
- •Введение
- •Основные обозначения
- •Числа подобия
- •Основные параметры теплового состояния
- •Методы измерения параметров состояния
- •Жидкостные термометры расширения
- •Биметаллические термометры
- •Манометрические термометры
- •Пирометры
- •Типы термопар
- •Пирометры излучения
- •Термометры сопротивления
- •Теплообмен в авиационных конструкциях
- •Закон теплопроводности Фурье
- •Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •Условия однозначности в процессах теплопроводности
- •Передача тепла через плоскую стенку без внутренних источников тепла
- •Многослойная плоская стенка при г.У. Первого рода
- •Теплопроводность через плоскую стенку при г.У. Второго рода
- •Теплопроводность при г.У. Третьего рода
- •Теплоотдача при вынужденном течении жидкости в трубе Особенности движения и теплообмена в трубе
- •Теплоотдача при ламинарном течении
- •Теплоотдача при вязкостно-гравитационном режиме
- •Теплоотдача при турбулентном режиме
- •Теплоотдача при поперечном омывании одиночной круглой трубы
- •Теплоотдача при поперечном омывании пучков труб
- •Некоторые специальные задачи конвективного теплообмена Теплоотдача жидких металлов
- •Теплоотдача при течении газов с большой скоростью
- •Теплоотдача разреженных газов
- •Теплообмен при кипении однокомпонентных жидкостей Механизм процесса теплообмена при пузырьковом кипении жидкости
- •Зависимость теплового потока от температурного напора (кривая кипения)
- •Влияние способа обогрева поверхности теплообмена на развитие процесса кипения. Кризисы кипения
- •Расчет теплоотдачи при пузырьковом кипении жидкости в большом объеме
- •Особенности кипения недогретой жидкости.
- •Особенности теплообмена при кипении жидкости внутри труб
- •Влияние скорости принудительной циркуляции жидкости
- •Основные положения и уравнения теплового расчета тоа
- •Средняя разность температур и методы её вычисления
- •Определение температуры поверхности теплообмена
- •Сравнение прямотока с противотоком
- •Тепловые явления в процессе резания
- •Экспериментальные методы исследования тепловых явлений
- •Методы измерения температур в зоне резания
- •Заключение
- •Библиографический список
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
Некоторые специальные задачи конвективного теплообмена Теплоотдача жидких металлов
Основные преимущества жидких металлов как теплоносителей:
большой коэффициент теплопроводности и большая плотность;
металлы можно нагревать до высоких температур при обычном давлении.
Обычно в качестве теплоносителей используют щелочные металлы ( K, Na, Li и т.д.), тяжелые металлы (Hg, Pb и т.д.) и их сплавы.
Жидкие металлы отличаются от других теплоносителей очень малым числом Прандтля. Возьмем для сравнения масло, воду, воздух и жидкие металлы:
масла - Pr≈10÷1000
вода – Pr ≤1÷10
воздух - Pr 0,7
жидкие металлы – Pr ≈0,005÷0,05
Как мы видим из примера разница не в несколько, а в десятки раз. Как же так выходит? Основная причина заключается в том, что жидкие металлы имеют очень большой коэффициент теплопроводности . И если для масла, воды и воздуха он варьируется от 0,1÷0,15, 0,5÷0,6, 0,02÷0,05 соответственно, то для жидких металлов он имеет значения от 10 и выше (для примера: Na=85, Hg=10, Pb=35 Вт/(м*К)).
Вследствие этого у жидких металлов ламинарный подслой не дает большого сопротивления. Отсюда и очень большие коэффициенты теплоотдачи, как и при ламинарном движении, так и при турбулентности.
Особенности такого теплообмена – наличие контактного термического сопротивления. Причина таится в образовании окислов и скоплении примесей на границе “жидкий металл – твердая стенка”. И учесть или рассчитать это контактное термическое сопротивление довольно таки сложно.
Теплоотдача при течении газов с большой скоростью
Во всех ранее рассмотренных процессах теплообмена пренебрегали теплом, выделявшимся в потоке за счет трения. Но, к сожалению, при рассмотрении газов и их движения с большими скоростями (что особенно характерно для авиации) пренебречь этим теплом нельзя. Как уже известно, энергия движущегося потока может быть представлена в виде суммы его энтальпии и кинетической энергии и для 1 кг вещества это будет иметь вид:
где
h
– энтальпия (Дж/кг), а
- скорость (м/с).
Если, к примеру, газ затормозить адиабатно т.е. без отвода тепла, то его энтальпия станет равной:
Где h0 – энтальпия адиабатного торможения. Отсюда , принимая , что Ср=const получим:
,
где Т0 называется температурой адиабатного торможения.
К примеру, теплоемкость воздуха Ср≈1000 Дж/(кг0С) при температуре равной 293К. Поэтому различие между температурой адиабатного торможения и обычной температурой при скоростях не более 100 м/с не превышает 50C, но при дальнейшем увеличении скорости это отличие будет возрастать за счет наличия квадрата скорости. При скорости = 1000 м/с Т0-Т=5000С.
В реальных условиях торможение осуществляется вблизи какой-либо твердой поверхности. При этом тепло выделяется внутри пограничного слоя и одновременно отводится в поток или к твердой поверхности либо же в двух этих направлениях. Даже если изолировать твердую поверхность и отвод к ней тепла будет отсутствовать, то все равно будет проходить теплообмен между пограничным слоем и ядром потока. Это приводит к тому, что температура стенки оказывается немного ниже или выше, чем температура адиабатного торможения. Температура адиабатной стенки выражается как:
Где
r
– коэффициент восстановления. Если r
> 1, то Tа.с.
> Т0
и если r
< 1, то Tа.с.
< Т0
Коэффициент восстановления зависит от
соотношения интенсивностей двух
одновременных процессов: выделение
тепла в пограничном слое за счет трения
и отвода его во внешнее течения ( с
учетом того, что стенка теплоизолированная).
Первый процесс определяется кинематическим
коэффициентом вязкости ν, второй же
коэффициентом температуропроводности
a.
Если ν
> α, то
и выделение тепла преобладает над его
отводом, следовательно, r
> 1. И наоборот при ν < α Рr<1
и следовательно Tа.с.
< Т0.
Конкретная величина коэффициента
восстановления зависит от режима
течения, вида обтекаемой поверхности
и других факторов. К примеру, для
ламинарного течения на пластине
,
для турбулентного течения
,
а при поперечном же обтекании трубы
воздухом r≈0,92.
Расчет теплоотдачи производят по формуле:
,
где
.
Коэффициент теплоотдачи для турбулентного
течения в трубке:
,
где εl
– поправка на длину трубки (при Х/d≥15,
εl=1).
Здесь Tr
– средняя термодинамическая температура
газа в трубке, а T0
– температура адиабатного торможения.