Ударные трубы
Для изучения движений при больших числах М в последние годы широкое применение получили ударные трубы различных конструкций. Они использовались для изучения процессов возникновения ударных волн, отражения и преломления их, процессов детонации в горючих газах, для изучения явлений конденсации и поведения газов при высокой температуре. Ударные трубы могут также применяться для исследования ряда нестационарных явлений в машинах, изучения гашения возмущений при электрических разрядах, распространения взрывных волн в горных разработках, при изучении действия взрывных волн на элементы конструкций машин и сооружений.
Устройство ударной трубы очень несложно. Обычно она представляет собой трубу (рис. 2.6, а), чаще всего прямоугольного сечения, разделенную перегородкой (диафрагмой) на две неравные части: меньшую — камеру высокого давления и большую — камеру низкого давления.
Площадь поперечного сечения современных труб меняется в широком диапазоне — от нескольких квадратных сантиметров до квадратного метра и даже больше. Длина труб достигает десяти и более метров. Для изготовления корпуса трубы при высоких давлениях используются достаточно прочные материалы, чаще всего сталь. Разделяющая трубу диафрагма изготовляется обычно из фольги, тонких металлических пластин и т. п. В некоторых случаях (при получении ударных волн малой интенсивности) в качестве диафрагмы можно применять фотопленку и даже кальку.
Рис. 2.6. Схема ударной трубы и изменение основных параметров потока
Присоединяемый к камере низкого давления бак играет вспомогательную роль и служит главным образом для гашения звука, возникающего при разрыве диафрагмы.
Для «запуска» трубы в камеру высокого давления подают газ под большим (часто до нескольких десятков атмосфер) давлением либо создают в ней резкое повышение давления за счет взрыва какой-либо горючей смеси или мощного электрического разряда. При этом в камере низкого давления оставляют нормальное давление или даже создают некоторое разрежение.
Под действием созданного высокого давления или каким-либо другим способом диафрагма разрывается, и по трубе низкого давления распространяется волна сжатия, которая, быстро увеличивая свою крутизну, превращается в ударную волну. Ударная волна, бегущая по частицам невозмущенного газа в камере низкого давления, создает за собой спутный поток газа, имеющий вполне определенную скорость (но меньшую, чем скорость самой волны).
Вслед за частицами газа, находившегося до разрыва диафрагмы в камере низкого давления, в спутном потоке движутся частицы газа из камеры высокого давления. Перемещающаяся поверхность, разделяющая в процессе движения частицы этих газов, называется контактной поверхностью. Передвижение частиц газа из камеры высокого давления приводит к возникновению непрерывной системы волн разрежения, в которой происходит плавное изменение давления от давления в спутном потоке до давления в невозмущенной еще движением части камеры высокого давления.
Таким образом, всю длину трубы в некоторый произвольный момент времени t можно разделить на пять участков (рис. 2.6).
Первый — камера низкого давления до распространяющейся в ней ударной волны. В этой области все параметры газа остались такими же, как и до разрыва диафрагмы.
Второй участок занимает область от ударной волны до контактной поверхности. В этой области скорость движения частиц, давление и температура, возросшие в ударной волне, а также и число М остаются постоянными.
Третий участок расположен между контактной поверхностью и началом области разрежения. Сравнивая значения параметров газа на этом участке с их значениями во втором участке, можно установить, что давление и скорость имеют такие же величины, температура резко падает, а число М возрастает.
Четвертый участок — это область, в которой происходит расширение газа. Здесь давление, плотность и температура падают (от их значений в камере высокого давления), а скорость и число М растут от нуля до соответствующих величин в третьем участке. Наконец, в камере высокого давления будет еще область невозмущенного газа — пятый участок, в котором все параметры газа останутся такими же, какими они были до разрыва диафрагмы. Характер изменения параметров газа по всем участкам трубы в момент времени t показан на рис. 2.6, б—е.
Весь процесс, происходящий в трубе, удобно представить в координатной системе х—t. На рис. 2.6, ж приведен процесс перемещения границ указанных выше участков от момента разрыва диафрагмы (t = 0) со временем t. Такие диаграммы широко используются для изучения одномерных движений газа. Для каждого момента времени , пользуясь этой диаграммой, можно найти ширину каждого участка трубы, а для каждой точки трубы за диафрагмой вправо можно найти момент времени прохождения ударной волны t1, контактной поверхности t2 и начала четвертого участка t3. Очевидно, что разность определяет время, в течение которого участок 2 проходит точку трубы с координатой , а разность — время прохождения третьего участка.
Весьма широкое распространение получили ударные трубы переменного сечения, а также трубы, разделенные на три и более камеры.