- •Кислицын А.А. Физика атома, атомного ядра и элементарных частиц
- •Строение вещества
- •Краткая история
- •Краткая история
- •Флуоресценция соединений урана
- •Опыты А.Беккереля
- •Опыты Э.Резерфорда
- •Опыты Э.Резерфорда
- •Вид установки Резерфорда
- •Рассеяние частиц атомными ядрами.
- •Количество частиц dN, летящих внутри телесного уг-
- •Из формулы (2.1) находим эффективное сечение:
- •Иногда удобно обозначить через I поток расходя-
- •Параметры n1, v1, n2, V могут быть заданы экспери- ментатором, а эффективное сечение
- •Вернемся к опытам Резерфорда, и изобразим траек- торию какой-либо из альфа-частиц, пролетающей мимо
- •Для этого процесса (упругого рассеяния альфа-час- тиц на ядрах атомов) Э.Резерфорд получил фор-
- •Главный результат опытов Резерфорда.
- •Отсюда следует, что модель атома Томсона (левый
- •Другой важнейший результат опытов по рассеянию альфа-частиц был получен позднее, в 1920 году
- •Согласие формулы Резерфорда с опытом по-
Рассеяние частиц атомными ядрами.
О- центр рассеяния (ядро атома). Детектор с площа- дью рабочей поверхности dS регистрирует части-
цы, рассеянные под углом θ - (угол рассеяния), и летящие внутри телесного угла dΩ.
Количество частиц dN, летящих внутри телесного уг-
ла dΩ, и зарегистрированных детектором за еди-
ницу времени, равно:
dN = dσ·n1·v1·n2·V , |
(2.1) |
где n1 - плотность частиц в налетающем пучке, v1 - их скорость, n2 - число ядер в единице объема мише- ни, V - рабочий объем мишени, равный произведе-
нию площади поперечного сечения пучка на тол-
щину мишени, если частицы пролетают сквозь ми- шень (в этом случае мишень называется "тонкая").
Если частицы останавливаются внутри мишени, то
площадь поперечного сечения пучка надо умно- жить на глубину проникновения частиц, в этом слу-
чае мишень называется "толстая". Коэффициент dσ называется "эффективным сечением".
Из формулы (2.1) находим эффективное сечение:
d |
|
|
dN |
(2.2) |
|||||
|
|
||||||||
n v n V |
|||||||||
|
|
|
|
1 |
1 |
2 |
|
|
|
Разделив обе части формулы (2.2) на dΩ, находим |
|||||||||
характеристику, которая называется "дифферен- |
|||||||||
циальное эффективное сечение": |
|
||||||||
|
d |
|
dN d |
|
(2.3) |
||||
|
d |
n1v1n2V |
|||||||
|
|
|
|
Проинтегрировав (2.2) или (2.3) по всему телесному
углу Ω, получаем величину, которая называется
"полное сечение":
d d |
d |
|
N |
(2.4) |
||
n v n V |
||||||
d |
|
|||||
|
|
1 |
1 |
2 |
|
Иногда удобно обозначить через I поток расходя-
щихся от мишени частиц, отнесенный к одному
атому мишени: N
I n2V
Тогда полное сечение можно записать в виде:
I n1v1
Полное сечение можно наглядно интерпретировать
как площадку, попадая в пределы которой, налета- ющая частица производит интересующую нас ре- акцию. В атомной и ядерной физике за единицу сечения принят 1 барн:
1 барн = 10-24 см2 = 10-28 м2.
Параметры n1, v1, n2, V могут быть заданы экспери- ментатором, а эффективное сечение dσ, диффе- ренциальное эффективное сечение dσ/dΩ и полное
сечение σ определяются характером взаимодейст-
вия частиц с ядром, т.е. несут информацию о фи- зических законах этого взаимодействия. Поэтому
именно определение этих величин является глав-
ной целью экспериментов по рассеянию частиц на атомных ядрах или на других элементарных части- цах.
Вэкспериментах задают параметры n1, v1, n2, V, изме- ряют dN, dN/dΩ, и N, а далее по формулам (2.2),
(2.3), (2.4) вычисляют эффективное, дифференци-
альное и полное сечения изучаемого взаимодейст- вия.
Вернемся к опытам Резерфорда, и изобразим траек- торию какой-либо из альфа-частиц, пролетающей мимо ядра атома мишени, находящегося в точке О (рассеяние Резерфорда)
Для этого процесса (упругого рассеяния альфа-час- тиц на ядрах атомов) Э.Резерфорд получил фор-
мулу, носящую его имя (формула Резерфорда):
d |
1 |
|
q1q2 |
|
2 |
d |
(2.5) |
|
|
|
|
|
|
||
4 |
4 0mv |
2 |
sin4 |
||||
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
Обозначения: m, v - масса и скорость налетающей частицы, q1 и q2 - электрические заряды налетаю- щей частицы и ядра соответственно. Для альфа- частицы q1 = 2e, для ядра q2 = Ze, e - элементарный электрический заряд, по абсолютной величине равный заряду электрона; Z - число протонов в яд- ре атома мишени, ε0 - электрическая постоянная.
Вывод этой формулы - в следующей презентации.
Главный результат опытов Резерфорда.
Внутри атома имеется положительно заряженное яд- ро с зарядом +Ze, в котором сосредоточена поч- ти вся масса атома; размер ядра ~ 10-14 м. Этот важнейший вывод был сделан на основании то- го, что измеренное в экспериментах эффектив- ное сечение, т.е. угловое распределение рассе- янных альфа-частиц, совпадает с результатами вычислений по формуле Резерфорда (2.5).
Т.е. атом построен приблизительно так, как построе- на солнечная система: в центре, как Солнце, на- ходится положительно заряженное ядро, вокруг которого как планеты движутся отрицательно за- ряженные электроны (планетарная, или ядерная модель).
Отсюда следует, что модель атома Томсона (левый
рисунок) в которой положительный заряд, подобно
мякоти пудинга, распределен по всему объему атома, а электроны, как изюминки, находятся внут-
ри этой мякоти, неверна. Справа схематически
изображена ядерная модель.
Другой важнейший результат опытов по рассеянию альфа-частиц был получен позднее, в 1920 году
одним из сотрудников Резерфорда Чедвиком
(Chadwick J., нобелевская премия 1935г).
Этот результат заключается в том, что число Z (его часто называют зарядовым числом), измеряю-
щее заряд ядра в единицах e, т.е. равное числу
протонов в ядре, совпадает с порядковым номе- ром элемента в таблице Менделеева.
Опыты Резерфорда и выводы, сделан- ные на их основе – отправной пункт современной физики атома, основа
дальнейших ее успехов.