
- •Санкт-Петербургский государственный электротехнический университет «лэти»
- •1.1.Основные определения и понятия. Характеристики антенн
- •2. Аксиоматика макроскопической электродинамики
- •2.1 Уравнение Максвелла, векторный потенциал, граничные условия
- •2.2.Метод самосогласованного решения антенных задач
- •3. Элементарный электрический вибратор.
- •3.1 Векторный потенциал диполя Герца.
- •3.2. Магнитное поле диполя Герца.
- •3.3. Электрическое поле диполя Герца.
- •3.4 Вектора эм поля в дальней зоне, сопротивление излучения
- •4. Линейная антенна
- •4.1. Вывод выражения для дн линейной антенны с произвольным распределением тока.
- •4.2. Дн линейной антенны с постоянным распределением тока. Соотношение неопределенности, уровень боковых лепестков.
- •5. Линейная антенная решетка
- •5.1. Вывод выражения для дн лар
- •6. Синтез афр по заданной дн.
- •6.1. Исторический обзор, особенности задач синтеза антенн.
- •6.2. Вариационный метод фазового синтеза. Примеры.
- •7. Фазовый синтез
- •7.1. Актуальность для фар, постановка задачи.
- •7.2. Итерационный метод фазового синтеза. Примеры.
- •8. Вибраторные антенны.
- •8.1. Распределение тока в вибраторной антенне на основе аналогии с длинной линией.
- •8.2. Дн симметричного вибратора.
- •8.3. Вывод уравнения Поклингтона.
- •8.3.1.Векторный потенциал цилиндрического вибратора:
- •8.3.3. Реализация граничного условия на поверхности антенны.
- •8.4. Решение уравнения Поклингтона методом Галеркина.
- •8.5. Частотная зависимость входного сопротивления симметричного вибратора.
- •9.Математическое описание вибраторных антенных решеток.
- •9.1.Система связанных иу для двухэлементной вибраторной антенной решетки с активным питанием (вывод).
- •9.2. Решение системы связанных иу
- •9.3.Система связанных интегральных уравнений для многоэлементной антенны «волновой канал».
- •9.4.Особенности системы иу для коллинеарной фар.
- •10. Краткий обзор существующих программных средств
- •10.1. Программы серии nec (winNec, miniNec, SuperNec) и другие программные средства для анализа проволочных структур.
- •10.2. 2D и 3d программные средства сапр антенн (mwo, mws, Ansoft hfss)
- •11. Заключение
- •Литература
2.2.Метод самосогласованного решения антенных задач
Пусть в некоторой области пространства
имеется устройство, по которому текут
токи, или другими словами, имеется объем
пространства, в котором протекают токи.
Если необходимо найти поля
и
,
созданные этими токами, то решаетсяпрямая задача анализа. Прямая задача
анализа может быть решена в 2 этапа.
1 этап. Определяется векторный потенциал в точке наблюдения (рис. 1):
,
где
– плотность распределения тока в
исходном объеме.
2 этап. Находятся вектора полей в точке наблюдения:
Замечание: данная постановка задачи подразумевает точно известное распределение тока в объеме интегрирования. Такая ситуация имеет место крайне редко, чаще всего из приближенных соображений распределение токов постулируется, в силу этого такая постановка носит несамосогласованный характер.
В настоящее время реальный круг задач, стоящий перед разработчиками антенн требует существенно более точного подхода, при котором математический (компьютерный) эксперимент эквивалентен физическому. Для построения такой модели требуется найти сначала реальное токовое распределение из фундаментальных законов (уравнений Максвелла). Такая постановка для антенных задач приводит, как правило, к интегральным
уравнениям относительно неизвестной функции распределения токов проводимости или смещения и является самосогласованной.
Если по известным векторам полей
и
в точке наблюдения необходимо найти
распределение тока, порождающего эти
я, то говорят о задачисинтеза в антенной
технике.
3. Элементарный электрический вибратор.
3.1 Векторный потенциал диполя Герца.
Диполь Герца – это элементарный линейный излучатель, длина которого много меньше длины волны с постоянным распределением тока по его длине.
Рис. 3.1 Диполь Герца в декартовой системе координат
Диполь Герца представляет собой идеализированный объект. На практике применение таких коротких антенн неэффективно, ввиду плохих полевых характеристик, кроме того, у реальных антенн распределение тока по длине не может быть постоянным. Вместе с тем, поле излучение диполя Герца весьма просто описывается математически, поэтому его можно использовать как элементарный объект, полезный для описания более сложных линейных антенн. Например, в антенне типа «волновой канал» (рис.3.2) можно представить все токопроводящие элементы как суперпозицию электрических диполей Герца.
Рис. 3.2 Антенна «волновой канал»
Далее суммарное поле в точке наблюдения от всех элементарных диполей позволит вычислить поле излучения всей антенны. Таким образом, зная распределение тока по антенне, мы сможем достаточно просто описать полевые характеристики сложной линейной антенны.
Кроме того, режим работы антенны, близкий к режиму диполя Герца имеет место в тех устройствах, в которых стараются любой ценой минимизировать линейные размеры (например, в антеннах мобильных телефонов или антеннах диапазонов ДВ и СДВ).
Найдем векторный потенциал диполя Герца в произвольной точке пространства:
,
где
известно и удовлетворяет данному ранее
определению.
Поместим диполь Герца в центр сферической системы координат.
,
где
- координаты точки интегрирования.
При интегрировании
будет меняться от
до
,
но так как длина диполя Герца мала, то
можно сделать приближение следующего
вида:
,
где
- расстояние от центра координат до
точки наблюдения, поэтому мы можем
вынести функцию Грина из интеграла:
Представляя элементарный объем в виде
,
и учитывая, что
- полный ток, получим:
(3.1)