- •© Фгбоу во «Воронежский государственный технический университет», 2015
- •Компетенции обучающегося, формируемые в результате освоения дисциплины
- •4.1 Лекции
- •4.2 Практические занятия
- •4.4 Курсовой проект
- •4.4 Самостоятельная работа студента (срс)
- •Методические указания для студентов по освоению дисциплины
- •5. Программа курса, методические указания и вопросы для самопроверки
- •3.1. Закон Фурье
- •4.1. Виды и режимы движения среды
- •Основные законы теплового излучения
- •Закон Планка
- •Теплопередача через плоскую однослойную стенку
- •Системы охлаждения рэс
- •Принудительное воздушное охлаждение
- •6. Контрольные задания
- •7.Варианты контрольных работ
- •Библиографический список
- •Содержание
- •1 Цели освоения дисциплины…… ………………………1
- •Методические указания
- •394026 Воронеж
3.1. Закон Фурье
Изучая процесс теплопроводности в твёрдых телах, Фурье установил, что количество переданного тепла пропорционально перепаду температур, площадь сечения перпендикулярна направлению распределения тепла, времени и коэффициента теплопроводности:
q = -gradt. (7)
Удельный тепловой поток в единицу времени пропорционален коэффициенту теплопроводности, взятому с обратным знаком, и градиенту температуры. Знак минус означает, что распространение тепла происходит от более нагретых к менее нагретым областям, т.е. тепло убывает.
Физический смысл коэффициента теплопроводности
=-q /grad t = -Ф/Sgrad t. (8)
Коэффициент теплопроводности - это физическое свойство вещества, которое характеризует его способность проводить тепло и представляет собой количество тепла, которое пройдёт в единицу времени через единичную площадь изотермической поверхности при градиенте температур, равном единице.
3.2. Тепловые коэффициенты. Тепловые сопротивления.
Метод электротепловых аналогий
Для описания процесса переноса теплового потока Фi от изотермической поверхности i с температурой ti к изотермической поверхности j с температурой tj необходимо знать аналитическую зависимость, связывающую эти величины.
Рис. 6
Возьмем твердое тело (рис. 6), выделим в нем две изотермические поверхности с температурами t1 и t2 и соотношением t1 t2. Выберем координату l так, чтобы она совпадала с направлением нормали к изотермическим поверхностям - направлением распространения теплового потока. Для этого случая запишем закон Фурье в следующем виде:
q = - dt/dl, (9)
где dt /dl = grad t.
Тогда полный тепловой поток через площадь S(l) с учётом выражения (9) будет
(10)
Разделим переменные:
(11)
и проинтегрируем правую и левую части:
(12)
(13)
Это интегральная форма записи закона Фурье для случая, когда тело не рассеивает тепло через боковые поверхности, т.е.
Ф = Ф(l).
Интеграл выражения (13) получил название теплового сопротивления R12, т.е.
t1-t2=ФR12 , (14)
где
. (15)
Выражение (15) можно сопоставить с законом Ома в интегральной форме:
U1-U2=IR12 , (16)
т.е. усматривается определенная аналогия.
Подобное сопоставление для дифференциальной формы:
. (17)
Вопросы для самоконтроля
Что называется теплопроводностью?
Что такое температурное поле?
Как определяется градиент температур?
В чем заключается закон Фурье?
Объясните физический смысл коэффициента теплопроводности?
Произведите расчет теплопередачи через плоскую стенку, используя метод электротепловых аналогий.
5. 4. Конвективный теплообмен.
Понятие конвективного теплообмена. Виды и режимы движения среды. Критерии подобия.
Конвективным теплообменом, или теплоотдачей, называется процесс переноса тепла между поверхностью твёрдого тела, с одной стороны, и жидкостью или газом, с другой. Конвекция второго элементарного вида переноса тепла обусловлена переносом вещества среды, поэтому она возможна в жидкостях и газах, частицы которых относительно легко перемещаются. Интенсивность конвективного теплообмена определяется коэффициентом теплоотдачи , который можно определить из закона Ньютона - Рихмана
Ф12= 12(t1-t2)S1, (23)
где 12 - коэффициент теплоотдачи между твёрдым телом и жидкостью или газом [Вт/м2к]; Ф12 - тепловой поток от твёрдого тела 1 к среде 2 [Вт]; t1 - температура поверхности тела 1; t2 - температура среды 2; S1 - площадь поверхности теплообмена.
Сопоставив выражение для теплового сопротивления твёрдого тела (20) с выражением
R12=1/12Si , (24)
можно сделать вывод, что формула (24) выражает тепловое сопротивлением при конвективном теплообмене. Основная трудность в определении тепловых сопротивлений состоит в определении коэффициента теплоотдачи. Кроме коэффициентного метода для описания процессов конвективного теплообмена применяются дифференциальные уравнения. Так как для определения теплоотдачи при этом процессе необходимо определить целую совокупность явлений, используют несколько уравнений: уравнение теплопроводности, уравнение движения, уравнение сплошности.
Перенос тепла конвекцией происходит вследствие переноса подвижной среды (жидкости или газа), а перенос среды зависит от природы возникновения движения среды, режима и её свойств, наличия или отсутствия контактирующих поверхностей.