Samostoyatelnaya_Rabota_uchebnoe_Posobie
.pdfЗа исходный вектор берётся вектор тока. Откладываем его горизонтально вправо. Далее в масштабе откладываем вектора напряжений на каждом сопротивлении. При этом руководствуются следующим правилом: вектора на активных сопротивлениях совпадают по направлению с вектором тока, на индуктивных сопротивлениях – опережают ток на 90°, на емкостных сопротивлениях – отстают на 90°. Соединив начало первого вектора с концом последнего, получают вектор общего напряжения и угол сдвига фаз (ϕ) между током и напряжением.
Применениеприведённыхформулпокажемнаконкретномпримере.
Пример 2.1. В электрической цепи (рис 2.1) заданы сопротивления и напряжение источника. Определить Z, I, S, P,Q. Построить векторную диаграмму напряжений. Как изменить величину ёмкости, чтобы в цепи возник резонанс напряжения?
Рисунок 2.1 – Последовательное соединение
Решение:
По формуле (2.1) рассчитываем общее сопротивление цепи
Z (¦R)2 (¦XL ¦XC )2
(8 4)2 (10 20 4 10)2 20 Ом
Определяем общий ток в цепи
IU 200 10 А Z 20
11
Определяем косинус и синус угла сдвига фаз
|
cos Μ |
¦R |
12 |
0,6 |
|
||
|
|
Z |
20 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
||
sin Μ |
¦X L |
¦XC |
|
|
30 14 |
0,8 |
|
|
Z |
|
|
20 |
|||
|
|
|
|
|
Рассчитываем мощности
S = U I=200 10 = 2000 BA
P = U I cosφ = 200 10 0.6 = 1200 Вт Q = U I sinφ = 200 10 0.8 =1600 BAP
Рассчитываем напряжения на каждом сопротивлении и строим векторную диаграмму
M |
|
А |
|
В |
= 1–––; MU = 20––– |
||||
I |
|
см |
|
см |
UR1 |
= I R1 |
= 10 8 = 80 B |
||
UL = I XL1 |
= 10 10 = 100 B |
|||
UC1 |
= I XC1 |
= 10 4 = 40 B |
||
UR2 |
= I R2 |
= 10 4 = 40 B |
||
UC2 |
= I XC2 |
= 10 10 = 100 B |
||
UL2 |
= I XL2 |
= 1020 = 200 B |
Рисунок 2.2 – Векторная диаграмма напряжений
12
Чтобы в цепи возник резонанс напряжений, необходимо до-
биться выполнения условия ∑ХL |
= ∑Хс. |
||
В нашем примере ∑Хс меньше ∑ХL, поэтому необходимо сум- |
|||
му ∑Хс увеличить, а это достигается уменьшением ёмкости кон- |
|||
денсатора, т. е. |
|
1 |
|
ν ¦Xc |
|
π |
|
|
|
||
|
|
ΖC |
Контрольные задания по определению параметров электрической цепи с последовательным включением сопротивлений приведены в приложении (2.1).
2.2Параллельное соединение сопротивлений
Взадачах на параллельное соединение сопротивлений обычно требуется определить общий ток, угол сдвига фаз между общим током и напряжением и построить векторную диаграмму токов. Порядок решения задач такого типа покажем на конкретном примере.
Пример 2.2. Для заданной электрической цепи (рис. 2.3.) с известными сопротивлениями и напряжением источника питания требуется определить общий ток (Iоб), угол сдвига фаз между общим током и напряжением источника; построить векторную диаграмму токов.
Рисунок 2.3 – Параллельное соединение сопротивлений
13
Решение:
Сначалаопределимполноесопротивлениепервойивторойветви
|
|
|
|
Z1 |
R12 R L12 |
62 82 |
|
10 Ом |
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
Z2 |
R 22 R ɋ21 |
162 122 |
|
20 Ом |
|
|
|
||||||||||||||
Зная сопротивление ветвей, определим токи ветвей |
|
|
|
|||||||||||||||||||||
I1 |
U |
100 |
10 |
А; I2 |
U |
100 |
|
5 А; |
I3 |
U |
100 |
2 А; |
||||||||||||
Z1 |
|
10 |
Z2 |
|
|
20 |
R 3 |
|
|
50 |
||||||||||||||
|
|
U |
100 |
|
|
U |
100 |
|
|
|||||||||||||||
|
|
I4 |
|
|
5 А; I5 |
|
|
10 А. |
|
|||||||||||||||
|
|
|
XC2 |
|
20 |
|
|
X L2 |
|
|
10 |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Пользуясь треугольниками сопротивлений для первой и второй
ветви, находим углы сдвига фаз (ϕ1, ϕ2) между напряжением ис- |
|||||||||||||||||
точника и токами (I1 и I2) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
cos Μ1 |
|
R1 |
|
6 |
0,6; sin Μ1 |
|
|
X L1 |
|
8 |
|
0,8; |
|
||||
|
Z1 |
10 |
|
|
Z1 |
10 |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
Μ1 |
arccos 0,6 |
53θ; |
12 |
|
|
|||||||
cos Μ2 |
R 2 |
|
|
16 |
|
0,8 ; sin Μ2 |
|
XC |
|
0,6 |
; |
||||||
Z2 |
20 |
|
|
Z2 |
20 |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
Μ2 |
arccos 0,8 |
37θ. |
|
|
|
|
|
Замечание. В некоторых контрольных задачах токи ветвей, а так же углы сдвига фаз являются уже заданными. Поэтому для таких задач выполненные выше операции опускаются.
Токиветвей, состоящихиздвухсопротивлений, являютсясложными. Поэтому для удобства расчётов сначала их разлагают (с помощью косинусов и синусов) на отдельные составляющие. Такое разложениеэквивалентнозаменеоднойветвидвумя, воднойизкоторых протекает активный ток (Iа1), а в другой – реактивный (IL1). Найдём эти токи для нашего случая
Ia1 |
I1 cos Μ1 |
10 0,6 |
6 А |
} Составляющие первого тока |
IL1 |
I1 sin Μ2 |
10 0,8 |
8 А |
|
Ia 2 |
I2 cos Μ2 |
5 0,8 |
4 А |
} Составляющие второго тока |
IC2 |
I2 sin Μ2 |
5 0,6 |
3 А |
14
Ток в общей ветви определяется по формуле
Iɨɛ (¦Ia )2 (¦IC ¦I L ) 2
(6 4 2) 2 (5 3 8 10) 2 15,62 А
Определяем угол сдвига фаз между общим током и напряжением источника питания
cos Μɨɛ |
¦Ia |
6 4 2 |
0,78 |
; |
Μɨɛ |
arccos 0,78 40θ |
|
Iɨɛ |
15,62 |
||||||
|
|
|
|
|
Для построения векторной диаграммы выбираем масштаб по току и напряжению
А |
В |
MI = 2–––; MU = 10––– |
|
см |
см |
Рисунок 2.4 – Векторная диаграмма токов
За основной вектор принимаем вектор напряжения U . Его откладываем горизонтально вправо. Активные точки откладываем вдоль вектора напряжения, емкостные токи – вертикально вверх,
15
а индуктивные – вертикально вниз. Путём параллельного переноса векторов по вертикальной и горизонтальной осям производим их алгебраическое сложение. Суммарный активный ток равен 12А (6 см); суммарный емкостной ток – 8А (4 см); суммарный индуктивный ток – 18А (9 см). Так как емкостные и индуктивные токи направлены в противоположные стороны, то полный реактивный ток (индуктивного характера) равен разности, т.е. 10А (5 см). В результате получился прямоугольный треугольник, гипотенуза которого и есть общий ток (рис. 2.4).
Контрольные задания по определению параметров электрической цепи с параллельным включением сопротивлений приведены в приложении 2.2.
3 ТРЁХФАЗНЫЙ ТОК
Приёмники электрической энергии (нагрузка) могут быть соединены по схеме звезда и треугольник. Лучи звезды и стороны треугольниканазываютсяфазами. Всоответствиисэтимпонятием токи и напряжения на фазах нагрузки называются фазными. Токи в подводящих проводах (в линии) и напряжения между проводами называются линейными. Нагрузка может быть симметричной (иначе – равномерной) и несимметричной. При симметричной нагрузке комплексы фазных сопротивлений равны между собой.
ZA ZB ZC
Наоборот, при несимметричной нагрузке такого равенства нет. Заметим, чтодлятрёхфазнойцепинесуществуетпонятияобщего сопротивления, общего коэффициента мощности (cos ϕ), нет и линейногосопротивления. Поэтомувсерасчётыначинаютсявпервую очередь с вычислений фазных параметров, а затем, пользуясь определёнными соотношениями, находят линейные величины.
3.1 Соединение приёмников звездой
Соединение нагрузки с трёхфазным источником ЭДС может быть выполнено по четырёхпроводной и трёхпроводной схеме.
16
Четырёхпроводная схема
.
Рисунок 3.1 – Соединение приёмников звездой
При четырёхпроводной схеме нейтральные точки нагрузки (0′) игенератора(0) соединяютсяотдельнымпроводом(рис. 3.1), который называется нулевым.
Положительное направление линейных токов и напряжений показаны на (рис. 3.1). В этом случае независимо от нагрузки
(ZA, ZB, ZC) фазные напряжения (UA , UB , UC ) равны между собой и сдвинуты друг относительно друга на 120°.
|
|
|
|
j120θ |
|
|
j120θ |
(3.1) |
UA |
UɎ; |
U B |
UɎe |
|
; UC |
UɎe |
|
Линейные напряжения (UAB , UBC , UCA) всегда постоянны, равны между собой и сдвинуты друг относительно друга на угол 120°. При этом звезда линейных напряжений опережает звезду фазных напряжений на угол 30°. Приняв за исходный вектор – вектор UA, можно записать
|
|
|
j30θ |
; |
|
|
|
|
j90θ |
; |
|
|
|
j150θ |
(3.2) |
|
U AB |
U Ʌe |
|
U BC |
U Ʌe |
|
|
UCA |
U Ʌe |
|
|||||||
Между фазными и линейными напряжениями всегда соблюда- |
||||||||||||||||
ются следующие соотношения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
; |
|
|
|
|
|
(3.3) |
|
UAB |
UA |
UB; |
|
UBC |
UB UC |
|
UCA |
UC UA |
||||||||
По величине линейное напряжение в |
3 раз больше фазного, |
|||||||||||||||
т. е. |
|
|
|
|
|
U Ʌ |
|
3UɎ |
|
|
|
|
|
|
(3.4) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
17
Линейные точки (IA , IB , IC) равны фазным токам. Их векторная сумма равна току в нейтральном проводе ( I N ), т. е.
IA IB IC IN |
(3.5) |
Векторная диаграмма фазных и линейных напряжений показано на (рис.3.2).
Угол сдвига фаз междутокоми фазнымнапряжениемопределяется из треугольников сопротивлений для каждой фазы
ΜA arctg |
X A |
; |
ΜB , ΜC – аналогично. |
(3.6) |
|
|
R A |
|
|
Рисунок 3.2 – Векторная диаграмма напряжений
Выбрав масштаб по току, можно нанести их на векторную диаграмму (рис.3.2). Векторная сумма токов (3.5) позволяет опреде-
лить величину и направление вектора тока в нейтральном прово-
де (I N ).
Активная мощность каждой фазы, например фазы А, равна
PA UA IA cosΜA |
(3.7) |
18
Активная мощность трёхфазной цепи равна сумме активных мощностей отдельных фаз
P PA PB PC [Вт] |
(3.8) |
Реактивная мощность каждой фазы, например фазы А, равна
QA U A IA sin ΜA |
(3.9) |
Реактивная мощность трёхфазной цепи равна алгебраической (с учётом знака) сумме реактивных мощностей отдельных фаз
Q QA QB QC |
(3.10) |
Полная мощность трёхфазной цепи
S P2 Q2 |
(3.11) |
Заметим, еслинагрузкасимметричная(т.е. ZA = ZB = ZC), торасчётныеформулымощностисущественноупрощаютсяионистановятся универсальными, т.е. пригодными для соединения по схеме звезда (четырёхпроводная и трёхпроводная) и треугольник
P 3 UЛ IЛ cos Μ
Q3 UЛ IЛ sin Μ
S |
3 UЛ IЛ |
(3.12) |
Трёхпроводная схема
Втрёхпроводнойсхеменулевыеточкинагрузкиигенераторане соединяются между собой (см. рис. 3.1 без нулевого провода).
Если нагрузка симметричная, то все фазные напряжения (UA , UB , UC ) равны между собой по величине и сдвинуты по фазе друг относительно друга на угол 120°
UA UB UC UɎ
При этом фазные напряжения меньше линейных в раз, т. е.
UɎ UɎ 3
19
Фазныетоки(онижеилинейные) такжеравнымеждусобойпо величине и сдвинуты друг относительно друга на угол 120°
IA |
|
IB |
|
IC |
Алгебраическая сумма токов равна нулю. Угол сдвига фаз между фазным током и напряжением для всех фаз одинаков и определяется по формуле (3.6) MA MB MC
Мощности (P, Q, S) рассчитываются по формулам (3.12). Если нагрузка несимметричная, то фазные напряжения
(U A , U B , UC ) уже не равны между собой (по модулю) и угол сдвига между ними не равен 120°. Естественно, что и фазные токи ( IA , IB , IC ) также будут отличаться по величине. Линейные же напряжения всегда остаются неизменными.
Вэтомслучаерасчётпараметровначинаютвестисопределения напряжения смещения (U N) нейтрали
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
EA ɍA EB ɍB EC ɍɋ |
(3.13) |
||||||||||||
|
|
|
UN |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
ɍȺ |
ɍȼ ɍɋ |
|
|
|
|
||||||
– комплексы проводимостей фаз нагрузки; |
|
||||||||||||||||||
где УА , УВ , УС |
|
||||||||||||||||||
|
|
|
– комплексы фазных напряжений генератора. |
||||||||||||||||
EА , EВ , EС |
|||||||||||||||||||
В расчётах обычно принимают |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
UɅ |
|
|
|
(3.14) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
EA |
|
|
EB |
|
|
|
EC |
|
|
3 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Зная напряжение смещения, находят фазные напряжения по
формулам |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3.15) |
||
U A |
E A U N ; |
U B |
E B U N ; |
UC |
EC U N |
|||||||||||
Далее находят фазные токи |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
U A |
|
|
|
U B |
|
|
|
UC |
|
|
|
|
|
|
IA |
|
ZA |
|
; IB |
|
ZB |
|
; IC |
|
ZC |
|
|
(3.16) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Пользуясь треугольниками сопротивлений, находят углы сдвига фаз между фазными напряжениями и токами (3.6) Расчёт мощностей в этом случае ведётся исключительно по формулам
(3.7–3.11).
20