Материалы и компоненты электронных средств [РТФ, Самохвалов, 4 семестр] / Материалы электронных средств
.pdfАмплитудное значение напряженности магнитного поля, создаваемого током I, равно
Hm 2 I Wlср ,
где W – число витков обмотки, 1ср – средняя длина силовой линии магнитного поля. В случае кольцевого (тороидального) сердечника с наружным диаметром D и внутренним d считают lср D d 2.
Падение напряжения на катушке индуктивности с исследуемым ферритовым сердечником рассчитывается по формуле
UL Uвх2 U2R .
Зная рабочую частоту f, ток I и падение напряжения UL, находим величину индуктивности
L UL . 2 f I
Магнитная проницаемость сердечника рассчитывается как
0 LWl2ср SL ,
где SL – площадь поперечного сечения сердечника;
0 = 4 10-7 Гн/м = 12,56 10-7 Гн/м.
Для кольцевого сердечника SL = (D – d) h/2; где h – высота кольца. Амплитудное значение магнитной индукции в ферритовом сердечни-
ке определяется как Bm = 0 Hm.
4 ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ
1. Определение зависимости магнитной проницаемости от напряженности магнитного поля.
Выход генератора сигналов соединить с гнездами «G» и « » испытательного стенда, а милливольтметр подключить к гнездам «VR» и « ». Ус-
51
тановить необходимую частоту сигнала, подаваемого с генератора на испытательный стенд. Регулируя величину выходного сигнала генератора, установить указанные в таблице 1 значения падения напряжения на нагрузочном резисторе UR (измеряется вольтметром). Затем измерить и записать соответствующие значения выходного напряжения генератора Uвх. Повторить измерения при других значениях UR, указанных в таблице 1.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 1 |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
L1 |
|
|
|
|
L2 |
|
|
|
|
L3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
UR, |
Uвх, |
Hm, |
|
Bm, |
UR, |
Uвх, |
Hm, |
|
Bm, |
UR, |
Uвх, |
Hm, |
|
Bm, |
|
мВ |
мВ |
А/м |
|
Тл |
мВ |
мВ |
А/м |
|
Тл |
мВ |
мВ |
А/м |
|
Тл |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
20 |
|
|
|
|
20 |
|
|
|
|
10 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
100 |
|
|
|
|
100 |
|
|
|
|
20 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
150 |
|
|
|
|
250 |
|
|
|
|
30 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
200 |
|
|
|
|
500 |
|
|
|
|
40 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
250 |
|
|
|
|
600 |
|
|
|
|
50 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
300 |
|
|
|
|
700 |
|
|
|
|
60 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
400 |
|
|
|
|
800 |
|
|
|
|
70 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
500 |
|
|
|
|
900 |
|
|
|
|
80 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
600 |
|
|
|
|
1000 |
|
|
|
|
100 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
800 |
|
|
|
|
1500 |
|
|
|
|
120 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1000 |
|
|
|
|
2000 |
|
|
|
|
150 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1500 |
|
|
|
|
2500 |
|
|
|
|
200 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2000 |
|
|
|
|
3000 |
|
|
|
|
300 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3000 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
400 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
500 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Провести аналогичные действия для двух других исследуемых образцов.
2. Определение частотной зависимости магнитной проницаемости Провести измерения в указанных преподавателем диапазонах частот.
Для каждой частоты сигнала, указанной в таблице 2, устанавливается
52
UR = 15 мВ и затем производится отсчет Uвх. На основании полученных данных заполняется таблица 2. Построить график зависимости (f).
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
L1 |
|
L2 |
|
|
L3 |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
f, кГц |
Uвх, мВ |
|
f, кГц |
Uвх, мВ |
|
f, кГц |
Uвх, мВ |
|
0,1- |
|
|
|
|
|
|
|
|
200 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОСТОЯТЕЛЬНОЙ РАБОТЫ
1.Какие материалы относятся к ферритам?
2.В чем различие между ферро- и ферримагнетиками по свойствам и применению?
3.Классификация ферритов по областям применения и условиям эксплуатации.
4.Маркировка ферритов. Расшифруйте обозначения ферритов марок: 20000НМ, 10000НН, 2000НМС, 100ВЧ.
5.Основные характеристики магнитомягких ферритов.
6.С помощью принципиальной схемы установки объяснить, каким образом определялись магнитные свойства ферритов в данной работе.
7.Применение ферритов.
53
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА №10
«ИССЛЕДОВАНИЕ ОСНОВНЫХ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК ПРОВОДНИКОВЫХ МАТЕРИАЛОВ И ВЛИЯНИЕ НА НИХ ТЕМПЕРАТУРЫ»
1 ЦЕЛЬ РАБОТЫ Изучение основных характеристик проводниковых материалов и оз-
накомление с методикой определения удельного сопротивления металлов.
2 ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ Проводниками электрического тока могут служить твердые тела,
жидкости, а при соответствующих условиях и газы. Твердыми проводниками являются металлы, металлические сплавы и некоторые модификации углерода.
Из проводников выделяют металлы с высокой проводимостью ( 0,1 мкОм м), используемые для проводов, обмоток электрических машин и трансформаторов и т. п., и сплавы высокого сопротивления ( 0,3 мкОм м), применяемые при изготовлении резисторов, электронагревательных элементов и т. п.
Металлические проводники являются основным типом проводниковых материалов, применяемых в электронике. В классической электронной теории металлов были введены представления об электронном газе, состоящем из коллективизированных (свободных) электронов. К электронному газу применялись понятия и законы статистики обычных газов, что дало возможность математически вывести и объяснить найденные ранее экспериментальным путем законы Ома, Джоуля-Ленца, Видемана-Франца. Концентрация электронов в металлах обычно имеет величину одного порядка с концентрацией атомов. Так при комнатной температуре концентра-
54
ция электронов проводимости в меди 8,5 1028 м-3, в алюминии 8,3 1028 м-3. Использование квантовомеханических представлений позволило объяснить те закономерности, которые были необъяснимы в рамках классической теории.
Для измерения удельного сопротивления проводниковых материалов в единицах СИ используют мкОм м. Диапазон значений удельного сопротивления металлических проводников при нормальной температуре от 0,016 для серебра до 10 мкОм для некоторых сплавов. Удельная проводимость выражается в единицах, обратных единицам , обычно – МСм/м.
Величину удельного сопротивления металлического проводника на основании электронной теории металлов можно определить следующим образом:
22me VT e n n 1 , e n lср
где me – масса электрона; е – заряд электрона; n – концентрация электронов;
VT – средняя скорость теплового движения электрона внутри металлического проводника; lср – средняя длина свободного пробега электрона; n – подвижность электронов.
Зависимость удельного сопротивления от температуры определяется в основном температурной зависимостью тепловой скорости и длиной свободного пробега электрона. В диапазоне температур, где зависимость (t) близка к линейной, допустима кусочно-линейная аппроксимация этой зависимости, и величина удельного сопротивления в конце диапазона температуры t2 может быть подсчитана по формуле 2 1 1 t2 , где 1 –
удельное сопротивление в начале диапазона.
55
Величину называют средним температурным коэффициентом удельного сопротивления в данном диапазоне температуры
|
2 1 |
|
. |
|
1 t2 t1 |
||||
|
|
Выражение для дифференциального коэффициента удельного сопро-
тивления имеет вид 1 d .
dt
Значения чистых металлов в твердом состоянии близки и поэтому приближенно можно считать 1 / 273 = 0,004 К-1. Исключение составляют элементы, относящиеся к магнетикам – железо, никель, кобальт, натрий и другие, однако и для них отличается от приведенной величины только в 1,5-2 раза.
3 МЕТОДИКА ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ Установка для исследования основных характеристик проводников и
влияния на них температуры представлена на рис.1. Она включает в себя миллиомметр М, исследуемые проводники R1, R2, R3 и переключатель К, который позволяюет подключать к миллиомметру поочередно измеряемые образцы.
К |
1 |
|
|
|
R1 |
|
|
|
|||||
2 |
|
|
|
R2 |
||
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|||
|
|
3 |
|
|
|
R 3 |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
мОм
Рис. 1. Установка для измерения электрических характеристик проводников
56
Если измерено сопротивление проводника и известны его геометрические размеры, удельное сопротивление определяют по формуле
R S l , |
(1) |
где R – сопротивление; S – площадь поперечного сечения; l – длина проводника.
Подвижность электронов может быть вычислена по формуле |
|
e n 1. |
(2) |
Вычисление среднего температурного коэффициента удельного сопротивления в диапазоне температур от t1 до t2 определяют по формуле (1), измеряя значения при этих температурах:
|
t2 t1 |
|
. |
(3) |
|
t1 t2 t1 |
|||||
|
|
|
Тепло в металле передается в основном теми же свободными электронами, которые определяют и электропроводность металлов. Очевидно, что при прочих равных условиях, чем больше удельная электрическая проводимость металла , тем больше его коэффициент теплопроводности . При повышении температуры, когда подвижность электронов в металле и его проводимость уменьшается, отношение коэффициента теплопроводности металла к его удельной электрической проводимости должно возрастать. Математически это выражается законом Видемана-Франца:
|
L0 |
T , |
(4) |
|
|
||||
|
|
|
где L0 – число Лоренца. Теоретическое значение числа Лоренца составляет 2,45 10-8 В2/К2. Экспериментальные величины, определенные для различных металлов, имеют близкие значения (для алюминия L0 = 2,1 10-8 В2/К2; для меди L0 = 2,25 10-8 В2/К2 для железа L0 = 2,9 10-8 В2/К2). С помощью данного выражения можно определить коэффициент теплопроводности металла при данной температуре, если известно удельное сопротивление.
57
4 ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ
1.Произвести измерения сопротивлений образцов при комнатной температуре. Результаты измерений и вычислений записать в таблицу.
2.Повторить измерения в интервале температур от комнатной до
120–150 С через каждые 10–20 С. Измерения проводить при установившейся температуре, для чего показания снимать через 10-15 минут после очередного повышения температуры в термостате.
3.Для каждого полученного значения сопротивления по формуле (1) вычислить удельное сопротивление . Построить график зависимости удельного сопротивления от температуры (t).
4.Используя формулу (3) для значений при комнатной и максимальной температуре измерений, рассчитать величины среднего температурного коэффициента удельного сопротивления по всему исследованному диапазону температуры для каждого образца.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Медный провод |
|
Алюминиевый провод |
|
Стальной провод |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t, |
|
R, |
|
|
, |
t, |
R, |
|
, |
|
, |
t, |
|
R, |
|
|
, |
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|
||||
C |
|
Ом |
Ом м |
1/ C |
C |
Ом |
Ом м |
1/ C |
C |
|
Ом |
Ом м |
1/ C |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5. Используя выражения (2) и (4), вычислить значения подвижности электронов и коэффициента теплопроводности при комнатной и максимальной температуре измерений.
ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОСТОЯТЕЛЬНОЙ РАБОТЫ
1.Классификация проводниковых материалов.
2.Зависимость удельного сопротивления металлов от температуры.
3.Как и почему изменяется удельное сопротивление металлов при плавлении?
58
4.Влияние деформации, примесей и вида обработки на сопротивление металлов.
5.Как связаны между собой электропроводность и теплопроводность металла?
6.Как определяют температурный коэффициент удельного сопротивления металлов?
7.Какими преимуществами и недостатками по сравнению с медью обладает алюминий как проводниковый материал?
59
Учебное издание
Бригаднов Игорь Юрьевич Самохвалов Михаил Константинович
Материалы электронных средств
Лабораторный практикум
Редактор Н.А.Евдокимова
ЭИ № 1093. Объем данных 0,5 Мб
Подписано в печать 20.12.2017. Формат 60х84/16. Усл. печ. л. 3,49. Тираж 75 экз. Заказ 445.
Ульяновский государственный технический университет 432027, Ульяновск, Северный Венец, 32.
ИПК «Венец» УлГТУ, Ульяновск, Северный Венец, 32.
Тел.: (8422) 778-113 E-mail: venec@ulstu.ru venec.ulstu.ru
60