Elektromagnetizm

26

Если в окрестности некоторой точки

проводящей

среды

выделить

элементарный цилиндрический объём

dV dS dl ,

и принимая U E dl , получаем

закон Ома в локальной (дифференциальной)

форме:

E dl

E

j dS

j

E

dl

,

где

dS

См/м (сименс на метр).

1

удельная электропроводимость среды.

Подставив

j E в

уравнение непрерывности

для постоянного тока,

получаем для однородного проводника

E dS

E dS 0 .

S

S

q

ВНУТР.

E dS

По теореме Гаусса

0

.

Видно, что избыточный заряд внутри

S

E ,

т.е. вектор E вблизи поверхности проводника составляет с нормалью к нему

угол

α отличный от нуля.

Электростатическое поле внутри проводника равно

нулю, а электрическое поле стационарных токов существует и

внутри проводника с током. Оно также как и

электростатическое есть кулоновское поле, однако заряды, его

возбуждающие, находятся в движении.

наряду с участками, где положительные носители тока движутся в сторону уменьшения

потенциала

, должны иметься участки, на которых перенос положительных

носителей происходит в сторону возрастания

, т.е. против сил электрического поля.

27

Для количественной характеристики

сторонних

сил

вводят

понятие

напряжённости поля сторонних сил E

(вектор численно равный сторонней силе,

j

(E E ) ,

а для провода между точками 1 и 2

2

2

2

j dl

E dl

E dl

или

1

1

1

2

2

2

j

dl E dl

E

dl ,

где

1

1

1

2

2

j

dl

dl

I

IR ;

S

1

1

2

E dl

1 2 ;

1

2

E dl

ξ –

электродвижущая сила (ЭДС), действующая на данном участке цепи.

28

правильно. Если же ток окажется отрицательным,

то

его

истинное

направление противоположно направлению стрелки.

соответствующее слагаемое

IR в уравнение по 2-ому правилу надо брать со знаком

плюс. Если какая-то ЭДС ξ

повышает потенциал в направлении обхода, её надо брать

со знаком плюс, в противоположном случае – со знаком минус.

Закон Джоуля–Ленца

1). Однородный участок цепи

Если сила тока в проводнике на участке

1 – 2

равна I, то за время

dt через каждое

сечение

проводника пройдёт заряд

dq I dt .

эта энергия должна выделяться в форме внутреннеё (тепловой)) энергии.

A Q dt ,

где

тепловая мощность.

Q I ( 1 2 )

С учётом закона Ома получаем закон Джоуля–Ленца:

I

2

I U

U 2

Q

R

R .

Используя формулы R

dl

и

I j dS для малого объёма

dV dl dS

dS

Q j

2

dV dt ;

или

j

2

Qуд

Е 2

2

Qуд

j

E

E

.

I 2 R I ( 1 2 ) I ξ , где

I

2

тепловая мощность;

R Q

29

Iξ – мощность, развиваемая сторонними

силами на данном участке цепи.

Для замкнутой цепи 1 2 . Получаем

Q I ξ

, т.е.

имеет вид

j

(E Е

) j

2

Qуд

.

Лекция 6

Магнитное поле в вакууме

Опыт показывает, что сила, действующая на точечный заряд

q , зависит в

общем случае не только от положения этого

заряда, но и от его

скорости

.

Соответственно этому силу, действующую

на

точечный заряд, разделяют на

две

составляющие – электрическую

FЭ

(она не зависит от движения заряда) и магнитную

если ввести понятие магнитного поля, которое характеризуется вектором магнитной

индукции

В .

FМ

q

, B .

Полная электромагнитная сила, действующая на заряд q (сила Лоренца):

FЛ q(Е

, B ) .

Это выражение является универсальным: оно справедливо как для постоянных,

так и для

переменных электрических и магнитных полей, при любых значениях

скорости

заряда.

Выражение для силы Лоренца можно рассматривать как определение

электрического и магнитного полей.

Вектор В аналогично вектору

Е характеризует силовое действие магнитного

30

меняться

и

электрическая

составляющая

FЭ

qЕ .

Следовательно

разделение

FЛ

на

FЭ

и

FМ

зависит от выбора системы отсчёта.

Магнитное поле равномерно движущегоя заряда

Опыт показывает, что само магнитное поле порождается движущимися зарядами

(электрическими токами). Экспериментально была установлена зависимость

0

q

, r

В

4

r3

,

где

0

4 10 7 Гн/м

– магнитная постоянная;

r радиус-вектор, проведённый от заряда

q

к точке, где определяется вектор В .

Т.к.

начало радиус-вектора

r

движется вместе с

зарядом со скоростью

, то вектор

В в данной системе

отсчёта зависит не только от координат точки, но и от

времени.

Вектор

В

направлен перпендикулярно плоскости,

в

которой расположены векторы

r

и

по правилу

правого винта.

Единицей магнитной индукции в

СИ является тесла (Тл).

Так как, электрическое поле точечного

заряда

q

,

движущегося

с

нерелятивистской скоростью, описывается выражением

1

q

E

4 0

r

3 r ,

то можно записать

1

В 0 0

, E

, E

,

где

c2

с

1

электродинамическая постоянная, равная скорости света в вакууме.

0 0

Принцип

суперпозиции

–

магнитное

поле,

создаваемое

несколькими