Методическое пособие 492
.pdfУДК 621.74
ВЛИЯНИЕ ВЫСОКОТЕМПЕРАТУРНОЙ ГАЗОСТАТИЧЕСКОЙ ОБРАБОТКИ НА СВОЙСТВА ОТЛИВОК
Л.С. Печенкина студент гр.ЛП-141 А.Д. Пронская
кафедра материаловедения и физики металлов ВГТУ
Специальные стали и сплавы содержат большое количество легирующих элементов, некоторые из которых в условиях вакуума имеют значительный угар. И даже при использовании вакуумного возврата необходимо восполнять потери дорогостоящих легирующих компонентов, что несет большие экономические потери [1]. Метод залечивания глубоко залегающих пустот и пор в слитках с помощью горячего изостатического прессования (ГИП) – это процесс уплотнения или соединения материалов при высоких температурах и высоких всесторонних давлениях. ГИП стали широко использовать как метод удаления внутренних дефектов в материалах, полученных традиционными способами, например, литьем по выплавляемым моделям (ЛВМ), и особенно для залечивания пор в отливках. Основные преимущества ГИП: снижение пористости в отливках и залечивание усадочных раковин; улучшение механических свойств материала; уменьшение разброса свойств материала из-за выравнивания плотности отливок [2].
На базе Комплекса металлургического производства КБХА проанализировано внедрение высокотемпературной газостатической обработки (ВГО) отливок из коррозионностойкой стали 08Х14Н7МЛ (ГОСТ 977 – 88), в основе которой лежат принципы процесса ГИП.
Были обобщены сравнительные результаты рентгеноконтроля до и после ВГО отливок корпусов подвода, которые показали, что вследствие ВГО по установленным режимам в отливках частично или полностью залечиваются дефекты, результаты химического анализа свидетельствуют о соответствии указанных материалов требованиям нормативно – технической документации, металлографических исследований показывающих плотную макроструктуру отливок до и после ВГО и испытаний механических свойств материалов показывающих, что ВГО отливок не изменяет их прочностных свойств, но улучшает пластические. Обнаруженные дефекты и результаты ВГО представлены на рисунке.
По результатам исследований можно подтвердить эффективность установленных технологических режимов ВГО отливок корпусов подвода. Применение ГИП повышает выход годного, устраняет пористости, ведущие к уменьшению опасности преждевременного разрушения; увеличивает механических свойства, позволяющие сократить периодичность контроля, брак и объем ремонтных работ, связанных с подповерхностными дефектами.
На основании вышеизложенного, можно рекомендовать внедрение ВГО либо в новые проектируемые, либо в действующие цеха ЛВМ из специальных сталей, совмещая литейное производство и участки ВГО.
Литература
1.Джеймс П.Дж. Процессы изостатического прессования / П.Дж. Джеймс. – М.: Металлургия, 1990. – 192 с.
2.Оспенникова О.Г. Исследование влияния газостатирования отливок из жаропрочных сплавов / О.Г. Оспенникова // Двигатель. – 2008. - № 1 (55) – С. 8 – 10.
9
УДК 537.323
ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ЗАПОЛНЕННЫХ СКУТТЕРУДИТОВ
студент гр. ПФм-161 И.И. Попов, С.А. Гриднев
кафедра физики твердого тела ВГТУ
Эффективность термоэлектрических материалов определяется безразмерной термоэлектрической добротностью ZT = σα2T / k, где σ, α, T и k – это удельная электропроводность, коэффициент Зеебека, абсолютная температура и удельная теплопроводность, соответственно.
Была выдвинута идея о создании вещества, которое плохо проводит тепло и хорошо – электричество (концепция «фононное стекло – электронный кристалл»). Скуттерудиты были первыми объектами, исследованными в рамках этой концепции. Такие соединения описываются общей формулой МХ3, где М – атомы переходного металла 8 или 9-й группы, а Х – атомы пникогена (P, As или Sb). Элементарная кристаллическая ячейка скуттерудита состоит из 32 атомов, из них 8 атомов переходного металла образуют примитивную кубическую упаковку, а остальные 24 атома пникогена занимают позиции в шести из восьми октантов.
Сочетание большой подвижности носителей заряда и эффективной массы привели к исключительно высоким значениям фактора мощности α2σ более 3·10-3 Вт / м·K2 для образцов n- и p-типа. Однако и значение теплопроводности оказалось очень большим, что делает незаполненные скуттерудиты менее привлекательными для термоэлектричества.
Заполненные скуттерудиты отличаются от незаполненных тем, что в два вакантных октанта внедряются атомы других ме-
|
таллов, при этом основная решетка не |
|
|
изменяется и остается стабильной. Та- |
|
|
кие соединения описываются общей |
|
|
формулой АхМ4Х12, где А – атомы ще- |
|
|
лочного, щелочноземельного, редкозе- |
|
|
мельного металла, индия или олова. |
|
|
В заполненных |
скуттерудитах |
|
колебания гостевого атома, слабо свя- |
|
|
занного с решеткой, в наноразмерных |
|
|
пустотах вызывают рассеяние фононов, |
|
|
переносящих тепло. Внедренный атом |
|
|
практически не влияет на электрические |
|
|
свойства кристалла, но он обладает соб- |
|
|
ственными тепловыми |
колебаниями, |
|
которые могут вступать в резонанс с ко- |
|
|
лебаниями решетки, что приводит к до- |
|
1 – Yb0,19Fe4Sb12; 2 – CeFe3CoSb12 |
полнительному рассеянию фононов и, |
|
Температурные зависимости термоэлектрической доб- |
следовательно, к уменьшению решеточ- |
|
ротности заполненных скуттерудитов |
ной теплопроводности kр, приводящей к |
|
|
росту ZT (рисунок) [1]. |
|
Видно, что для заполненного скуттерудита CeFe3CoSb12 при температуре 900 К термоэлектрическая добротность достигает значения ZT = 1,4, что делает его перспективным генераторным материалом.
Литература 1. Шевельков А.В. Химические аспекты создания термоэлектрических материалов / А.В.
Шевельков // Успехи химии. – 2008. – Т. 77. – №1. – С. 3-21.
10
УДК 669.777
ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ НАНОКОМПОЗИТЫ НА ОСНОВЕ PbTe
студент гр. ПФм-161 Г.С. Рыжкова,
кафедра физики твердого тела ВГТУ
В настоящее время все старания исследователей термоэлектричества направлены на повышение значений добротности материала ZT. Известно, что одним из способов повышения термоэлектрической добротности является понижение теплопроводности в системах пониженной размерности в результате рассеяния фононов на поверхностях и границах раздела. Решением этой проблемы могут оказаться создание нанокомпозитов
(НК).
PbTe является одним из лучших термоэлектрических материалов, используемых в режиме средней температуры. Нанокомпозиты на основе материалов PbTe-AgSbTe2 (или AgPbmSbTe2 + m) впервые были изучены в работе [1]. Они обнаружили максимум ZT ≈ 2,2 при Т = 800 К в AgPbmSbTe2 + m с наноразмерной кристаллической структурой с наночастицами Ag-Sb [2,3]. На рисунке 1 показано ПЭМ-изображение НК на основе AgPb18SbTe20 с нанометровыми частицами Ag-Sb.
Рис.1. ПЭМ-изображение НК на основе AgPb18SbTe20 с нанометровыми частицами Ag-Sb.
На рисунке 2 показаны термоэлектрические свойства в этих нанокомпозитах. Чрезвычайно большой коэффициент мощности 28 мкВт/см К2 при 700 К получается изза электропроводности, равной значению около 0,25 105 См/м (показано на рисунке 2а) и большого коэффициента Зеебека равный -335 мкВ/К (показано на рисунке 2б). Вместе с низкой теплопроводностью (рис. 2в) получается ZT ~ 2,2 при 800 К (рис. 2г).
Таким образом, в последнее время теоретически предложен и экспериментально синтезирован нанокомпозит, который является высокоэффективным термоэлектрическим материалом за счет уменьшения теплопроводности решетки и повышения электронной проводимости.
|
Литература |
|
|
1. K.F. Hsu, S. Loo, F. Guo, W. Chen; |
|
|
J.S. Dyck, C. Uher, T. Hogan, E.K. |
|
|
Polychroniadis, M.G. Kanatzidis // Science. |
|
|
– 2004. – Vol.303. – Р. 818–821. |
|
Рис.2. Температурная зависимость а - электропроводности; |
2. X.Z. Ke, C.F. Chen, J.H. Yang, L.J. |
|
Wu, J. Zhou, Q. Li, Y.M. Zhu, P.R.C. Kent |
||
б - коэффициента Зеебека; в - теплопроводности; и г - ZT |
||
// Phys. Rev. Lett. – 2009. – Vol. 103. – Р. |
||
нанокомпозита на основе AgPb18SbTe20 |
||
145502. |
||
|
||
|
3. E. Quarez, K.F. Hsu, R. Pcionek, N. |
Frangis, E.K. Polychroniadis, M.G. Kanatzidis // J. Am. Chem. Soc. – 2005. – Vol. 127. – Р. 9177–9190.
11
УДК 538.9:621.382
ПОВЫШЕНИЕ МЕХАНИЧЕСКИХ СВОЙСТВ КОММУТАЦИОННЫХ СЛОЁВ НА ПОЛУПРОВОДНИКОВЫХ ВЕТВЯХ n-ТИПА
ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ГЕНЕРАТОРНЫХ БАТАРЕЙ
С.Б. Кущев,1 В.А. Дыбов,1 Д.В. Сериков,1 Е.Н. Федорова,2 студент ТФ-141 А.О. Росляков, студент ТФ-141 М.А. Погорелова
1кафедра физики твердого тела ВГТУ
2кафедра материаловедения и физики металлов ВГТУ
В работе представлены результаты исследования влияния способов подготовки поверхности на фазовый состав, структуру и механические свойства полупроводниковых ветвей n-типа на основе твердого раствора Bi2Te3-Bi2Se3.
Подготовку поверхности полупроводниковых ветвей производили следующими способами: механической полировкой; механической полировкой с последующей импульсной фотонной обработкой (ИФО) в атмосфере Ar (доза излучения 125 Дж/см2); механической полировкой с последующей электрохимической полировкой (ЭХП) в водном растворе
NaOH + H2C4H4O6 + C3H5(OH)3. Финишную очистку поверхности всех ветвей производили
путем ультразвукового диспергирования (УЗД). Барьерный (антидиффузионный) слой Mo, толщиной 0,3 мкм и коммутационный слой Ni, толщиной 0,3 мкм, наносили на поверхность ветвей в процессе магнетронного
распыления.
По результатам рентгеновской дифрактометрии (РД) и растровой электронной микроскопии (РЭМ) установлено, что в результате механической полировки, ИФО, ЭХП фазовый состав приповерхностного слоя термоэлектрических ветвей не изменился (рис.). Механическая полировка и ИФО приводили к рекристаллизации зерен в приповерхностном слое и образованию зерен с произвольной ориентацией.
По результатам исследования методом атомно-силовой микроскопии (АСМ) установлено, что рельеф поверхности ветвей после механической полировки с последующими ЭХП и УЗД неоднородный, с преобладанием протяженных углублений над остальными дефектами поверхности, величина которых составила 90 нм. Барьер рельефа при использовании ЭХП свидетельствует о селективности травления поверхности ветвей.
По результатам измерительного наноиндентирования установлено, что механическая полировка с последующим УЗД и механическая полировка с последующими УЗД и ИФО приводят к образованию упрочненного приповерхностного слоя вет-
вей, величина твердости и модуль Юнга |
|
Rсдвиг,, |
Характер разру- |
|
|
МПа |
шения |
||
которого на 30 %. превышают твердость |
|
|||
Без обработки |
1,3 |
когезионный |
||
и модуль Юнга исходных ветвей (таб- |
||||
|
|
|
||
Мех. полировка + УЗД |
5,6 |
смешанный |
||
лица). По результатам испытаний на |
||||
Мех. полировка + УЗД + ИФО |
5,5 |
адгезионный |
||
сдвиг было установлено, что величина |
||||
|
|
|
||
Мех. полировка + ЭХП + УЗД |
2,3 |
когезионный |
||
адгезии покрытия Mo+Ni на образцах |
после проведения механической полировки с последующими УЗД и ИФО увеличилась по сравнению с образцами без обработки более чем в 4 раза.
12
УДК 538.935
ВЛИЯНИЕ ОТЖИГА НА ФАЗОВЫЕ ПРЕВРАЩЕНИЯ
ВМНОГОСЛОЙНОЙ НАНОСТРУКТУРЕ Mg/NbO
студент гр. ПФм-161 А.Н. Смирнов, О.В. Стогней
кафедра физики твердого тела ВГТУ
Вработе изучено влияние термического отжига на фазовые превращения в многослойных наноструктурах Mg/NbO в зависимости от толщины слоёв магния. Многослойная структура (Mg/NbO)82 (индекс 82 означает количество бислоёв) была получена методом ион- но-лучевого распыления оксидной (NbO) и металлической (Mg) мишеней с последующим осаждением материала на подложки, вращающиеся вокруг мишеней. Магний напылялся на подложки через V-образный экран, в то время как оксид ниобия осаждался без использования экрана, поэтому полученные многослойные образцы отличались друг от друга толщиной сло-
ёв магния. Толщина слоев оксида ниобия во всех случаях составляла примерно 0,96 нм [1]. Установлено, что отжиг, проводимый при 450 оС, не приводит к разрушению много-
слойной структуры в исследованных образцах, однако, способствует фазовым превращениям
вслоях многослойных пленок. Исследованы температурные зависимости сопротивления образцов с разной толщиной слоя магния и установлено, что характер зависимости определяется
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
толщиной магниевых прослоек. Для образцов с |
|
108 |
|
|
|
|
|
|
|
толщиной магния от 2 до 3 нм температурная |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
107 |
1 |
|
|
|
|
|
|
зависимость сопротивления (см. рис.) подобна |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
106 |
|
|
|
|
|
|
|
аналогичным зависимостям, полученным для |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ом |
105 |
3 |
|
|
|
|
|
|
композитов. При увеличении толщины магния |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
R, |
104 |
|
|
|
|
|
|
|
до 4 - 6 нм, наблюдается резкий и значительный |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
103 |
4 |
|
|
|
|
|
|
рост сопротивления образцов при температуре |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
102 |
5 |
|
|
|
|
|
|
ᵒ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
430 С (см. рис.). Предполагается, что увеличе- |
|
10 |
1 |
6 |
|
|
|
|
|
|
ние электросопротивления при нагреве связано с |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
0 |
100 |
200 |
300 |
400 |
500 |
600 |
|
|
|
|
окислением проводящих магниевых слоев. На- |
|||||||
Температурная зависимостьT, oCсопротивления много- |
||||||||||
слойной структуры (Mg/NbO)82 с различной тол- |
личие сравнительно высокой проводимости в |
|||||||||
щиной бислоя: 1 - 2,3 нм; 2 - 2,5 нм; 3 - 2,8 нм; 4 – 3,4 |
этих образцах при более высокой температуре |
|||||||||
нм; 5 – 4,4 нм; 6 - 6 нм.5 – 4,4 нм; 6 - 6 нм. |
|
|
(450 - 550 °С) по всей видимости обусловлено |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
проводимостью через слои, содержащие гранулы чистого ниобия, восстановленные из оксида |
||||||||||
ниобия в результате термического отжига. Предполагается, что при нагреве нестехиометрич- |
||||||||||
ный оксид ниобия начинает разлагаться и освободившийся кислород захватывается химиче- |
||||||||||
ски более активным магнием, образуя соответствующий оксид. Формирование ниобия под- |
||||||||||
тверждается рентгеноструктурным анализом. Несмотря на восстановление ниобия, сопротив- |
||||||||||
ление образцов составляет большую величину (~ 10 кОм). Это свидетельствует о том, что об- |
||||||||||
разовавшийся ниобий представляет собой отдельные металлические гранулы в матрице ди- |
||||||||||
электрика, поэтому проводимость через эти слои является неметаллической. Таким образом, |
||||||||||
после высокотемпературного отжига структура многослойной системы Mg/NbO претерпевает |
||||||||||
значительные изменения, которые влияют на электрические свойства системы. |
||||||||||
|
|
|
Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ № 15-02-05920. |
Литература
1. Стогней О.В., А.Н. Смирнов, А.В. Ситников Получение многослойных образцов Mg/NbO Вестник ВГТУ. - 2016. - Т. 12- № 6. - С. 18 – 23.
13
УДК 538.953
ОКСИДНЫЕ ТЕРМОЭЛЕКТРИКИ ДЛЯ ВЫСОКОТЕМПЕРАТУРНЫХ ПРИМЕНЕНИЙ
А.Н. Смирнов, студент гр. ПФм-161, С.А. Гриднев
кафедра физики твердого тела ВГТУ
Технический прогресс невозможен без преодоления трудностей и вызовов, с которыми сталкивается человечество. Эффективное использование электрической энергии является актуальной проблемой на ближайшие десятилетия для многих стран. Повышение энергоэффективности возможно лишь при создании и использовании эффективных технологических решений. Задача прямого преобразования тепловой энергии в электрическую является очень актуальной в современных условиях истощения природных источников топлива. Одним из путей решения данной проблемы является создание термоэлектрических генераторов на основе слоистых кобальтитов.
Слоистые кобальтиты – семейство материалов, которые можно описать следующей
формулой [MmA2Om+2]q[CoO2] (M = Co, Bi, Pb, Tl; A = Ca, Sr, Ba; m = 0, 1, 2; q ≥ 0,5). Кри-
сталлическая структура этих слоистых оксидов описывается химической формулой ACoO2, где A = Na, Ca, La или комбинация двух и более элементов.
Наибольшее внимание из всех слоистых кобальтитов привлекает слоистый кобальтит кальция Ca3Co4O9, который является перспективным термоэлектрическим материалом р - типа. Он характеризуется высокими термоэлектрическими показателями, относительно низкой стоимостью и устойчивостью на воздухе при повышенных температурах. Кроме того, в составе Ca3Co4O9 нет токсичных элементов, причиняющих вред окружающей среде.
Вработе [1] были изучены твердые растворы Ca3-xBixCo4-yFeyO9 (x = 0, y = 0; x = 0,3, y
=0; x = 0,3, y = 0,1), где ионы Ca2+ и Co3+ были частично совместно замещены Bi и Fe с последующим искровым плазменным спеканием. Установлено, что замещение висмутом приводит к снижению теплопроводности до 40%. Кроме того, было установлено, что фактор мощности был увеличен на 33% путем совместного легирования Fe и Bi. В данном исследо-
вании показатель ZT достигал 0,4 при 973 К в образце Ca2.7Bi0.3Co3.9Fe0.1O9. Это означает, что совокупное воздействие при совместном легировании может эффективно улучшить
термоэлектрическую эффективность материалов на основе Ca3Co4O9.
В той же работе [1] рассмотрены термоэлектрические свойства соединения Ca3-xYxCo4- yFeyO9 (0 < x < 0.3, 0 < y < 0.1), совместно легированного ионами Y+3 и Fe3+ и полученного путем высокотемпературного синтеза с последующим искровым плазменным спеканием. Для систем, легированных железом (х = 0, y < 0,1), удельное электрическое сопротивление снизилось во всем измеренном диапазоне температур, в то время как коэффициент Зеебека остался почти таким же. Для совместно легированной системы, при различном содержании железа удельное электрическое сопротивление и коэффициент Зеебека повышаются с увеличением концентрации Y. Для всех совместно легированных (х = 0,1 и у = 0,03) образцов, обнаружено увеличение фактора мощности в измеренном диапазоне температур, а также улучшение ZT по сравнению с нелегированным Ca3Co4O9. Таким образом, слоистый кобальтит кальция Ca3Co4O9, легированный Bi, Fe и Y, является перспективным материалом, благодаря своим высоким термоэлектрическим свойствам, которыми он обладает при высоких температурах.
Литература
1. Ning Yu Wu, Ngo Van Nong, Nini Pryds, Soren Linderoth / Effects of Yttrium and Iron co - doping on the high temperature thermoelectric properties of Ca3Co4O9 // Journal of Alloys and Compounds, iss. (No 638). 2015. P. 127 – 132.
14
УДК 538.935
ВЛИЯНИЕ УГЛЕРОДНОГО НАПОЛНИТЕЛЯ НА ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА СИСТЕМЫ [Cu2Se]30[Cu2O]70
В.В. Бавыкин
АО НПО «РИФ»
Исследовано влияние углеродного наполнителя на термоэлектрические свойства системы [Cu2Se]30[Cu2O]70. Образцы [Cu2Se]30[Cu2O]70 + углеродные нановолокна (УНВ) диаметром 9 мм были получены методом двухстадийного горячего прессования:
-холодное прессование (брикетирование) при комнатной температуре, в воздушной среде при давлении 300 МПа;
-горячее прессование при Т = 800 К, в воздушной среде при давлении 700 МПа, в течение 5 минут.
На рис. 1 представлены зависимости удельного электрического сопротивления от тем-
пературы системы [Cu2Se]30[Cu2O]70.с различной концентрацией УНВ. Все полученные кривые имеют монотонно убывающий вид, что характерно для полупроводников. Наибольшее уменьшение электрического сопротивления наблюдается в системе с добавлением 0,1 масс. % УНВ. Этот факт дает основание полагать, что углеродные
частицы, удельное электрическое сопротивление которых значительно меньше, чем у других компонентов полученных образцов, принимают непосредственное участие в электропереносе.
На рис. 2 представлена зависимость термоэдс от температуры. Все полученные зависимости имеют монотонно возрастающий характер с ростом температуры системы [Cu2Se]30[Cu2O]70.с различной концентрацией УНВ. Добавление УНВ практически не влияет на значение коэффициента термоэдс образцов системы [Cu2Se]30[Cu2O]70.
Температурные зависимости генераторной мощности полученных образцов, вычисленные по формуле.
(1)
где α – коэффициент термоэдс;ρ – удельное электрическое сопротивление, представлены на
рис. 3. В сравнении с Bi0,5Sb1,5Te3 образец состава [Cu2Se]30[Cu2O]70+1% масс. УНВ имеет практиче-
ски такую же генераторную мощность, однако ее максимальное значение достигается при более высокой температуре ввиду того, что Bi0,5Sb1,5Te3] является низкотемпературным термоэлектриком.
Рис 1. Зависимости удельного электрического сопротивления от температуры системы [Cu2Se]30[Cu2O]70+УНВ
Рис 2. Зависимость термоэдс от температуры системы [Cu2Se]30[Cu2O]70 +УНВ
Рис 3. Зависимость фактора мощности от температуры системы
[Cu2Se]30[Cu2O]70+УНВ
Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ (проект 16-08-36411).
15
УДК 537.9
ТЕРМОВОЛЬТАИЧЕСКИЙ ОТКЛИК В ДВУХСЛОЙНЫХ СТРУКТУРАХ
ZnO/ZnхFe1-хO
студент гр. ПФм-171 И.С. Ильяшев, В.А. Макагонов, С.Ю. Панков
кафедра физики твердого тела ВГТУ
Термовольтаический эффект заключается в том, что в условиях отсутствия перепада температур, на противоположных гранях двухслойного, градиентным образом легированного полупроводникового образца возникает электрическое напряжение, величина которого может достигать десятков милливольт [1]. Термоэлектрический преобразователь на основе данного эффекта обладает рядом преимуществ перед устройствами, принцип работы которых основан на эффекте Зеебека: отсутствие необходимости создания градиента температуры, меньший вес и др.
Двухслойные тонкопленочные структуры ZnO/ZnхFe1-хO были получены методом ионно-лучевого распыления керамической мишени на подложку из ситалла в вакууме не хуже P = 10-2 Па. Керамическая мишень размером 280х80 мм2 представляла из себя пластины ZnO, закрепленные на медном водоохлаждаемом основании. Для получения слоев ZnхFe1-хO на поверхность мишени ZnO вдоль длины подложки неравномерным образом были установлены навески чистого Fe, что позволило в одном цикле напыления получить слои ZnхFe1-хO с различным содержанием железа. Формирование двухслойных структур ZnO/ZnхFe1-хO происходило в две стадии. Вначале было проведено напыление слоя чистого ZnO, затем, поверх него был нанесен слой ZnхFe1-хO. Время напыления ка-
ждого из слоев составляло 3 часа.
На рисунке представлены зависимости термовольтаического отклика для двухслойных структур ZnO/ZnхFe1-хO в исходном состоянии, измеренные в диапазоне температур 25 – 350 °С. Согласно полученным данным, для всех изученных образцов значения термовольтаического отклика монотонно увеличиваются с повышением температуры. Увеличение содержания Fe приводит к увеличению угла наклона графика зависимости термовольтаического отклика от температуры. Максимальное значение отклика составило около 1500 мкВ при 350 °С для образца
Zn0,79Fe0,21O.
Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ (проект 16-08-36411).
Литература
1. Механизм возникновения электродвижущей силы при нагревании кристаллов SmS / В.В. Каминский, Л.Н. Васильев, М.В. Романова, С.М. Соловьев // Физика твердого тела. – 2001. – Т.
43. – Вып. 6. – С. 997 – 999.
16
УДК 537.9
ПОЛУЧЕНИЕ ТОНКИХ ПЛЕНОК ОКСИДА ЦИНКА МЕТОДОМ ИОННО-ЛУЧЕВОГО РАСПЫЛЕНИЯ
студент гр. ТФ-161, В.В. Бассараб, В.А. Макагонов, С.Ю. Панков, студент гр. ТФ-141 В.А. Юрьев,
кафедра физики твердого тела ВГТУ
Тонкие пленки оксида цинка (ZnO) были получены методом ионно-лучевого распыления на установке УВМ-2М. Для получения градиента толщин на подложках в ходе одного технологического процесса между мишенью и подложкодержателем устанавливается V- образный экран. Напыление тонких пленок проводилось в вакууме не хуже ~ 7·10-4 Торр. Для изучения влияния условий получения на свойства тонкопленочных образцов, было синтезировано четыре серии образцов при различных параметрах напыления, в каждой из которой толщина тонких пленок ZnO изменялась с номером образца.
Параметры получения тонких пленок ZnO
Номер серия |
Время напыления, |
Давление водорода, |
Вращение подложко- |
|
мин |
мм.рт.ст. |
держателя |
1 |
300 |
- |
С вращением |
2 |
300 |
2,5·10-5 |
С вращением |
3 |
300 |
5,4·10-5 |
С вращением |
4 |
300 |
9,2·10-5 |
С вращением |
Рентгеноструктурный фазовый анализ показал, что все образцы имеют две фазы. Одна фаза - аморфный ZnO, что выражается в виде большого протяженного гало на картинах рентгеновской дифракции, вторая фаза кристаллический ZnO – на рентгенограмме имеется 4 четко различимых пика. Оценки степени кристалличности полученных тонких пленок по интегральным интенсивностям областей для аморфной и кристаллической фазы дает значение порядка 7 %.
1 |
2 |
3 |
4 |
1 без H2; 2 – 2,5·10-5 Торр.; 3 5,4·10- Торр; 4 9,2·10-5 Торр Рентгенограммы тонких пленок ZnO полученных при различных давлениях водорода
Кристаллическая фаза ZnO характеризуется гексагональной решеткой вюрцита (пространственная группа P63mc), оценка параметров которой дает значения a = 3.322 0.001 Å и с = 5.315 0.002 Å. Сравнивая полученные значения с табличными параметрами (а = 3.325 Å и с = 5.205 Å) можно сделать вывод, что в процессе ионно-лучевого напыления формируются тонкие пленки ZnO с крайне дефектной структурой, что приводит в основном к увеличению параметра с.
Работа выполнена при поддержке Министерства образования и науки в рамках проектной части государственного задания (проект № 3.1867.2017/ПЧ).
17
УДК 537.62
ФОРМИРОВАНИЕ МАГНИТОЖЕСТКОЙ ФАЗЫ ФЕРРИТА ПРИ ТЕРМООБРАБОТКЕ КОМПОЗИТОВ Fe-MgO И Fe-Nb2On
А.А. Гребенников1, О.В. Стогней2
1кафедра физики и химии ВУНЦ ВВС «ВВА имени профессора Н.Е. Жуковского и Ю.А. Гагарина»
2кафедра физики твердого тела ВГТУ
Установлено, что вакуумная термообработка гранулированных нанокомпозитов ферромагнитный металл - оксид на основе железа приводит к формированию магнитожесткого материала, содержащего наноструктурированную фазу феррита. Объектами исследования являлись тонкие пленки нанокомпозитов Fe-Nb2On и Fe-MgO (толщина пленок в зависимости от концентрации Fe составляла 0,3-1 мкм). Образцы получены методом ионно-лучевого распыления. Структура и магнитные свойства образцов исследовались в исходном состоянии и после термообработки, проведенной в вакууме (~10-3 Па).
Согласно результатам рентгеноструктурного анализа структура образцов FeNb2On и Fe-MgO состоит преимущественно из двух фаз: металла (Fe) и диэлектрика (Nb2On или MgO). Образцы до порога перколяции проявляют суперпарамагнитные свойства, за порогом перколяции – ферромагнитные, что характерно для гранулированных систем ферромагнетик – диэлектрик.
Термообработка композитов Fe-Nb2On при 600 оС и Fe-MgO при 550 оС приводит к изменению фазового состава и магнитных свойств. На рентгенограммах кроме фаз металла и диэлектрика появляются пики, соответствующие фазе феррита, что является следствием взаимодействия металлических гранул и матрицы. Величина коэрцитивной силы (Нс) отожженных образцов на два порядка выше значений, проявляемых в исходном состоянии (см. рис.), при этом намагниченность насыщения после отжига не меняется. Предположительно существенное изменение величины Нс связано с появлением в структуре композитов новой фазы феррита. Высокие значения Нс обусловлены наличием в пленках большого числа структурных дефектов, вызванных межфазным взаимодействием в процессе отжига и могут быть как увеличены, так и уменьшены путем дополнительной обработки образцов.
(а) |
420 |
|
|
отожженные при 600 oC |
|
|
|
|
|
|
исходные |
|
|
|
360 |
|
|
|
|
|
|
300 |
|
|
|
|
|
, Э |
240 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c |
|
|
|
|
|
|
H |
180 |
|
|
|
|
|
|
120 |
|
|
|
|
|
|
60 |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
15 |
30 |
45 |
60 |
75 |
90 |
|
|
|
Fe, ат.% |
|
|
(б) |
400 |
|
|
|
|
|
|
300 |
|
|
|
|
|
Э |
200 |
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C |
|
|
|
|
|
|
H |
|
|
|
|
|
|
|
100 |
|
|
отожженные при 550 oC |
||
|
|
|
|
исходные |
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
28 |
32 |
36 |
40 |
44 |
48 |
|
|
|
Fe, ат.% |
|
|
Концентрационные зависимости коэрцитивной силы образцов
Fe-Nb2On (a) и Fe-MgO (b)
Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ (проект 15-02-05920).
18