равенство
(1 - х1)(1 - х2) ... (1 - хn_1)(1 - хn) = 1 - х4• |
(3.43) |
Расчеты показывают, что если учитывать кинетическую энер
гию, уходящую с паром примногократном дросселировании, то
левая часть неравенства (3.42) лишь незначительно увеличива ется по сравнению с правой частью, что не имеет практического
значения [87].
Таким образом, работа l;ж, которая затрачивается на сжатие
пара рабочего вещества, образовавшегося в испарителе, при мно гократном и однократлом дросселировании одинакова. Как было
показано ранее, l~ж при многократном дросселировании меньше,
чем при однократном, поэтому работа сжатия 1 при много
кратном дросселировании будет меньше, чем приС';;днократном.
Учитывая все вышеизложенное, можно сделать вывод о том,
что при замене однократного дросселирования на многократное
повышается энергетическая эффективность холодильной машины.
Ка.к отмечалось выше, переходить к многоступенчатому сжа
тию необходимо при Р/РО ~ 8. Однако при переходе к много
ступенчатому сжатию требуются дополнительные капитальные
92 |
93 |
|
затраты, так как появляется необходимость в дополнительных
компрессорах, промежуточных сосудах, увеличивается длина тру
бопроводов и т. д. Поэтому решение о многоступенчатом сжатии
необходимо принимать после технико-экономических расчетов
для конкретных внешних условий и требований к холодильной
машине.
Выбор npомежуточного давления в двухступенчатых холо-
диJIыIыx машинах. Выбор промежуточного давления Рrn зависит
от требований, предъявляемых к холодильной машине. Сущест
вует несколько способов выбора Рrn' Один ИЗ способов заключа
ется в том, что промежуточное давление выбирается по условию
минимальной суммарной работы, затраченной на сжатие рабо
чего вещества в обеих ступенях [62].
Суммарная работа, затраченная на изоэнтропное сжатие ра
бочего вещества в компрессорах первой и второй ступенях,
~)~k~lP'P~[(:: )';1 -+
+_kР |
VП[(РХ)k~l-1] |
' |
(3.44) |
k -1 |
rn вс Рrn |
|
где vI , v 11 _ удельные объемы рабочего вещества при всасы
вани:в п:рвую и вторую ступени соответственно.
Если принять, что температуры всасывания в компрессоры
первой и второй ступеней одинаковы и рабочее вещество подчи-
няется законам идеального газа, то Pov~ = Prnv~ = RTвc ' тогда
после некоторых преобразований получим
L l = _ kRT[(PrnJk~l+ (~Jk~l-2]. |
(3.45) |
||
k -1 |
Ро |
Рrn |
|
Для определения значения Рrn' при котором суммарная работа
|
d'L'l |
|
|
|
|
минимальна, найдем -- = о "После дифференцирования и не |
|||||
. |
dPrn |
(l-k) |
(l-k) |
|
|
|
|
|
|
|
|
которых преобразований получим p-k-p-k- = p2[(1-k)k] |
откуда |
||||
|
|
о |
к |
rn |
' |
|
|
Рrn = JpoPK ' |
|
|
(3.46) |
Это выражение является приближенным, так как рабочее ве
щество в процессе сжатия не является идеальным газом и тем
пературы всасывания в первой и второй ступенях различны. Второй способ определения Рrn - по максимальному холо
дильному КОЭФФИЦQ:енту. Для этого задаются несколькими значе
ниями Рrn' И для каждого значения Рrn строят цикл И определя
ют холодильный коэффициент. Для упрощения расчетов можно
сначала определИТЬРrn по уравнению (3.46), а следующие значе ния выбирать меньше и больше этого значения. После определе
ния нескольких значений Е строят зависимость 1': = {(Рrn), опре
деляют I':тах И промежуточное давление, которое соответствует
максимальному холодиль'ному'коэффициенту.
Третий способ - по минимальной суммарной теоретической объемной производительностикомпрессоров первой и второй
ступеней 'L v,. . Для этого задаются несколькими значениями
Рrn' определяют объемную производительность компрессора пер-
вой ступени 'V: и второй ступени vTII для каждого из Рrn И стро
ят зависимость 'L v,. = {(Рrn)' По минимальному значению 'L v,.
выбирают Рrn'
Расчеты показывают, что для двухступенчатой аммиачной хо
лодильной машины при ТК = 303 К, То = 223 К промежуточное
давление, определенное по зависимости € = f(PJ, равно 0,2 МПа,
по зависимости 'L v,. = {(рт> - 0,18 МПа, а по уравнению (3.46) - 0,215 МПа.
Как следует из этих расчетов, промежуточные давления, оп
ределенные разными способами, различаются незначительно, поэ тому для общих инженерных расчетов можно пользоваться урав нением (3.46), а для более точных расчетов или при наличии особых требований к машине - выбирать второй или третий
способы.
Двухступенчатые холодильные машины. с однократным дросселироваlDlем. Двухступенчатая холодильная машина со зме
евиковым промежуточныM сосудом инеполным промежуточ
ным охлаждением. Принципиальная схема и теоретический
цикл такой холодильной машины показаны на рис. 3.10. Рабо
чее вещество в состоянии сухого насыщенного пара (точка 1) поступает в компрессор первой ступени 1, где изоэнтропно сжи
мается (процесс 2-1) и направляется в промежуточный теплооб
менник П. В теплообменнике рабочее вещество охлаждается (прО
цесс 2-3) за счет окружающей среды. Наличие теплообменника
не обязательно и зависит от режима работы машины и рабочего
вещества, так как если точка. 2 находится на уровне температу
ры окружающей среды, то его установка теряет смысл. После
теплообменника происходит смешение рабочего вещества, иду
щего из первой ступени и из промежуточного сосуда VI. После смешения состояние рабочего вещества определяется точкой 4.
95
94