Электродинамика и электромагнитные волны Ч. 1 (90
.pdf
|
|
|
∂ 2 E |
|
|
|
|
1 ∂ 2 E |
|
|
|
|
|
E − μaε a |
|
= |
E − |
|
|
|
= 0, |
(2.4) |
|
|
|
∂t2 |
υ 2 |
∂t2 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
где υ = 1 |
μaε a = c εμ – фазовая скорость волны, с = 1 μ0ε 0 – |
||||||||||
скорость света в вакууме, ε = ε a |
ε 0 , |
μ = μa μ0 |
– относительные |
||||||||
диэлектрические |
и |
|
магнитные |
проницаемости, |
|||||||
ε 0 = |
107 |
= 8,854 10−12 |
Ф м – |
|
|
электрическая |
постоянная, |
||||
4πс2 |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
μ0 = 4π10− 7 = 1,256 10− 6 Гнм – магнитная постоянная.
Решение (2.3) может быть представлено в виде суперпозиции двух бегущих в противоположных направлениях плоских гармонических волн
E(ξ ,t) = A1 exp |
− |
ω |
κξ exp |
− iω (t − n |
ξ ) |
+ |
|||||
|
|
|
c |
|
|
|
|
|
c |
|
|
+ A2 exp ω |
κξ exp |
− iω (t |
+ n |
ξ ) |
, |
|
(2.5) |
||||
c |
|
|
|
|
|
|
c |
|
|
|
|
где ξ = (mˆ r ), mˆ – единичный вектор нормали к фазовому фронту.
Величина κ называется показателем поглощения и характеризует скорость убывания амплитуды. Величина n называется показателем преломления и определяет фазовую скорость волны в среде. В этом случае волновое число определяется как
|
|
k = ω ε каμа = |
ω (n + iκ ), |
(2.6) |
|
|
|
c |
|
где ε кa = ε a + i |
σ |
= ε a (1 + i tgδ ), tgδ = σ ωε a |
– тангенс угла по- |
|
|
ω |
|
|
|
терь.
Показатели преломления и поглощения связаны с параметрами среды следующими зависимостями:
n = |
με2 ( 1 + tg 2δ + 1), |
(2.7) |
11
κ = |
με2 ( 1 + tg 2δ − 1). |
(2.8) |
Исходя из приведенных соотношений, можно определить характеристики электромагнитной волны в однородной изотропной среде. Фазовая скорость:
|
|
с |
|
|
|
|
c |
|
||
υ = n |
= |
|
|
|
|
, |
(2.9) |
|||
με2 |
( |
1+ tg 2δ + 1) |
||||||||
длина волны: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
λ = |
υ |
= |
c |
|
|
1 |
|
. |
(2.10) |
|
f |
f |
|
με2 |
( |
1+ tg 2δ + 1) |
Между векторами напряженности электромагнитного поля плоской волны в однородной изотропной среде существует следующая связь:
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ˆ |
|
|
|
|
|
ˆ |
|
|
|
|
E = |
|
ε aυ |
[H × m]= ZB |
[H × m], |
(2.11) |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ˆ |
|
|
|
|
|
ˆ |
|
|
|
|
|
H = ε aυ [m |
× E]= |
ZB |
[m |
× E], |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
где ZB = |
μa |
= |
|
ZB |
|
|
e−iϕ B |
= Z0 |
μ |
|
|
|
1 |
|
e−iδ2 |
– импеданс, или |
|||
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
ε кa |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ε 4 1 + tg2δ |
|
волновое сопротивление среды. Введенная характеристика Z B
определяет количественную связь между напряженностями полей в электромагнитной волне. Для вакуума
ZB = Z0 = μ0 ε 0 = 120π Ом. |
(2.12) |
Перенос электромагнитной энергии характеризуется вектором Умова – Пойнтинга
12
П = [E × H ]. |
(2.13) |
Для гармонической плоской волны среднее значение плотности потока энергии может быть представлено как
П = Re |
1 [Em × Hm |
]= |
1 |
|
|
1 Em |
Cos(ϕB ) = 1 |
ZB Hm |
|
Cos(ϕB ), |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|
ZB |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2.14)
где Em и Hm – комплексные амплитуды векторов напряженности
электрического и магнитного полей.
Для реальных диэлектриков tgδ << 1, поэтому
n ≈ |
με |
|
+ tg |
2 |
δ |
|
≈ με , |
1 |
|
+ 1 |
|||||
|
2 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
με |
|
tg2δ |
|
|
|
tgδ |
|
|
σ |
|
|
|
κ ≈ |
|
1 |
+ |
|
− 1 |
= |
με |
|
= |
με |
|
|
, |
|
|
|
|
||||||||||
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ωεa |
|
|
|
υ ≈ |
c |
, |
λ ≈ |
|
c |
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
με |
f |
με |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Z |
|
≈ Z |
|
μ |
− |
tg 2δ |
≈ |
120π |
μ |
, ϕ |
|
≈ 0. |
||
|
|
|
||||||||||||
|
|
1 |
|
|
|
|
||||||||
|
B |
|
0 |
|
|
2 |
|
|
|
|
ε |
|
B |
|
|
|
|
|
ε |
|
|
|
|
|
|
|
|
Для проводников tgδ >> 1, поэтому
|
με |
1 |
|
|
|
με |
(tgδ + 1) ≈ |
με |
|
||
n ≈ |
|
tgδ + |
|
|
|
+ 1 ≈ |
|
|
tgδ , |
||
|
|
|
|
|
|||||||
|
2 |
|
2tgδ |
|
|
|
2 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
με |
1 |
|
|
|
με |
(tgδ −1) ≈ |
με |
|
||
κ ≈ |
|
tgδ + |
|
|
|
−1 |
≈ |
|
|
tgδ , |
|
2 |
|
2tgδ |
|
2 |
2 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
(2.15)
(2.16)
(2.17)
(2.18)
(2.19)
(2.20)
13
υ = |
с |
, λ = |
|
c |
|
, |
(2.21) |
||||
με tgδ |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
f |
με tgδ |
|
|||
|
|
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
ZB |
|
≈ 120π |
μ |
|
, ϕ B ≈ |
π . |
(2.22) |
|||
|
|
||||||||||
|
|
ε tgδ |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
4 |
|
|
При распространении волнового пакета (негармонического сигнала) огибающая распространяется со скоростью
υ |
гр |
= (dk dω ) |
−1 , |
(2.23) |
|
ω =ω0 |
|
|
которая называется групповой скоростью.
Для описания направления вектора E используется понятие поляризации. В случае гармонической плоской волны (распространяющейся по оси z ) можно определить множитель поляризации
|
E |
E |
mx ei , |
|
|
Ρ = |
x |
= |
|
(2.24) |
|
|
|
||||
|
Ey |
Emy |
|
||
где Ex = Emx exp(−iϕ x ) , Ey = Emy exp(−iϕ y ) , а Emx , Emy ,ϕ x ,ϕ y |
– по- |
стоянные действительные амплитуды и фазы ортогональных составляющих вектора E , = ϕ y − ϕ x . При комплексном Ρ поля-
ризация электромагнитной волны эллиптическая. Круговой поляризации соответствует значение Ρ = ±i (положительный знак для правой, а отрицательный – для левой поляризации). Линейной поляризации соответствуют действительные значения Ρ .
Приведенное разложение вектора E представляет собой раз-
(ˆ ˆ )
ложение в линейном поляризационном базисе e|| ,e . В некото-
рых приложениях удобнее представлять состояние поляризации поля в виде суперпозиции волн с правой и левой круговой поля-
ризацией |
(разложение в круговом поляризационном базисе |
|
ˆ |
ˆ |
Связь между круговым и линейным ортонормирован- |
(eR ,eL )). |
ными базисами определяется формулами:
14
ˆ |
ˆ |
ˆ |
2 , |
|
ˆ |
|
ˆ |
ˆ |
|
|
2 |
|
|
|
eR = (e|| |
+ ie ) |
eL = (e|| − ie ) |
, |
(2.25) |
||||||||||
ˆ |
ˆ |
ˆ |
ˆ |
|
)= 1, |
ˆ |
ˆ |
|
)= 0 |
|||||
|
|
|||||||||||||
(eR eR |
)= 1, (eL eL |
|
(eR eL |
|
|
|
||||||||
ˆ |
ˆ |
ˆ |
ˆ |
|
|
ˆ |
ˆ |
|
|
2 . |
(2.26) |
|||
e|| = (eR |
+ eL ) |
2 , e |
= i (eL |
− eR ) |
В этом случае поле с произвольной поляризацией можно представить в виде
|
ˆ |
ˆ |
ˆ |
ˆ |
(2.27) |
E = E||e|| + E e = EReR + ELeL . |
Для произвольной (негармонической) волны часто используют параметры Стокса:
|
|
|
|
+ |
|
|
|
, |
|
|
||||
I = Emx |
2 |
Emy |
2 |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
− |
|
|
, |
|
|
|||||
Q = Emx |
2 |
Emy |
2 |
(2.28) |
||||||||||
U == |
2Emx EmyCos |
|
, |
|||||||||||
V = |
|
, |
|
|||||||||||
2Emx Emy Sin |
|
|||||||||||||
где черта сверху означает усреднение по времени. |
|
Задачи для решения |
2.1. Найти, при каких условиях гармоническая волна вида |
|
E(ρ ,t) = Aei (kρ −ω t ) |
ρ , где ρ – расстояние до точки наблюдения в |
цилиндрической системе координат, удовлетворяет волновому уравнению (2.4).
2.2. Показать, что для плоской волны, распространяющейся в
ˆ
направлении, задаваемом единичным вектором m, имеют место следующие соотношения для векторов электромагнитного поля:
|
|
ˆ |
|
|
|
ˆ |
|
|
|
divE = |
∂(mE), divH == |
∂(mH ) |
, |
||||||
|
∂ξ |
|
|
||||||
|
|
∂ξ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ˆ |
|
|
ˆ |
|
|
||
rotE |
= |
∂[m × E], rotH = |
|
∂[m |
× H ], |
||||
|
|
||||||||
|
|
∂ξ |
|
|
|
∂ξ |
|
15
где ξ = (mˆ r ).
2.3. Определить длину волны и фазовую скорость электромагнитной волны, распространяющейся в среде без потерь с относительными проницаемостями ε = μ = 10, если частота волны
10МГц.
2.4.Плоская электромагнитная волна распространяется в немагнитной среде без потерь с неизвестным значением диэлектрической проницаемости. Измерения показали, что на пути, равном
10см, колебание с частотой 1 ГГц приобретает дополнительный
по сравнению с вакуумом сдвиг по фазе в 40°. Определить относительную диэлектрическую проницаемость и коэффициент преломления среды.
2.5. В среде с параметрами ε = 4, μ = 1,σ = 0 распространяет-
ся плоская электромагнитная волна, комплексная амплитуда вектора напряженности электрического поля которой в плоскости
z = 0 равна E = 0,5eˆx + 0,2eˆy В/м. Определить комплексную ам-
плитуду вектора напряженности магнитного поля, если волна распространяется в направлении оси z .
2.6. Во влажной почве, относительная диэлектрическая проницаемость которой ε = 10, а магнитная – μ = 1, распространяет-
ся плоская электромагнитная волна, у которой отношение амплитуд векторов электрического и магнитного полей
EH = 12π Ом. Определить проводимость среды, фазовую ско-
рость волны и сдвиг фаз между векторами E и H , если в вакууме длина волны λ = 103 м.
2.7.Характеристическое сопротивление (импеданс) среды равно 1508 Ом, относительная диэлектрическая проницаемость
ε= 1. Определить магнитную проницаемость среды.
2.8.Керамика титаната бария ( BaTiO3 ) на частоте 10 ГГц
имеет следующие параметры: ε = 144, μ = 900, tgδ = 0,6 . Опреде-
лить длину волны, показатель поглощения и волновое сопротивление такой среды.
2.9. Электрические свойства воды в океане характеризуются следующими значениями электродинамических параметров: ε = 81, μ = 1,σ = 4 См/м. Определить область частот, где среда
16
может рассматриваться в качестве диэлектрика (tgδ < 0,1) и в качестве проводника (tgδ > 10). Во сколько раз убывает амплитуда электромагнитных волн с частотами f1 = 10 кГц и f2 = 10 ГГц на
глубине 10 м?
2.10. Электромагнитная волна с частотой f = 30 МГц переходит из вакуума в среду с параметрами ε = 1, μ = 900,σ = 0 . Най-
ти приращение длины волны.
2.11. Найти время распространения поверхности равных фаз плоской электромагнитной волны через слой толщиной l диэлектрика, у которого значение относительной диэлектрической проницаемости падает от ε1 на верхней границе до ε 2 на нижней
границе.
2.12. В вакууме распространяется плоская электромагнитная волна, у которой E = eˆy E0Cos(kz − ωt), E0 = 160 В/м, k = 0,51 м-1.
Найти вектор напряженности магнитного поля H в момент времени t = 0 и t = 33 нс.
2.13. Зависимость коэффициента преломления среды от температуры принято описывать температурным коэффициентом
α n = (1n)(dndT ). Полагая αn = 4 10−5 град−1 и n = 1,5, определить изменение фазы электромагнитной волны прошедшей путь 1 м при изменении температуры на 1 C для частот f1 = 1010 Гц и
f2 = 51014 Гц.
2.14. Некоторые вещества, например ниобат лития ( LiNbO3 ),
изменяют свои диэлектрические свойства под действием низкочастотного электрического поля (электрооптический эффект), что дает возможность создавать фазовые модуляторы сигнала в оптическом диапазоне. Если плоская электромагнитная волна проходит в такой среде путь, существенно меньший длины волны модулирующего электрического поля, то можно считать, что показатель преломления для нее изменяется во времени по следующему закону:
n(t) = n0 (1 + δn Cos(2πFt)),
где F – частота модуляции. Определить индекс модуляции m и девиацию частоты f волны, прошедшей путь l = 10 см, если
17
n = 1,5; δn = 10−5 ; F = 1 кГц; f = 51014 Гц. Какова была бы длина
модулятора l , обеспечивающего при тех же параметрах среды прежний индекс модуляции колебания с частотой 10 ГГц?
2.15.Показатель преломления среды – случайная величина с равномерным законом распределения от 1 до 2. Плоская электромагнитная волна с частотой 300 МГц в плоскости z = 0 имеет амплитуду напряженности электрического поля 5 В/м и нулевую начальную фазу. Определить среднее значение и дисперсию модуля вектора напряженности электрического поля в плоскости z = 1 м.
2.16.Амплитуда напряженности магнитного поля плоской электромагнитной волны, распространяющейся в среде с пара-
метрами ε = 3,8 , μ = 1, σ = 2 10−4 Cм/ м, в плоскости z = 0 равна
1 А/м. Определить плотность потока мощности волны на расстоянии z = 1 м от начала координат, если частота 50 МГц.
2.17. Плоская монохроматическая волна частотой ω распространяется в среде с диэлектрической проницаемостью ε и малой проводимостью σ (tgδ << 1, μ = 1). На каком расстоянии мощ-
ность падает в e2 раз?
2.18. Определить толщину медного экрана (σ = 5,7 См/м), который обеспечивает ослабление плотности потока мощности электромагнитной волны в 104 раз на частотах f1 = 50 Гц и
f2 = 50 МГц.
2.19. Определить толщину экрана, который обеспечивает ос-
лабление амплитуды поля электромагнитной волны в 104 раз на частоте f = 50 Гц, если он выполнен из материала с параметра-
ми: ε = 1, μ = 900,σ = 4 См/м. Сравнить полученный результат с
ответом к предыдущей задаче.
2.20. Амплитуда напряженности магнитного поля плоской электромагнитной волны, распространяющейся в среде с пара-
метрами ε = 3,8 , μ = 1,σ = 2 10−4 См/м, в плоскости z = 0 равна
1 А/м. Определить плотность потока мощности волны на расстоянии z = 1 м от начала координат, если частота 50 МГц.
2.21. В непроводящей магнитно-электрической среде связи между индукциями и напряженностями полей имеют вид:
18
D = ε a E + ηH , B = μa H + ηE , где ε a , μa ,η – константы. Найдя связь между волновым числом k и частотой ω для гармонической электромагнитной волны в такой среде, определить значение показателя преломления n .
2.22.Определить выражения, связывающие амплитуды волн
вкруговом и линейном базисе.
2.23.Вывести формулу для определения коэффициента эллиптичности (отношение большой оси эллипса к малой) плоской электромагнитной волны, распространяющейся вдоль оси z , если
вплоскости z = 0 поля имеют вид:
Ex = E0x exp(iϕ x ), Ey = E0 y exp(iϕ y ).
Найти ориентацию осей эллипса по отношению к осям системы координат.
2.24. Две плоские гармонические волны с левой и правой круговой поляризациями в плоскости z = 0 имеют векторы напряженности электрического поля
EL = E0 (eˆx − ieˆy )exp(iϕL ), ER = E0 (eˆx + ieˆy )exp(iϕL ).
Определить вид поляризации суммарного поля, если разность
фаз ϕ = ϕL − ϕR равна 45 и 60 .
2.25. Определить явный вид параметров Стокса полностью поляризованной плоской волны единичной интенсивности для следующих случаев:
а) линейная горизонтальная поляризация; б) линейная вертикальная поляризация;
в) линейная поляризация, повернутая относительно вертика-
ли на 45 ; г) линейная поляризация, повернутая относительно вертика-
ли на − 45 ; д) правая круговая поляризация;
е) левая круговая поляризация.
2.26. Две плоские монохроматические линейно поляризованные волны одной частоты распространяются вдоль оси z . Первая волна поляризована вдоль оси x и имеет амплитуду a , вторая
19
поляризована по y , имеет амплитуду b и опережает первую по фазе на φ .
а) Найти поляризацию результирующей волны. б) Рассмотреть зависимость от φ при a = b .
2.27.Две плоские монохроматические одной частоты волны поляризованы по кругу с противоположным направлением вращения имеют одинаковые фазы и распространяются в одном направлении. Первая волна имеет амплитуду a , вторая – b. Найти зависимость характера поляризации в зависимости от отношения этих амплитуд.
2.28.Найти фазовую и групповую скорость распространения электромагнитной волны в немагнитной среде, диэлектрическая проницаемость которой имеет вид:
ε = 1+ ω p2 (ω02 − ω 2 ).
Ограничиться случаями ω >> ω0 и ω << ω0 .
2.29. В среде с показателем преломления, зависящим от частоты по закону n(ω) = 10−10 ω , распространяются два узкополос-
ных радиоимпульса с несущими частотами 10 ГГц и 20 ГГц. Определить разность времен запаздывания импульсов на расстоянии 100 км от точки, где они совпадали по времени.
2.30. Показать, что для гармонической плоской волны в плазме (ε = 1− (ω p ω )2 > 0, μ = 1) произведение фазовой и группо-
вой скорости равно c2 .
2.31. Радиоимпульс с высокочастотным заполнением распро- |
|
страняется в плазме (ε = 1− (ω p |
ω )2 > 0, μ = 1) в направлении оси |
z . Первоначально (в плоскости |
z = 0 ) его временная развертка |
представляет собой отрезок синусоиды частотой ω0 и длительностью τ 0 . Полагая ω0 >> ω p , ω0 τ 0 >> 1, найти:
а) характерную ширину спектра импульса ω ; б) первоначальную протяженность импульса в пространстве
и время, за которое его центр проходит заданное расстояние z ; в) расстояние zˆ , на котором заметно меняется длительность
импульса, а также форму и закон изменения длительности τ (z) при z >> zˆ ;
20